![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Прочность конструкций при малоцикловом нагружении
..pdfчет соответствующие функциональные зависимости, уточняющие оценку накопленного в каждом цикле повреждения.
Одним из факторов эксплуатационного нагружения, влияющих на малоцикловую прочность, является двухчастотная форма цик ла, включающая в себя периодические изменения во времени действующих нагрузок с двумя различными частотами (см. гл. 2, 5, 9, И). Высокочастотные циклы, как показали специальные исследования [10], вносят дополнительное повреждение, которое в первом приближении учитывается коэффициентом снижения до пускаемого числа циклов нагружения щ по п. 4.4.4 § 2 гл. 11.
Уточнение эффекта двухчастотности проводится на основе раз работанных и рассматриваемых ниже алгоритма и программы расчета уровня накопленного повреждения в элементах конструк ций при двухчастотном высокотемпературном нагружении с учетом изменения во времени характеристик статических меха нических свойств. Использование этой программы для случая обычного одночастотного нагружения возможно как для частного случая с заданием уровня второй (высокочастотной) составляющей
напряжений |
и деформаций, равной нулю (см. §2). |
Кроме того, в программу расчета заложено уравнение кривой |
|
усталости в |
форме двухчленных зависимостей, приведенных в |
п. 4 § 2 гл. |
11 и учитывающих изменение характеристик проч |
ности и пластичности с числом циклов и временем до разрушения. В случае необходимости они могут быть заменены на уравнения, используемые в нормативных расчетах [2].
Оценка уровня накопленного повреждения при двухчастот ном высокотемпературном малоцикловом нагружении основана на использовании закономерностей развития деформаций и сумми рования компонентов повреждений от низко- и высокочастотной составляющей деформаций (напряжений). Для случаев регуляр ного двухчастотного нагружения на основе гипотезы линейного суммирования повреждений с привлечением характеристик ста тических и циклических (для одночастотного режима нагружения) свойств материала разработаны алгоритм и программа расчета повреждений в каждом цикле нагружения с их последовательным суммированием до достижения суммарным накопленным повреж дением критического уровня [11].
Исходными данными для такого типа расчета уровней накоп ленных к данному моменту времени повреждений в рассматривае мых условиях нагружения могут служить данные о компонентах номинальных напряжений в элементах конструкций с характе ристикой уровней концентрации для каждого из этих компонен тов в зоне наибольшей напряженности, данные о приведенных величинах номинальных напряжений с указанием уровня их концентрации или непосредственные величины местных напряже ний и деформаций для рассматриваемых условий нагружения.
Во всех случаях в программу расчета включены исходные характеристики механических свойств материала (предел проч
ности Сь, предел текучести а*>2, относительное поперечное сужение
261
ф‘ , модуль упругости Е1), а также экспериментально опреде ленные характеристики сопротивления материала малоциклово му разрушению (показатели степени т, ти те кривой малоцикло вой усталости).
Если расчет осуществляется для условий нагружения, харак теризующихся проявлением температурно-временных эффектов в материале, т. е. когда необходим учет изменения его механиче ских свойств с течением времени, в программу вводятся данные о времени статического разрыва т0, при котором получены для рас сматриваемой температуры t величины перечисленных выше ха рактеристик механических свойств при кратковременном и дли тельном статическом нагружении (см. § 3 гл. 11). Кроме того, должны быть указаны данные о коэффициенте приведения реаль ной формы цикла, схематизированной для определения эквива лентного времени цикла тцэ, а также показатели степени урав нений изменения во времени механических свойств материала таь,
т°аъ' m,t>- В соответствии с этим программа для каждого 'цикла нагружения соответствующей длительности будет вычислять те кущие значения характеристик свойств.
В качестве исходных данных об условиях нагружения указы ваются данные о частотах основной / и наложенной fb нагрузок, об амплитуде основных оа и наложенных напряжений ааЬ или деформаций еаЬ, о соответствующих им теоретических коэффициен тах концентрации напряжений.
