книги / Электромонтер по обслуживанию буровых установок
..pdfРусский ученый Э. X. Ленц доказал, что э, д. с. индукции, в том числе э. д. с. самоиндукции, всегда направлена так, что она противодействует причине, вызывающей ее. Это определе ние называется правилом Ленца.
Э. д. с. самоиндукции в электрических цепях может во много раз превосходить напряжение источника тока. В связи с этим при размыкании цепей, обладающих большой индуктивностью, происходит пробой воздушного промежутка между контактами рубильников и выключателей и образуется искра или дуга, от которой контакты обгорают и частично расплавляются. Э. д. с. самоиндукции может пробить изоляцию проводов катушки.
Взаимоиндукция
Если две катушки находятся на некотором расстоянии друг от друга и по одной из них Ki проходит изменяющийся ток, то часть магнитного потока, возбуждаемого этим током, про низывает (пересекает) витки второй катушки Кч и в ней воз никает э. д. с., называемая э. д. с. взаимоиндукции (рис. 20). Под действием э. д. с. взаимоиндукции в замкнутой цепи вто рой катушки возникает электрический ток взаимоиндукции. Он вызывает появление магнитного поля, которое пронизывает витки первой катушки, в результате чего в ней также возникает э. д., с. взаимоиндукции. Такое явление называется взаимоин дукцией.
Величина э. д. с. взаимоиндукции, возникающей во второй катушке, зависит от размеров, расположения катушек, магнит ной проницаемости их сердечника, а также от скорости изме нения силы тока Al/At в первой катушке.
Эту зависимость можно выразить формулой
£ в за и м = |
(25) |
|
Дг |
где Д/ — изменение силы тока |
А за время At, с; М — коэффи |
циент взаимоиндукции, Гн. |
|
Знак минус в этой формуле показывает, что э. д. с. взаимо индукции противодействует причине, вызывающей ее.
На использовании явления взаимоиндукции основано дей ствие трансформаторов.
§3 . ОДНОФАЗНЫЙ ПЕРЕМЕННЫЙ ТОК
Переменным током называется такой электрический ток, ко торый периодически изменяется по величине и направлению. Для получения переменного тока используют электромашинные генераторы.
На рис. 21 приведена схема простейшего генератора пере менного тока. Магнитное поле генератора возбуждается маг нитом 1. В магнитном поле помещен виток 2, вращаемый
Приемник
электроэнергии |
|
|
|
Рис. 20. Схема получе |
Рис. |
21. Схема |
устройства генера |
ния э. д. с. взаимоиндук |
тора |
переменного |
тока |
ции |
|
|
|
каким-либо двигателем. Концы витка соединены с медными кольцами 3. К кольцам прижимаются неподвижные щетки 4, к которым присоединяется приемник электрической энергии.
Величина индуктированной э. д. с. е, возникающей в про воднике при пересечении им магнитного потока, зависит от магнитной индукции В , рабочей длины /, скорости v движения проводника в магнитном поле, синуса угла между направле нием движения проводника и направлением магнитного потока:
е = Blv sin а.
На рис. 22 показаны различные положения витка, вращаю щегося в однородном магнитном поле генератора с равномер ной скоростью. В положении 1 (рис. 22, а) виток перемещается вдоль магнитного потока. Следовательно, виток не пересекает магнитных линий, угол а между направлением движения про водника и магнитным потоком равен нулю, a sin 0°=0. Поэтому индуктированная в витке э. д. с. e = Blv sin 0°=0.
Виток, вращаясь по окружности, через некоторое время по вернется на угол а=90° и займет положение 2. При этом он пересекает наибольшее количество магнитных линий. Индукти рованная в нем э. д. с. будет наибольшей, sin 90°= 1 и е —
=Blv sin 90 °=Blv.
Впромежуточных положениях между 1 и 2 э. д. с., индук тированная в витке, будет изменяться по синусоидальному за кону. График изменения переменной э. д. с. в проводнике при
веден на рис. 22,6. Под действием синусоидальной э. д. с. в электрических цепях течет синусоидальный переменный ток.
