- •1. Предмет и метод метеорологии
- •2. Связь метеорологии с другими науками. Деление на научные дисциплины
- •3. Значение метеорологии для народного хозяйства и обороны страны
- •4. Особенности
- •6. Краткие сведения о достижениях метеорологической науки
- •7. Международное сотрудничество в области метеорологии
- •Глава 1
- •1.1. Состав воздуха вблизи земной поверхности
- •1.2. Состав воздуха
- •1.3. Уравнение состояния сухого воздуха
- •1.4. Уравнение состояния влажного воздуха
- •1.5. Характеристики влажности воздуха и связь между ними
- •2 Строение атмосферы
- •2.1. Основные сведения о Земле как планете
- •2.2. Принципы деления атмосферы на слои. Краткие сведения о методах исследования атмосферы
- •2.3. Тропосфера, стратосфера и мезосфера
- •2.4. Понятие о воздушных массах и фронтах
- •3 Статика атмосферы
- •3.1. Силы, действующие в атмосфере в состоянии равновесия
- •3.2. Уравнение статики атмосферы
- •3.3. Барометрические формулы
- •3.4. Барическая ступень
- •3.5. Вертикальный масштаб атмосферы
- •3.6. Геопотенциал. Абсолютная и относительная высота изобарических поверхностей
- •3.7. Стандартная атмосфера
- •Глава 4 Термодинамика атмосферы
- •4.1. Первое начало термодинамики применительно к атмосфере
- •4.2. Адиабатический процесс
- •4.3. Сухоадиабатический градиент
- •4.4. Потенциальная температура
- •4.5. Критерии устойчивости атмосферы по методу частицы
- •4.6. Изменение потенциальной температуры с высотой при различных видах стратификации атмосферы
- •4.7. Адиабатические процессы во влажном ненасыщенном воздухе
- •4.8. Влажноадиабатические процессы
- •4.9. Анализ состояния атмосферы с помощью термодинамических графиков
- •4.10. Стратификация атмосферы по отношению к влажноадиабатическому и сухоадиабатическому движению частицы
- •4.11. Метод слоя
- •Глава 5
- •5.2. Солнце и солнечная постоянная
- •Глава 6
- •6.1. Поглощение солнечной радиации в атмосфере Земли
- •6.2. Рассеяние солнечной радиации в атмосфере
- •6.3. Законы ослабления радиации в земной атмосфере
- •6.4. Прямая солнечная радиация
- •6.5. Рассеянная радиация
- •6.6. Суммарная радиация
- •6.7. Альбедо
- •Глава 7
- •7.1. Излучение земной поверхности
- •7.2. Излучение атмосферы
- •7.3. Полуэмпирические формулы для расчета излучения атмосферы и эффективного излучения земной поверхности
- •7.4. Влияние облачности на встречное и эффективное излучение
- •7.5. Суточный и годовой ход эффективного излучения
- •Глава 8
- •8.1. Радиационный баланс земной поверхности
- •Глава 9
- •9.1. Ламинарное и турбулентное состояние атмосферы
- •9.2. Простейшие характеристики турбулентности
- •9.3. Конвективный и турбулентный потоки тепла
- •Глава 11
- •11.1. Уравнение
- •Глава 12
- •12.1. Распределение температуры в тропосфере и нижней стратосфере
- •12.2. Инверсии температуры в атмосфере
- •Глава 14 Влажность воздуха
- •14.1. Уравнение переноса водяного пара в турбулентной атмосфере
- •14.2. Испарение
- •Глава 15
- •15.2. Зависимость теплоты фазового перехода и давления насыщенного водяного пара от температуры
- •Глава 16 Туманы
- •16.1. Физические условия образования и классификация туманов
- •Глава 17 Облака
- •Глава 18 Осадки
- •18.1. Классификация осадков
- •18.2. Процессы укрупнения облачных элементов и образования осадков
- •18.3. Наземная конденсация и осадки
- •Глава 19
- •19.1. Силы, действующие в атмосфере
- •19.2. Уравнения движения турбулентной атмосферы
- •Глава 21
- •21.1. Ветер в пограничном слое атмосферы
- •21.2. Местные ветры
- •Глава 22
- •22.1. Яркость небесного свода
- •22.3. Оптические явления в облаках, туманах и осадках
- •Глава 23
- •23.1. Ионизация атмосферы
- •23.3. Механизм образования электрических зарядов в грозовых облаках
- •23.4. Структура грозового облака. Рост града
- •23.5.. Полярные сияния
Глава 19
Уравнения движения атмосферы. Основные уравнения метеорологии
Атмосфера находится в непрерывном движении. Движение воздуха относительно земной поверхности (ветер) порождается неравномерным распределением давления в горизонтальной плоскости. В установлении движения воздуха огромную роль играют отклоняющая сила вращения Земли и сила трения. В этом разделе обсуждаются основные закономерности движения атмосферы.
