MetodTM2
.pdfРабота постоянной по модулю и направлению силы F на конечном прямолинейном перемещении S точки приложения силы равна: A(F) = FScosα .
Если угол α острый, работа положительна. Если тупой – отрицательна. При
α = 90° сила перпендикулярна перемещению точки и работа силы равна нулю.
Работа пары сил с постоянным моментом М при повороте тела на ко-
нечный угол ϕ равна: A = ±Mϕ, где ϕ – угол поворота тела. Работа считается
положительной, если пара сил стремится повернуть тело в направлении его вращения, и отрицательной – в противном случае.
Мощностью силы F называют величину N (F) , равную скалярному произведению силы на скорость точки её приложения: N(F) = F ×V , где V –
скорость точки приложения силы.
При плоском движении тела мощность силы выражается суммой ска-
лярных произведений векторов: N = F ×VO + MO (F) × wr , где VO – вектор скоро-
сти точки, выбранной полюсом; ω – вектор угловой скорости тела; MO – век-
тор момента силы F относительно полюса. Вектор момента силы относительно полюса и вектор угловой скорости тела перпендикулярны плоскости движения тела.
Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференци-
альной форме. Производная по времени от кинетической энергии системы
|
|
dT |
r |
r |
|
равна сумме мощностей внешних и внутренних сил |
= å N(F e ) + å N(F i ) , |
||||
|
|||||
|
|
dt |
k |
k |
|
|
|
|
|
||
где Т – кинетическая энергия системы; å N(F e ), |
å N(Fi ) – сумма мощно- |
||||
k |
|
|
k |
|
стей, соответственно, внешних и внутренних сил.
Теорема об изменении кинетической энергии системы на конечном перемещении. Изменение кинетической энергии системы на её конечном пе-
ремещении равно сумме работ внешних и внутренних сил, действующих на
систему T - T = å A(F e ) + å A(Fi ) , где Т, Т0 – кинетическая энергия |
||
0 |
k |
k |
113
системы, |
соответственно, в текущем |
и начальном состояниях; |
å A(F e ) , |
å A(Fi ) – сумма работ внешних и внутренних сил при перемещении |
|
k |
k |
|
системы из начального состояния в текущее.
Механические системы, состоящие из абсолютно твердых тел, соединен-
ных гибкими нерастяжимыми нитями, называются неизменяемыми. В неизме-
няемых системах сумма работ и сумма мощностей внутренних сил равны нулю.
Поэтому для таких систем в теореме об изменении кинетической энергии дос-
таточно учитывать только внешние силы.
5.4. Задание Д5. Исследование движения механической системы с применением теоремы об изменении кинетической энергии
Механическая система состоит из ступенчатого и однородного дисков,
соединённых нерастяжимой нитью, или невесомым стержнем. Нити и стержни,
соединяющие диски, параллельны плоскостям качения дисков. Качение дисков без скольжения. Скольжение между невесомым стержнем и дисками отсутству-
ет. Вес дисков P1 и P2 . Система движется в вертикальной плоскости под дейст-
вием сил тяжести, сил F1, F2 и пары сил с моментом М. Направления действия сил F1, F2 и наклон плоскости (если он есть) определяются углами α или β ,
показанными на схемах механизмов. Радиус однородного диска r. Радиусы ступеней ступенчатого диска R и r. Радиус инерции ступенчатого диска относи-
тельно оси, проходящей через центр масс перпендикулярно плоскости движения, iz .
Найти ускорение центра масс диска 2 и угловые ускорения дисков.
Найти натяжение нити (или реакцию стержня, соединяющего диски) и ре-
акцию опоры диска 2 на плоскость (её нормальную составляющую и силу сцеп-
ления диска с плоскостью). Варианты задания приведены на рис. 5.5 – 5.6. Ис-
ходные данные в табл. 5.2.
114
Варианты № 1, 11, 21 |
Варианты № 2, 12, 22 |
|
|
|
|
|
|
Варианты № 3, 13, 23 |
Варианты № 4, 14, 24 |
|
|
|
|
Вариант № 5, 15, 25 |
Варианты № 6, 16, 26 |
|
|
Рис. 5.5. Задание Д5. Исследование движения механической системы с применением теоремы об изменении кинетической энергии.
Варианты задания 1 – 6, 11 – 16, 21 – 26
115
|
Окончание вариантов задания Д5 |
Варианты № 7, 17, 27 |
Варианты № 8, 18, 28 |
|
|
Варианты № 9, 19, 29 |
Варианты 10, 20, 30 |
|
|
|
|
Рис. 5.6. Задание Д5. Исследование движения механической системы с применением теоремы об изменении кинетической энергии.
