книги / Электромонтер по обслуживанию буровых установок
..pdf/, выражающее силу тока в цепи, получим подобный треуголь ник сопротивлений А'О'Б' (рис. 26, в).
Его сторонами являются сопротивления г,(хь—хс) и полное сопротивление Z:
(36) Из треугольников напряжения и сопротивлений следует, что
cos ф = U JU ' или cos ф = rlz.
Цепь переменного тока с параллельно соединенными сопротивлениями
На рис. 27, а изображена цепь переменного тока, в которую включены параллельно две катушки.
Каждая из этих катушек обладает соответственно активным сопротивлением г\ и г2, индуктивным сопротивлением хц и xL2.
Полное сопротивление первой катушки
второй катушки
Сила тока в каждой катушке по закону Ома / 1= t//z1 и / 2= t//z2.
Для определения угла сдвига фаз между напряжением и током в каждой катушке вычисляют
cos фх = ri/zx и cos ф2 = r2/z2.
Чем больше угол сдвига фаз между напряжением и током, тем больше реактивный ток и меньше активный, тем хуже
6
и
Рис. 27. Цепь переменного тока с параллельно соединенными сопротивлениями:
а —схема; б — векторная диаграмма
используется электрический ток в данной установке, ниже ее коэффициент мощности (cos<p).
Так как первый закон Кирхгофа справедлив для цепей пе ременного тока, то в рассматриваемой цепи общий ток опреде ляется геометрическим сложением векторов (рис. 27,6). Об
щий ток в цепи будет равен сумме векторов 1\ и / 2, который определяется с учетом выбранного масштаба. Чтобы найти об щий ток, нужно воспользоваться тем, что активная составляю щая общего тока — активный ток равен сумме активных токов ветвей:
/ а = / cos ф= J 1cos фх + / 2 cos ф2 +
а общий реактивный ток — сумме реактивных токов ветвей
/р = / sin ф = 1г sin фх + / 2 sin ф2 +
После чего определяют общий ток
(37)
Угол сдвига фаз между общим током и напряжением ф на ходят по векторной диаграмме.
Понятие о резонансе напряжений и токов
В цепях переменного тока с активным, индуктивным и ем костным сопротивлениями может возникнуть резонанс напряже ний или токов.
Резонанс напряжений наступает при последовательном со единении сопротивлений (рис. 28, а) в том случае, если индук тивное сопротивление xL и емкостное сопротивление хс равны между собой, т. е. xc=xL или l/coC= o)L.
Тогда
(38)
Таким образом, полное сопротивление Цепи при резонансе оказывается равным активному сопротивлению. Уменьшение полного сопротивления цепи приводит к тому, что сила тока в ней возрастает. Напряжение генератора переменного тока, включенного в цепь, расходуется на активное сопротивление
Ua — Ir.
В связи с тем, что в последовательно соединенных сопро тивлениях протекает одинаковый ток, то При резонансе xL =
— Хс напряжения UL=UCили IxL= Ixc.
Если одновременно увеличить оба реактивных сопротивле
ния хь и хс, не нарушая при этом условие |
резонанса xL= xc, |
то соответственно возрастут оба частичные |
напряжения UL и |
Uc, а сила тока в цепи при этом не изменится. |
|
Рис. 28. Резонанс напряжений:
а — схема резонанса напряжений; б — векторная |
диаграмма резонанса напряжений; в — |
схема резонанса токов; г — векторная диаграмма |
резонанса токов |
На рис. 28, б приведена векторная диаграмма для рассма триваемой цепи при резонансе напряжений.
В цепи переменного тока, в которой индуктивность и ем
кость соединены параллельно |
(рис. |
28, в), |
может возникнуть |
|
резонанс токов при условии равенства токов |
в индуктивности |
|||
II и емкости / с. |
|
|
|
|
При резонансе токов (при г= 0) хь = хс или |
|
|||
2я/L = 1/2я/С. |
|
|
|
(39) |
Отсюда следует, что |
|
|
|
|
/ = 1/2яд/LC. |
|
|
|
(40) |
Это выражение определяет так называемые свободные элек |
||||
трические колебания в контуре L—С. |
токов |
приведена на |
||
Векторная диаграмма резонанса |
||||
рис. 28, г. |
что, изменяя |
величину емкости |
||
Из формулы (40) следует, |
или индуктивности контура, можно изменять частоту свобод ных колебаний, т. е. можно настраивать контур на определен ную частоту.
Свободные колебания, возникающие в контуре L—С, всегда затухающие. Затухание колебаний в контуре объясняется тем, что при прохождении электрического тока энергия тратится на нагревание провода, из которого изготовлена катушка индук тивности, и соединительных проводов.
