книги из ГПНТБ / Елистратов, П. С. Сварка чугуна сталью
.pdfэлектродом диаметром 5 мм и силе тока 250 /1, напря жении на дуге 25 В к коэффициенте расплавления сср=12 г/а-ч количество металла, расплавляемого в 1 с,
Сс = ар/ =12.250-1/3600 = 0,83 г.
Количество тепла, затрачиваемое на расплавление этого веса металла, по уравнению (7)
UI |
25-250 |
Л 0 оопл л |
I |
/С\ |
Q = ~тг~Лэ = |
■ пЯо |
• °-3 — 2300 |
джІг• |
(8) |
Ос |
и,00 |
|
|
|
Количество тепла, которое надо затратить, чтобы на греть сталь от нормальной температуры Т0 до темпера туры плавления Т„ п даже до температуры кипения 7'.ѵ-, или полное теплосодержание стали при указанных тем пературах, можно определить по уравнению
Я= с (Т„ — Т0) + |
qn Н- сж(Тк— Ти) + |
</„. |
(9) |
|||
Пользуясь данными работ [3, 4], принимаем следую |
||||||
щие значения |
входящих |
в это |
уравнение |
величин: |
||
с — среднюю теплоемкость |
стали |
в интервале |
темпера |
|||
тур от Т0 до Тп= |
1530 °С равной 0,73 дж/г-°С; qn — скры |
|||||
тую теплоту плавления |
равней 270 дж/г\ |
сн{ — тепло |
емкость жидкой стали в интервале температур от Тп до
температуры кипения 7’1( = 2900 °С равной 0,76 |
дж/г-°С\ |
qк — скрытую теплоту парообразования |
равной |
6400 дж/г.
Подставив эти значения в уравнение (9), получим
q = 0,73 (1530 — 25) + 270 + 0,76(2900 — 1530) + 6400,
или
q = 1102 4- 270-!-1038-1-6400=2410+6400=8810 дж/г. (10)
Из сравнения полученных значений тепла (8) н (10) видно, что мощности сварочной дуги, расходуемой на расплавление прутка, вполне достаточно для нагрева жидкого металла до температуры, близкой к кипению. Однако кипения металла ие произойдет, так как очень велика скрытая теплота парообразования для стали и мощности сварочной дуги при обычном режиме недоста точно для полного испарения. При этом надо учесть, что фактическая температура жидкого металла прутка бу дет ниже средней расчетной температуры, так как часть тепла будет затрачена на расплавление электродного
10
покрытия. Если принять теплосодержание жидкого шла ка (покрытия) равным около 1900 дж/г и относительный вес покрытия 30%, то количество тепла, которое надо затратить на расплавление покрытия, будет составлять 1900-0,3 = 570 дж/г. Следовательно, на нагрев металла прутка будет затрачено 2410—570=1840 дж/г. Чтобы нагреть металл до расплавления, надо затратить 1372 дж/г, в таком случае для перегрева металла выше
температуры плавления остается |
1840—1372 |
= 468 дж/г, |
||||||
а чтобы нагреть металл |
от Тп до Ти, |
надо |
затратить |
|||||
1038 дж/г. Следовательно, |
остающиеся |
468 |
дж/г пере |
|||||
греют |
металл до |
температуры, |
средней |
между |
||||
7'П=1530°С и ГК= 2900 °С, или до |
температуры |
около |
||||||
2200 °С. |
По-видимому, |
это будет |
средняя |
температура |
переходящих капель электродного металла. В зависимо сти от условий образования и перехода капель темпера тура их будет несколько изменяться. Эксперименталь ные исследования температуры переходящих капель [2, 4, 5] это подтверждают.
Среднюю температуру переходящих капель электрод ного материала можно определить и другим путем. Нам известны масса расплавляемого металла Gc за 1 с и тем пература его нагрева Г. Приняв среднюю теплоемкость
с, в соответствии с уравнением |
(3) можно определить |
количество тепла, необходимое для его нагрева: |
|
QT= cGc7\ |
(11) |
С другой стороны, согласно уравнению (7), известно ко личество тепла дуги для расплавления этой же массы. Оба эти количества тепла равны, поэтому, приравняв
(7) и (11) и заменив Gc через Gc= ap/, получим
УҢ, = ссрІсТ,
откуда |
|
T = - ^ - U . |
(12) |
СССр |
|
Чтобы по этому уравнению определить температуру капель металла, следует иметь в виду, что при этом одновременно расплавляются и пруток, и покрытие.