Варианты задания 7 – 10, 17 – 20, 27 – 30
Таблица 5.2
Исходные данные задания Д5. Исследование движения механической системы с применением теоремы об изменении кинетической энергии
Номер |
Р1, Н |
Р2, Н |
F1, Н |
F2, Н |
М, |
α , |
β , |
R, м |
r, м |
iz, м |
|
варианта |
Н·м |
град |
град |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
задания |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
10 |
20 |
15 |
20 |
25 |
30 |
60 |
0,4 |
0,3 |
0,3 |
|
2 |
20 |
30 |
10 |
20 |
20 |
60 |
30 |
0,6 |
0,3 |
0,4 |
|
3 |
10 |
15 |
12 |
20 |
25 |
60 |
60 |
1,2 |
0,6 |
0,8 |
|
4 |
12 |
25 |
20 |
25 |
35 |
30 |
30 |
1,5 |
0,5 |
1,2 |
116
Окончание табл. 5.2
Номер |
Р1, Н |
Р2, Н |
F1, Н |
F2, Н |
М, |
α , |
β , |
R, м |
r, м |
iz, м |
|
варианта |
Н·м |
град |
град |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
задания |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
15 |
20 |
10 |
20 |
30 |
60 |
30 |
0,8 |
0,4 |
0,7 |
|
6 |
18 |
20 |
18 |
22 |
22 |
45 |
60 |
1,2 |
0,4 |
0,9 |
|
7 |
15 |
25 |
10 |
8 |
20 |
45 |
45 |
0,9 |
0,6 |
0,7 |
|
8 |
25 |
22 |
10 |
12 |
30 |
45 |
60 |
1,0 |
0,8 |
0,9 |
|
9 |
12 |
25 |
18 |
10 |
32 |
30 |
30 |
0,8 |
0,6 |
0,7 |
|
10 |
10 |
15 |
8 |
10 |
28 |
60 |
30 |
1,4 |
0,7 |
1,2 |
|
11 |
15 |
22 |
20 |
25 |
30 |
60 |
45 |
0,6 |
0,4 |
0,5 |
|
12 |
20 |
25 |
15 |
40 |
30 |
30 |
60 |
0,8 |
0,4 |
0,6 |
|
13 |
10 |
20 |
10 |
25 |
30 |
45 |
30 |
1,0 |
0,5 |
0,9 |
|
14 |
12 |
15 |
18 |
15 |
25 |
30 |
30 |
0,9 |
0,3 |
0,8 |
|
15 |
20 |
25 |
20 |
20 |
30 |
45 |
60 |
1,0 |
0,5 |
0,8 |
|
16 |
10 |
15 |
10 |
15 |
16 |
60 |
45 |
1,2 |
0,4 |
1,1 |
|
17 |
18 |
25 |
12 |
10 |
30 |
30 |
30 |
1,5 |
0,9 |
1,3 |
|
18 |
25 |
20 |
10 |
15 |
20 |
60 |
60 |
0,8 |
0,5 |
0,7 |
|
19 |
12 |
25 |
10 |
10 |
32 |
60 |
60 |
1,2 |
0,9 |
1,1 |
|
20 |
15 |
20 |
8 |
20 |
25 |
30 |
45 |
0,8 |
0,4 |
0,7 |
|
21 |
10 |
25 |
25 |
15 |
30 |
45 |
30 |
0,7 |
0,5 |
0,6 |
|
22 |
18 |
20 |
20 |
20 |
35 |
60 |
45 |
1,4 |
0,7 |
0,9 |
|
23 |
10 |
15 |
10 |
30 |
30 |
30 |
30 |
1,4 |
0,7 |
0,8 |
|
24 |
10 |
15 |
12 |
20 |
20 |
30 |
30 |
1,2 |
0,4 |
0,8 |
|
25 |
12 |
18 |
20 |
18 |
30 |
60 |
30 |
1,2 |
0,6 |
1,1 |
|
26 |
10 |
12 |
12 |
15 |
15 |
30 |
30 |
0,9 |
0,3 |
0,8 |
|
27 |
15 |
22 |
10 |
12 |
20 |
45 |
60 |
0,8 |
0,6 |
0,7 |
|
28 |
22 |
20 |
8 |
16 |
8 |
30 |
45 |
0,6 |
0,2 |
0,4 |
|
29 |
18 |
25 |
10 |
8 |
32 |
60 |
60 |
1,2 |
0,8 |
1,1 |
|
30 |
20 |
25 |
8 |
20 |
28 |
30 |
30 |
0,8 |
0,4 |
0,6 |
Пример выполнения задания Д5. Исследование движения механической системы с применением теоремы об изменении кинетической энергии
Механическая система состоит из ступенчатого и однородного дисков,
соединённых невесомым стержнем (рис. 5.7). Система движется в вертикальной плоскости под действием сил тяжести, сил F1, F2 и пары сил с моментом М.
