Часть 2 Основы теплопередачи
.pdfПродолжение прил. 3
- 221 -
Продолжение прил. 3
- 222 -
Продолжение прил. 3
- 223 -
Окончание прил. 3
- 224 -
5.2. Оценка погрешности эксперимента
5.2.1. Общие сведения
При проведении экспериментов часто искомая величина непосредственно не измеряется. Она рассчитывается по соответствующим формулам, а величины, входящие в эти формулы, измеряются в опыте. Так, например, коэффициент теплоотдачи в работе №1
|
Q |
эл |
Q |
из |
, |
|
|
т |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
F (t |
|
t |
|
) |
м |
2 |
|
||
|
c |
ж |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.1)
определяется по значениям теплового потока Qэл (Вт) подводимого электронагревателем, с вычетом теплового потока, передаваемого излучением, площади теплоотдающей поверхности F (м2) и разности температур между стенкой (tc) и средой (tж). Тепловой поток, отводимый с поверхности нагрева, рассчитывают по измеренным значениям силы тока I и напряжения Uэл в цепи электронагревателя по закону Джоуля – Ленца
Q Q |
эл |
I U |
эл |
, |
|
|
|
Вт.
(5.2)
Измерения величин, входящих в правую часть уравнений (5.1) и (5.2), осуществляется с некоторой погрешностью, поэтому получаемая в результате расчета интересующая нас величина коэффициента теплоотдачи также имеет определенную погрешность.
Источниками погрешности измерений являются погрешности приборов, несовершенство методики измерения, недостаточно строгое поддержание требуемого режима, а также отдельные ошибки, зависящие от самого экспериментатора. Погрешности подразделяются на систематические, случайные и промахи.
Систематическими называются погрешности, остающиеся постоянными или изменяющиеся по определенному закону. Сюда относят погрешности приборов и ошибки методики измерения.
Случайными называются погрешности, принимающие при повторных измерениях различные взаимно несвязанные значения.
Промахами называют грубые ошибки, допущенные в процессе измерения, существенно превышающие систематические или случайные погрешности, объясняемые объективными условиями измерения. Причинами промахов являются чаще всего ошибки наблюдателя или неисправности средств измерения.
Погрешности могут быть абсолютными в единицах измеряемой величины, относительными и приведенными.
- 225 -
Абсолютной погрешностью измерения называют алгебраическую разность между значениями х, полученными при измерении, и истинными значениями Х определяемой величины, то есть х – Х.
Относительной называют погрешность, выраженную в про-
центах или долях от значений измеряемой величины:
x
100%
.
Приведенной называют погрешность , выраженную в процентах от какого-либо нормирующего значения хN, чаще всего от диапазона измерения, определяемого рабочей частью шкалы прибора:
xN
100%
.
Качество измерительного прибора оценивается классом точности. Чаще всего класс точности принимается равным допустимой приведенной погрешности.
Литература
Крутов, В.И. Лабораторный практикум по термодинамике и теплопередаче: учеб. пособие для энергомашиностроит. спец. вузов / В.И. Крутов. – М.: Высш. школа, 1988. – 216 с.
5.2.2. Вычисление погрешности измерения
Выясним, как будут влиять погрешности измерения отдельных величин на погрешность искомой величины. Пусть искомая величина W является функцией нескольких величин (х1, х2, …, хn), измеряемых непосредственно в опыте:
|
W = f (х1 |
х2 … хn). |
|
(5.3) |
||
Если бы ошибки в измерении х1 |
х2 |
… хn были бесконечно малыми, то |
||||
погрешность в расчете величины |
определялась бы ее полным диффе- |
|||||
ренциалом: |
|
|
|
|
|
|
dW |
W dx1 |
|
W dx2 ... |
W dxn . |
(5.4) |
|
|
x1 |
|
x2 |
xn |
|
В действительности погрешности в измерениях х1 х2 … хn будут конечными величинами, поэтому максимально возможная относительная ошибка определяется как
- 226 -
W |
W |
|
1 W |
x |
|
|
1 W |
x |
|
... |
1 W |
x |
|
. |
||||||
W |
W |
x |
|
1 |
W |
x |
|
2 |
W |
x |
|
n |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
n |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.5)
В соответствии с теорией погрешностей, принимая закон распределения погрешностей измеряемых величин нормальным, искомая величина относительной погрешности определяемой функции W=f(х1, х2 … хn) находится как среднеквадратическая:
W |
|
x 2 |
x 2 |
... x 2 |
, |
(5.6) |
|
|
1 |
2 |
n |
|
|
где х1, х2 … хn – относительные погрешности величин х1, х2, …, хn, которые измеряются при определении искомой величины W.