В расчете используется степенная аппроксимация диаграмм статического и циклического деформирования.
Если расчет выполняется по приведенным номинальным на пряжениям, то вычисление значений характеристик местных напря жений и деформаций осуществляется на основе уточненного оп ределения величин коэффициентов концентрации напряжений и деформаций в упругопластической области по зависимостям, при веденным в гл. 7 [12].
Уточненное определение величин напряжений и деформаций в последующих полуциклах нагружений (к > 0) проводится с использованием параметров обобщенной диаграммы циклического деформирования и показателя циклического упрочнения материа ла [4, 7,12] при исследуемых условиях нагружения:
|
(12. 1) |
F(k) = l/kBt(~‘i0)mu-i); |
Е(к) = ехр[С‘ (ё<°) — 1) (А — 1)]. (12.2) |
Последующий расчет по программе проводится для каждого полуцикла с определением кинетики коэффициентов концентра ции ка и кЕ, а следовательно, и местных напряжений и деформа ций, или принимается, что величины последних постоянны и рас чет следует осуществить для мягкого (оа = const) или жесткого (еа = const) режима нагружения. Один из блоков программы
262
предусматривает вариант, когда в начале расчета задаются в ка честве исходных сразу местные неизменяющиеся характеристики деформирования (внутренняя стационарность).
Программа позволяет осуществлять выбор типа распечатки получаемых результатов. Один из вариантов предлагает распечат ку в каждом цикле нагружения, начиная с первого; второй ва риант предусматривает вывод результатов на печать лишь в цик
лах логарифмической шкалы, т. е. 1, 2, 3, |
. . ., 8, 9, 10, 20, 3 0 ,... |
. . ., 80, 90, 100, 200, 300, . . . и т. д. При |
достижении накоплен |
ным повреждением критического уровня регистрируется разру шающее число циклов нагружения. На печать выводится номер цикла, накопленное в данном цикле низкочастотное и высокочас тотное усталостное, статическое и полное повреждение, а также величина суммарных повреждений по каждой составляющей на основе закона линейного суммирования.
Вычисление величины низкочастотного усталостного повреж дения df по определенному для данного случая нагружения значе нию амплитуды деформаций осуществляется как отношение
df = H N ( e a, t, т), |
(12.3) |
где N (еа, t, т) — разрушающее число циклов при данной ампли туде еа, температуре испытаний t и времени нагружения т, кото рое получается из уравнений кривой малоциклового разрушения, приведенных в гл. И (при еа = а%1Е1).
Высокочастотное усталостное повреждение определяется как
dfb = 1 IN * |
[eab, t, т, |
г (га*)], |
(12.4) |
где N* — долговечность, |
вычисляемая по второму |
слагаемому |
|
уравнения кривой усталости, приведенному в и. 4.1.4. |
§ 2 гл. 11 |
||
для амплитуды |
высокочастотной деформации еаЬ = |
а*ь/Е‘ при |
данных t и т и коэффициенте асимметрии г (га*) высокочастотного цикла. Это повреждение вычисляется для каждого высокочастот ного цикла и суммируется в одном низкочастотном.
Если высокочастотные циклы имеют среднее напряжение от рицательного знака, то для таких циклов коэффициент асиммет рии принимается равным —1.
Статическое повреждение определяется в каждом цикле как отношение односторонне накопленной в нем пластической де формации ер (разность величин циклической пластической дефор мации в четном и нечетном полуциклах цикла) к величине истин
ной деформации статического разрыва elx = In [100/(100 |
— ф^)] |
с корректировкой на рассматриваемый момент времени т |
|
ds = ev/ex. |
(12.5) |
Суммарные повреждения определяются на основе принципа ли нейного суммирования повреждений dt, dfb и ds. Тогда общее накопленное повреждение к рассматриваемому циклу на основе
263
уравнений (12.3)—(12.5) будет
|
|
dn* |
N |
d = |
|
(12.6) |
|
|
~ N * ~ |
||
|
|
о x |
|
О |
О |
|
Таким образом, рассчитывая в каждом цикле нагружения повреж дение по уравнению (12.6), осуществляют последовательный рас чет уровня накопленного повреждения в материале до достижения им критической величины, принимаемой d = 1,0. В этом случае на печать выводятся разрушающее число циклов N и соответ ствующие ему величины составляющих накопленного повреж дения.
