- •ФІЗИЧНІ ОСНОВИ ЕЛЕКТРОННОЇ ТЕОРІЇ
- •Тема 1.1. ОСНОВИ ЕЛЕКТРОННОЇ ТЕОРІЇ
- •1. Вступ. Мета та завдання предмету.
- •2. Електрони в атомі. Основи зонної теорії твердого тіла.
- •3. Робота виходу електронів
- •4. Види електронної емісії.
- •5. Рух електронів в електричному полі.
- •6. Рух електронів в магнітному полі
- •1. Електронно-променеві трубки (ЕПТ) та їх класифікація
- •2. ЕПТ з електростатичним керуванням
- •3. ЕПТ з магнітним керуванням
- •Тема 1.3. ЕЛЕКТРОФІЗИЧНІ ВЛАСТИВОСТІ НАПІВПРОВІДНИКІВ
- •1. Внутрішня структура напівпровідників
- •2. Власна провідність напівпровідників
- •3. Дрейфовий та дифузійний струми в напівпровідниках
- •4. Температурна залежність провідності напівпровідників.
- •5. Домішкова провідність напівпровідників
- •6. Електропровідність напівпровідників в сильних електричних полях. Ефект Ганна
- •7. Ефект Холла
- •Тема1.4.КОНТАКТНІ ЯВИЩА В НАПІВПРОВІДНИКАХ
- •2. Енергетична діаграма p-n переходу
- •3. Властивості p-n переходу при наявності зовнішньої напруги
- •4. Вольт-амперна характеристика (ВАХ) p-n переходу
- •5. Температурні і частотні властивості p-n переходу
- •6. Контакт метал – напівпровідник. Перехід Шотткі
- •7. Тунельний ефект
- •Тема 1.5.ОПТИЧНІ І ФОТОГАЛЬВАНІЧНІ ЯВИЩА В НАПІВПРОВІДНИКАХ
- •2. Фотогальванічний ефект
- •3. Електромагнітне випромінювання в напівпровідниках. Лазери.
- •Тема 2.1. НАПІВПРОВІДНИКОВІ ДІОДИ
- •1. Класифікація і умовні позначення напівпровідникових діодів.
- •3. Вольтамперна характеристика і основні параметри напівпровідникових діодів.
- •4. Випрямні діоди
- •5. Стабілітрони
- •9. Високочастотні діоди
- •Тема 2.2.НАПІВПРОВІДНИКОВІ РЕЗИСТОРИ
- •1. Види напівпровідникових резисторів
- •Тема 2.3. БІПОЛЯРНІ ТРАНЗИСТОРИ
- •1. Класифікація і маркування транзисторів
- •3. Принцип роботи біполярних транзисторів
- •4. Схеми ввімкнення біполярних транзисторів
- •5. Підсилювальні властивості транзисторів та їх еквівалентні схеми
- •6. Статичні характеристики біполярних транзисторів
- •7. Динамічний режим роботи транзисторів
- •8. Транзистор, як активний чотириполюсник. h – параметри транзистора
- •Тема 2.4. ПОЛЬОВІ ТРАНЗИСТОРИ
- •1. Загальні відомості
- •2. Будова та принцип роботи польових транзисторів з керуючим p-n переходом
- •3. Польові транзистори з ізольованим затвором
- •4. Польові транзистора для ІМС репрограмуючих постійних запам'ятовуючих пристроїв ( РПЗП ).
- •Тема 2.5 ТИРИСТОРИ
- •1. Будова принципи роботи диністорів
- •2. Триністори
- •3. Спеціальні види тиристорів (симістори, фототиристори, оптронний тиристор).
- •Тема 3.1. КЛАСИФІКАЦІЯ І ОСНОВНІ ТЕХНІЧНІ ПОКАЗНИКИ ПІДСИЛЮВАЧІВ
- •2. Основні технічні параметри підсилювачів.
- •3. Характеристики підсилювачів
- •1. Призначення та структурна схема підсилювача сигналів низької частоти (ПНЧ)
- •2. Кола зміщення підсилювальних каскадів.
- •3. Температурна стабілізація режимів роботи підсилювачів
- •5. Підсилювальні каскади на польових транзисторах.