Мощность однофазного переменного тока
Полная мощность генератора переменного тока 5 опреде
ляется как |
|
S = UrI, |
(41) |
где / — действующее значение тока генератора, А\ |
Ur — дей |
ствующее значение напряжения генератора, В.
Мощность, расходуемая в активном сопротивлении, преоб разуется в полезную работу или тепло, рассеиваемое в про странство.
|
|
|
Реактивная |
часть |
мощно |
|||||
|
|
|
сти обусловлена |
колебаниями |
||||||
|
|
|
энергии при создании и исчез |
|||||||
|
|
|
новении |
магнитных и электри |
||||||
|
UL-UC |
|
ческих |
полей. |
|
Реактивные |
||||
|
|
|
токи, протекающие |
между |
ге |
|||||
|
|
|
нератором |
и реактивными при |
||||||
|
|
|
емниками, |
обладающими |
ин |
|||||
|
|
|
дуктивным |
и |
емкостным |
со |
||||
|
|
|
противлениями, |
|
бесполезно |
|||||
Рис. |
29. Треугольник |
напряжений |
загружают |
линию |
и |
генера |
||||
и мощностей для цепи переменного |
тор, вызывая |
дополнительные |
||||||||
тока, |
содержащий R, L |
и С |
потери |
энергии. |
полной, |
ак |
||||
|
|
|
Связь |
между |
тивной и реактивной мощностями определяется из треугольника мощностей. Для построения треугольника мощностей умножим стороны треугольника напряжений (рис. 29, а) на силу тока I, тогда получим подобный треугольник А'О'Б' (рис. 29, б). Сто рона О'Б' этого треугольника равна активной мощности Р, сто
рона Б'А' — реактивной |
мощности Q, а гипотенуза А'О' — пол |
ной мощности S. |
|
Из треугольника мощности следует, что отношение |
|
P/S = cos ф, |
(42) |
Отсюда активная мощность P = S cos ф или |
|
Р = UI cos ф. |
(43) |
Из этого же треугольника
Q/S = sin ф.
Отсюда реактивная мощность
Q = S sin ф |
или Q = UI sin ф. |
(44) |
Полная мощность (В-А) |
|
|
-S = д/ W |
Q 2; |
(45) |
cos(p является коэффициентом мощности переменного тока, который характеризует, какая часть полной мощности расхо дуется как активная. В цепи переменного тока с активным со противлением ток и напряжение совпадают по фазе и cos qp= 1. В этом случае активная мощность равна полной мощности:
Р=Ш .
Таким образом, увеличение cosqp является важной народно хозяйственной задачей. Установлено, что повышение коэффи циента мощности в энергосистемах нашей страны только на 0,01 может дать ежегодно экономию более 500 млн. кВт-ч электрической энергии.
Однофазная система неэкономична вследствие несовершен ства однофазных электрических машин.
Трехфазная система состоит из трех электрических цепей, э. д. с. источников энергии, которые имеют одинаковую частоту, но сдвинуты по фазе друг относительно друга на 7 з периода. Если э. д. с. во всех трех фазах имеют одинаковую амплитуду, то такая трехфазная система называется симметричной.
На рис. 30, а показана схема простейшего двухполюсного трехфазного генератора. Он состоит из статора (неподвижная часть) и ротора (вращающаяся часть). В стальном сердечнике статора имеются впадины — пазы. В пазах статора уложены три катушки Ах, By и Cz, оси которых сдвинуты в простран стве на 7з окружности (120°). Эти катушки являются тремя фазными обмотками генератора.
Ротор представляет собой двухполюсный электромагнит, по обмотке которого протекает постоянный ток, возбуждающий магнитное поле.
Ротор приводится во вращение каким-либо первичным дви гателем. Магнитное поле, вращаясь вместе с ротором, пересе кает проводники катушек, заложенных в пазах статора, и ин дуктирует в этих катушках э. д. с., изменяющиеся синусои дально. При этом э. д. с., индуктированные в катушках Ах, By, Cz, будут сдвинуты по фазе одна по отношению к другой на 7з периода (рис. 30, б) .
При нагрузке генератора в обмотках (катушках) статора Ах, By, Cz протекают токи и на зажимах катушек устанавли ваются напряжения, называемые фазными. При отсутствии на грузки (холостой ход) фазные напряжения равны э. д. с., ин дуктируемым в фазных обмотках статора.
Рис. 30. Схема образования э. д. с. в трехфазной обмотке генератора при вращении ротора:
а — схема простейшего трехфазного генератора; б — кривые изменения э. д. с.