19.1. Силы, действующие в атмосфере
Силы давления. При наличии движения воздуха изобарические поверхности наклонены под некоторым углом а p к уровенным поверхностям. Нетрудно видеть (рис. 19.1), что результирующая всех сил давления, действующих на объем ABCD, по абсолютной величине равна
а по направлению совпадает с положительным направлением нормали к изобарическим поверхностям. Поскольку объем ABCD, заключенный между изобарическими поверхностямир и р + dp, равен dN, то модуль результирующей сил давления, действующих на 1 м3 воздуха, равен
т. е., согласно п. 2 введения, представляет собой модуль градиента давления. Проекциями градиента давления G на оси (в метеорологии обычно правой системы) координат х, у и z служат (в соответствии с п. 2 введения)
Горизонтальная составляющая градиента давления G2 (ее модуль G2 = -др/дп) служит единственной силой, под влиянием которой возникает горизонтальное движение воздуха (ветер). Составляющую G2 часто называют барическим градиентом.
Отклоняющая сила вращения Земли — кориолисова сила. Поскольку атмосфера участвует в суточном вращении Земли с угловой скоростью ω, то на каждую частицу воздуха, движущуюся со скоростью с по отношению к земной поверхности, действует кориолисова сила. В общем случае кориолисова сила, действующая на 1 м3 воздуха (на массу р), равна
где (с х ω) — векторное произведение векторов с и ω.
Если раскрыть по известным из векторного анализа правилам последнее произведение, то получим следующие выражения для проекций кориолисовой силы на оси х, y и z:
где и, v, w — проекции скорости ветра с; ωx, ωy, ωz — проекции вектора со на оси х, у и z соответственно.
Наибольший интерес представляет горизонтальная составляющая кориолисовой силы Ks. В выражениях для проекций Кх и Ку составляющей Ks можно пренебречь слагаемыми, содержащими вертикальную скорость ω, так как она в атмосфере в десятки—сотни раз меньше и и v. Таким образом, можно записать
где ω= ω sincφ — вертикальная проекция угловой скорости вращения Земли, φ — широта,
с = √u2 +v2 .
При горизонтальном движении выражения для Кх и Кy будут точными. Исходя из соотношений (19.1.5) нетрудно показать, что горизонтальная составляющая Кs кориолисовой силы действует под прямым углом к направлению движения: вправо — в северном полушарии и влево — в южном (рис. 19.2).
Чтобы убедиться в этом, достаточно горизонтальные оси координат выбрать так, чтобы ось х совпала с направлением скорости ветра. Тогда и = c >0, v = 0 и, как следует из
(19. 1.5), Кх = 0,Ky =-2ωzpc. Поскольку в северном полушарии параметр кориолиса 2ωz > 0, а в южном 2ωz < 0, то К у < 0 в северном полушарии и К у > 0 в южном, т. е. приходим к сформулированному выше утверждению.
.
Силы трения (молекулярного и турбулентного). Трение проявляется в жидкостях и газах в тех случаях, когда различные части их имеют разную скорость движения. В атмосфере наибольшее значение имеют силы трения, порождаемые изменением скорости ветра с высотой, так как вертикальный градиент скорости ветра в десятки и сотни тысяч раз больше горизонтального: [дс/дг]»[дс/дп].
