книги / Сварка и свариваемые материалы. Свариваемость материалов
.pdfПараметры процесса кристаллизации
Длина кристаллизующей ся части сварочной ван ны
Половина ширины сва рочной ванны
Уравнение изотермы кри сталлизации
ПАРАМЕТРЫ ПРОЦЕССА КРИСТАЛЛИЗАЦИИ ШВА |
|
Тип источника теплоты |
|
точечный на поверхности полубесконечного |
линейный по толщине листа |
тела |
ом = |
4 ( е~ lN) |
о м - |
qi |
(е~ 1л |
|
2лА, Тпл \ £ / |
|
4яЯсро627'2л |
\ е J |
O N - д / |
2aq |
ON = <7 V2/5K |
V я е к о Т пл |
2 v c p 6 Т пл |
Уравнение оси кристал |
х 0 = — 2,328 — гр |
дс0 = - 1,164 — tp |
лита |
V |
V |
|
Тип источника теплоты |
|
Параметры процесса |
точечный на поверхности полубесконечного |
|
кристаллизации |
линейный по толщине листа |
|
|
тела |
Скорость кристаллизации
Угол наклона |
оси |
кри |
|
сталлита к оси шва |
|
||
Интегральный |
критерий |
||
схемы |
кристаллизации |
||
Градиент |
температуры |
||
в точке |
пересечения |
оси |
|
кристаллита с |
изотермой |
||
кристаллизации |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
V \ -KONWON)2fey| |
|
«•I* |
V |
1 |
|
|
|
|
||||
|
' |
1 + ( O M /O N ) ^ /(l- fe 2) |
||||||||||
а = |
, |
ОМ |
|
|
k y |
|
а = |
, |
ОМ |
|
*у |
|
a r c tg ------------ ;---- ^——— |
|
arctg |
------ |
— --------------- |
||||||||
|
|
ON |
V |
- |
4 |
|
|
|
0N |
V |
‘ - 4 |
|
|
К а |
1 |
<xdky |
|
|
|
|
2* --O'»*- |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
= j |
|
|
|
|
II |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
GL « |
Тпл «/[2а (хи + |
0 ,6 ОМ)]Х |
|
CL * T n„l[2 (x u + |
0,6-O M )]X |
|||||||
х л / Г 2а+ |
|
У“ |
W u |
v A |
/ f _ |
. |
& |
|
У |
, |
||
V L y |
2 (хи + 0 ,6 -ОМ) J |
V |
1.2a (xu + 0 ,6 OM) ‘ J |
_r a2 |
|
|
Я. |
|
температуропроводности см*/с; ф — функция безразмерной к о о р д и н а т ы '= |
yn/ON |
||||
П р и м е ч а н и е : а — --------коэффициент |
|||||||||
к |
0,00 |
со |
0,04 |
0,2 |
0,4 |
0,6 |
0,8 |
У |
и |
0,02 |
1,0 |
|
|||||||
ф . . . |
—оо |
—3,605 |
—2,911 |
—1,313 |
—1,650 |
—0,299 |
—0,093 |
0,000 |
|
а и Ка в радианах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
для длины и ширины сварочной ванны [1]. Последние выведены на основе тепловой теории при сварке для быстродвижущихся источников теплоты (табл. 5.1). С помощью этих соотношений можно рассчитать критерий концентрационного переохлажде ния Ф и ориентировочно оценить тип первичной структуры и схему кристаллизации Ка или а для заданной точки на оси кри сталлита. х0.
