16.3 Частицы в бесконечно глубокой потенциальной яме
Потенциальной ямой называется часть пространства, ограниченная участками резкого возрастания потенциальной энергии отталкивания, возникающего в результате взаимодействия данной частицы с какими-то внешними полями.
Рассмотрим частицу в одномерной потенциальной яме (рис. 1).
Рис. 1
Потенциальная энергия имеет вид:
при иприи.
На стенках потенциальной ямы частица находиться не может, что можно записать в виде условия:
(16.13)
Стационарное уравнение Шредингера (16.8) для частицы, находящейся внутри ямы (, запишем в виде:
Для одномерной ямы , поэтому
или
(16.14)
Введя обозначение
, (16.15)
придем к уравнению, хорошо известному из теории колебаний:
. (16.16)
Решение такого уравнения имеет вид:
, (16.17)
где и– произвольные постоянные.
Из условия следует, что.
Из условия в свою очередь следует, что
, (16.18)
где (отпадает, так как при этом– частица нигде не находится).
Подставив из (16.18) в (16.15), найдем собственные значения энергии частицы:
, (16.19) Энергия оказалась квантованной и ее спектр – дискретный (рис. 2).
Подставив значение из (16.18) в (16.17), где, найдем собственные функции:
Для определения коэффициента А воспользуемся условием нормировки(16.3). В нашем случае оно примет вид
откуда
Рис. 2
Таким образом, собственные функции имеют вид:
(16.20)
Графики собственных функций, изображены на рис. 3а. На рис. 3б дана плотность вероятности обнаружения частицы на различных расстояниях от стенок ямы, равная .
а) б)
Рис. 3
Из графиков, например, следует, что в состоянии с частица не может быть обнаружена в середине ямы и вместе с тем одинаково часто бывает как в левой, так и в правой половине ямы. Такое поведение частицы резко отличается от поведения классической частицы, для которой все положения в яме равновероятны.
16.4 Квантовый гармонический осциллятор
Гармоническим осциллятором называют частицу, совершающую одномерное движение под действием квазиупругой силы .
Потенциальная энергия такой частицы имеет вид:
, (16.21)
Собственная частота классического гармонического осциллятора равна , где– масса частицы. Выразив, получим
. (16.22)
В квантовой теории понятие силы теряет смысл, поэтому квантовый гармонический осциллятор следует определить как поведение частицы массы с потенциальной энергиейтакой же, как у классического осциллятора (см. формулу (16.22)).
Графиком функции является параболическая яма (рис. 4).
В одномерном случае . Поэтому уравнение Шредингера (16.8) для осциллятора будет иметь вид:
(16.23)
Нахождение решения этого уравнения, т.е. -функции, является громоздкой математической задачей. Для нас главное не в этом. Оказывается, уравнение (16.23) имеет конечные, однозначные, непрерывные и гладкие решения (собственные функции) при собственных значениях , равных
(16.24)
На рис. 4 дана схема энергетических уровней гармонического осциллятора. Для наглядности уровни вписаны в кривую потенциальной энергии.
Рис. 4
Видно, что эти уровни – эквидистантны, т.е. отстоят друг от друга на одинаковом расстоянии . Минимальная энергия, ее называют нулевой энергией. Так как основной уровень, то квантовый осциллятор остановить нельзя. Например, из-за этого даже при температуре абсолютного нуля не прекращаются колебания атомов в кристаллической решетке.
Квантовая механика позволяет вычислить вероятности различных переходов квантовой системы из одного состояния в другое.
Подобные вычисления показывают, что для квантового осциллятора возможны переходы между соседними уровнями. При таких переходах квантовое число изменяется на единицу:
. (16.25)
Условия, накладываемые на изменения квантовых чисел при переходах системы из одного состояния в другое, называются правилами отбора. Таким образом, для гармонического осциллятора существует правило отбора, выражаемое формулой (16.25). Из этого условия вытекает, что энергия гармонического осциллятора может изменяться только порциями .
Понятие о квантовом осцилляторе играет важную роль в теории колебаний атомов в молекулах, а также в теории колебаний атомов в узлах кристаллической решетки твердого тела.