В случае необходимости предусмотрен останов расчета по программе с выводом на печать всех промежуточных результатов расчета для их анализа и последующего ввода в расчет при возобновлении работы программы с прерванного цикла.
Программа написана на языке Бэйсик и может быть реализо вана на мини-ЭВМ типа «Электроника» или СМ-3, СМ-4.
§ 4. ОСОБЕННОСТИ ПРОГРАММ ДЛЯ РАСЧЕТА МАЛОЦИКЛОВОЙ ПРОЧНОСТИ
ПРИ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОМ НАГРУЖЕНИИ
Уточненные расчеты на прочность при малоцикловом неизотер мическом нагружении характеризуются рядом особенностей, обусловленных имеющейся в данном случае спецификой описания закономерностей деформирования и разрушения. Как показы вают результаты исследований [6, 13, 14], число циклов до раз рушения (образования трещины) в значительной степени опреде ляется фазой циклов нагружения и нагрева, а также уровнем и диапазоном изменения температуры в цикле. Влияние данных факторов на долговечность зависит от типа напряженного состоя ния и в общем случае оказывается неодинаковым, например при одноосном растяжении—сжатии и циклическом кручении.
В связи с этим в критерий малоциклового разрушения, учиты вающий неизотермический характер нагружения, должны входить параметры, отражающие не только деформированное, но и напря женное состояние материала. Как показано в [14], величина усталостного повреждения в цикле может быть представлена в виде
df = |
~ = ^ С (t) mepi 1 depi + jj X (t, a) me™i1 depi — |
|
|
|
|
^ (t, a) me” 1 de |
|
(12.7) |
|
|
2 - |
|
|
|
где epi |
— интенсивность |
пластических деформаций; |
о = |
+ |
+ <т2 + |
<т3/3 — среднее |
нормальное напряжение; t |
— темпера |
тура; т — показатель степени уравнения кривой малоцикловой усталости; 2 — область интегрирования, соответствующая пол-
264
Рис. 12.4. Кривые малоциклового разрушении стали 12Х18Н10Т (1—6) и
ЭИ-696А (7, 8) |
при изотермическом (5,7 — Т = 650 = const) и неиаотерми- |
||||
ческом (1—1, 8 — Т — 150 |
650) нагружении |
|
|
||
ному |
циклу |
изменения |
деформаций; 2 + и |
2 — то же, |
для |
<т >■ 0 |
и сг < |
0. |
|
повреждений |
пред |
Согласно |
(12.7) образование усталостных |
ставляет собой процесс, инициируемый пластическими деформа циями, который может усиливаться под действием растягивающих и замедляться под действием сжимающих напряжений (см. § 3 гл. 11).
Интенсивность протекания данного процесса определяется за висимостью функций С (t) и X (t, а) от температуры и условий нагружения. Изменение функции С (t) с ростом температуры обычно невелико Г14], и влияние неизотермичности на величину повреждения в цикле определяется в основном соотношением второго 12 и третьего — / 3 интегралов в (12.7). При изотерми ческом растяжении—сжатии / 2 ~ / 3, и (12.7) после интегрирова ния совпадает с известной зависимостью Коффина—Мэнсона.
