книги из ГПНТБ / Артамонов, М. Д. Основы теории и конструкции автомобиля учебник
.pdfИз формулы (1) следует, что термический к. п. д. данного тео ретического цикла зависит от степени сжатия е и показателя адиа баты к. С увеличением значений е й к термический к. п. д. цикла повышается (рис. 2), причем более интенсивно в области небольших значений степени сжатия.
С увеличением степени сжатия в результате повышения тер мического к. п. д. увеличивается и полезная работа цикла, что показано на рис. 3 и вытекает из формулы
Lt = ntQv |
(2) |
Из этой формулы следует, что полезная работа цикла за висит также от количества под веденной, теплоты (?!•
Рис. 2. Зависимость терми ческого к. и. д. тр от стопеин сжатия е и показателя адиабаты к для цикла с под водом теплоты при V = const
Рис. 3. Циклы с подцодом тепло ты при V — const и при различ
ных значениях в
Как видно на рис. 3, с увеличением значения е уменьшается давление газа в точках Ъг и Ь3, что вызвано понижением его тем пературы. Понижение температуры газа, в свою очередь, при водит к уменьшению количества теплоты <?2>отводимой в холодный источник, т. е. к снижению тепловых потерь при выпуске отрабо тавших газов.
Таким образом, увеличение степени сжатия двигателя явля ется выгодным. Однако повышать степень сжатия двигателей с при нудительным воспламенением смеси, работающих по рассматривае мому циклу, более 11—12 единиц не представляется возможным, так как в противном случае в результате увеличения давления при сжатии и расширении значительно возрастают нагрузки, а также вызванные ими потери на трение в кривошипно-шатунном механизме. Кроме того, степень сжатия указанных двигателей
ю
ограничивают возникающие при этом самовоспламенение и детона ционное сгорание рабочей смеси. Поэтому значения степени сжатия двигателей с принудительным воснламепеиием смеси находятся в пределах 4—5 для карбюраторных керосиновых, 6—12 — для карбюраторных бензиновых и 8—11 — для газовых двигателей.
§ 2. ЦИКЛ СО СМЕШАННЫМ ПОДВОДОМ ТЕПЛОТЫ
В смешанном цикле теплоту к рабочему телу подводят частично при V — const и частично прир = const (рис. 4). Этот цикл лежит в основе работы двигателей с воспламенением от сжатия (бескомпрессорных дизелей).
Рабочее тело в точке а |
сжимают |
|||
адиабатически по линии |
ас. |
Затем |
||
к нему подводят теплоту Qx, равную |
||||
сумме (Д + |
(?Ц |
|
|
Тс) |
Подвод теплоты Q\ = с.0 (Тг— |
||||
происходит по линии съ при V = const, |
||||
а теплоты |
Q\ — ср {Тг — Tz-) — по |
|||
линии z z при р — const. Далее сле |
||||
дует адиабатическое расширение' по |
||||
линии zb и отвод теплоты Q2 = |
cv X |
|||
X (Ть — Та) в холодный источник по |
||||
линии Ъа. |
|
|
|
|
Термический к. и. д. смешанного |
||||
цикла определяют по формулам: |
|
|||
|
Q-i . |
|
||
|
o: + q: |
|
Рпс. 4. Цикл со смешанным |
|
|
cv (Ть- - Т п) |
|
|
подводом теплоты |
Л/ = 1 - ;■v(TZ' - T c) + cp (Тг - |
Tz. y |
Выражая значения температуры в отдельных точках цикла через температуры Та и Ть-и проделав некоторые преобразования, получим формулу для определения термического к. п. д. смешан ного цикла
1 |
\pk— 1 |
|
»1| = 1 e'r-i |
я,—1 + U(p —1) ’ |
(3 ) |
где Я = — — степень повышения давления;
V,
р = т г — степень предварительного расширения.
Из формулы (3) следует, что термический к. п. д. смешанного цикла повышается с увеличением значений степени сжатия е и сте пени повышения давления Я, а также с уменьшением степени пред варительного расширения р.