Переменная э. д. с., переменное напряжение, а также пере менный ток характеризуются периодом, частотой, мгновенным,, максимальным и действующим значениями.
1 |
2 |
3 |
I I 4 |
I I S |
N |
N |
/V |
w |
w |
Рис. 22. Схема получения переменной э.д.с.:
а — положение витка; б — график изменения переменной э. д. с. в про воднике
Период Т — время, в течение которого переменная э. д. с. (напряжение или ток) совершает одно полное изменение по величине и направлению (один цикл). Период измеряется в с.
Частота — число полных изменений переменной э. д. с. (на пряжение или ток), совершаемых на 1 с. Частота измеряется в герцах (Гц).
Период Т и частота f связаны соотношением |
|
/= 1 /Г . |
(26) |
При вращении витка в магнитном поле один его оборот со |
|
ответствует 360°, или 2я рад. Если, например, виток за |
время |
Т— 3 с совершает один оборот, то угловая скорость его враще
ния за 1 с v = 360°/Т = 360°/3 = — яс-1. 3
Соответственно угловая скорость вращения этого витка вы ражается в рад/с и определяется отношением 2л/Т. Эта вели чина называется угловой частотой и обозначается буквой ш:
© = 2п/7’ |
|
или, так как /=1/7’, то |
(27) |
о = 2я/. |
На электростанциях СССР установлены генераторы, выра батывающие переменную э. д. с. с /=50 Гц.
Величину переменной э. д. с., силы тока, напряжения и мощности в любой момент времени называют мгновенными значениями этих величин и обозначают соответственно строч ными буквами (е, i, и, р).
Максимальным значением (амплитудой) переменной э. д. с. (или напряжения или тока) называется та наибольшая вели чина, которой она достигает за один период. Максимальные значения Обозначаются соответственно Еmax» tAпах, /max-
Электрический ток, протекающий по проводам, нагревает их независимо от своего направления. В связи с этим тепло выделяется не только в цепях постоянного тока, но и в цепях переменного тока.
Если по проводнику сопротивлением г протекает перемен ный электрический ток, то в каждую секунду выделяется оп ределенное количество тепла, которое прямо пропорционально максимальному значению переменного тока.
Можно подобрать такой постоянный ток, который, протекая по такому же сопротивлению, что и переменный ток, выделял бы равное количество тепла. В этом случае можно сказать, что в среднем действие (эффективность) переменного тока по коли честву выделенного тепла равно действию постоянного тока.
Действующим (или эффективным) значением переменного тока называется такая сила постоянного тока, которая, проте
кая через равное сопротивление и за |
одно и то же время, что |
|||
и переменный ток, выделяет одинаковое количество тепла. |
||||
Электроизмерительные приборы |
(амперметр, |
вольтметр), |
||
включенные в цепь |
переменного тока, измеряют |
соответст |
||
венно действующее значение тока и напряжения. |
|
|||
Для синусоидального переменного тока действующее зна |
||||
чение меньше максимального в |
1,41 раза, т. е. в У2 раз: |
|||
/ = |
/шах/1,42, |
U = t/maX/l,42. |
(28) |
При сопоставлении двух переменных синусоидальных вели чин (э. д. с., напряжения или тока) и более необходимо также учитывать, что они могут изменяться во времени неодинаково' и достигать своего максимального значения в разные моменты времени.
