- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
приведены значения констант 0, ,0, ,0. В приложении 5 представлены новые системы единиц измерения, связанные с .
Для эфирной среды, состоящей из большого числа материальных объектов и потоков эфира с изломами траекторий, где уравнения (1)–(6) в ди фференциальной форме неприменимы, необходимо использовать модели сплошной среды в интегральной форме по аналогии, например, с [10, с. 55] или модели описания среды с помощью функций распределения по методологии статистической физики [38].
1.2.Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
Уравнение движения эфира (5) является аналогом второго закона Ньютона в случае материальной точки переменной массы, меняющейся согласно уравнению неразрывности (4).
Математически закон сохранения импульса в эфире (5) идентичен второму закону, ( )Ньютона для материальной точки переменной массы (см., например: [66, п. 4; 67, гл. IV, ч.
IV; 68, с. 56]): , ( ) , ( ) = .
Обычно в литературе по механике [66, п. 4; 67, гл. IV, ч. IV;
68, с. 56] второй закон Ньютона для материальной точки пере-
менной массы записывается в виде
, ( ) + , ( ) = ,
где второй член в левой части переносят в правую часть и рассматривают как одну из действующих сил, причём рассчиты-
41
вают эту силу, как правило, отдельно из тех или иных соображений. Поэтому в уравнении сохранения плотности потока эфира
(5) с раскрытой производной по времени
, ( ) , + , , ( ) =
1,0 ( + )=( )
второй член в левой части можно интерпретировать как силовой член. В классической механике сплошной среды уравнение неразрывности имеет тот же вид, что и уравнение (4). Однако уравнение движения отличается. В классической механике сплошной среды на основе закона сохранения импульса в интегральной форме и формулы дифференцирования по времени интеграла по подвижному объёму [10, с. 37, уравнение (15.7)], то есть дифференцирования объёмного интеграла, зависящего от параметра, выводится следующее уравнение (см., например: [10, с. 55, урав-
нение (5.5)] и [14, с. 137, 144]), |
|
, ( ) , ( ) = |
(7) |
−, ( ) , ( ) ∙ ( , ) =( ) + |
|
( + )=( ). |
|
Далее в (7) первый член в правой части исключают с учётом уравнения неразрывности и в отсутствие источников приходят к
формуле: |
, |
|
|
|
, ( ) |
= ( + )=( ). |
(8) |
||
|
|
|
||
|
|
|
42 |
|
Таким образом, формальное отличие уравнения движения эфи-
ра (5) от уравнения движения классической механики сплошной среды (8), в том числе газовой и гидродинамики( , ,(со))стоит( ,в присут( ))/ - ствии в уравнении (5) силового члена
(аналог члена, возникающего во втором законе Ньютона в случае зависящей от времени массы). Хотя, как отмечено в [14] на с. 137, различные силы в механике сплошной среды могут быть добавлены при необходимости.
Первый член в правой части уравнения (7) возникает за счёт изменения во времени подвижного объёма [10, с. 37]. Это обстоятельство позволяет дать геометрическую интерпретацию отличия движения плотности потока эфира от движения плотности потока, рассматриваемого в механике сплошной среды (жидкости и газа). Величина элементарного объёма сплошной среды, состоящего из большого числа порождённых эфиром материальных носителей, может, вообще говоря, меняться в широком диапазоне. В то время как возмущения в эфире распространяются с сохранением величины элементарного объёма.
Физическая интерпретация различий состоит в следующем. Механика жидкости и газа рассматривает среду, обладающую жидким объёмом (см., например: [21, с. 147]), то есть среду, в которой любой выделенный объём всё время состоит из одних и тех же частиц и его граница в процессе деформации образуется из одних и тех же частиц (частицы среды не пересекают границу этого объёма). Иными словами, между частицами среды имеется достаточно сильная связь. Однако не все средыи явления обладают таким свойством, например, им может не обладать сыпучая среда, а также процесс распространения возмущений материи в случае, когда сама материя не переносится. С этой точки зрения уравнения механики жидкости и газа можно рассматривать как частный
случай уравнений (4)–(6), когда справедлива гипотеза о движе- нии сплошной среды в форме жидких (объёмов, ( )) , приводящая( , ( )) / к наличию силы, компенсирующей член .
