- •Три основных периода в истории кристаллографии.
- •Понятие о симметричном объекте, симметрическом преобразовании и элементах симметрии. Элементы симметрии I рода.
- •Элементы симметрии II рода. Закон симметрии кристаллов.
- •Понятие о пространственной решётке, её элементы. Определение кристалла, элементы поверхности кристалла.
- •Важнейшие свойства кристаллов. Ретикулярная плотность и скорость роста граней.
- •Понятия о единичных и симметрично равных направлениях. Связь между единичными направлениями и элементами симметрии.
- •Характерные признаки низшей категории и её сингоний по числу единичных направлений и по характерным элементам симметрии.
- •Характерные признаки средней категории и её сингоний по числу единичных направлений и по характерным элементам симметрии.
- •Характерные признаки высшей категории и её сингоний по числу единичных направлений и по характерным элементам симметрии.
- •Теоремы взаимодействия элементов симметрии.
- •Понятие о виде симметрии. Вывод 32 элементов симметрии.
- •Закон постоянства углов. Сферические проекции.
- •Стереографические и гномостереографические проекции.
- •Закон рациональности отношений параметров граней (закон целых чисел) Гаюи. Понятие о кристаллографических осях, параметрах и индексах граней.
- •Взаимоотношения кристаллографических осей и элементов симметрии кристалла. Символы граней.
- •Установка кристаллов низшей категории. Соотношения параметров и углов между кристаллографическими осями.
- •Установка кристаллов средней категории. Соотношения параметров и углов между кристаллографическими осями.
- •Установка кристаллов высшей категории. Соотношения параметров и углов между кристаллографическими осями.
- •Методика определения символов рёбер кристалла и их связь с символами граней кристалла.
- •Простые формы кристаллов низшей категории и их диагностические признаки.
- •Простые формы кристаллов средней категории и их диагностические признаки
- •Простые формы кристаллов высшей категории и их диагностические признаки.
- •Понятие о поясе (зоне) кристалла, об эквивалентных и неэквивалентных особых направлениях. Закон поясов Вейса.
- •Символ пояса 1-2 [001].
- •Символ пояса 3-4 [10].
- •Особенности обозначения групп симметрии по а. Шенфлису.
- •Международные обозначения классов симметрии (символика Германа- Могеля).
- •Параллелепипед повторяемости. Элементарный и неэлементарный параллелепипеды повторяемости (ячейки) пространственной решётки. Примитивные и непримитивные решётки.
- •14 Пространственных типов решёток Браве.
- •Понятие о трансляции. Трансляционные элементы симметрии: плоскость скользящего отражения и винтовые оси.
- •Образование кристаллов в природе. Причины и условия образования кристаллов. Механизмы роста кристаллов.
- •Структурные дефекты в кристаллах.
- •Скульптура граней кристалла. Формы роста кристаллов.
- •Сростки кристаллов: закономерные и незакономерные. Понятие об эпитаксии и двойниках.
- •Координационные числа и полиэдры.
- •Число формульных единиц. Плотнейшие шаровые упаковки в кристаллах.
- •Морфотропия и полимофизм.
- •Политипия и изоморфизм.
Понятие о виде симметрии. Вывод 32 элементов симметрии.
Вид симметрии - называется полная совокупность элементов симметрии кристалла.
В кристаллографии насчитывается 32 вида симметрии:
ПРИМИТИВНЫЙ: единичное направление совпадает с единственной осью симметрии Ln.
Отсюда выводим четыре вида симметрии: L1 , L3 , L4 и L6.
ЦЕНТРАЛЬНЫЙ: к исходному единичному направлению, прибавляется центр симметрии .
Перебирая все возможные случаи, получаем: L1C (или просто С), L3C, L4C, L6C.
Вспоминаем теорему, согласно которой при наличии четной оси и центра симметрии появляется плоскость симметрии, перпендикулярная оси:
L1×С=С; L3×С=L3С; L4×С=L4РС; L6×С=L6РС.