Циклы с подводом теплоты при постоянном объеме и при посто янном давлении можно рассматривать как частные случаи смешан ного цикла.
11
Если считать, что объем Vг = Vc, и, следовательно, пришить коэффициент р = 1, то формула для определения термического к. п. д. примет вид выражения термического к. п. д. цикла с под водом теплоты при V = const:
Ч/ = 1 — iFT-
Если же считать, что давление p z = р с, а следовательно, коэф фициент %— 1, то эта формула примет вид выражения термиче ского к. и. д. цикла с подводом теплоты при р — const:
Глава II
СГОРАНИЕ ТОПЛИВА
В качестве автомобильного топлива используют бензин для кар бюраторных двигателей, дизельное топливо — для дизелей и го рючие газы, находящиеся в сжатом или сжиженном состоянии или получаемые в результате газификации твердых топлив, — для газовых двигателей.
§ 1. РЕАКЦИЯ ГОРЕНИЯ
Как известно, жидкое топливо по своему химическому составу представляет собой соедппепие ■трех основпых элементов: угле рода С, водорода Н и киелорода О.
Обозначая массовые доли отдельных составляющих символами соответствующих элементов, для 1 кг жидкого топлива можно написать, следующее равенство:
С+ Н + 0 = 1 .
Взависимости от количества кислорода, поступающего в ци линдр двигателя, сгорание топлива может быть полным или не полным. При полном сгорании образуются продукты, состоящие из углекислого газа С02, водяных паров Н20 , избыточного кисло рода 0 2 и азота N2, который поступает в цилиндр вместе с воздухом.
Вслучае неполного сгорания из-за недостатка кислорода часть углерода сгорает полностью и образует углекислый газ С02 (С + -}- 0 2 = С02), а часть — неполностью с образованием окиси угле
рода СО (2С + 0 2 = 2СО). -
При расчете в киломолях (кмоль) 1 количество кислорода, тео
ретически необходимое для |
сгорания 1 кг топлива, равно |
|
С |
. Н |
От |
12 ~г 4 |
32 ’ |
От где ~ — число киломолеи кислорода, который содержится в топ
ливе.
1 Расчет в киломолях равносилен расчету в' объемных величинах, но не требует оговорки относительно температуры и давления газа.
13
Ввоздухе по объему содержится 21% кислорода и 79% азота,
ипоэтому количество, воздуха в кмоль, теоретически необходимое для сгорания 1 кг топлива,
Величина L0 (в кмоль/кг) для бензина составляет 0,512, а для дизельного топлива 0,496.
В действительности па каждый килограмм или кубический метр топлива в цилиндр двигателя поступает воздух в количестве, кото рое отличается от теоретически необходимого. Отношение действи тельного' количества воздуха L к теоретически необходимому L0 на зывают коэффициентом избытка воздуха:
Если коэффициент а = 1, то полное сгорание топлива (до ко нечных продуктов окисления) возможно только при идеальном смешении топлива с воздухом, когда каждая частица топлива обес печена необходимым для ее сгорания количеством кислорода. Поэтому полное сгорание топлива практически возможно только при коэффициенте а > 1.
Для повышения мощности карбюраторных двигателей и дви гателей с впрыском топлива и принудительным воспламенением приготовляют смесь с коэффициентом а < 1. При этом часть угле рода топлива сгорает с образованием окиси углерода СО, вслед ствие чего экономичность двигателя ухудшается.
Значения коэффициента избытка воздуха а для автомобильных двигателей при полной подаче топлива колеблются в пределах 0,85—1,15 для карбюраторных, 1,1—1,3 — для газовых двигате лей, 1,3—1,7 — для дизелей (при малых нагрузках коэффициент а равен 4 единицам и более).
§ 2. ГОРЮЧАЯ СМЕСЬ И ПРОДУКТЫ СГОРАНИЯ
Горючая смесь в карбюраторных двигателях состоит из воздуха и испарившегося топлива. Если молекулярную массу топлива обозначить через тТ, то количество киломолей горючей смеси, ко торое приходится на 1 кг топлива, можно определить по формуле
M1 = aL0 + -^~. |
(5) |
Так как молекулярная маЬса автомобильного бензина тТ —
— 110-М20, то в случае проведения ориентировочных расчетов
величиной — можно пренебречь.