Эллиптическая форма сварочной ванны соответствует сварке с небольшими скоростями (приблизительно до 20—25 м/ч), при
|
|
|
|
увеличении скорости ван |
||||||
с, |
|
|
|
на приобретает |
парабо |
|||||
К* |
|
|
|
лическую, |
а |
затем |
кони |
|||
|
|
|
|
ческую формы. При этом |
||||||
|
|
|
|
методика |
получения |
ос |
||||
С0 |
|
|
|
новных |
соотношений |
ос |
||||
|
|
|
|
тается |
прежней, |
а |
вид |
|||
|
|
|
|
соотношений |
изменяется. |
|||||
СтО.о |
|
|
|
Следует |
отметить, |
что |
||||
|
|
|
возможны |
|
отклонения |
|||||
|
|
|
|
|
||||||
о |
|
|
х |
направления |
осей |
|
кри |
|||
|
|
|
|
сталлитов |
от ортогональ |
|||||
|
|
|
|
ности к ФК, которые в |
||||||
|
|
|
|
отдельных |
зонах |
могут |
||||
|
б |
|
б |
достигать 30—40° в зави |
||||||
|
|
симости |
от |
природы и |
||||||
Рис. 5.5. Распределение примеси по оси кристал |
состава сплава и режима |
|||||||||
сварки. |
|
|
|
|
|
|
||||
лита (а), |
регулярная (б) |
и нерегулярная (в) |
|
|
|
|
|
|
||
ОХ — ось |
|
«слоистость» |
шва: |
5.3.1.5. |
|
|
|
|
|
|
кристаллита от |
линии сплавления к |
однородность |
в |
сварных |
||||||
центру шва; |
сж и cJB — содержание примеси |
|||||||||
в жидкой и твердой фазах около фронта кри |
швах. |
Важной |
характе |
|||||||
сталлизации; |
v Кр— скорость кристаллизации |
ристикой |
структуры |
ме |
талла шва является мик рохимическая неоднородность (МХН): внутрикристаллитная и межкристаллитная (или междендритная). Внутрикристаллит ная МХН определяется соотношением конвективного и диффузи онного отвода примеси от ФК в жидкость. У линии сплавления, где имеет место интенсивное движение расплава в ванне, в ре зультате конвекции практически размывается концентрацион ное уплотнение, в МНХ формируется по закономерностям, близким к закону «нормальной» ликвации. Концентрация при меси в кристаллите по мере его роста непрерывно возрастает и в каждый момент определяется произведением текущей кон центрации примеси в объеме жидкости и коэффициента рас пределения ств= С)к • k (рис. 5.5). При этом следует учитывать поправку на неравновесность процессов при сварке.
В средней и хвостовой частях ванны отвод примеси от ФК происходит в основном путем диффузии в жидкую фазу. В дан
ном случае содержание примеси в кристаллите определяется произведением концентрации примеси в концентрационном уп лотнении у ФК и коэффициентом распределения ств= Со/£* k, т. е. средним содержанием примеси Со- Внутрикристаллитная МХН при сварке не получает существенного развития.
Заметное влияние на формирование МХН оказывает преры вистость процесса кристаллизации, которая характеризуется «микроскопическими» изменениями средней скорости кристал лизации окр: замедлением, остановкой и ускорением. При замед лении и остановке концентрация примеси ств приближается к равновесной c<yk, при ускорении процесс приближается к бездиффузионной кристаллизации, а концентрация примеси ств — к максимальной в концентрационном уплотнении Co/k (рис. 5.5). Микроскопические изменения окр имеют регулярный характер, связанный с образованием концентрационного переохлаждения, а также нерегулярный характер, обусловленный колебаниями режима сварки, падением капель прцсадочного металла в ванну, механическими колебаниями свариваемого изделия и т. п. От меченные микроскопические изменения скорости кристаллиза ции являются причиной «слоистости» сварного шва, выявляе мой на поверхности шлифов после травления. При нерегулярном характере изменений скорости кристаллизации на поверхности шва, как правило, появляются также геометрические наруше ния, наблюдаемые как «чешуйчатость» шва.
Межкристаллитная МХН при ячеистом и дендритном типе кристаллизации образуется путем отвода растворенных приме сей от вершины к подножью выступов при их росте в зоне кон центрационного уплотнения. Концентрация примесей в межячеистых и междендритных зонах близка к концентрации примесей в зоне концентрационного уплотнения C o / k . Тот же уровень межкристаллитная МХН имеет и в зоне стыка двух смежных кристаллитов, так как в этом случае происходит срастание вы ступов стыкуемых кристаллитов. В результате этого в цент ральной части сварных швов не образуется зон с повышенной концентрацией примесей.
Распределение примесей, формируемое в процессе кристал лизации шва, может существенно отличаться от распределения примесей в конечной структуре шва. В процессе охлаждения получают развитие процессы выравнивающей диффузии, интен сивность которой зависит от диффузионной подвижности элемен тов, скорости охлаждения, расстояния между зонами с повы шенной концентрацией примесей и других факторов.
5.3.2. Фазовые превращения в твердом состоянии
5.3.2.1. Полиморфные превращения. Ряд металлов (Fe, Ti, Со и др.) имеет несколько модификаций кристаллических структур при различных температурах. Термодинамически полиморфные
превращения (переход из одной модификации в другую) обу словлены минимумом объемной свободной внутренней энергии той или иной модификации в соответствующих температурных интервалах. Превращения в зависимости от условней охлажде ния могут иметь диффузионный или мартенситный характер.
