- •2. Методы механических испытаний при приложении статических нагрузок
- •4,5. Методы механических испытаний при приложении циклических и ударных нагрузок.
- •6. Методы калориметрического анализа.
- •7. Методы термического анализа.
- •11. Методы измерения электрического сопротивления.
- •14. Методы определения упругих свойств.
- •2. Методы определения термического расширения, дилатометрические исследования.
- •18. Методы определения термического расширения, дилатометрические исследования.
- •3. Упругие свойства металлов.
- •1. Классификация машиностроительных материалов.
- •2. Критерии использования конструкционных материалов.
- •3. Материалы с повышенной и высокой прочностью.
- •5. Стали с повышенной технологической пластичностью.
- •6. Стали с высокой технологической свариваемостью.
- •7. Железоуглеродистые сплавы с хорошими литейными свойствами.
- •8. Медные сплавы, как материалы с повышенными технологическими свойствами.
- •12. Материалы устойчивые к абразивному изнашиванию.
- •14. Антифрикционные материалы.
- •15. Фрикционные материалы.
- •16. Материалы с высокими упругими свойствами.
- •1. Вторичная рекристаллизация.
- •2. Гомогенное и гетерогенное зарождение фаз
- •7. Макро - и субструктура мартенсита, игольчатый и пакетный мартенсит, тонкая структура мидриба; инвариантность габитусной плоскости.
- •8. Механизм и способы охлаждения металла после нагрева.
- •9. Механизм роста зерен при критической деформации, диаграмма рекристаллизации.
- •10. Механизм упрочнения металлов при дорекристаллизацнонном отжиге.
- •11. Механизмы зарождения центров рекристаллизации.
- •12. Наследование текстуры деформации при рекристаллизации.
- •13. Особенности Мартенситного превращения.
- •14. Собирательная рекристаллизация.
6. Методы калориметрического анализа.
п рямой метод определения теплоемкости при постоянном давлении (адиабатический). Удельная тепло емкость с определяется из формулы: Н =mc(Т-Тк ), Н- теплота, пере шедшая от нагретого образца к рабочей жидкости калориметра; m - масса образца; Т и Тк- - его температура перед погружением и конечная в калориметре. Этот метол применяется для сравнительно невысоких температур (ниже точки кипения рабочей жидкости - вода, ртуть, сплав Вуда и т. п.).
Метод обратной калориметрии заключается в том, что холодный образец переносится в среду с более высокой температурой, где он нагревается. Этот метод был применен для исследования отпуска закаленной стали, в которой при нагревании в калориметре выделялась скрытая теплота закалки. Она учитывалась при расчете. Данный метод можно с успехом применять при исследовании необратимых процессов (отпуск закаленной стали, рекристаллизация наклепанного металла и т. д.).
Для определения теплоемкости при низких и средних температурах является метод электрического нагрева. Образец помещается в спираль сопротивлением R, Ом. обогреваемую электрическим током I, А, в течение τ, с. Образец массой m и удельной теплоемкостью ср нагревается от Т1до Т2.В том случае, если не учитывать тепловых потерь в окружающее пространство, теплоемкость определяется по формуле:
Ср = I2Rt/(m(T2-T1)) . Точность этого метода наибольшая, если количество теплоты, сообщенное телу, и повышение его температуры сравнительно мало.
4 ) Метод Сайкса- Ерузина основан на измерении количества теплоты, необходимой для нагрева образца до определенной температуры (принцип обратной калориметрии). Образец 1 массой m нагревается электрической спиралью 2 от температур Т1, до Т2 Для определения истинной (удельной) теплоемкости необходимо уменьшить ∆Т=Т2-Т1. Для этого образец помещают в блок 3, находящийся в печи 4, чтобы блок получал теплоту только от печи, а образец - только от спирали и создавалось тепловое равновесие, когда температура блока Tb равна температуре образца ТS Удельная теплоемкость опред. из ур-ния ср=W/m(dTS/dτ), где W-мощность спирали, m-масса образца, определяется из уравнением масса образка; dTS/dτ - скорость изменения температуры образца.
5) метод Смита (рис. 3). Метод позволяет производить термический анализ, определять теплоемкость и скрытую теплоту превращения. Сущность метода заключается в том, что в процессе эксперимента градиент температуры St на стенке контейнера 1, в который вставлен образец 2, поддерживается постоянным. Контейнер изготовлен из огнеупорного материала с малой теплопроводностью. В этом случае устанавливается некоторое стационарное состояние, при котором пустой контейнер нагревается на ∆tc за время ∆τc . Количество теплоты, израсходованное на повышение температуры на ∆τc., составляет H∆τc,= ∆tcCcmc и тс - теплоемкость и масса контейнера. Отсюда: Н=(∆tc/∆τc)Ccmc При нагреве контейнера с образцом Н=(∆t0/∆τ0)(C0m0+ Ccmc) . C() и т() - теплоемкость и масса образца соответственно; ∆t0/∆τ0-скорость нагрева. Для определения экспериментальных погрешностей контейнер нагревают с эталоном, теплоемкость и масса которого известна.