265
При синфазном нагружении, когда максимум температуры достигается в полуцикле растяжения, а минимум — в полуцикле сжатия, / 2 > / 3 и величина повреждения оказывается большей, а долговечность — соответственно меньшей, чем в случае t = const. При противофазном нагружении / 2 < / 3, однако увеличения дол говечности в эксперименте не наблюдается, что может быть объяс нено изменением механизма разрушения [18]. При циклическом кручении в изотермических и неизотермических условиях а = О, и повреждение определяется первым интегралом в (12.7). Отме ченное находится в соответствии с результатами испытаний ста ли 12Х18Н10Т при растяжении—сжатии и кручении в изотерми
ческих |
(t |
= 650° С) |
и |
неизотермических |
(t = 150° |
650° G) |
|||
условиях. |
На рис. 12.4 |
представлены |
соответствующие |
кривые |
|||||
усталости |
в амплитудах |
пластической |
деформации, |
полученные |
|||||
в испытаниях |
на термоусталость [15]: 1 — растяжение—сжатие, |
||||||||
противофазный |
режим; 2 — кручение |
и по |
методике [13]; 3 — |
||||||
растяжение—сжатие, |
синфазный режим; 4 — растяжение—сжа |
||||||||
тие, противофазный режим; 5 — растяжение—сжатие, f = |
650° = |
||||||||
— const; |
6 — кручение, |
t = 650° = const. Величина |
квазистати- |
||||||
ческого |
повреждения, |
как показано в работах [4, 6, |
13], |
может |
быть оценена как отношение накопленной пластической деформа ции к располагаемой пластичности материала, определяемой с учетом формы температурного цикла. Возможность линейного суммирования усталостного и квазистатического повреждений подтверждена в. работах [6, 13] для различных типов материалов и режимов неизотермического нагружения.
Циклическому неизотермическому деформированию присущ также ряд особенностей, которые в прямом виде не могут быть отражены уравнениями, приведенными в п. 3.3.4 § 2 гл. 11. Про стейшим предположением, позволяющим описать связь между напряжениями и деформациями при неизотермическом деформи ровании, является гипотеза о существовании поверхности нагру
жения в |
координатах а, е, t, сечения которой плоскостями |
t = |
|
= const |
представляют собой |
диаграммы деформирования |
при |
изотермическом нагружении. |
Как показано в [16], такое |
пред |
положение оказывается справедливым для монотонных нагруже ний и изменений температуры. В работе [7] применительно к та ким видам нагружений показано, что положение поверхности цик лического неизотермического деформирования зависит не только от номера полуцикла, как это имеет место при t = const, но и от ки нетики пластического деформирования в предшествующих полуциклах. При этом кривые изотермического циклического дефор
мирования в координатах s — е, образующие |
такую поверхность |
|
в к-и полуцикле, можно представить в виде |
|
|
е = S/E (£*>) + F± (к, t) F2 (т , t (т)) F (S + |
AS'k>), |
(12.8) |
где A S к> определяется из условия равенства пластической дефор мации в полуцикле к — 1 для t = var и t = const в соответствии с рис. 12.5.
