- •1.2 Історичний нарис виникнення і розвитку гідравліки
- •1.3 Рідина як об’єкт вивчання гідравліки. Реальна рідина та її моделі. Елементарний об’єм рідини
- •1.4.4 Температурне розширення
- •1.4.6 Липкість
- •1.4.7 Розчинення газів у рідині
- •1.4.8 Випаровування та закипання
- •1.4.9 Поверхневий натяг (капілярність)
- •1.5 Сили, що діють в рідині
1.4.4 Температурне розширення
Температурне розширення – здатність рідини змінювати свій об’єм при зміні температури. Відносне збільшення об’єму рідини при підвищенні температури характеризується коефіцієнтом температурного розширення :
. (1.11)
Коефіцієнт температурного розширення вимірюється в . Після інтегрування (1.11) маємо
. (1.12)
Враховуючи (1.1) і (1.12), дістаємо
. (1.13)
Для води при температурі T від плюс 10 до плюс 20 0С коефіцієнт температурного розширення = 0,00015 .
Тобто зміна густини і об’єму дуже незначна. Для газів при збільшенні температури густина помітно зменшується.
На рисунку 1.6 представлено залежність густини від температури для води і газу.
Рисунок 1.6
Густина води має максимум при T = 4 0С, при T = 0 0С вода переходить в твердий стан (крига), а при T = 100 0С – у газовий (пара).
1.4.5 В’язкість
В’язкість – це властивість рідини чинити при своєму русі опір відносному зсуву своїх частинок (деформаціям зсуву).
У рідині що рухається швидкості різні у різних її шарах. Між шарами рідини виникають сили внутрішнього тертя. Силу тертя, що припадає на одиницю площі, будемо називати дотичним напруженням t.
Залежність швидкості u від відстані подано на рисунку 1.7. На відстані рідина має швидкість u; на відстані ( ) - швидкість ( ).
Рисунок 1.7
За гіпотезою Ньютона закон внутрішнього тертя в рідині записують у вигляді, що запропонував М.П. Петров
, (1.14)
де m - динамічний коефіцієнт в’язкості;
- градієнт швидкості, тобто зміна швидкості на одиницю довжини в перпендикулярному напрямі.
Тоді
. (1.15)
З формули (1.15) випливає, що в рідині, яка перебуває у стані спокою ( ), дотичне напруження відсутнє ( ). Тобто в’язкість виявляється лише під час руху рідини.
В випадку, коли дотичне напруження по поверхні S є сталим, повна дотична сила (сила тертя), яка діє по поверхні, визначається за формулою
. (1.16)
Коефіцієнт динамічної в’язкості m вимірюється в Па×с. Він незалежний від інтенсивності деформації та сталий при визначеному стані рідини.
Аналізуючи формулу (1.14), можна сказати, що динамічна в’язкість m визначає силу, яка потрібна для переміщення одного шару рідини по другому, якщо площі контакту шарів і градієнтів швидкості дорівнюють одиниці.
В гідравлічних розрахунках часто використовують величину n - кінематичну в’язкість, яка є відношенням динамічної в’язкості m до густини r
. (1.17)
Кінематична в’язкість n вимірюється в м2/с і залежить від рідини і температури. З підвищенням температури кінематична в’язкість для краплинної рідини зменшується, а для газів - збільшується (рисунок 1.8).
Рисунок 1.8