5.2.3. Пример
На экспериментальной установке (лабораторная работа № 1, № 2 и других) исследуется процесс теплоотдачи между стенкой и средой.
Этот процесс подчиняется закону Ньютона – Рихмана |
|
||||
Q F (t |
c |
t |
ж |
), Вт, |
(5.7) |
|
|
|
|
где - коэффициент теплоотдачи, характеризующий интенсивность теплоотдачи между стенкой и средой. В соответствии с выражением (5.2) путем измерений нужно определить подводимый тепловой поток
Q эл , Вт, (Дж/с).
В лабораторных работах № 2, № 4 и № 14 для измерения силы тока I, напряжения Uэл и ЭДС термопар е используется цифровой милливольтметр. Погрешности измерения на этом приборе зависят от вида и диапазона значений измеряемых величин. В целом эти приборы дают сравнительно небольшие погрешности: для переменного тока и напряжения I и Uэл не превышают 0,15 %; для ЭДС термопар е составляет 0,1 %. В других лабораторных работах для измерения силы тока I, напряжения Uэл используются приборы, класс точности которых известен и указан на лицевой панели прибора. Класс точности принимается равным допустимой приведенной погрешности, для большинства этих приборов она составляет 1,5 %.
В лабораторной работе № 1 измерение разности температурt= t2 – t1 = tc – tж,, где tc – температура теплоотдающей стенки, tж – температура окружающей среды, производится с помощью милливольтметра, подключенного в цепь термопар, с использованием градуировочного графика. Класс точности этого прибора неизвестен. В этом
- 227 -
случае относительная погрешность показания милливольтметра определяется:
e |
e |
100%, |
|
e |
|||
|
|
(5.8)
где е – абсолютная погрешность, принимаемая равной половине цены деления шкалы прибора, в нашем случае с учетом чувствительности прибора составляет 5 мВ; е – замеренные показания прибора. Предположим, е =200 мВ. Тогда
e |
e |
100 |
|
5 |
100 |
2,5%. |
|
e |
200 |
||||||
|
|
|
|
|
Затем по показанию милливольтметра, по градуировочному графику
t f e определяется t t |
c |
t |
ж |
. При этом появляются еще две по- |
|||
|
|
|
|
|
|
||
грешности: |
|
|
|
|
|
|
|
– по оси х |
( t ) |
|
x |
100%, |
|||
|
|||||||
|
|
x |
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– по оси y
( t ) |
y |
|
y y
100%
,
где на миллиметровой бумаге x = 0,5 мм, y = 0,5 мм. В данном примере для е =200 мВ из графика найдено t =15 оС при х =75 мм и y = 57,5 мм. Тогда
( t )x
0,5 |
100 |
|
75 |
||
|
0,67%
,
( t ) |
y |
|
0,5 |
100 |
|
57,5 |
||
|
0,87%
.
Таким образом, только при измерении разности температур возможная погрешность измерения составила
( t ) |
e |
|
( t ) |
( t ) |
|
|
|
2 |
2 |
2 |
|
|
|
|
x |
|
y |
|
6,25 0,45 0,76 |
2,73%
.
Теплоотдающая поверхность также не всегда определяется путем прямых измерений. Например, величина внутренних диаметров трубок малых размеров приходится устанавливать косвенным измерением внутреннего объема (заливкой ртути с последующим взвешиванием и т.д.), тогда появляются погрешности других измерений.