Следовательно, теплоемкость и коэффициент рас плавления должны включать соответствующие величины покрытия и металла. Теплоемкость покрытия можно определять как теплоемкость жидкого шлака, величина
П
которой зависит от состава шлака. Для шлаков разного состава она лежит в пределах 6—12 дж/г-°С. Поэтому можно принять теплоемкость жидких шлака и стали равной около 9 дж/г-°С. При определении коэффициента расплавления для учета количества расплавляемого по крытия принимаем, как и раньше, относительную массу покрытия равной 30%. В таком случае коэффициент расплавления прутка и шлакаоір= 12+ 0,3-12= 15,6 г/А-ч.
Далее принимаем г)э=0,3 и U = 25 В. Подставив эти зна чения в уравнение (12), получим
Т = — ^ ---- 25-3600 ~ 2100 °С. |
(13) |
0,84-15,6 |
ѵ |
С учетом принятых допущений совпадение величины |
|
температуры металла капель следует признать |
вполне |
удовлетворительным. Можно полагать, что средняя тем пература переходящего материала в пламени сварочной дуги находится в пределах 2100—2200 °С. Это не исклю чает того, что отдельные порции металла, например под вергающиеся непосредственному воздействию активного пятна, могут быть нагреты до более высокой температу ры, вплоть до кипения металла. Как указывалось выше, в сварочной дуге имеется 468 дж/г избыточного тепла, которого достаточно для испарения около 10% расплав ленного металла. При этом надо иметь в виду, что испа рение жидкости может происходить при всех температу рах, особенно если жидкость находится в среде с темпе ратурой выше температуры ее кипения. Так, исследова ния испарения капель воды в нагретом потоке воздуха показали (рис. 3), что оно происходит с большими ско ростями, хотя температура капель не достигает темпера туры кипения. При этом время существования капли во ды зависит от скорости нагретого воздушного потока и резко изменяется с повышением температуры его.
В сварочной дуге капля металла, не нагретая до тем пературы кипения, окружена газами, нагретыми до очень высоких температур — около 5—8 тыс. град. Поэтому испарение металла может идти интенсивно, и даже от дельные капли могут превращаться в пар, что наблюдал А. В. Петров [7, 8]-.
Из-за трудности экспериментирования достоверные данные о количестве испаряющегося металла не получе ны. Так, А. В. Петров указывает, что в парообразное со
12
стояние может переходить от 10 до 20% электродного металла. И. Д. Кулагин и А. В. Николаев [9] прини мают коэффициент испарения при расплавлении голого электрода диаметром 5 мм при прямой полярности и си ле тока 100—200 А равным 0,2-ІО“3 г/А-ч и при 300—■ 1300 А равным 0,6-10_3 г/А-ч. Если голый стальной пру ток диаметром 5 мм расплавлять на прямой полярности при силе тока 250 А, то коэффициент расплавления мож-
Рпс. 3. Влияние температуры воздушного потока: а — на время суще ствования капли (скорость воздушного потока: 1 — 1; 2 — 3; 3 — 6 м/с)-, б — на температуру капли воды
но принять равным около 20 г/А-ч, т. е. будет расплав ляться 1,4 г/с. С учетом приведенных коэффициентов испарения можно наметить следующие пределы количе ства испаряющегося металла: нижний — 0,2-10~5- •250/1,4 = 3,6%, верхний — 0,6- ІО-5-250/1,4= 11%.
Таким образом, для средних режимов сварки с уче том экспериментальных данных и баланса тепла можно принять, что испаряется около 10% расплавленного ме талла; при форсированных режимах может испаряться до 15% и более. Остальная, основная, часть металла пе реходит в сварочной дуге в виде капель жидкого ме талла.
