- •1О. Кинематика поступательного движения.
- •2О. Кинематика вращательного движения.
- •3О. Динамика частиц. Закон ньютона.
- •4О. Неинерциальные системы отсчета (нсо). Силы инерции.
- •5О. Основное ур-ние динамики вращательного движения тв. Тела.
- •6О. Момент инерции тела. Теорема Штейнера.
- •7О. Закон сохранения импульса.
- •8О. Работа.Мощность.Кинетическая энергия системы.
- •9О. Потенциальная энергия системы.
- •10. Закон сохранения энергии в механике
- •11О. Закон сохранения момента импульса.
- •12О. Движение тела переменной массы.
- •13О. Кинематика гарманических колебаний
- •14О. Гармонический осциллятор.
- •15О. Примеры гармонических осцилляторов.
- •16. Сложение гармонических колебаний одного направления и частоты.
- •17. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.
- •18. Затухающие колебания.
- •19.Вынужденные колебания. Резонанс.
- •20.Упругие волны в средах.
- •21О.Бегущие волны. Фазовая скорость. Длина волны. Волновое число.
- •22. Одномерное волновое ур-е. Энергия волны.
- •23. Распространение волн в средах с дисперсией. Групповая скорость, ее связь с фазовой скоростью.
- •24. Стоячие волны
- •25. Элементы акустики.
- •26.Модуль Юнга. Скорость звука.
- •27. Механический принцип относительности, преобразования Галилео.
- •28. Постулаты сто. Преобразование
- •29. Средства преобразования Лоренца.
- •30. Релятивистский закон сложения скоростей.
- •31. Интервал между событиями и его инвариантность в преобразовании Лоренца
- •32. Релятивистская динамика, кинетическая энергия сто.
- •33. Связь массы, энергии, импульса в сто
- •34О. Эффект Доплера
- •35О. Принцип эквиваленности.Понятие о ото
- •36О. Равновесие и течение жидкости и газа
- •37О. Уравнение неразрывности струи. Уравнение Бернулли
- •46. Параметрическая формула распределения Больцмана.
- •47. Распределение Гиббса.
- •48. Первое начало термодинамики.
- •49. Теплоемкость многоатомных газов.
- •50. Применение I начала термодинамики к изопроцессам(термодинамическим процессам).
- •51. Адиабатический процесс.
- •52. Политропный процесс
- •53. Теплоемкость и работа газа в политропном процессе
35О. Принцип эквиваленности.Понятие о ото
СТО рассм. инерциальную сист. отсчёта, в ОТО рассм. и усоренно движущуюся систму. Принцип относительности обобщается на такие системы отсчёта: ОТО включает теорию тяготения.
Согласно Эйнштейна пространство Эвклидово (плоское) лишь при наличии масс, наличие масс приводит к появлению поля тяготения и к исправлению пространственных масс. Пространство становится неэвклидовым (кривым).
Движение тел по инерции в таком кривом пространстве уже происходит не по прямым линиям, как Эвклидово, а по некоторым кратчайшим кривым-геодезическим. Отклонение от прямолинейного движения обуславливается кривизной пространства, вызванной наличием масс, трактуется как поле тяготения этих масс, тогда движение в поле тяготения не есть движение под действием сил тяготения, а есть движение по инерции в пространстве с кривизной, вызванной наличием тяготеющих масс -принцип эквивалентности.
Инертная масса = гравитационной
Из ур-я Эйнштейна два следствия:
1)Расширение вселенной со временем .
2)Существование чёрных дыр.
ЕР = ЕК → GMm/rд = mс2/2
rд = 2GM/ с2; Земля должна иметь радиус rд = 0,5 см (чтобы стать чёрной дырой).
36О. Равновесие и течение жидкости и газа
Гидроаэродинамика изучает равновесие и движение жидких и газообразных сред и их взаимодействие с твердыми телами. Для жидкости и газов характерна текучесть, т.е. малая сопротивляемость деформации сдвигов, поэтому они не проявляют упругость формы и легко принимают форм сосуда, в к-ром находится в поле тяжести. Жидкости, в отличие от газов, малосжимаемы, т.е. . Опыт показывает, что если в покоящуюся простую (неизотропную) жидк. поместить пластинку, то силы, действующие на пластинку одинаковые с обеих сторон и направлены по нормали к пластине(равны по модулю и противоположны по направлению).
Давление в жидкости:
Есть отношение нормальной силы, распространяющейся по площадке, к площади площадки.
Для простой жидкости справедлив закон Паскаля: «Давление в любом месте жидкости одинаково по всем направлениям, и внешнее давление одинаково передаётся по всему объему, занятому покоящейся жидкостью».
Давление в 1Па возникает при действии силы в 1Н, равномерно распределяющейся по поверхности и направлено по нормали к поверхности = .
Па.
Давление, обусловленное весом несжимаемой жидкостью, расположенной в поле тяжести, называется гидростатичесим .
Рассм. столб жидкости высотой h и площадью поперечного сечения S,
Для тел, погруженных в жидкость или газ справедлив закон Архимеда: «На тело, погруженное в жидкость или газ, действует выталкивающая сила, направленная вверх и численно = весу жидкости, вытесненной телом».
приложена к центру давления, т.е. центру тяжести жидкости в форме погруженного тела.
Жидкость идеальная, если элементы движутся бес трения(отсутствуют силы вязкости и энергия движения не расходуется на трение и теплосправедлив закон сохранения энергии). Для описания течения жидкости используется 2 метода: Лагранжа и Эйлера.
В методе Лагранжа используется сопутствующая система отсчета, в Эйлера – фисированная система отсч. (не движ. с частицей), тогда такой частице жидкости соответствует свой вектор скорости, и вся жидкость представляет собой поле вектора скорости.
Течение жидкости устанавливается или стационарное, если в каждой точке не зависит от времени
может меняться вдоль траектории, но в данной точке пространства скорость движения всех последующих проходящих частиц жидкости одинаковы.
Течение жидкости ламинарное, если слои жидкости движутся бес перемешивания.
Турбулентное - происходит перемешивание, из-за образования завихрений.
Число ламинарное, если число Рейнольда меньше критического.
Для круглых труб: ; d-диаметр
-средняя скорость течения
-динамический коэффициент вязкости
Линии тока - это линии в поле вектора скорости, касательные к-рым в каждой точке совпадает с направлением вектора скорости частиц.
По густоте линий тока, т.е. их число на единицу площади поверхности перпендикулярна к линиям тока, судят о скорости движения жидкости, где больше густота, там болше скорость частиц. Труба тока – часть жидкости, ограниченная линиями тока. Часть жидкости при движении не пересекает станок трубки тока, т.к. касат. в каждой точке к линиям тока, будет касат. и к поверхности трубки тока.