В лабораторных работах № 1 и № 2 эти измерения осуществлялись с помощью штангенциркуля, допускающего определение измеряемых линейных размеров с абсолютной погрешностью 0,1 мм. Поэтому относительная погрешность измерения диаметра составила
- 228 -
d |
d |
100,%, |
|
d |
|||
|
|
где d – абсолютная погрешность, принимаемая равной половине цены деления шкалы прибора, в нашем случае с учетом максимально возможного отклонения измеряемой величины от истинного значения
0,1 мм она составила
d
0,1 2
. Поэтому
d |
0,1 |
|
1 |
100, |
|
2 |
d |
||||
|
|
|
%.
При измерении длины трубки l (мм) использовалась линейка с ценой деления 1 мм. Относительная погрешность измерения длины составляет l. Следовательно, погрешность измерения площади теплоотдающей поверхности трубки длиной l (мм) и диаметром d (мм) составляет
F |
|
d |
2 |
l |
2 |
, %. |
|
|
|
|
|
Подробнее эти вопросы рассмотрены в [1]. Таким образом, погрешность определения значения коэффициента теплоотдачи составляет
|
Q |
|
F |
|
( t ) |
|
|
2 |
|
2 |
2 |
.
Библиографический список
1.Михеев, М.А. Основы теплопередачи: учебник / М.А. Михеев, И.М. Михеева. – М.: Высш. школа, 1977.
2.Исаченко, В.П. Теплопередача: учебник / В.П. Исаченко, В.А. Осипова, А.С. Сукомел. – М.: Энергия, 1981. – 416 с.
3.Юдаев, Б.Н. Теплопередача: учебник / Б.Н. Юдаев. – М.: Высш. школа, 1973.
4.Нащокин, В.В. Техническая термодинамика и теплопередача: учебник / В.В. Нащокин. – М.: Высш. школа, 2008. – 496 с.
5.Теплотехника: учебник / В.Н. Луканин [и др.]; общ. ред. В.Н. Луканина. – М.: Высш. школа, 2005. – 671 с.
6.Прибытков, И.А. Теоретические основы теплотехники: учебник / И.А. Прибытков, И.А. Левицкий. – М.: Высш. школа, 2004.
7.Теплофизические свойства теплоносителей и рабочих тел энерготехнологических процессов и установок: метод. указания /сост.: В.А. Аляев [и др.]; Изд-во Казан. гос. технол. ун-та. – Казань, 2000.
– 64 с.
- 229 -
8.Александров, А.А. Теоретические основы теплотехники: справочник / А.А. Александров, Б.С. Белосельский, А.П. Вайнштейн. – М.: Изд-во МЭИ, 2001.
9.Галин, Н.М`. Тепломассообмен (в ядерной энергетике): учебное пособие для вузов / Н.М. Галин, Л.П. Кириллов. – М.: Энергоиз-
дат, 1987. – 376 с.
10.Аметистов, Е.В. Основы теории теплообмена: учебник / Е.В. Аметистов. – М.: Изд-во МЭИ, 2000. – 247 с.
11.Авчухов, В.В. Задачник по процессам тепломассообмена / В.В. Авчухов, Б.Я. Паюсте. – М.: Энергоатомиздат, 1986. – 144 с.
12.Арнольд, О.В. Техническая термодинамика и теплопередача: учебник / О.В. Арнольд. – М.: Высш. школа, 1979.
13.Цветков, Ф.Ф. Тепломассообмен: учебник / Ф.Ф. Цветков, Б.А. Григорьев. – М.: Изд-во МЭИ, 2001. – 550 с.
14.Теоретические основы хладотехники, теплообмен: учебник / С.Н. Богданов [и др.] – М.: Высш. школа, 1986.
15.Теплотехника: учебник / А.П. Баскаков [и др.] – М.: Энергоатом-
издат, 1991. – 224 с.
16.Практикум по теплопередаче / А.П. Солодов и [др.] – М.: Энерго-
атомиздат, 1986. – 296 с.
17.Кошкин, В.К. Тепловые аппараты и теплоносители. Теория и расчет / В.К. Кошкин. – М.: Машиностроение, 1971.
- 230 -