Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром

шений между ними. Это приводит к тому, что в одном из физи-

связанную с

формулой

0

0

ческих законов, записанном в СИ, для согласования входящих в

0

= ( 0 0)

него величин требуется ввести константу

или константу ,

усложняя их

0

0

[55, с. 18], где – элек-

тродинамическая постоянная, равная−1скорости/2

света в вакууме.

В результате

и

появляются в различных выражениях,

вид и интерпретацию. В этом смысле система СИ

ние трудных для восприятия радикалов) можно с помощью про-

как

[статКулон]

[статВольт]

стого приёма – введения обозначений для единиц измерения за-

ряда

и электрического потенциала

,

0

0

системы единиц СИ с искусственно введёнными в ней констан-

тами

и

[28, п. 85]. По этой причине в теории эфира мы ис-

пользуем более естественную и удобную систему СГС.

Плотность

и скорость

эфира порождают электрическое и

магнитное поля,

плотность

заряда и массу,

см. формулы (20),

( , ( ), )

единиц измерения

21),

(66), (197), (247). Поэтому система

определению, использованному в работе [52]. Если массу ввести

тех или

по формуле (197), то её размерность будет определяться размер-

ностью

. Размерность

может быть выбрана произвольно из

,0

с

определяет размерность константы

преобразования фор-

:

.

мул из производных (механических) единиц измерения, исполь-

= ,0

зующих , в исходные эфирные единицы измерения, связанные

Вариант 1.

Введём единицу измерения количества эфира

Э = ,

которую можно назвать « » от «эфир». В системе

размер-

ности плотности эфира, магнитногоэ

и

электрического полей, за-

( , э, )

ряда и массы будут иметь вид

[ ] =

2, [ ] =

3.

[ ] =

3,

[ ] = [ ] =

2

2,

2

716

ности

и , как и в системе СГС, совпадают,

1ноэ/не

содержат

Размерности массы и заряда различаются в

ятсяВариант 2.

и массы .

радикалов. Размерности оставшихся физических величин стро-

на основе размерностей заряда

( , , )

Наиболее интересным представляется вариант системы еди-

ниц

, в которой плотность эфира является безразмерной

величиной. Тогда

2, [ ] = 2.

[Э]

= 3, [ ] = [ ] = 2, [ ] =

В такой системе размерности

всех

основных

физических

ве-

личин будут выражаться только через время

и длину . При

этом размерности массы и заряда не различаются, что подчёрки

-

′

2

2

+ ′ + .

(1)

+ 2 → 2+

+

2

2

Здесь

′ и

+

и

–

молекулы кислорода и азота,

2

и

2

– молекулярные

ионы кислорода и азота.

3

–

=

,

[3, 4],

В воздухе скорость фоновой ионизация зависит от

/ 0

= 4 − 10 [1/(с см )]

давления

и

может быть описана соотношением

10 [1/см ]

концентрация

молекул

воздуха

при

данном

давлении,

– концентрация молекул

воздуха при атмо-

сферном19

0

= 2.687 ∙

давлении3

(число Лошмидта).

2

2

2

2

[см /c]

(2)

ратуре электронов

≈ 2 ∙ 10

при темпе-

скорости

6

с константой

порядка комнатной−30 .

3.

Отлипание электрона от отрицательного иона кислорода

при столкновении с молекулой

[8, 10]:

(3)

пературе газа порядка

det ≈ 10

[см /c]

2

2

с константой скоростикомнатной−и15низком3

[10] при тем-

значении элек-

трического поля.

4.

Баланс положительных ионов,

определяемый реакциями

электрон-ионной и ион-ионной рекомбинации с участием

положительных ионов

2+:

(4)

В

−

2+

: →

+ .

(5)

+

+

2

2

2

2

воздухе происходит быстрая перезарядка ионов

2

+

что

2

[5,

под

+ здесь подразумевается

положительный ион кис-

2

лорода .

≈ 2 ∙ 10

[см /c]

6], а коэффициент ион-ионной

Коэффициент

диссоциативной

рекомбинации при

комнатной температуре равен рекомбинации−7

с участием3

положительных

[5, 6].

≈

2 ∙ 10

−7

[см /c]

3

и отрицательных ионов кислорода

Запишем уравнение баланса заряженных частиц при реак-

циях (1)–(5)

−

( ) + det+ 2 ( ) 2

=

(6)

− ( )

−

2 ( ),

719

+

=

− 2 () 2 ( ) −

det 2 ( ) 2,

(8)

2

−

+

−

2 ( )

=

−

+

+

− 2

( ) 2 ( ) − ( )

2

( ),

,= 2

2

– частота процесса трёхчастичного прилипания

где

(2),

– коэффициенты электрон-ионной и ион-ионной ре-

комбинации,

2

–

константа

скорости

процесса

отлипания

концентрация

2

2

2

2

+

,

+

+.

электронов (3), det

−

+

,

− –

– концентрация молекул кислорода

2

2

≈

2

,

– концентрация ионов

ионов кислорода

вившееся при

2

≈ + 2

Система уравнений (6)–(8), дополненная условием квазиней-

+

→ ∞

+

−

(9)

тральности плазмы

, имеет следующее устано-

2

решение [7]

,

= /

=

/

−

(10)

2

= det 2

+

,

(11)

=

.

1 −

det 2

+

det 2

+

10

=

0/50000

,

≈ 4,

/ 0

≈ 8 ∙ 10−5

,5 ∙

[1/(.с см3)]

2

≈ 0.21

≈

В

условиях

уменьшения

давления

в

4

раз:

1.1 ∙ 10

[1/см ]

≈ 2.5 ∙ 10

[1/с]

14

2

3

2

−2

≈ 16.3 [1/см ]

≈ 20

≈ 3.7

+

−

3

≈

4

формулы (9)–( 1) дают результаты

=, 0

Тогда

,

,

2

.

2

≈ 4.5 ∙

3,

3 , что близко к

≈ 4.5 ∙ 10

+

3

−

10

Отметим, что при атмосферном давлении

и

≈ 0.4 [1/см ]

~ 10

[1/см ]

172]. Это подтверждает

результатам [1, 2], а также

соответствует данным для ионов

(9)3

из [185, с. 625,

правильность формул3

–(11).

720