Д и ф ф у з и о н н ы е п р е в р а щ е н и я . Диффузионные пре вращения происходят по механизму «образование и рост новой фазы». Образование зародыша происходит с увеличением сво бодной энергии системы, равной */з поверхностной энергии заро дыша (остальные две трети компенсируются уменьшением объ емной свободной энергии). Возникновение зародышей обеспечи вается за счет флуктуационного повышения энергии в отдельных группах атомов. При превращении в сплавах для Образования зародыша необходимо также наличие флуктуации концентрации растворенного элемента. Это условие затрудняет образование зародышей новой фазы, особенно если ее состав сильно отлича ется от исходной. При превращении в твердом состоянии, обра зование зародышей также тормозится упругой деформацией фаз. Последняя обусловлена различием удельных объемов ис ходной и образующихся фаз. Энергия упругой деформации уве личивает свободную энергию подобно поверхностной энергии.
Среди образовавшихся зародышей способностью к дальней шему росту обладают зародыши, размер которых равен или пре вышает критический. В этом случае баланс поверхностной и объемной энергий получает отрицательное значение и рост но вой фазы происходит с уменьшением свободной энергии си стемы. Критический размер зародышей уменьшается с увели чением степени переохлаждения (или перегрева) по отношению к равновесной температуре То, при которой объемные свобод ные энергии фаз равны. При этом скорость образования заро дышей также будет уменьшаться, так как с понижением тем пературы снижается диффузионная подвижность атомов, необ ходимая для формирования зародыша новой фазы. Зависи мость вероятности образования новой фазы от степени пере охлаждения будет иметь максимум, при нагреве вероятность будет монотонно возрастать с увеличением степени перегрева.
При росте новой фазы изменение составляющих свободной энергиианалогично изменениям при образовании зародышей. Поэтому зависимость линейной скорости роста новой фазы от степени переохлаждения также имеет максимум, но сдвинутый в сторону меньших переохлаждений. Общая скорость фазового превращения определяется суммой скоростей зарождения и ро ста новой фазы.
При постоянной температуре ниже (или выше) Т0 процесс превращения протекает изотермически и количество новой фазы увеличивается со временем. Кинетика фазовых превращений при различных степенях переохлаждения описывается изотермиче
скими диаграммами превращения, называемыми также С-об- разными диаграммами превращения. Фазовое превращение в ус ловиях непрерывного охлаждения или нагрева подчиняется тем же основным закономерностям, что и изотермическое превра щение. Условно превращение при непрерывном изменении тем пературы мо>кно рассматривать как серию многочисленных изо термических превращений при последовательно меняющихся температура* В этом случае кинетика фазового превращения описывается аяизотсрмической диаграммой превращения (рис.
5.6, а) [2].
В материаловеднескои практике эти диаграммы строятся в координатах температура—время. При этом максимальная температура соответствует нагреву при термообработке (за калке, отжигу), а время отсчитывается от момента начала ох лаждения после выдержки при максимальной температуре. В сварочной практике нашли применение диаграммы, преобра зованные в вид» удобный для практического использования при выборе теплового режима сварки. Во-первых, нагрев соответ ствует сварочному термическому циклу с максимальной темпе ратурой, близкой к температуре солидуса сплава; во-вторых, характер и температура превращений даются в зависимости от скорости охлаждения при сварке. В диаграммах для сталей приняты скорость охлаждения в диапазоне 600—500 °С (аУб,5) или время охлаждения от 800—500 °С (/8/s). Такие диаграммы получили название анизотермических диаграмм распада аусте нита при сварке — АРА (рис. 5.6,6) [3].
Примером превращения диффузионного типа является пер литное превращение при распаде аустенита при сварке низко углеродистых и низколегированных сталей. Одной из характери стик перлитной структуры является окончательный размер ко лоний (перлитных зерен). Чем меньше размер аустенитных зерен и ниже температура превращения, тем меньше размер перлитных зерен. С уменьшением их размера механические
свойства структуры улучшаются. |
Мартенситное |
пре |
|
М а р т е н с и т н ы е |
п р е в р а щ е н и я . |
||
вращение происходит |
путем совместного |
(кооперативного) |
пе |
ремещения многих атомов. Результирующее перемещение сво дится к тому, что ряд элементарных ячеек исходной фазы как бы однородно пластически деформируется, переходя в. ряд эле ментарных ячеек новой фазы. Мартенситное превращение назы вают бездиффузионным или сдвиговым.