На рис. 23 показаны моменты вращения двух проводников в магнитном поле и графики изменения э. д. с. в проводах. Про вод / и провод 2 смещены на угол <р = 90°. При пересечении маг-
44
нитного потока в каждом из |
|
|
||||
проводов |
возникает |
перемен |
|
|
||
ная |
э. д. с. Когда в |
проводе 2 |
|
|
||
э. д. с. равна нулю, в про |
|
|
||||
воде 1 она будет максималь |
|
|
||||
ной. В проводе 2 э. д. с. посте |
|
|
||||
пенно увеличивается и достиг |
|
|
||||
нет |
максимального |
значения |
|
|
||
в момент t\, а в проводе 1 ин |
|
|
||||
дуктируемая э. д. с. посте |
|
|
||||
пенно убывает и в этот же мо |
|
|
||||
мент |
времени равна |
нулю. |
Рис. 23. Образование сдвига фаз: |
|||
Таким |
образом, |
индукти |
||||
а — схема |
вращения двух проводников |
|||||
руемые в проводах |
э. д. с. не |
в магнитном |
поле; б — диаграмма изме |
|||
совпадают по фазе, а сдви |
нения э. д. с., не совпадающих по фазе |
|||||
нуты |
одна |
относительно дру |
|
|
гой по фазе на 'Д периода или на угол 90°. Кроме того, |
э. д. с. |
в проводе 1 раньше достигает максимума, чем э. д. с. |
в про |
воде 2, и поэтому |
считают, что э. д. с. в\ опережает по фазе |
э. д. с. ег или э. д. |
с. еi отстает по фазе от э. д. с. в\. |
При изучении и расчете цепей переменного тока удобно пользоваться векторными диаграммами, на которых синусои дальные э. д. с., напряжения и токи условно изображают с по мощью векторов. Применение этих диаграмм упрощает изу чение и расчет цепей и вносит наглядность в рассматриваемые соотношения. Сравнивать можно векторы, которые обладают
одной и той же размерностью. Равенство двух векторов ~АВ и СД обозначают так:АВ = СД. Векторы можно складывать. Сум мой двух векторов (рис. 24, a) АВ и АД называется третий век
тор АС — диагональ параллелограмма, сторонами которого яв ляются слагаемые векторы.
Если два вектора Л и В лежат на одной прямой, то сумма таких векторов равна их алгебраической сумме, выраженной
вектором Сумма_ векторов не зависит от порядка сложения: А + В + С—С+ В+А. Складывать векторы можно по правилу треугольника. Для сложения вектора АВ с вектором ВС из точки А (рис. 24, б) строят вектор АВ, из конца этого вектора
строят вектор ВС. Тогда вектор АС, соединяющий начало од ного с концом другого, и будет суммой векторов. Это можно
записать так: АВ + ВС=АС. |
__ |
Векторы можно вычитать. Чтобы из вектора АВ (умень шаемое) вычесть вектор АД (вычитаемое), надо прибавить к вектору АВ вектор АД в противоположном направлении. Если
два вектора АВ и АД имеют общее начало (рис. 24,в),то раз ность их геометрически изображается вектором, идущим от конца вектора вычитаемого к концу вектора уменьшаемого.
|
|
^2 |
Рис. 24. Сложение и вычитание векторов: |
|
|
а — сумма двух векторов |
АВ и АД; б — сумма двух векторов АВ и ВС; |
в — разность |
двух векторов АВ и АД; |
г — векторная диаграмма тока и напряжения; |
д — векторная |
диаграмма э. д. с., сдвинутых по фазе на 90° |
|
Векторы можно умножать и делить на число т. Если т < 0, то вектор меняет направление на прямо противоположное.
Переменный ток, переменная э. д. с. и переменное напряже ние изображают в виде векторов, длина которых в одном мас штабе равна действующим значениям изображаемых величин, а в другом — максимальным (амплитудным) значениям этих величин.
Следует различать векторы переменного тока от физических векторов, имеющих определенное направление в пространстве. Примерами последних могут служить магнитная индукция, на пряженность электрического поля, скорость и т. д. Эти век
торы принято обозначать буквой со стрелкой над ней (напри-
—*■ —►
мер, В или v). Векторы, характеризующие условно синусои дальные величины, изображают отрезком прямой со стрелкой на конце, а над буквой в отличие от векторов физических
ставят точку. Например, вектор тока /, напряжения U и т. Д- На векторных диаграммах можно показать, что ток и на
пряжение совпадают по фазе |
(рис. 24, г) или э. д. с. сдвинуты |
по фазе на некоторый угол |
(рис. 24, <3). Условно принято счи |
тать, что векторы перемещаются в направлении против движе ния часовой стрелки.