Размер переходящих капель
Если размер образующихся и переходящих капель связывать только с физическими свойствами жидкости, то для одной и той же жидкости, меняя ее свойства (на пример, поверхностное натяжение), можно получать капли разного размера. Если созданы определенные ус ловия образования капель, то все капли должны обра
13
зовываться строго постоянного размера. При расплав лении электрода в сварочной дуге размер переходящих капель колеблется в широких пределах, начиная от ми нимальных долей миллиметра до максимальных (5— 6 мм). Причем такой широкий диапазон размеров обра зующихся капель имеет место при одном и том же элек троде и режиме его расплавления. Изменяя состав электрода или режимы его расплавления, можно в из вестных пределах менять размер переходящих капель. Однако при этом будут образовываться капли не только данного (преимущественного) размера, но и других раз меров, хотя и в меньшем количестве. Экспериментально выявлены две группы факторов, влияющих на преиму щественный размер переходящих капель [5].
1. Способствующие увеличению размера переходя щих капель. Из параметров режима сварки сюда отно сится сила тока — уменьшение силы тока способствует увеличению размера капель; из компонентов электрода увеличению размера капли способствуют легирующие и раскисляющие вещества.
2. Способствующие уменьшению размера переходя щих капель. Здесь также большое значение имеет сила
тока — увеличение |
ее способствует уменьшению разме |
ра переходящих |
капель; из компонентов электрода |
уменьшению размера капель способствуют кнслородосодержащие вещества. Если в покрытии электрода име ются легкоплавкие вещества (свинец, сурьма, висмут и др.), то размер переходящих капель уменьшается.
Не оказывают заметного влияния на размер перехо дящих капель род тока и полярность, отчасти напряже ние на дуге. Количество вещества также влияет на раз мер переходящих капель. Наличие в электроде двух веществ, оказывающих противоположное влияние на раз мер переходящих капель, не изменяет величину капель вследствие взаимного влияния. Достаточно удовлетвори тельного объяснения влияния указанных факторов нет. Но, по-видимому, влияние силы тока можно объяснить, например, количеством пара в зоне сварочного пламени.
С повышением силы тока температура дуги несколь ко увеличивается. Но более важно пропорциональное увеличение площади анодного пятна, которое является поставщиком паров металла [10]. Увеличение паров в дуге способствует уменьшению размера капель.
14
Некоторое повышение температуры дуги способству ет росту температуры капель, что ускоряет прохождение реакций в капле, в том числе и с газообразными продук тами— окисление углерода. Эти газы (при образовании их внутри капли), стремясь вырваться наружу, разры вают каплю, размельчая ее. Увеличение газов в дуге по вышает скорость их перемещения, и газовый поток мо жет увлечь за собой каплю, ускоряя ее отрыв.
Кислородосодержащие компоненты повышают кон-
•центрацию кислорода в дуге. Это усиливает реакции окисления и размельчение капель [4]. С другой сторо ны, кислород, по-видимому, так же как и более легко плавкие вещества, снижает поверхностное натяжение металла, что способствует размельчению капель. Рас кисляющие, легирующие элементы с этой точки зрения оказывают противоположное влияние.
При расплавлении одного и того же электрода на од ном и том же режиме образуются капли, размеры кото рых колеблются в больших пределах. Это можно объяс нить совместным действием всех факторов. При горении дуги одновременно действует много факторов, влияю щих на размер капель. Эффективность действия их ко леблется около среднего значения, изменяясь во време ни. В какой-то момент времени максимальные значения факторов, способствующих, например, увеличению раз мера капель, совпадают — капли образуются крупные; в другой момент времени совпадают максимальные зна чения факторов, способствующих размельчению ка пель,— капли образуются мелкие. Иными словами, здесь действуют законы вероятностей, определяющие преиму щественные размеры капель при данных условиях рас плавления электрода.
Моделирование капельного перехода
Процесс образования и перехода капель металла в сварочной дуге можно представить состоящим из отдель ных последовательно проходящих стадий: образование зародыша, рост капли, образование шейки, уменьшение ее и отрыв. Форма отрывающихся капель разнообразна, но приближается к форме шара. Поэтому обычно размер переходящих капель характеризуют их диаметром, кото рый лежит в пределах от микроскопических до 5—6 мм.