Превращение начинается и заканчивается при достижении определенных фиксируемых температур Гмн и Тмк при значи тельном переохлаждении ниже Т0. В отличие от диффузионных превращений при мартенситном превращении Т„„ и Тмк не за висит от скорости охлаждения. Поэтому они на диаграмме фа зовых превращений выражаются горизонтальными прямыми
(рис. 5.6). При этом превращение» начинается сразу после дости жения Тмя, т. е. без инкубационного периода. После мартенсит ного превращения всегда остается некоторое количество непревращенной исходной фазы, несмотря на охлаждение ниже 7'мк. При постоянной температуре в интервале ТКя—7’мк происходит быстрое превращение определенной доли исходной фазы, после
Скорость охлаждения при 600~S0O °C W f/f,°C/c
Рис. 5.6. Анизотропическая диаграмма превращения в стали 45 в координатах «тем пература-время» (а) и «температура — скорость охлаждения» (б) (диаграмма АРА) [2]. А, Ф, П, Б и М — соответственно аустенит, феррит, перлит, бейнит и мартенснт
чего превращение прекращается. При снижении температуры образовавшиеся ранее участки мартенситной фазы обычно не растут, а образуются ее новые участки. Превращение начина ется внезапно И происходит с очень большой скоростью, кото рая практически не зависит от температуры. Степень превра щения зависит от температуры и не увеличивается со временем пребывания при данной температуре.
Мартенситное превращение характерно для сплавов, претер певающих при охлаждении в твердом состоянии после сварки и термообработки полиморфные превращения. Мартенситное превращение имеет место при сварке среднеуглеродистых и ле гированных сталей на малых погонных энергиях без примене ния подогрева. Мартенситная а'-фаза образуется при сварке титановых сплавов в широком диапазоне тепловых режимов [4].
В зависимости от внутреннего строения различают следую щие типы мартенсита в стали: пластинчатый и пакетный [5]. Пластинчатый мартенсит также называют игольчатым, низко температурным и двойниковым. Он образуется в высокоугле родистых и среднеуглеродистых легированных сталях. Имеет форму тонких линзообразных пластин с двойниковыми прослой
ками в средней части.
Пакетный мартенсит, также называемый реечным, массив ным, высокотемпературным и недвойниковым (дислокацион ным), имеет форму примерно одинаково ориентированных тон ких пластин (реек). Они образуют плотный более или менее равноосный пакет. Ширина реек 0,1—1,0 мкм, поэтому оптиче ской металлографией выявляются только их пакеты. По этой причине пакетный мартенсит получил название массивного. Па кетный мартенсит образуется в большинстве низкоуглероди стых легированных сталей. Тип мартенсита определяет его механические и технологические свойства. Например, пластинча тый мартенсит в околошовной зоне более склонен к образова
нию холодных |
трещин, чем пакетный. Это связано с тем, что |
у вершины двойниковой пластины создаются дислокации высо |
|
кой плотности |
и высокий уровень микронапряжений. |
5.3.2.2. Выделение фаз при распаде твердых растворов. Рас пад твердых растворов с выделением фаз является диффузион ным превращением и происходит по механизму «образование и рост зародышей». Имеет определенные особенности по сравне нию с полиморфным превращением. Помимо затрат выделив шейся объемной свободной энергии на приращение поверхно стной энергии и компенсацию энергии упругих деформаций, образование зародышей сильно тормозится необходимостью больших флуктуаций концентрации растворенного элемента. По этому для начала распада требуются весьма большие степени переохлаждения (пересыщения) и длительные выдержки при соответствующих температурах.
При медленном охлаждении и относительно малой степени переохлаждения образуются близкие к равновесию стабиль ные 0-фазы с некогерентными границами раздела. Для них ха рактерно гетерогенное зарождение на высокоугловых границах зерен и скоплениях вакансий (кластерах). В результате воз можно образование сетки выделяющейся фазы на границах зерен.
При ускорении охлаждения и больших степенях переохлаж дения вместо стабильной 0-фазы часто образуется метастабильная ©'-фаза, содержащая обычно меньше растворенного компонента, чем в стабильной, ©'-фаза зарождается гетерогенно предпочтительно на малоугловых границах блоков внутри зе рен, скоплениях вакансий и отдельных дислокациях.' Она имеет полностью или частично когерентные границы раздела. Возник новение метастабильных фаз обусловлено меньшей величиной энергетического барьера при их зарождении, чем стабильных. Кроме того, для возникновения метастабильной фазы требу ются меньшие концентрационные флуктуации. При длительной выдержке может произойти переход ©' в 0, в результате чего будет достигнуто равновесное состояние сплава с минималь ной свободной энергией.