Активное сопротивление в цепи переменного тока
Сопротивление, включенное в цепь переменного тока, в ко торой электрическая энергия превращается в полезную работу или в тепловую энергию, называется активным сопротивлением.
46
а —схема с активным |
сопротивлением |
г; |
б — векторная |
диаграмма цепи |
с |
г; |
в — вол-* |
|||
новая диаграмма цепи |
с |
г; |
г — схема |
с |
индуктивным |
сопротивлением х |
д |
|
— волно« |
|
вая диаграмма цепи с х |
е |
— векторная |
диаграмма цепи |
с х^\ ж — схема |
с |
емкост |
||||
ным сопротивлением x Q; |
з — векторная диаграмма цепи |
с |
хс; и — волновая диаграмма |
|||||||
цепи с хс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К активным сопротивлениям при промышленной частоте (50 Гц) относятся, например, электрические лампы накалива ния и электронагревательные устройства.
Рассмотрим цепь переменного тока (рис. 25,а), в которую включено активное сопротивление.
В такой цепи под действием переменного напряжения про текает переменный ток. Изменение тока в цепи согласно закону Ома зависит только от изменения напряжения, подключенного к ее зажимам. Когда напряжение равно нулю, ток в цепи также равен нулю. По мере увеличения напряжения ток в цепи воз растает и при максимальном значении напряжения ток стано вится наибольшим. Когда напряжение изменяет свое направ ление, ток также изменяет свое направление.
Это значит, что ток и напряжение совпадают по фазе. Век
торная диаграмма, соответствующая этому, |
изображена на |
рис. 25,6, а волновая — на рис. 25, в. |
закону Ома: /= |
Сила тока в такой цепи определяется по |
|
= U/r. |
|
Среднее значение мощности, потребляемой активным сопро тивлением в такой цепи,
Р = IU или Р = Рг или P = U2lr. |
(29) |
Индуктивность в цепи переменного тока
На рис. 25, г показана цепь переменного тока с катушкой индуктивности с малым активным сопротивлением г?»0.
Под действием переменного магнитного потока в такой цепи возникает э. д. с.
Согласно правилу Ленца ес всегда противодействует при чине, вызывающей ее. В нашем случае ес будет препятствовать протеканию переменного тока. При расчетах это учитывается по индуктивному сопротивлению, которое обозначается xL и из меряется в омах (Ом),
xL — coL, |
(30) |
где © — угловая частота переменного тока, рад/с; |
L — индук |
тивность цепи, Гн. |
|
Так как со?»2nf, то |
|
XL = 2nfL. |
(31) |
На графике (рис. 25, (?) показано изменение |
мгновенных |
значений тока t, сс и U. |
|
Так, ес препятствует по правилу Ленца протеканию пере менного тока, то когда значение тока достигает максималь ного, ес должна иметь минимальное значение и. наоборот, ми нимальному значению тока должно соответствовать максималь ное значение ес. При этом также следует иметь в виду, что в цепи с индуктивностью, не содержащей г, в каждый момент времени ес направлена навстречу напряжению генератора Ur.
Таким образом, в цепи с индуктивностью ток опережает ес по фазе на угол ф=90° и отстает от напряжения U также на
угол <р = 90°. Этому положению соответствует векторная |
диа |
грамма, приведенная на рис. 25, е. |
|
Закон Ома для цепи с индуктивностью можно выразить так: |
|
I = UlxL или I = U/2nfL. |
(32) |
Имеется существенное отличие между индуктивным и актив ным сопротивлениями переменному току. Когда к генератору переменного тока подключена активная нагрузка, то энергия безвозвратно потребляется активным сопротивлением. Если же к источнику переменного тока присоединено индуктивное со противление при г=0, то его энергия, пока сила тока возрас тает, расходуется на возбуждение магнитного поля. Измене48
ние этого поля вызывает возникновение э. д. с. самоиндукции. При уменьшении силы тока энергия, запасенная в магнитном поле, вследствие возникающей при этом э. д. с. самоиндукции возвращается обратно генератору.