14
У газовых двигателей горючая смесь состоит из 1 кмоль газа
и аL0 кмоль воздуха. Поэтому количество |
газовоздушной смеси |
в кмоль/кг |
|
М1 = 1Ц-аЬ0. |
(6) |
У дизелей объем топлива, впрыскиваемого в цилиндр, по срав нению с объемом воздуха ничтожно мал (до 0,01% от объема воз духа) и поэтому величиной 1/тет можно пренебречь; Следовательно, в этом случае количество киломолей свежего заряда можно опре делить по формуле
M1 = aL0. |
(7) |
Общее количество продуктов полного сгорания, как жидкого, так и газообразного топлива можно определить при помощи рас смотренных выше выражений.
Состав продуктов сгорания 1 кг жидкого топлива, выраженный в кмоль/кг, определяют по формулам:
MCOi = f2;
М0й —0,21 (a — 1) L0;.
М$г= 0,79аL0.
Общее же количество продуктов полного сгорания жидкого топлива определяют как сумму киломолей отдельных составляю щих продуктов сгорания:
M o = М СОа + /1^11=0 + М о , + M n 2
или
М2= р “2—I- 0,21 (а — 1) L0-\-0,19aL0.
После преобразования получим
^ 2 = § + ! + ( а - ° , 21)£о- |
(8) |
Масса продуктов сгорания равна сумме масс топлива и воздуха До сгорания, но количество киломолей продуктов сгорания может быть не равно количеству киломолей свежего заряда.
Изменение количества киломолей свежего заряда в результате сгорания определяют как разность:
Ш = М2- М 1. |
(9) |
В результате сгорания жидкого топлива объем продуктов сгорания оказывается больше объема свежего заряда, а после
15
сгорания газообразного топлива объем (количество киломолей) про дуктов сгорания может быть меньше, равен или больше объема (количества киломолей) свежего заряда.
Изменение объема (количества киломолей) зависит от природы
иколичества входящих в топливо углеводородов, а также от соот ношения между количеством углеводородов и количеством водорода
ио к и с и углерода.
Изменение объема при сгорании характеризует коэффициент молекулярного изменения горючей смеси р0. который представляет собой отношение количества киломолей продуктов сгорания М 2 к количеству киломолей горючей смеси Мх, т. е.
М 2 |
( 10) |
|
~ Mi |
||
|
В конце такта сжатия в цилиндре находится рабочая смесь, состоящая из горючей смеси и остаточных газов. Однако коэффи циент р0 не учитывает влияния остаточных газов. Поэтому введено понятие о коэффициенте молекулярного изменения рабочей смеси
р, который представляет собой отношение общего количества кило молей газов в цилиндре после сгорания (продукты сгорания М 3 п остаточные газы М г от предыдущего цикла) к общему количеству
кпломолеп газов до сгорания (горючая смесь М хи остаточные газы
мгу.
М, + М г
11 ~ Mi + Mr •
Разделим полученное выражение на М и учтя, что
N = |
М г |
M i’ |
где уг — коэффициент остаточных газов.
Заменив в формуле для коэффициента р отношения количеств газов коэффициентами р„ и уг, получим
Ро+У>- |
( 11) |
1+Тг |
|
Повышение коэффициента р означает увеличение объема газов, образующихся, в результате сгорания, и способствует увеличению полезной работы цикла.
Величина коэффициента р зависит от химического состава топ лива, коэффициента остаточных газов у,, и коэффициента избытка воздуха а. Основным фактором, оказывающим влияние иа коэф фициенты р0 и р, является коэффициент а, при уменьшении кото рого величины р„ и р увеличиваются. Поэтому одной из причин повышения мощности карбюраторного двигателя при работе на обогащенных смесях, т. е. при коэффициенте а <; 1, является уве личение значений р0 и р.