266
• M V
Указанные закономерности деформирования и разрушения при неизотермическом нагружении определяют ряд требований к программам для расчета малоцикловой прочности элементов кон струкций. В общем случае программа должна обеспечивать ре шение задачи в приращениях и определение момента перехода от разгрузки к нагружению; при этом необходимы анализ истории нагружения в каждой точке деформируемого элемента и коррек тировка пределов текучести обобщенных диаграмм деформирова ния на величину ASW на основе уравнения (12.8) по вычисляемым
вконце каждого полуцикла пластическим деформациям. В связи
стем что в результате такой процедуры диаграммы деформирова ния во всех точках элемента будут отличаться даже при одной и той же температуре, необходимо осуществлять непрерывный счет задачи полуцикл за полуциклом или записывать промежуточные результаты на запоминающем устройстве. В соответствии с (12.7) на каждом этапе нагружения определяются параметры крите риального уравнения eip и а (с учетом знака). Моменты перехода значения через нуль разделяют области интегрирования Е+ и 2~. Если известно, что основные изменения температурного поля происходят при упругом деформировании, то расчет упрощается
267
|
|
Таблица |
12.1 |
|
|
|
|
|
м н |
t= 65'.° - - con st |
t = |
150° 4 |
650° |
||
х/1 |
Расчет |
|
Опыт |
Расчет |
|
Опыт |
|
* ' - м |
|
|
|||||
|
«ч. % |
N |
N |
£t' % |
N |
N |
|
|
|
||||||
|
0,385 |
0,89 |
250 |
250 |
0,79 |
100 |
90 |
0 ,6 |
0,25 |
0,53 |
3200 |
2850 |
0,41 |
700 |
920 |
|
0 ,2 |
0,44 |
15000 |
9950 |
— |
— |
— |
и решение неизотермической задачи в каждом полуцикле полу чается за один шаг для конечных значений нагрузки и темпера туры [16]. При этом расчет повреждения по (12.7) осуществляется при конечных фиксированных, но вообще различных значениях
среднего нормального напряжения |
и температуры для а 0 и |
а < 0. Для материалов, обладающих |
незначительным упрочне |
нием в пластической области, такой подход не приводит к сущест венной ошибке.
С учетом указанных упрощений на основе программы МКЭ [5], в которую были внесены соответствующие изменения, была решена задача о циклическом неизотермическом деформировании телескопического кольца 1 (рис. 12.6, а), служащего для стыковки и фиксации фланцевых корпусов 2 и 3 ГТД. Наиболее нагружен ными являются зоны концентрации RA и RB (рис. 12.6, б) (R ~ ~ 0,5 ч -1 ,5 мм), на которые и приходятся разрушения малоцик лового характера в рабочих и стендовых условиях. Перекос флан цевых корпусов телескопического соединения может вызвать раз рушение в зоне RA или RB ■Анализировался случай разрушения кольца в зоне R A, соответствующий меньшей долговечности, для которого на рис. 12.6, в показана принятая схема закрепления. Нагружение осуществлялось по пульсирующему циклу, темпера тура изменялась в диапазоне 150° 650° С синфазно нагрузке. Материал кольца — циклически стабильная сталь ЭИ-696А, кри вые усталости которой для t = 650° = const и t = 150° ^2 650° С приведены на рис. 12.4, а диаграммы циклического деформиро вания — на рис. 12.5. В результате расчета было получено, что в исследованном диапазоне нагрузок (табл. 12.1) режим деформиро вания зоны 7?^ стабилизируется и близок к жесткому с незначи тельным накоплением односторонних деформаций. С использова нием зависимости (12.7), параметры которой определялись из ис пытаний при растяжении—сжатии (см. рис. 12.4, 12.5), были подсчитаны величина повреждений в цикле и долговечность при неизотермическом нагружении. Полученные значения были сопо ставлены с результатами неизотермических испытаний модельных элементов, вырезанных из кольца, а также с данными исследо вания [17] для случая t = 650° = const.
Как следует из табл. 12.1, расчетные и экспериментальные значения долговечности находятся в хорошем соответствии. При одинаковом уровне заданных нагрузок долговечность при неизо-
268
термическом нагружении снижается в 3—4 раза но сравнению со
случаем t = |
650° |
= const. Этот результат согласуется с расчетом |
по уравнениям (2.18) и (2.19). |
||
В табл. |
12.1 |
q — удельная нагрузка, et — деформация в |
цикле, N — долговечность. |
Для более сложных нестационарных режимов механического и теплового нагружения в неупругой области, характерных для большого числа рассмотренных выше конструкций, имеющих раз личные зоны концентрации напряжений, проведение уточненных расчетов с полным отражением кинетики напряженно-деформи рованных состояний и критериальных характеристик по рис. 12.2 остается пока трудноразрешимой задачей даже при использовании ЭВМ современных параметров. В связи с этим определение мало цикловой прочности и ресурса рассмотренных в гл. 2—10 элемен тов конструкций должно осуществляться на основе комплексных расчетно-экспериментальных методов, указанных в гл. 1 и в § 1 гл. 12. В инженерных расчетах на стадии проектирования обо снование прочности и ресурса можно осуществлять с применением методик, изложенных в гл. И.