ПЛАНАЛЬНЫЙ: к исходному единичному направлению прибавляется плоскость симметрии Р, идущая вдоль него.
Вспоминаем теорему, согласно которой, при наличии Ln и плоскости, лежащей вдоль нее, имеем всего n таких плоскостей:
L1×Р=Р; L2×Р=L22Р; L3×Р=L33Р; L4×Р=L44Р; L6×Р=L66Р.
АКСИАЛЬНЫЙ: перпендикулярно исходному единичному направлению присоединяется ось симметрии L2.
Согласно теореме при наличии Ln и перпендикулярной к ей L2 имеем всего nL2:
L1×L2= L1L2=L2; L2×L2= L22L2=3L2; L3×L2=L33L2; L4×L2=L44L2; L6×L2=L66L2.
ПЛАНАКСИАЛЬНЫЙ: к исходному единичному направлению присоединяем все возможные сочетания элементов симметрии.
L1×С×Р×L2=L2РС; L2×С×Р×L2=3L23РС; L3×С×Р×L2=L33L23РС; L4×С×Р×L2=L44L25РС; L6×С×Р×L2=L66L27РС.
Единичное направление совмещено с единственной инверсионной осью Lin.
Выделяют: 1) ИНВЕРСИОННО- ПРИМИТИВНЫЙ ВИД СИММЕТРИИ: Li4 Li6
2) ИНВЕРСИОННО- ПЛАНАЛЬНЫЙ ВИД СИММЕТРИИ: Li42L22P (3L22P) Li63L23P (L33L24P)
Перейдем к тем случаям, когда в кристаллах нет единичных направлений.
Для высшей категории кубической сингонии:
4L33L2 – примитивный вид симметрии;
4L33L23РС – центральный вид симметрии;
4L33L26Р – планальный вид симметрии;
3L44L36L2 – аксиальный вид симметрии;
3L44L36L29РС – планаксиальный вид симметрии.
В результате вывода получено всего 32 вида симметрии, возможных для кристаллических многогранников.
Закон постоянства углов. Сферические проекции.
Закон постоянства углов: у различных кристаллов одного и того же вещества вне зависимости от размеров и формы отдельных граней величина углов между соответственными гранями при данных условиях является постоянной.
Закон постоянства углов объясняется тем, что все кристаллы одного и того же вещества одинаковы по внутреннему строению, то есть имеют одну и ту же структуру.
Закон не распространяется на полиморфные разновидности, имеющие одинаковый состав при различных структурах.
Сферическая проекция:
Для получения сферической проекции кристалла вокруг его центра тяжести (О) описывают сферу произвольного радиуса – сферу проекций.
Любое направление, идущее из центра сферы, например, вектор ОА пересечет ее в точке (a1 ), называемой полюсом направления или сферической проекцией вектора.
Полученная сферическая проекция позволяет зафиксировать направление в виде точки на сфере с помощью двух сферических координат φ и ρ, как это делается в географии с помощью координат: долготы и широты.
Долгота (координата φ) соответствует углу, измеряемому по часовой стрелке в градусах величиной экваториальной дуги между нулевым меридианом и меридианом, проходящим через сферическую проекцию вектора – точку a1. Широта (координата ρ) называемая полярным расстоянием, отсчитывается от «северного полюса» сферы проекций N по меридиану, проходящему через точку a1 , в направлении к «южному полюсу» S.
Поскольку направления – это кристаллографические оси симметрии разных порядков, то их выходы на проекции обозначаются соответствующими многоугольниками.
Вертикальные оси изображаются в центре круга проекций соответствующими многоугольниками;
Горизонтальные оси, совпадая с плоскостью чертежа, дают два выхода на круге проекций в виде соответствующих многоугольников;
Косые оси проектируются внутри круга соответствующими многоугольниками.