- •Вопрос 1.8
- •Задача 1.19
- •Вопрос 1.19
- •Задача 1.26
- •Вопрос 1.26
- •Задача 2.8
- •Вопрос 2.8
- •Задача 2.19
- •Вопрос 2.19
- •Задача 2.26
- •Вопрос 2.26
- •Задача 3.8
- •Вопрос 3.8.
- •Задача 3.19
- •Вопрос 3.19
- •Задача 3.26
- •Вопрос 3.26
- •Вопрос 4.8
- •Задача 4.19
- •Вопрос 4.20
- •Вопрос 4.26
- •Вопрос 4.31
- •Задача 5.8
- •Вопрос 5.8
- •Задача 5.19
- •Вопрос 5.19
- •Вопрос 5.26
- •Вопрос 5.31
- •Задача 6.8.
- •Вопрос 6.8.
- •Вопрос 6.9
- •Задача 6.26
- •Вопрос 6.26
- •Список использованной литературы
Вопрос 4.31
Опишите реальный процесс дросселирования. Какие предпосылки положены в основу идеализации этого процесса в технической термодинамике?
Ответ:
Дросселирование — необратимый термодинамический процесс перетекания газа (жидкости) от большего давления к меньшему, происходящий без отдачи работы вовне.
На Рис. 23 представлены принципиальная схема дроссельного устройства в виде диафрагмы и, в графической форме, характер изменения давления и скорости в трубопроводе по его длине.
При прохождении потока через местное сужение скорость его возрастает до wx, а давление падает до рx,поскольку кинетическая энергия возрастает с до . Трение, образование вихрей приводят к рассеянию части кинетической энергии и преобразованию ее в теплоту, которая усваивается потоком, сохраняя его энтальпию неизменной, но при этом происходит перераспределение соотношения составляющих энтальпии. Уменьшается ее механическая, связанная с давлением, потому давление потока после прохождения дросселя не восстанавливается до начального (р1 <р2)
Рис. 23
При адиабатном дросселировании уравнение энергии потока для сечений 1-1 и 2-2 можно записать
(135)
Скорость потока газа в технических трубопроводах невелика, в данном случае, на основании вклада кинетической составляющей в записанном уравнении энергии, можно считать
(136)
Это позволяет пренебречь некоторым изменением скорости потока при дросселировании и с точностью значительно большей, чем та, что имеет место в соотношении (136) принимать Тогда уравнение энергии (10.113) принимает вид
(137)
Данное соотношение является уравнением процесса адиабатного дросселирования. Оно справедливо для жидкостей, паров и газов, поскольку уравнение энергии и допущение о равенстве скоростей потока в сечениях канала перед и после дросселя справедливо для перечисленных сред.
Задача 5.8
Определить теоретическую производительность компрессора (отнесённую к нормальным условиям) при политропном сжатии воздуха (n=1,2), если мощность привода компрессора N=14 кВт, начальные параметры p1=0,1 МПа и t1=15 C, а конечное давление его p2=0,6 МПа. Изобразить процесс сжатия в pv- и Ts- диаграммах.
Решение:
Изобразим процесс сжатия в pV –диаграмме (Рис. 24)
Рис. 24
Изобразим этот же процесс в Тs-диаграмме(Рис. 25)
Рис. 25
Мощность компрессора вычисляется по формуле
(138)
Здесь L=lG-работа компрессора и равно 1, а поскольку
(139)
То можем записать
(140)
Из (138) получим
(141)
Тогда объемный расход воздуха при t=15 и p=0,1МПа:
Найдем расход воздуха, отнесенный к нормальным условиям, по формуле
(142)
Ответ:
Вопрос 5.8
Упростите уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к процессу сжатия рабочего тела в идеальном неохлаждаемом компрессоре и получите формулу для вычисления технической работы, затрачиваемой на его привод.
Ответ:
Запишем уравнение первого закона термодинамики для установившегося потока
(143)
Если пренебречь изменением потенциальной энергии потока, то уравнение (141) можно переписать в виде
(144)
В интегральной форме в этом случае имеем
(145)
Если от потока не отводится техническая работа, то уравнение (143) преобразуется к виду
(146)
Т.к. компрессор идеальный неохлаждаемый, то отсутствует энергообмен между потоком и окружающей средой, т.е. dq=0.
Проинтегрировав выражение (144), получим
, (147)
или
(148)
Где ho, h – соответственно энтальпия торможения и статическая энтальпия.
Из уравнения (144) выразим lt
(149)