Направления действия сил F1, F2 определяются углами α и β .
Диск 1 вращается вокруг неподвижной оси О1. Диск 2 катится прямоли-
нейно по горизонтальной поверхности. Качение диска 2 без проскальзывания.
117
Невесомый стержень, соединяющий диски, расположен горизонтально. Сколь-
жение между стержнем и дисками отсутствует.
|
Определить ускорение центра |
|||
|
масс диска 2, |
угловое |
ускорение |
|
|
дисков, усилие в стержне, динами- |
|||
|
ческую реакцию шарнира О1, реак- |
|||
|
цию опоры диска 2 (её нормальную |
|||
Рис. 5.7. Схема движения |
составляющую |
и силу |
сцепления |
|
диска с поверхностью качения), если |
||||
механической системы |
||||
|
|
|
||
|
модули сил |
тяжести |
P1 = 40 Н, |
P2 = 60 Н, модули сил F1 = 80 Н, F2 = 30 Н, величина момента М = 35 Н·м, углы наклона сил α = 30°, β = 45°, радиусы дисков R = 0,8 м, r = 0,6 м, радиус инер-
ции диска 2 iz = 0,4 м.
Решение
Предположим, что во время движения системы диск 1 вращается по ходу часовой стрелки. Угловые скорости ω1 и ω2 дисков 1 и 2 и скорость центра масс диска 2 показаны на рис. 5.8.
На диск 1 действуют силы: |
|
|
F1, сила тяжести P1 и реакция |
|
|
шарнира O1, разложенная на со- |
|
|
ставляющие X1, Y1. На диск 2: |
|
|
сила F2 , сила тяжести P2 , пара |
|
|
сил с моментом М, нормальная |
Рис. 5.8. Расчетная схема |
|
|
|
|
реакция опоры |
N и сила сцепле- |
для исследования движения системы |
|
||
ния диска 2 с |
поверхностью Fсц . Направления действия сил показаны на |
|
рис. 5.8. |
|
|
118
Для решения задачи воспользуемся теоремой об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме. По условию задачи рассматри-
ваемая система неизменяемая. Следовательно, сумма мощностей внутренних
сил равна нулю. В этом случае теорема об изменении кинетической энергии
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dT |
|
|
|
r |
|
|
|
системы в дифференциальной форме принимает вид |
|
= å N(F e ) , |
где Т – |
|||||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
энергия |
системы в текущем |
положении; |
|
å N(F e ) |
– суммарная |
мощность |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
внешних сил. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Найдём кинетическую энергию системы и выразим её через скорость цен- |
|||||||||||||||||||||||
тра масс диска 2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Кинетическая энергия вращательного движения диска 1 T = |
1 |
J |
zO |
ω2 , где |
|||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w1 – |
угловая скорость диска 1; |
J zO |
– |
осевой момент |
инерции |
диска 1, |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m r |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J zO |
= |
|
1 |
|
. Диск 2 движется плоскопараллельно. Его кинетическая энергия |
|||||||||||||||||||
|
2 |
|
||||||||||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
определяется по формуле: T |
= |
1 |
m V 2 |
+ |
1 |
|
J |
|
ω2 , где V , w |
2 |
– скорость центра |
|||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
2 |
|
2 C |
2 |
|
|
zC |
2 |
C |
|
|
|
|
|
||||||
масс и угловая скорость диска 2; |
J zC |
– момент инерции ступенчатого диска 2 |
относительно оси z, проходящей через центр масс перпендикулярно плоскости
диска, J zC = m2iz2 . У диска 2 мгновенный центр скоростей находится в точке касания его с неподвижной поверхностью (точка К на рис. 5.8). Тогда скорость
точки С V |
= w |
2 |
× CK = w |
r , откуда |
ω |
2 |
= |
VC |
. Скорость точки А |
|
|||||||||
C |
|
2 |
|
|
|
r |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
VA = w2 × AK = w2 2r , или VA = 2VC . Так как нет проскальзывания между стерж-
нем и дисками, скорость точки А на диске 2 равна скорости точки В на диске 1,
причём VB = w1r . Приравнивая скорости VB = VA , найдем ω1 = 2VrC .
