- •Спектроскопические методы – 7 семестр (сэ-091, нм-091)
- •3.6 Характеристика стационарных состояний одноэлектронного атома.
- •Тема 4. Электронные оболочки атомов и периодическая система
- •4.1. Квантовые числа электронов в сложном атоме и принцип Паули.
- •4.2. Электронные слои и оболочки и их заполнение.
- •4.3. Зависимость энергии электронов от орбитального кв. Числа.
- •4.4. Свойства элементов с заполненными и незаполненными оболочками.
- •4.5. Типы спектров различных элементов.
- •Тема 5. Основы общей систематики сложных спектров.
- •5.1. Сложение орбитальных и спиновых моментов и типы связи.
- •5.2. Общая характеристика нормальной связи.
- •Тема 6. Рентгеновские спектры.
- •6.1 Общая характеристика рентгеновских спектров поглощения и
- •6.2. Внутренняя конверсия рентгеновского излучения.
- •Тема 7. Явление зеемана и магнитный резонанс.
- •7.1. Расщепление уровней энергии в магнитном поле.
- •7.2. Общая картина зеемановского расщепления спектральных линий.
- •Тема 8. Явление Штарка.
- •8.1. Общая характеристика явления Штарка.
- •8.2. Явление Штарка для атомов в общем случае.
- •Часть 3. Молекулярная спектроскопия
- •Тема 9. Разделение энергии молекулы на части и основные типы спектров
- •Характеристики переходов и интенсивности в случае спектров поглощения и испускания
4.5. Типы спектров различных элементов.
С положением различных элементов в периодической системе связаны особенности их оптических спектров.
По своему характеру оптические спектры различных элементов, обусловленные внешними электронами, можно разделить на следующие типы:
1) Одноэлектронные спектры элементов с внешней s-оболочкой.
В нормальном состоянии имеется один внешний s-электрон, переход которого на более высокие уровни приводит к возникновению спектра с хорошо вырожденными спектральными сериями. Такие спектры имеют щелочные металлы и водород.
2) Двухэлектронные спектры элементов с внешней s-оболочкой.
В нормальном состоянии имеются 2 внешних s-электрона, заполняющих соответствую оболочку. Эти электроны легко возбуждаются, при возбуждении одного из них возникает спектр также с хорошо вырожденными сериями, но более сложный, чем в случае атомов с одним внешним электроном.
Такие спектры имеют Be, Mg, Ca, Sr, Ba и Ra, у которых оболочка следует за заполненной оболочкой; и Zn, Cd, Hg, у которых эта оболочка следует за; и He с, занимающий особое место, т.к. его спектр трудновозбудим (инертный газ).
3) Спектры элементов с заполняющимися p-оболочками.
Характерные черты этих спектров определяются наличием внешних электронов и существенной ролью конфигураций, содержащих два и более эквивалентных p-электронов (см.п.4.1).
Сложные спектры этого типа имеют элементы от B до F во II периоде, от Al до Cl в III периоде, от Ga до Br в IV периоде, от In до J в V периоде, от Tl до At в VI периоде.
При этом для спектров элементов с одним и с двумя p-электронами в нормальной конфигурации (B, Al, Sc, Y, Tl и C, Si, Ge, Sn, Pb) характерна существенная роль s-электронов оболочки .
4) Спектры элементов с заполненными p-оболочками.
В нормальном состоянии полностью заполнена оболочка . При возбуждении возникает конфигурация, состоящая из остоваи одного возбужденного внешнего электрона. Спектры такого типа имеют инертные газы Ne, Ar, Kr, Xe, Rn.
5) Спектры элементов с достраивающимися d-оболочками.
Характерные черты спектров элементов, у которых происходит достройка внутренней d-оболочки, определяется наличием эквивалентных электронов (n-1)d и их конкуренцией с электронами ns. Спектры этого типа (более сложные, чем предыдущие) имеют элементы от Sc до Ni в IV периоде (достройка оболочки d), от Y до Pd в V периоде (достройка 4d) и от Lu до Pt в VI периоде (5d-достройка).
6) Спектры элементов с достраивающимися f-оболочками.
Характерные черты спектров элементов, у которых происходит достройка внутренней f-оболочки, определяется наличием эквивалентных электронов
(n-2)f и их конкуренций как с электронами (n-1)d, так и с электронами ns.
Спектры этого типа (особенно сложные) имеют элементы от La до Y в VI периоде (достройка 4f) и от Ac в VII периоде (достройка 5f).
Тема 5. Основы общей систематики сложных спектров.
5.1. Сложение орбитальных и спиновых моментов и типы связи.
Для произвольной электронной конфигурации с незаполненной внешней оболочкой полный механический момент не обязан равняться нулю, как для частного случая заполненных оболочек, для которых J=0.
Существенно, что для определения возможных уровней нужно учитывать лишь электроны, находящиеся вне заполненных оболочек. Орбитальные и спиновые моменты электронов, образующих заполненные оболочки, компенсируют друг друга, и нужно складывать лишь моменты k электронов, не входящих в заполненные оболочки:
Если бы электроны между собой не взаимодействовали, и отсутствовало также взаимодействие спина любого электрона с орбитальным моментом этого же электрона, то данной электронной конфигурации соответствовал бы один уровень энергии. Из-за взаимодействия электронов заданной конфигурации целая совокупность уровней. При систематике сложных спектров необходимо знать, какая именно совокупность уровней соответствует данной конфигурации, т.е. - сколько будет уровней, - какими квантовыми числами они будут характеризоваться и - как будут расположены.
Для определения числа уровней и их квантовых чисел можно воспользоваться квантовым законом сложения моментов. Сложение можно производить в различном порядке.
В зависимости от выбранного порядка сложения получаем различные типы связи.
1. Самый важный случай сочетания моментов - случай нормальной связи или связи Расселя-Саундерса.
!!! При нормальной связи орбитальные моменты электронов складываются в полный орбитальный момент атома L, спиновые моменты электронов - в полный спиновый момент атома S, а затем L и S складываются в полный момент атома J. т.е.
; L+S=J (5.1)
Нормальную связь обозначают (L,S).
Нормальная связь имеет место, когда электростатическое взаимодействие электроно между собой - их отталкивание по закону Кулона - велико по сравнению со спин-орбитальным взаимодействием - магнитным взаимодействием спиновых и орбитальных моментов. Энергия зависит прежде всего от S и L.
2. Противоположный тип связи - (j, j).
!!! Сначала для любого электрона складываются его орбитальный и спиновый моменты ив полный момент данного электрона, а затем полные моменты отдельных электронов складываются в полный момент атомаJ, т.е.
, (5.2)
Связь (j, j) получается, когда спин-орбитальное взаимодействие велико по сравнению с электростатическим взаимодействием различных электронов. Энергия, в первую очередь зависит от , а затем уже от значений J при заданных.
Какой тип связи осуществиться зависит от относительных величин различных взаимодействий. Наряду с типами связи (J, S) и (j, j) могут осуществляться, если имеются 3 и более электронов, более сложные, промежуточные типы связи. И иногда оказывается невозможным характеризовать отдельные уровни другими квантовыми числами, помимо J, определяющего полный момент атома.