16
Ниже приведены значения коэффициента молекулярного нзме нения рабочей смеси р:
Карбюраториые двигатели ...................................................... |
1,02—1,12 |
Д и зе л и ............................................................................................ |
1,01— 1,06 |
Двигатели, работающие иа генераторном г а з е ................ |
0,92—0,98 |
§ 3. ТЕПЛОТА СГОРАНИЯ ТОПЛИВА И СМЕСИ
Низшую теплоту сгорания (в кДж/кг) жидких ы твердых топлив определяют по формуле Д. И. Менделеева:
На= 34 013G + 125 600Н - |
10 900 (О — S) - 2512 (9Н + W), (12) |
где С, Н, О, S и W — процентное содержание в топливе отдель |
|
ных |
его элементов и воды. |
Основным методом определения теплоты сгорания топлива является сжигание его в калориметре.
Мощность двигателей, работающих на различных топливах, зависит от теплоты сгорания смеси топлива и необходимого для сгорания количества воздуха.
Если пренебречь объемом топлива, то теплоту сгорания (в кДж/м?) смеси жидкого топлива с воздухом можно определить по формуле
Яом = |
Н и |
(13) |
|
аК |
|
где L'w— объемное количество воздуха, теоретически необходимое для сгорания 1 кг топлива (м3 воздуха/кг топлива).
Теплоту сгорания смеси газообразного топлива с воздухом определяют по формуле
Н,ом |
Н и |
(14) |
|
1 + аЦ ’ |
|||
|
|
где LI — объемное количество воздуха, теоретически необходимое для сгорания 1 м3 газообразного топлива (м3 воздух а/м3 газа).
§ 4. ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЗАРЯДА И ПРОДУКТОВ СГОРАНИЯ
Для определения температуры сгорания необходимо знать киломольные теплоемкости различных газов, которые, в свою очередь, зависят от температуры.
Различают истинную и среднюю киломольные теплоемкости 1 кмоля газа.
Истинной теплоемкостью называют значение теплоемкости газа в определенный момент при заданной температуре.
Средней теплоемкостью пазывают некоторое среднее значение теплоемкостей^ между двумя заданными чемпёр»^грщ!Гнг-щшчеА1
,17
условно считают, что теплоемкость в этом интервале температур изменяется по линейному закону.
Значения средних кпломольиых теплоемкостей при постоянном объеме [в кДж/(кмольК)1 находят по формуле
mcv = a-{-bT, |
(15) |
где а и b — постоянные коэффициенты; Т — температура в К.
Величины средних киломольных теплоемкостей при постоян ном давлеппи пгср [в кДж/(кмоль К)] определяют по формуле
mcp — mcv -\-mR = mcv -\-83i&.
Теплоемкость свежего заряда для всех двигателей обычно при нимают равной теплоемкости воздуха, т. е. пренебрегают влиянием паров топлива (в карбюраторных двигателях), а также разностью в теплоемкостях газообразного топлива и воздуха (в газовых дви гателях) .
Г л а в а 111
ДЕЙСТВИТЕЛЬНЫЕ ЦИКЛЫ
ДВИГАТЕЛЕЙ в н у т р е н н е г о с г о р а н и я
Действительные циклы двигателей значительно отличаются от со ответствующих рассмотренных выше теоретических циклов. Это объясняется тем, что в реальном двигателе невозможно создать условия, в которых протекает теоретический цикл. Так, например, рассматривая теоретический цикл, считают, что состав и количество
Рис. 5. Иггдпкаторпые диаграммы действительных циклов четырехтактных двигателей:
а — карбюраторного; б — дизеля
идеального газа остаются неизменными, тогда как в действитель ности происходит не только изменение количества газов, но и изме нение их химического состава. После окончания действительного цикла отработавшие газы не возвращаются к своему первоначаль ному состоянию и не остаются в цилипдре, а выпускаются в атмо сферу, освобождая объем для свежего заряда. Поэтому действитель ный цикл по существу является разомкнутым.
В действительном цикле теплоемкости газов не остаются посто янными, так как температура и состав газов значительно изме няются. Кроме того, в действительном цикле имеют место тепло вые и гидравлические потери.
19