Соединения обмоток генератора
На рис. 31, а показана схема генератора, у которого име ются три независимые взаимно изолированные однофазные цепи. Э. д. с. в этих цепях одинаковы, имеют одинаковые ам плитуды и сдвинуты по фазе на 7з периода. К каждой паре за жимов обмотки статора генератора можно подключить про вода, подводящие ток к нагрузке. Эти три фазы выгоднее объ единить в одну общую трехфазную систему. Для этого обмотки генератора соединяют между собой звездой или треугольником.
При соединении обмоток генератора звездой (рис. 31,6) концы всех трех фаз х, у и z (или начала А, В и С) соединя ются между собой, а от начал (или концов) выводятся про вода, отводящие энергию в сеть.
Полученные таким образом три провода называются линей ными, а напряжения между любыми двумя линейными прово дами— линейными напряжениями t /л . От общей точки соеди нения концов (или начал) трех фаз (от нулевой точки звезды) может быть отведен четвертый провод, называемый нулевым. Напряжение между любым из трех линейных проводов и ну левым проводом равно напряжению между началом и концом одной фазы, т. е. фазному напряжению Uф.
Обычно все фазы обмотки генератора выполняют одинако
выми так, что действующие значения э. д. с. в фазах |
равны, |
т . е. Еа = Ев = Е с . Е с л и в цепь каждой фазы генератора |
вклю |
чить нагрузку, то по этим цепям будут протекать токи. В слу чае одинакового по величине и характеру сопротивления всех трех фаз приемника, т. е. симметричной (равномерной) на грузки, токи в фазах будут равны по силе и сдвинуты по фазе относительно своих фазных напряжений на один и тот же угол ф. Как максимальные, так и действующие значения фаз ных напряжений при равномерной нагрузке равны, т. е. VA— —UB=Uc■Эти напряжения сдвинуты по фазе на 120°, как по
казано на векторной диаграмме |
(рис. 31,г). |
|
Из векторной диаграммы можно записать |
||
откуда |
|
|
или |
|
(46) |
Их схемы (см. рис. 31,6) |
видно, что при соединении обмо |
|
ток генератора звездой ток |
в |
линейном проводе равен току |
в фазе генератора, т. е. / л= /ф- На основании первого закона Кирхгофа можно записать, что
ток в нулевом проводе равен геометрической сумме токов в фа зах генератора, т. е.
Д —i л “Ьi в + ^с* |
(47) |
6 |
6 |
Рис. 31. Схемы соединения обмоток трехфазных генераторов:
а — схема несвязанной трехфазной системы; б — схема соединения звездой; в —схема* соединения треугольником; г — векторная диаграмма напряжений при соединении обмо ток звездой; д— векторная диаграмма напряжений и токов при соединении обмоток: треугольником; е — векторная диаграмма фазных и линейных гоков
При равномерной нагрузке токи в фазах генератора равны между собой по величине, но сдвинуты по фазе один относи тельно другого на 7з периода. Геометрическая сумма токов, трех фаз в этом случае равна нулю, т. е. в нулевом проводе тока не будет. Поэтому при симметричной нагрузке нулевой провод может отсутствовать. Так как ток в нулевом проводе возникает лишь вследствие несимметричной нагрузки, а обычно эта несимметрия мала, то в большинстве случаев нулевой про
вод имеет меньшее сечение, чем линейные. |
, |
||
При соединении |
обмоток |
генератора |
треугольником |
(рис. 31, в) начало |
(или конец) |
каждой фазы соединяется |
с концом (или началом) обмотки другой фазы.
Таким образом, три фазы генератора образуют замкнутый контур, в котором действует э. д. с., равная геометрической
сумме э. д. с., индуктированных в фазах генератора, т. е. Ел +
+ ЁВ+ЁС. Так как э. д. с. в фазах генератора равны и сдвинуты на ‘/а периода по фазе, то геометрическая сумма их равна нулю, при этом векторы э. Д- с. образуют замкнутый треуголь ник и, следовательно, в замкнутом контуре трехфазной си стемы, соединенной треугольником, никакого внутреннего тока возникать не будет. Напряжение между линейными проводами равно напряжению между началом и концом одной фазы.
Таким образом, при соединении обмоток генератора тре угольником линейное напряжение равно фазному, т. е. U,4 = = tAj). При равномерной нагрузке в фазах обмотки генератора протекают равные токи, сдвинутые относительно фазных
напряжений на одинаковые углы <р, т. е. /ав = / вс= / са. На рис. 31,<3 изображена векторная диаграмма, на которой пока заны векторы фазных напряжений и токов. На основании пер вого закона Кирхгофа для мгновенных значений токов можно записать
1А ~ 1А В — 1сл‘, 1В ~ 1ВС— l AB> 1С ~ 1СА — 1ВС•
Так как токи в катушках синусоидальны, то заменим алге браическое вычитание мгновенных значений токов геометриче ским вычитанием векторов, изображающих их действующие зна чения:
1а = 1ав— { са\ 1в = 1вс— 1ав\ 1с = 1са — 1вс-
Ток линейного провода А 1А определятся геометрической разностью векторов фазных токов 1Ав и / са.