43
ципиальную ( , ( ))/ |
|
|
В математической теории эфира эффект изменения плотности |
||
во времени |
|
в уравнении движения (5) играет прин- |
|
роль (см., например: [49]). Кроме того, в отличие от |
уравнения (8), именно из уравнения движения (5) сразу следуют уравнения Максвелла и другие общепринятые законы, см. работы [46–49] и нижеследующие разделы данной книги. Иначе для непостоянной плотности возникают проблемы, например, с получением уравнений Максвелла из уравнения движения.
В рассматриваемой математической модели эфира уравнение неразрывности (4), в отличие от уравнения движения (5), имеет тот же вид, что и в механике сплошной среды. Это означает, что описания поведения плотности эфира и плотности потока эфира различаются. В геометрической интерпретации плотность эфира на бесконечно малых расстояниях распространяется в форме элементарного объёма, величина которого может меняться, а плотность потока (импульс) эфира распространяется с сохранением величины элементарного объёма.
Из дальнейшего будет ясно, что основную роль при воспроизведении физических законов играет уравнение движения эфира. Уравнение неразрывности привлекается для разрешения системы уравнений эфира относительно и .
Можно рассмотреть модификацию модели эфира, в которой вместо уравнения (4) по аналогии с уравнением движения ис-
пользуется закон сохранения
, = .
Для модифицированной модели полученные в книге общие выражения останутся+ ∙ справедливыми, если в них формально заменить на . Но свойства и вид решений и моди-
фицированной системы уравнений эфира могут различаться. Проиллюстрируем это на примере.
44
|
|
переходит в |
|
|
|
, а уравнение |
|
= 0 |
|
|
|
и |
|
по |
|||||||
|
В установившемся течении (частные производные |
|
|
||||||||||||||||||
/ = 0. В результате в∙ |
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∙ + |
||||||||||
времени равны нулю) в отсутствие источников |
|
|
уравнение |
||||||||||||||||||
(4) даёт |
|
|
|
|
, |
||||||||||||||||
∙ = 0 |
|
течения |
|
|
|
, а в модели = 0 |
|
|
при |
|
|
|
|||||||||
новившегося= |
|
модели (4) при |
|
|
|
из изотропности |
|||||||||||||||
вообще говоря, нет. |
∙ |
= 0 |
|
|
|
/ |
= |
|
|
|
= 0 |
|
|||||||||
плотности |
|
|
следует бездивергентность скорости уста- |
||||||||||||||||||
уравнений |
|
|
и (5) с учётом (15) при = |
система |
|||||||||||||||||
чение |
|
|
Кроме того, в случае |
|
|
= 0 |
|
||||||||||||||
|
не возникает× .= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для безвих- |
|||||||
ревого поля скоростей |
|
|
|
даёт условие |
|
|
|
|
(см. (21)), |
||||||||||||
означающее |
постоянство∙ = 0 |
величины скорости, при=2 0этом ограни- |
|||||||||||||||||||
|
В настоящее время изучение течений эфира, соответствую- |
||||||||||||||||||||
щих различным∙ = 0 процессам, находится на начальной стадии. По- |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
этому при возникновении трудностей в интерпретации решений |
|||||||||||||||||||||
|
и уравнений эфира (4), (5) следует помнить о возможности |
||||||||||||||||||||
|
Подчеркнём, что в данной книге |
|
|
, ( ) / = |
|
||||||||||||||||
рассмотрения модификации модели эфира, в которой вместо |
|||||||||||||||||||||
уравнения (4) используется закон сохранения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
показано, |
что исходные |
уравнения эфира (4)–(6) позволяют дать ясное объяснение многим кажущимся парадоксальными явлениям, в то время как ряд общепринятых подходов, как показали современные эксперименты [88–90], требует дополнительных исследований и проверки.
С точки зрения статистической физики газогидродинамическая модель сплошной среды является усреднением микроскопических движений элементарных носителей по их импульсам [38]. Поэтому в модели с уравнением (8) классической механики сплошной среды возникают трудности описания деталей структуры элементарных частиц и микроскопических электромагнитных явлений в эфире.
Отметим, что уравнения эфира становятся эквивалентными |
||||||||
не зависящей явно от времени |
|
|
|
|
|
|
|
|
уравнениям механики жидкости и газа, например, при постоянной |
||||||||
/ = ∙ = 0 и член / |
|
|
|
= ( ) |
|
|
при |
|
во времени и пространствеплотности |
|
, а такжев случае |
|
|||||
|
плотности |
|
(в этом случае |
|||||
|
|
выпадает из уравнения (5)). |
|
|||||
|
45 |
|
|
|
|
|
|
|