15
Капли более крупные практически не наблюдаются. Ха рактерной особенностью каплеобразоваиня при электро дуговой сварке является то, что при данном режиме рас плавления образуются капли всех размеров — от мини мальных до максимальных. Количество тех и других ка пель существенно зависит от режима сварки.
Образование капли и условия ее отрыва имеют боль шое значение для сварочной металлургии. Вследствие, кратковременности этих процессов, высокой яркости и температуры сварочного пламени наблюдать за образо ванием капли очень трудно. Для более детального изу чения процесса образования и отрыва капель целесооб разно прибегнуть к моделированию этих процессов.
Моделирование, в частности физическое, когда для экспериментирования применяется иная физическая сре да, широко используется при исследовании различных процессов гидравлики, теплопередачи и даже химиче ской кинетики [11]. Капля металла, образующаяся на конце электрода, является жидкостью, которая подчиня ется определенным законам гидродинамики. При изуче нии потока жидких металлов законы гидродинамики ши роко применяются с использованием теории подобия и критериальных уравнений, что позволяет исследовать на моделях отдельные этапы движения потока [12]. Моде лирование дает возможность получать точные данные или наблюдения при течении жидкости, производя на блюдения в более удобных условиях или заменяя одну жидкость другой. Так, в моделях жидкую сталь иногда заменяют более легкоплавкими сплавами алюминия, олова, свинца, которые легче получить в жидком состоя нии и работа с которыми существенно упрощается. Практикуется замена жидкой стали водой .[13]. Это упрощает исследования, и благодаря прозрачности воды удается наблюдать процессы, проходящие внутри жид кости, что недоступно при применении жидких металлов. Естественно, моделирование можно успешно применять при изучении капельного перехода электродного мате риала. Чтобы результаты, полученные на моделях, пере нести на натуру, необходимо соблюдать определенные соотношения (подобия) параметров явлений в натуре и на модели. Для моделирования физических явлений или процессов используется теория подобия, основанная на учении о размерностях физических величин [14, 15].
16
Согласно теореме М. В. Кирппчева и А. А. Гухмана, два явления подобны, если они описываются одинаковой системой уравнений и имеют подобные условия однозначности. Поэтому моделирование 'предполагает со блюдение геометрического, кинематического, динамиче ского и физического подобий. При изучении сходствен ных процессов путем моделирования широко использу ются соответствующие критерии подобия, которые позво ляют устнавливать масштабы физических свойств, сил, скоростей и пр. При этом непосредственных измерений на натуре не требуется, если они сделаны на модели. Применение критериев подобия существенно облегчает моделирование, способствуя широкому применению их при исследовании соответствующих процессов или явле ний [16, 17].
Моделью, воспроизводящей образование капли на конце электрода и переход ее при достижении опреде ленного размера, может быть трубка, из которой выте кает жидкость. Естественно, принятая модель капельно го перехода, конечно, не воспроизводит всех условий об разования и перехода капель в сварочной дуге. Это характерная особенность моделирования, перед которым часто ставятся задачи получения ответов не по всему явлению или процессу, а только по отдельным характер ным этапам или стадиям. В частности, задача моделиро вания капельного перехода состоит в выявлении самого процесса образования капель жидкости, сопровождаю щих этот процесс явлений, основных параметров' процес са и их соотношений. Принятая методика и модель впол не способны решать поставленные задачи, что имеет большое значение для понимания процессов образова ния и перехода капель в сварочном пламени.
