- •3.Разложение сил на две составляющие.
- •4. Связи и реакции связей. Принцип освобождения.
- •5. Распределённые нагрузки
- •6. Геометрический способ определения равнодействующей плоской системы
- •7. Геометрическое условие равновесия плоской системы сходящихся сил.
- •8. Проекции силы на оси координат.
- •10. Момент силы относительно точки
- •11. Пара сил и момент пары. Условие равновесия плоской системы пар.
- •12. Опоры и опорные реакции балок.
- •13. Лемма о параллельном переносе силы.
- •14. Приведение плоской системы произвольно расположенных сил к данному центру.
- •15. Момент силы относительно оси.
- •1) Момент силы относительно оси равен нулю, если сила параллельна оси. В этом случае равна нулю проекция силы на плоскость, перпендикулярную оси;
- •2) Момент силы относительно оси равен нулю, если линия действия силы пересекается с осью. В этом случае равно нулю плечо силы.
- •16. Основные понятия сопротивления материалов.
- •17. Основные гипотезы и допущения
- •18. Виды нагрузок и основных деформаций.
- •19. Закон Гука при растяжении и сжатии.
- •21. Кручение. Понятие о кручении круглого цилиндра.
- •22. Эпюры крутящих моментов.
- •23. Напряжения и деформации при кручении.
- •24. Расчетные формулы на прочность и жесткость при кручении.
- •25. Изгиб. Понятие о чистом изгибе прямого бруса.
- •26. Изгибающий момент и поперечная сила.
- •27. Дифференциальные зависимости при изгибе.
- •. Выводы:
- •29. Нормальные напряжения при чистом изгибе.
- •30.Расчетная формула на прочность при изгибе.
11. Пара сил и момент пары. Условие равновесия плоской системы пар.
Пара сил - это система двух равных параллельных сил, направленных в разные стороны.
Кратчайшее расстояние между линиями действия сил называют плечом пары h , а плоскость П, где лежит пара сил, является плоскостью пары.
Пары сил реально существуют в природе. Ярким примером являются силы, действующие на стороны рамки с током в магнитном поле. На этом физическом явлении основана работа всех электродвигателей постоянного тока.
Равновесие системы пар. Вначале сформулируем, а затем докажем условие равновесия для системы пар сил.
Для равновесия твердого тела под действием системы пар сил необходимо и достаточно, чтобы геометрическая сумма моментов пар, образующих систему, была равна нулю:
|
(10) |
Необходимость условия сразу следует из (8). Если M = 0, то (F,F') ~ 0 и, следовательно, ((F1,F'1), (F2,F'2), ..., (Fn,F'n)) ~ 0. Достаточность условия докажем методом от противного. Предположим, что условие (10) не выполняется и M 0, а твердое тело находится в равновесии. В этом случае система пар сил приводится к одной паре (F,F') и тело в равновесии находиться не может. Таким образом, наше предположение не верно, а условие (10) является верным, и его достаточность доказана.
Необходимым и достаточным условием равновесия системы пар, лежащих в одной плоскости, является равенство нулю алгебраической суммы моментов всех пар системы:
|
(11) |
Таким образом, в этом параграфе мы рассмотрели пару сил, являющуюся, как и сила, самостоятельным элементом статики, изучили свойства пары сил, эквивалентность пар, сложение и условия равновесия для системы пар сил.
Моментом силы относительно точки называется взятое со знаком "плюс" или "минус" произведение модуля силы на ее плечо относительно данной точки. Плечом силы относительно точки называется длина перпендикуляра, опущенного из данной точки на линию действия силы. Принято следующее правило знаков: момент силы относительно данной точки положителен, если сила стремится вращать тело вокруг этой точки против часовой стрелки, и отрицателен в противоположном случае. Если линия действия силы проходит через некоторую точку, то относительно этой точки плечо силы и ее момент равны нулю. Момент силы относительно точки определяется по формуле (рис. 1.14 ) :
.
12. Опоры и опорные реакции балок.
Реакцию заделки представляем в виде двух сил Az и Ay, направленных, как указано на чертеже, и реактивного момента MA.
Составляем уравнение равновесия балки.
1. Приравняем нулю сумму проекций на ось z всех сил, действующих на балку. Получаем Az = 0. При отсутствии горизонтальной нагрузки горизонтальная составляющая реакции равна нулю.
2. То же, на ось y: сумма сил равна нулю. Равномерно распределенную нагрузку q заменяем равнодействующей qaз, приложенной посредине участка aз: Ay - F1 - qaз = 0, откуда Ay = F1 + qaз.
Вертикальная составляющая реакции в консольной балке равна сумме сил, приложенных к балке.
3. Составляем третье уравнение равновесия. Приравняем нулю сумму моментов всех сил относительно какой-нибудь точки, например относительно точки А: откуда Знак минус показывает, что принятое вначале направление реактивного момента следует изменить на обратное. Итак, реактивный момент в заделке равен сумме моментов внешних сил относительно заделки.