- •6. Види міжкаскадних зв’язків в підсилювачах
- •7. Еквівалентна схема підсилювального каскаду з резистивно – ємнісними зв’язками
- •Тема 3.3. ВИХІДНІ КАСКАДИ ПІДСИЛЕННЯ СИГНАЛІВ НИЗЬКОЇ ЧАСТОТИ
- •1. Прохідна динамічна характеристика транзистора
- •2. Режими роботи підсилювальних каскадів
- •3. Вихідні каскади підсилювачів
- •Тема 3.4: ЗВОРОТНІЙ ЗВ'ЯЗОК В ПІДСИЛЮВАЧАХ
- •2. Вплив зворотного зв’язку на коефіцієнт підсилення і вхідний опір підсилювача.
Зазвичай pi « NA і тоді pp ≈ NA |
∙ |
|
= |
|
|
За динамічної рівноваги, коли ген = рек |
(21) |
Звідси концентрація електронів= ≈ у акцепторному напівпровіднику
, (22)
тобто вона значно нижча, ніж у бездомішковому напівпровіднику. Основними носіями заряду у цьому випадку є дірки, а неосновними – електрони. Оскільки основні носії заряджені позитивно, то напівпровідник із акцепторною домішкою на-
зивають напівпровідником із дірковою електропровідністю або напівпровідни-
ком р – типу(Positive - позитивний).
Для напівпровідників р – типу визначальною буде діркова складова провіднос-
ті |
|
= р , (23) |
|
де |
р = |
(24) |
|
|
= |
|
6. Електропровідність напівпровідників в сильних електричних полях. Ефект Ганна
З ростом напруженості електричного поля провідність напівпровідників змінюється.
В слабих електричних полях концентрація носіїв заряду не залежить від напруженості поля Е, а залежність струму через напівпровідник від напруженості електричного поля , відповідає закону Ома. На рис.7 цьому випадку відповідає ділянка ОАІ залежності і = f (E) . Починаючи з деякого значення напруженості Е1 наростання з ростом Е спочатку сповільнюється , а при Е = Екр повністю зупиняється (ділянка АВ на рис.). При подальшому збільшенні Е (ділянка ВС) енергії поля ще недостатньо для збільшення концентрації носіїв заряду: при цьому рухливість електронів m зменшується (внаслідок збільшення числа зіткнень з атомами кристалічної гратки) і визначається виразом:
m = m |
0 |
(1 |
- a Å 2 ) |
, |
(1) |
|
|
|
|
де m0 - рухливість в слабих полях; a - коефіцієнт, який не залежить від напруженості поля
Н.М. Щупляк. Основи електроніки і мікроелектроніки. |
|
http://dmtc.org.ua/ |
44 |
Рис.1. Залежність і = f (E) напівпровідника в сильному електричному полі.
У відповідності з (1) диференційна провідність напівпровідника на цій ділянці є величною від'ємною.
Ефект Ганна проявляється в напівпровідниках n- типу провідності в сильних електричнихІ полях.
Падіння з ростом Е продовжується до порогового значення напруженості ЕПОР , після чого провідність напівпровідника різко зростає за рахунок збільшення концентрації носіїв заряду (ділянка CD на рис.8)
Сутність ефекту Ганна полягає в тому, що якщо в напівпровіднику створити напруженість електричного поля, більшу Е КР але меншу ЕПОР , тобто на ділянці ВС характеристики, то в напівпровіднику виникнуть електричні коливання надвисокої частоти (НВЧ). Ефект Ганна знаходить практичне застосування в діодах Ганна, які використовуються як малопотужні генератори НВЧ.
7. Ефект Холла
Явища, які виникають в напівпровіднику зі струмом при розміщенні його в магнітне поле, називають гальваномагнітними.
До числа гальваномагнітних явищ відноситься ефект Холла, відкритий в 1879 р. американським фізиком Едвіном Гербертом Холлом
Ефект Холла проявляється в напівпровідниках n-типу провідності зі струмами,що протікають через них, і розташованих в магнітному полі (рис.9.)
Рис.9 До пояснення ефекту Холла
Н.М. Щупляк. Основи електроніки і мікроелектроніки. |
|
http://dmtc.org.ua/ |
45 |