Следовательно, индуктивная нагрузка в отличие от актив ной не потребляет энергию, которую вырабатывает генератор, а в цепи с индуктивностью происходит «перекачивание» энер гии от генератора в индуктивную нагрузку и обратно, т. е. возникает колебание энергии. Такое свойство индуктивного со противления называется реактивным. В цепи, содержащей ре активное сопротивление, происходят колебания энергии от ге нератора к нагрузке и обратно.
Емкость в цепи переменного тока
Рассмотрим цепь переменного тока (рис. 25,ж), в которую включена электрическая емкость (конденсатор).
Активным сопротивлением этой цепи пренебрегаем (г = 0). Полярность зажимов генератора переменного тока, включен ного в цепь с емкостью, меняется с частотой со = 2я/. В первую четверть периода (рис. 25, и) конденсатор заряжается и на его пластинах появляются противоположные по знаку электриче
ские |
заряды |
(на левой пластине плюс, |
на правой — минус). |
При |
зарядке |
конденсатора по проводам, |
соединяющим генера |
тор с пластинами, перемещаются электрические заряды, следо вательно, протекает зарядный ток.
Как видно на волновой диаграмме, в первую четверть пе риода во время заряда конденсатора напряжение на пластинах конденсатора возрастает от нуля до максимального значения, сила тока, наоборот, в начале заряда будет максимальной, а в конце заряда, когда напряжение на конденсаторе (Uc) ока жется равным напряжению генератора (1)т), она станет равной нулю.
За вторую четверть периода напряжение генератора посте пенно убывает и становится равным нулю. В это время конден сатор разряжается. При этом разрядный ток, протекающий по проводам, имеет направление, противоположное направлению тока заряда. За третью четверть периода полярность на зажи мах генератора изменится и напряжение возрастет от нуля до наибольшего значения. В это время конденсатор вновь заря дится, но полярность на его пластинах изменится. На левой пластине будет отрицательный заряд, на правой пластине — положительный. По проводам пройдет зарядный ток, сила ко торого к концу заряда конденсатора, когда Uc = Ur, станет рав ной нулю.
Вчетвертую часть периода напряжение генератора убывает
истановится равным нулю. Конденсатор в это время вторично разряжается, и по проводам, соединяющим генератор с пласти нами конденсатора, вновь протекает разрядный ток.
Таким образом, за один период изменения переменного на пряжения дважды происходит процесс заряда и разряда кон денсатора и при этом в его цепи протекает переменный ток. Кроме того, при заряде и разряде конденсатора ток в цепи и напряжение не совпадают по фазе. Ток опережает по фазе напряжение на четверть периода, т. е. на 90°. Векторная диа грамма для этой цепи изображена на рис. 25, з.
Закон Ома для цепи с емкостью можно выразить так:
|
|
|
(33) |
где |
хс — емкостное сопротивление, Ом; Uv— напряжение |
гене |
|
ратора, В. |
|
||
|
Емкостное сопротивление |
|
|
лгс = — |
= — , |
(34) |
|
|
шС |
2л{С |
|
где |
С — емкость, Ф (фарада); f — частота переменного |
тока, |
|
Гц. |
|
|
|
Так же как и в цепи с индуктивностью, в цепи переменного тока с емкостью происходит «перекачивание» энергии из гене ратора в конденсатор и обратно. По этой причине емкостное сопротивление как индуктивное, называется реактивным.
Цепь переменного тока с активным, индуктивным и емкостным сопротивлениями
На рис. 26, а изображена цепь переменного тока, в которую включены последовательно активное сопротивление г, индук тивность с xL и емкость с хс. Так как сопротивления соединены последовательно, то в них протекает одинаковый ток,
На рис. 26, б приведена векторная диаграмма для данной цепи, из которой следует, что
(35)
Разделив стороны треугольника напряжений АОБ на число
а г |
б |
Рис. 26. Цепь перемен ного тока с активным, индуктивным и емкост ным сопротивлениями:
а — схема; |
б — векторная |
диаграмма; |
в — треуголь |
ник сопротивлений