При высоких (закалочных) скоростях охлаждения и степе нях переохлаждения в некоторых сплавах типа твердых раство ров замещения (алюминиевых, медных, никелевых и др.) обра зуются особого рода метастабильные фазы, представляющие собой локальные зоны с повышенной концентрацией легирую щего элемента. Из-за различия в атомных диаметрах металларастворителя и легирующего элемента его скопление вызывает местное изменение межплоскостных расстояний. Эти зоны на зывают зонами Гинье-Престона (ГП). Учитывая то, что тип решетки не изменяется, зоны ГП часто называют предвыделениями. Они имеют форму тонких пластин или дисков и размеры порядка 10-3—10~2 мкм. Границы их раздела полностью коге рентны. Поэтому поверхностная энергия зон пренебрежимо мала. У зон малого размера энергия упругих искажений ре шетки также мала. Поэтому энергетический барьер для их за рождения весьма не велик. Зоны ГП зарождаются гомогенно на концентрационных флуктуациях. Особенностью образования зон ГП является быстрота и безинкубационность их возникно вения даже при комнатной и отрицательной температурах. Это обусловлено повышенной диффузионной подвижностью леги рующих элементов, которая связывается с пересыщением сплава вакансиями при закалке.
Процессы выделения зон ГП, метастабильной и стабильной фаз характеризуются своими С-образными кривыми в координа тах температуры — время (рис. 5.7). Каждому виду фазы соот ветствует своя температура сольвуса, ниже которой происходит
по
их выделение (Тгп<.Тв'<.Тв). При Т < Тт выделение проис ходит в очередности П, 0' и 0. При этом возможно незави симое образование фаз, а также зарождение на ранее образо ванной фазе (0' на ГП, 0 на 0') или прямое превращение менее стабильных выделений в более стабильные. При больших сте пенях переохлаждения распад твердого раствора может про должаться длительное время, иногда месяцами и даже годами. Процесс выделения мелкодисперсных избыточных фаз. (зон ГП и 0') в сильно переохлажденных растворах называется естест венным старением или дисперсным упрочнением. Примером мо жет служить термическая обработка А1—Си—Mg сплавов (дуралюминов) закалка и есте ственное старение. В результа те образуются зоны ГП, обо
гащенные Си и Mg, н фазы
типа CuMgAl2. |
|
из |
зака |
|
|||
Выделение фаз |
|
||||||
ленных пересыщенных |
твер |
|
|||||
дых |
растворов |
существенно |
|
||||
ускоряется |
при |
их |
нагреве. |
|
|||
Таким |
процессом |
является ис |
|
||||
кусственное старение. |
Ориен |
Рис. 5.7. С-образные кривые распада пе |
|||||
тировочно |
температура |
искус |
|||||
ресыщенных твердых растворов в старею |
|||||||
ственного |
старения |
ТСт для |
щих сплавах: |
||||
получения |
максимальной |
ТQ, ТQtt Ггп—температуры, ниже которых |
|||||
прочности |
и твердости: |
|
возможно образование 0,0. 0' н ГП фаз; |
||||
|
I — время старения |
Тег» (0,5—0,6) ТПл К, гАе Тпл — температура плавления металла.
Нагрев свыше Тсг приводит к перестариванию. При этом прочностные свойства снижаются, а пластические свойства про должают слабо снижаться. Последнее вызвано укрупнением (коагуляцией) частиц фаз и уменьшению их числа в единице объема. Другой процесс при перестаривании — переход метастабильных фаз в стабильные и замена когерентных границ раз дела некогерентными,
Старение закаленных сплавов также называют термическим (закалочным). Существует еще разновидность старения, назы ваемого деформационным. Деформационное старение развива ется после холодной деформации при последующей выдержке при комнатной температуре и особенно при нагреве до невысо ких температур (например, для технического железа до 470 К). Деформационное старение возможно как в слабо пересыщен ных, так и равновесных сплавах типа твердых растворов внед рения, в которых не имеет место закалочное старение (напри мер; в железе с содержанием углерода менее 0,006 % и азота менее 0,01 %). Механизм деформационного старения отличен от закалочного. Деформационное старение связано не с выде