С учетом найденных зависимостей кинетические энергии дисков 1 и 2,
выраженные через скорость центра масс диска 2, имеют вид
119
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
P r 2 æ |
2V |
|
|
ö2 |
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T = |
|
|
|
|
J |
zO |
w2 |
|
= |
|
|
|
|
|
× |
|
|
1 |
|
|
|
ç |
|
|
C |
|
÷ |
= |
1 |
V 2 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2g è |
|
r |
|
|
ø |
|
|
g |
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
P |
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
P |
|
|
2 |
æV |
ö2 |
|
|
1 P |
æ |
|
i |
2 |
ö |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
2 |
ç |
|
z |
÷ 2 |
|
||||||||||||||
T = |
|
m V |
|
|
+ |
|
|
J |
zC |
|
w |
2 |
= |
|
|
|
× |
|
|
|
|
|
V |
|
|
+ |
|
× |
|
|
|
i |
z |
|
ç |
|
|
÷ |
|
= |
|
|
|
|
ç |
1+ |
|
|
V |
. |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
2 |
2 |
|
2 C |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 g |
|
|
|
C |
|
|
|
2 g |
|
|
|
è |
r |
ø |
|
|
|
2 g |
|
r |
÷ C |
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
ø |
|
|||||||||||||||||||||||||
Кинетическая |
энергия |
|
системы |
|
равна |
|
|
сумме |
энергий |
тел |
системы |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
P |
|
|
|
2 |
|
|
|
1 P |
æ |
|
|
i |
2 |
|
|
ö |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
T = T + T |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
ç |
|
|
|
|
z |
÷ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
= |
|
|
|
V |
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
ç |
1+ |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
. Производная по времени от кинетической |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
1 2 |
|
|
g |
|
|
|
C |
|
|
|
2 g |
|
|
r |
|
|
÷ |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dV |
|
|
|
|
|
é P |
|
|
|
|
|
|
P |
|
æ |
|
|
|
i |
2 |
öù |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
энергии системы |
|
|
|
|
|
= 2V |
|
|
|
|
|
C |
|
ê |
1 |
|
+ |
|
|
|
2 |
|
ç |
|
+ |
|
z |
÷ |
ú . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
dt |
|
|
|
|
ê g |
|
|
|
|
|
|
2g |
ç |
|
|
|
r 2 |
÷ú |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
øû |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Найдем сумму мощностей внешних сил. Отметим, что мощности силы |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
тяжести P1 и сил реакции X1, |
Y1 подшипника О1 равны нулю, так как нет пере- |
мещения точек приложения этих сил. Мощности сил N и Fсц – нормальной ре-
акции опоры диска 2 и силы сцепления диска с плоскостью также равны нулю,
так как точкой приложения этих сил является мгновенный центр скоростей дис-
ка 2, скорость которого равна нулю. Мощность силы P2 равна нулю, так как угол между вектором силы и скоростью точки приложения силы – точки С ра-
вен 90° (см. рис. 5.8).
Для определения мощности силы F2 , приложенной к диску 2, воспользу-
емся формулой расчета мощности силы при плоскопараллельном движении те-
ла. Выберем в качестве полюса точку К – центр скоростей диска 2, скорость ко-
торого VK = 0 (см. рис. 5.8). По определению, мощность силы F2 |
равна сумме |
|
r |
M K |
r |
скалярных произведений векторов: N(F2 ) = F2 ×VK + M K × w2 = |
× w2 , где |
|
M K = M K (F2 ) – вектор момента силы F2 относительно центра К; ω2 |
– вектор |
угловой скорости диска 2. Оба вектора M K и ω2 перпендикулярны плоскости движения диска 2, угол между ними равен 180° и их скалярное произведение равно произведению модулей с отрицательным знаком.
120
В результате, мощность силы
N(F2 ) = M K (F2 ) × wr 2 = − M K ω2
F2 равна: |
|
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
æ |
1 |
|
R ö |
|
= - F (R + rcos60 )w |
|
= - F V |
ç |
|
+ |
|
÷ . |
|
2 |
|
|||||
2 |
2 |
2 C è |
|
r ø |
Здесь модуль момента силы M K (F2 )= F2 × KE , где КЕ |
– плечо силы, |
KE = ES + SK = R + rcos60o (см. рис. 5.8). Мощность силы F |
отрицательная, |
2 |
|
так как направление момента силы F2 относительно точки К противоположно направлению угловой скорости диска 2.