Пусть на уровнях z и z + dz скорости ветра равны соответственно с и с + dc. Молекулы воздуха, помимо поступательного движения со скоростью с + dc (на уровне z + dz), совершают хаотические тепловые движения. Приходя на уровень z, молекулы приносят импульс, которым они обладали на других уровнях. Соударяясь с молекулами, расположенными на уровне z, они будут сообщать им (или отнимать у них) дополнительный импульс. Всякое же изменение импульса по второму закону Ньютона можно рассматривать как результат действия некоторой силы. Эта сила, отнесенная к единице поверхности, называется напряжением молекулярного трения.
Обозначим через τм напряжение молекулярного трения, возникающее в результате воздействия вышележащих слоев на поверхность, расположенную на уровне z. Из качественных соображений очевидно, что напряжение трения должно быть пропорционально вертикальному градиенту скорости ветра:
де η — коэффициент пропорциональности, называемый динамическим коэффициентом вязкости. Отношение η/ρ = v называется кинематическим коэффициентом вязкости. Величина η измеряется в кг/(с·м), a v — в м2/с, так как τм измеряется в Н/м2.
Если движение имеет турбулентный характер, то обмен импульсом происходит благодаря перемещению не только молекул, но и значительно больших по массе частиц воздуха. В случае турбулентного потока мгновенная скорость отдельных частиц сильно изменяется (по абсолютной величине и по направлению) как во времени, так и при переходе от одной частицы к другой. Поэтому вводится понятие средней скорости потока (средней по времени или по некоторому объему). Говоря в дальнейшем о распределении скорости ветра с высотой и об изменении ее во времени, всюду будем иметь в виду среднюю скорость с. Из таких же качественных соображений, которые были приведены при получении формулы для напряжения тм, следует, что напряжение турбулентного трения может быть записано в виде:
где А — коэффициент турбулентной вязкости (турбулентного обмена), k — коэффициент турбулентности.
Коэффициент турбулентной вязкости в десятки и сотни тысяч (иногда миллионы) раз больше коэффициента молекулярной вязкости (А » η). По этой причине роль молекулярного трения везде мала по сравнению с турбулентным (за исключением очень тонкого вязкого подслоя, прилегающего к земной поверхности).
Для того чтобы подсчитать результирующую силу трения, действующую на выделенный объем воздуха, необходимо учесть влияние трения на этот объем со стороны как вышележащих, так и нижележащих слоев атмосферы. Пусть для определенности выделенный объем воздуха имеет форму параллелепипеда с основанием 1 м2 и высотой dz.
Обозначив через τzх проекцию напряжения трения τz на ось х на уровне нижнего основания и через τzх + dτ zx — на уровне верхнего основания, найдем, что результирующая этих двух сил равна (напряжение трения на нижнем и верхнем основании направлено в противоположные стороны)
В общем случае напряжение трения представляет собой сумму напряжений молекулярного и турбулентного трения:
Такова проекция силы трения, действующей на объем dz.
Проекция силы трения, действующей на единичный объем воздуха, равна
Аналогичное выражение получаем для проекции силы трения на ось и:
Количественные оценки показывают, что влияние шероховатости земной поверхности через молекулярный и турбулентный обмен сказывается в атмосфере до высоты от нескольких сотен метров до 1—1,5 км (в зависимости от шероховатости земной поверхности, термической стратификации, скорости ветра). Как было указано, этот слой, в котором наряду с градиентом давления и силой Кориолиса существенную роль играют силы турбулентного трения, носит название пограничного слоя атмосферы (рис. 19.3).
В свободной атмосфере турбулентный обмен (в смысле пульсаций скорости ветра) выражен ничуть не слабее, чем в пограничном слое.
Однако роль трения в свободной атмосфере мала по сравнению сдругими силами потому, что здесь малы вертикальные градиенты скорости ветра. В свободной атмосфере скорость ветра изменяется с высотой в основном под влиянием горизонтальной термической неоднородности (горизонтального градиента температуры). Велика роль сил трения в свободной атмосфере в области фронтальных зон, струйных течений и вообще в тех слоях, где градиент скорости ветра велик. В однородных воздушных массах в свободной атмосфере движение определяется в основном силами давления (барический градиент), силой Кориолиса и центробежной силой (при движении частиц по криволинейным траекториям).