Как отмечалось в гл. 1, настоящая монография не затрагивает пока в надлежащем объеме вопросы малоцикловой живучести конструкций на стадии развития в них трещин малоциклового нагружения. Основой расчетов прочности и ресурса элементов конструкций с трещинами являются уравнения и критерии не линейной механики циклического разрушения. Совместное рассмот рение двух стадий работы элементов конструкций — стадии до образования трещин (что является предметом настоящей моногра фии) и стадии их развития — должно способствовать обоснован ному продлению ресурса безопасной эксплуатации и форсирова нию режимов работы.
Литература к главе 12
1.Krempl Е. The interaction of rate and history-depend effects and its signi ficance for slow cyclic inelastic analysys at elevated temperature.— Nuc lear engineering and design, 1974, vol. 29.
2.Нормы расчета на прочность элементов реакторов, парогенераторов, со судов и трубопроводов атомных электростанций, опытных и исследова
тельских ядерных реакторов и установок. М.: Металлургия, 1973.
3. Серенсен С. В., Ногаев В. П., Шнейдероеич Р. М. Несущая способность
ирасчеты деталей машин на прочность. М.: Машиностроение, 1975.
4.Исследование малоцикловоп прочности при высоких температурах. М.: Наука, 1975.
5.Поля деформаций при малоцикловом нагружении. М.: Наука, 1979.
6.Гусенков А. Л., Прочность при изотермическом и неизотермпческом малоцикловом нагружении. М.: Наука, 1979.
7.Махутов Н. А., Гаденин М. М., Тохфелъд Д. А. и др. Уравнения со стояния при малоцикловом нагружении. М.: Наука, 1981.
8.Jaswon М. A. Integral equation methods in potential theory and elastostatics. Acad. Press, 1979.
9.Петушков В. А., Кузнецов С. Ф. Применение метода конечных элементов для определения температурных полей в элементах конструкций.— Ма шиноведение, 1976, № 5.
269
10. Гаденин М. М . Особенности развития деформаций и накопления повреж дений при двухчастотном малоцикловом нагружении и повышенных тем пературах.— Машиноведение, 1976, № 1.
11. Гаденин М. М. Малоцикловая долговечность элементов конструкций в условиях высокотемпературного двухчастотного нагружения.— В кн.: III Всесоюз. симпоз. «Малоцикловая усталость элементов конструкций». Вильнюс: РИСО ЛитССР, 1979, вып. 2.
12.Махутов Н. А. Деформационные критерии разрушения и расчет эле ментов конструкций на прочность. М.: Машиностроение, 1981.
13.Гусенков А. П., Казанцев А. Г. Прочность при малоцикловом и длитель ном циклическом деформировании в связи с формой циклов нагружения и нагрева.— Машиноведение, 1979, № 3.
14.Казанцев А. Г. Оценка усталостного повреждения при малоцикловом неизотермическом нагружении с учетом знака напряжений.— Пробл. прочности, 1981, № 6.
15.Туляков Г. А. Термическая усталость в энергетике. М.: Машиностроение, 1973.
16.Биргер И. А. и др. Термопрочность деталей машин. М.: Машиностроение, 1975.
17.Вашунин А. И., Гусенков А. П., Казанцев А. Г. а др. К расчету элемен тов конструкций на малоцикловую прочность при высоких температу рах.— Машиноведение, 1981, № 6.
18.Kuwabara К., Nitta A. Thermal-mechanical low-cycle fatigue under creepfatigue interaction on type 304 stainless steels. — Fatigue of engineering materials and structures, 1979, vol. 2.