На рис. 31, е |
изображены векторная диаграмма фазных и |
линейных токов, из которой следует, что |
|
/ л = /ф cos 30° = |
^ 3- / ф, |
откуда |
|
/л = д / з / ф , |
(48) |
т. е. при соединении обмоток треугольником линейный ток в раз больше фазного.
Включение нагрузки в сеть трехфазного тока
Потребители энергии так же, как и обмотки генератора, мо гут быть включены в сеть звездой и треугольником.
При соединении потребителя звездой, когда нагрузка нерав номерная, по нулевому проводу протекает ток. В случае отсут ствия нулевого провода или его обрыва при неравномерной на грузке возникает резкое изменение напряжений.
Так, например, если нагрузки в одной фазе (Л) нет, в двух других фазах (В и С) они равны и отсутствует нулевой провод, то нагрузки в фазах В и С окажутся включенными последова тельно на линейное напряжение, которое равномерно распреде лится между ними (из условия равенства нагрузки).
Следовательно, сопротивления нагрузки в фазах В и С ока жутся под напряжением, равным половине линейного напряже ния, т. е.
и в = и с = - ^ - ^ ^ - и ф= о ,т -и ф,
а напряжение фазы А окажется равным UA= l,5Uф.
58
Таким образом, отключение нулевого провода при неравно мерной нагрузке недопустимо. Поэтому в цепи нулевого про вода не устанавливают предохранителей и выключателей.
При включении нагрузок треугольником каждая группа нагрузки окажется включенной между двумя линейными прово дами.
Очень ценным свойством четырехпроводной системы явля ется возможность получения двух различных напряжений. Так, если включить приемники энергии между линейными проводами и нулевым проводом, т. е. звездой, то они окажутся включен ными на фазные напряжения. Если другую группу приемни ков соединить треугольником, то они будут включены только между линейными проводами и окажутся под линейным на
пряжением, большим в д/З раз фазного.
Четырехпроводная система широко используется для элек троснабжения смешанных осветительно-силовых нагрузок. Осве тительные нагрузки включают на фазное напряжение, а сило вые нагрузки (электродвигатели)— на линейное. Для каждой из фаз трехфазной системы справедливы законы цепи однофаз ного переменного тока.
Сила тока в фазе
/ф = U ф/2ф И COS ф = Гф/2ф,
где Uф, 2ф, Гф — соответственно напряжение, полное и активное сопротивления рассматриваемой фазы.
Мощность трехфазного тока
Мощность, потребляемая нагрузкой от сети трехфазного тока, равна сумме мощностей, потребляемой отдельными фа зами, т. е.
Р — РлЛ~ РвЛ~Рс*
При равномерной нагрузке мощность, потребляемая каждой фазой,
Рф = С/ф/ф cos ф.
Мощность, потребляемая всеми тремя фазами,
Р = 31/ф/фС08ф
или, так как при. соединении звездой 1/л = д/з£/ф ил / л = /ф, то
При соединении приемников энергии треугольником
(/л = t/ф и
Тогда
Р- -3U„ cos ф = д /з U„I„ cos ф.
Уз
Таким образом, при равномерной нагрузке мощность, потребляемая от трехфазной системы, независимо от способа включения нагрузки выражается следующей формулой:
Р = 1,73{/л/ л cos ф. |
(49) |
Вращающееся магнитное поле
Действие любой многофазной машины переменного тока ос новано на использовании явления вращающегося магнитного поля. Вращающееся магнитное поле можно создавать при по мощи любой многофазной системы переменного тока, т. е. си стемы с числом фаз две, три и т. д.
Рассмотрим вращающееся магнитное поле трехфазной об мотки машины переменного тока (рис. 32).
На статоре расположены три катушки, оси которых сдви нуты взаимно на углы 120°. Каждая катушка для наглядности изображена одним витком. Буквами А, В, С обозначены начала катушек; х, у, z — концы их (рис. 32,а).
Катушки соединены звездой, т. е. концы х, у, z соединяются между собой, образуя общую нейтраль, а начала А, В, С под-
■Рнс. 32. Образование вращающегося магнитного поля:
а — разрез трехфазной обмотки; б — кривые изменения токов в трехфазной обмотке во времени; в — магнитное иоле трехфазной обмотки в различные моменты времени