Размер трубки (диаметр), скорость роста капли, так же как и моделирующую жидкость, можно выбрать на основе теории подобия, руководствуясь соответствующи ми критериями подобия. Поскольку образование и рост капли связаны с перемещением жидкости в трубке при
определенных геометрических |
и кинематических |
пара |
|
метрах, то целесообразно |
использовать критерий |
Рей |
|
нольдса: |
|
|
|
Г) |
— |
w l |
V(14) |
І\Ѳ |
-------{РГ |
v I
2. Зак. 234 |
17' |
|
где w — скорость перемещения жидкости; |
/ — опреде |
ляющий геометрический размер потока |
жидкости; |
V — кинематическая вязкость жидкости. |
|
Взяв каплю в форме шарика, за определяющий гео
метрический размер можно |
принять ее радиус, т. с. |
1 = ги. В таком случае для |
характеристики движения |
жидкости примем скорость роста радиуса капли, вели чина которой будет определяться размером капли к мо менту отрыва. Размер капель электродного материала различен для разных условий расплавления, и радиус ка пель лежит в пределах от долей миллиметра до 3 мм. Причем во всех случаях расплавления образуются кап ли указанных размеров, по отдельные режимы свар ки способствуют образованию капель преобладающего размера. Применительно к расплавлению электродов ти па Э-42 принимаем, что преобладающим средним разме ром является радиус капли 1,5 мм. В таком случае мож но определить основные параметры капли принятого среднего размера для заданных режимов расплавления. Например, пусть расплавляется стальной электрод диа метром 0,5 см при силе тока 250 А и коэффициенте рас плавления ар=12 г/а-ч. Для принятых условий масса металла, расплавляемая за 1 с, будет равна 0,83 г/с, а вес капли средних размеров при удельном весе жидкой стали ус = 7,1г/см3—0,0994г, или, округляя, 0,1 г. Следо вательно, в 1 с будет образовываться 8,3 капли. Время
образования |
одной |
капли |
/к= 1/8,3= 12 с, а скорость |
роста радиуса капли |
|
|
|
|
w = |
= - ■- - = 1,25 см/с. |
|
|
/к |
0,12 |
|
Подставив |
полученные |
данные в уравнение (14) и |
приняв для жидкой стали ѵ = 0,005 смг/с, |
определим кри |
терий Рейнольдса |
|
Re = 1,25'°’15 —33. |
(15) |
0,005 |
ѵ |
Такая величина критерия по сравнению с обычными чис лами Рейнольдса невелика и свидетельствует о лами нарном потоке жидкости, образующем каплю. Это зна чительно облегчает моделирование.
Анализ процесса образования капли показывает, что существенное значение при этом имеет величина поверх-
18
постного натяжения жидкости — это не учитывается критерием Рейнольдса. Величина поверхностного натя жения учитывается критерием Вебера, который для рас сматриваемого случая запишем в виде
We = - ^ - , |
(16) |
УГК |
|
где а — поверхностное натяжение; |
у — удельный вес |
жидкости. |
|
Так как в обоих критериях порознь имеются величи ны, необходимые для характеристики процесса образо вания капли, то их целесообразно объединить в общий
критерий, представляющий произведение: |
|
|
|||
К = Re We = |
• — — = — |
• |
(17) |
||
V |
|
yr‘ |
Wk |
|
|
В этом уравнении произведена замена |
кинематической |
||||
вязкости жидкости V динамической т) |
из |
соотношения |
|||
г) = ѵу. |
|
сг=12-10~3 |
Н/см и |
||
Приняв для жидкой стали |
|||||
г)= 0,35 -10_3 Н/см-с, получим |
|
|
|
|
|
К = 1,25,12 |
= |
293. |
|
|
(18) |
0 ,3 5 -0 ,1 5 |
|
|
|
|
|
Величина этого критерия определяет геометрические, кинематические и физические параметры моделей и мо делирующей жидкости. Взяв за основу характерные па раметры модели, можно определить величины, завися щие от физических свойств моделирующей жидкости. Наиболее характерно для модели время образования капли, представляющее отношение tK= rK/w, которое из уравнений (17) и (18) равно
293г)
Из жидкостей, которые могут быть использованы для моделирования, рассмотрим несколько, отличающихся физическими свойствами. Наиболее подходящие жидко сти и их физические свойства следующие.
Вода |
Бензин |
Глицерин |
Ртуть |
||
гр 10 ~sH/cm-c' |
0 ,9 8 |
0 ,0 5 6 |
147 |
0 ,1 |
4 5 |
а - 10"3# /с л 2 |
0 ,7 2 |
0 ,0 2 4 |
0 ,6 3 |
4 ,6 |
5 |
V- 10~3сиі2/с |
0,01 |
0 ,0 6 |
8 ,5 |
0,0011 |
|
2* |
|
|
|
|
19 |