- •1. Предмет технической термодинамики и ее задачи
- •2Основные параметры состояния газа
- •3. Законы идеальных газов. Уравнение состояния идеального газа
- •4. Газовые смеси
- •5. Эквивалентность теплоты и работы
- •6 Термодинам. Проц.
- •7 Внутренняя энергии газа
- •8 Работа Расширения
- •9 Определения. Истинная и средняя теплоемкость
- •10 Изобарная и изохорная теплоемкость идеального газа
- •11 Зависимость теплоемкости газов от температуры
- •12 Теплоёмкость смеси газов
- •13 Основные термодинамические процессы.
3. Законы идеальных газов. Уравнение состояния идеального газа
Реально__существующие газы состоят из атомов и молекул, которые находятся в непрерывном хаотическом движении; .между молекулами действуют силы притяжения и отталкивания, объем часуцц имеет конечную вели-чинул Однако очень часто газы находятся в таком со* стоянии, когда силы, взаимодействия ничтожны, как и объем молекул, поэтому и тем и другим можно пренебречь.
Газ, у которого отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, а их оббьем равен нулю называется идеальными.
Такие газы, как кислород, водород, азот, воздух при относительно низких давлениях и высоких температурах по своим свойствам близки к свойствам идеального газа. Поэтому при термодинамических исследованиях процессов, протекающих в этих газах, используют законы и уравнение состояния идеального газа. Введение понятия идеального газа облегчило задачу термодинамических исследований, позволило получить простые математические уравнения для подсчета различных физических величин, характеризующих изменение состояния оабочего тела.
Из изложенного вытекает необходимость изучения законов идеального газа.
Закон Бойля — Мариотта. Опытньщ путем было установлено, что если постоянное количество газа, например 1 кг, при постоянной температуре {Т1=Т2) будет переходить из одного состояния с параметрами р1 и v1 и другое— с параметрами р2 и v2, то его давление будет изменяться обратно пропорционально объему, т. е.
Или
* = * =const
Следовательно, при постоянной температуре произведение давления на объем данной массы газа есть величина постоянная.
Закон Гей-Люссака. Если нагревать или охлаждать ©дно и то же количество газа при постоянном давлении (p1=p2), то объем газа изменяется прямо пропорционально его абсолютной температуре; для 1 кг газа можно записать:
Закон Авогадро. В равных объемах разных газов содержится одинаковое число молекул, если эти газы будeт иметь одинаковые температуру и давление.
Откуда: µ1 1=µ2 2=…..=µ = idem
Количество газа в граммах,равно количеству едениц мо
Моль определяется как количёство вещества, содержащее столько молекул, сколько содержится атомов в углероде-12 массой 0,012 кг. Один киломоль содержит 1000 молей. Введем для киломоля обозначение µ кг/кмоль. Тогда произведение µv есть объем киломоля газа V µ ,м3/кмоль.
µ =Vµ=22,4
=
=
Уравнение состояния идеального газа. Для равновесного состояния газа существует «вполне определенная, однозначная зависимость между его основными параметрами р, v и Т. Эта зависимость выражается аналитическим уравнением, которое называется уравнением состояния.. Впервые уравнение состояния идеального газа было получено Клапейроном в 1834 г. путем использования опытных законов Бойля — Мариотта и Гей-Люссака; это уравнение имеет вид:
Для 1 кг газа
р =RT
для произ вольной массы газа m
рV=mRT
Наиболее общее выражение имеет уравнение состояния для 1 кмоля газа,предложенное Д.И. Менделеевым и называемое уравнением Менделеева- Клапейрона.
Это уравнение имеет вид:
рVµ=µRT
Величина µR называется универсальной газовой постоянной, так как для всех газов и в любом состоянии она имеет одно и то же значение. Определить это числовое значение можно по уравнению , если параметры состояния р и Т газа взять при нормальных условиях (р=101325 Па, 7=273,15 К):
µR=
Величина R, Дж/(кг*К) является индивидуальной характеристикой данного вещества и называется газовой постоянной. Газовая постоянная определяется выпажением
R=
Свойства реально существующих газов отличаются от свойств идеальных газов и тем больше, чем выше давление и ниже температура. В этом случае реальные газы не подчиняются законам идеальных газов и уравнению Менделеева — Клапейрона. Для реальных газов было предложено значительное количество эмпирически* уравнений состояния, однако эта задача не может считаться решенной окончательно. Приведем в качестве примера известное в физике уравнение Ван-дер-Ваальса, которое имеет вид:
(р+ ( -b)=RT
здесь а/v2 — величина, учитывающая силы взаимодействия между молекулами; b — величина, учитывающая объем молекул в объеме газа.
Коэффициенты а и b для каждого газа находятся опытным путем, но могут быть также вычислены и теоретически.
Уравнение Ван-дер-Ваальса является приближенным уравнением, его отклонение от опыта тем больше, чем выше давление и ниже температура газа, т. е. чем боль-» ше плотность газа.