Момент М направлен в сторону вращения диска 2. Его мощность положи-
тельная и равна: N (M ) = Mw2 = M |
VC |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Мощность силы F1, приложенной в точке D, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
N(F1) = F1VDcos45o = F1VC |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
Здесь учтено очевидное равенство VD =VA = 2VC (см. рис. 5.8). |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Суммарная мощность внешних сил равна: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ 1 |
|
|
R ö |
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
å N(F e ) = - F V ç |
|
|
|
+ |
|
|
÷ + M |
|
|
C |
|
+ F V 2 . |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
C è 2 |
|
r ø |
|
|
|
|
|
|
1 |
C |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
В результате, теорема об изменении кинетической энергии системы при- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
водится к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dV |
é P P |
æ |
|
|
i2 |
öù |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ 1 R |
ö |
|
|
V |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
2V |
C |
|
1 |
|
2 |
ç |
|
|
|
z |
÷ |
|
|
|
- F V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
÷ + M |
|
C |
|
+ F V 2 , |
|||||||||||||||
|
ê |
|
+ |
|
|
1 |
+ |
|
|
|
|
ú = |
|
|
ç |
|
|
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
r |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
C dt |
ê g |
|
2g ç |
|
÷ú |
|
|
|
|
|
2 C |
è 2 |
|
|
|
|
ø |
|
|
|
|
|
1 C |
|||||||||||||||||||||
|
|
ë |
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
øû |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
откуда ускорение центра масс диска 2: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
é |
|
|
æ |
1 |
|
|
R ö |
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
ù |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ê- F2 ç |
|
|
+ |
|
|
÷ |
+ |
|
|
|
|
+ |
|
F1 |
2 |
úg |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dVC |
|
|
2 |
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
aC = |
|
= |
ë |
|
|
è |
|
|
r ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
dt |
|
|
|
é |
|
|
|
|
|
|
|
æ |
|
|
|
|
|
i2 |
öù |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ê2P |
+ P |
ç1 |
+ |
|
z |
|
÷ú |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ê |
|
|
1 |
2 ç |
|
|
|
|
|
r 2 ÷ú |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
|
øû |
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя исходные данные задачи, получим aC = 6,85 м/с2.
121
Для определения углового ускорения диска 2 продифференцируем по времени равенство ω2 = CKVC = VrC . Дифференцирование здесь допустимо, так
как во время движения диска 2 расстояние от точки С до мгновенного центра скоростей диска 2 – точки К – не меняется.
|
|
|
|
|
|
|
V& |
|
a |
C |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
= |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Найдем |
& |
|
|
|
= |
|
|
|
= 11,42 рад/с . Угловое ускорение диска 1 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
ε2 = ω2 |
|
r |
|
r |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
находится |
путём |
дифференцирования |
равенства |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ω = 2ω |
2 |
из соотношения: ε = 2ε |
2 |
= 22,84 рад/с2. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для того, чтобы определить реакцию стержня, |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
освобождаемся от стержня, |
заменяем его реакцией H , |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
и составляем уравнения движения дисков 1 и 2. |
||||||||||||||||
|
|
Рис. 5.9. Силы, |
|
|
|
|
Силы, действующие на диск 1 во время движе- |
|||||||||||||||
|
|
действующие на |
ния, |
показаны на рис. 5.9. |
Уравнение вращательного |
|||||||||||||||||
|
|
диск 1 во время |
||||||||||||||||||||
|
|
|
движения |
движения |
диска |
1 в |
алгебраической |
форме: |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
J |
zO |
ε |
= åM |
z |
(F e ) , где ε – угловое ускорение диска; J |
zO |
– момент инерции |
|||||||||||||||
|
1 |
|
k |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
дика 1 относительно оси z, проходящей через точку О1 перпендикулярно плос-
|
|
|
m r 2 |
|
(F e ) – сумма моментов внешних сил относи- |
|
кости диска, J |
zO |
= |
1 |
; åM |
zO |
|
|
||||||
|
|
2 |
|
k |
||
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
тельно оси z.
Считая моменты сил положительными, если они создают поворот диска в сторону его вращения, составим сумму моментов внешних сил относительно оси z: åM zO1 (Fke ) = F1rcos45o − Hr . В результате, уравнение вращательного
движения диска 1 принимает вид: P1r2 ε1= F1rcos45o − Hr , 2g
Подставляя в уравнение исходные данные задачи с учетом найденного значения углового ускорения диска 1 ε1 = 22,84 рад/с2, найдем реакцию стерж-
ня Н = 28,63 Н.
122