книги / Основы взаимодействия ультразвука с биологическими объектами
..pdfние температуры; репарацией повреждений, осуществляемой не толь ко после прекращения нагревания, но и во время него.
Кроме того, градиент температур между содержимым клетки и внеклеточной средой, возникающий при ультразвуковом воздействии с частотой 1 МГц и интенсивностью 1 Вт/см2, достигает 2...5 град/см. При таком градиенте температуры в результате термодиффузии через мембрану будет ускоряться транспорт веществ в одну сторону и за медляться их перенос в противоположном направлении. С увеличени ем интенсивности ультразвука или его частоты градиент температур на мембране возрастает.
1.4. ОТРАЖЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКА
Ультразвуковые волны, как и любые другие волны, при падении на границу раздела двух сред с разными акустическими свойствами час тично отражаются, а частично преломляются и переходят в другую сре ду. Доля энергии волн, перешедшей из одной среды в другую, зависит от соотношения между акустическими сопротивлениями этих сред.
Коэффициент отражения акустических волн от границы двух сред равен отношению интенсивностей отраженной и падающей волн. Если волна падает на поверхность перпендикулярно к ней, то коэффи циент отражения может быть вычислен по формуле Релея:
у —^отр _ ( ^ ~ Р 1 С 1 / Р 2С2)
^пад ( I + Р1С, / Р2С2 )
где рЮ1и р2С2 - акустические сопротивления, соответственно, первой и второй сред.
Из формулы Рэлея следует, что чем больше различаются между со бой акустические сопротивления, тем меньше доля энергии, переноси мой волной через границу раздела. Так, интенсивность ультразвуковой волны, перешедшей из воды в воздух, составляет всего 0,1 % интенсив ности волны, падающей на поверхность воды, а 99,9 % отразится от гра ницы вода-воздух. Именно поэтому при терапевтическом воздействии ультразвуком или его применении в диагностических целях необходи мо следить, чтобы между излучателем ультразвука и поверхностью тела всегда была прослойка жидкости - специального геля, воды, глицери на, вазелинового масла, раствора лекарства. В противном случае аку стический контакт будет нарушен, и ультразвуковая волна не дойдет до биологических тканей, так как она практически целиком отразится от прослойки воздуха. Отражение ультразвука наблюдается также на гра ницах тканей с различными акустическими свойствами, например на
границе мышцы и надкостницы, на поверхности полых органов и в ряде других случаев.
Если ультразвуковая волна отражается от поверхности, перпенди кулярной к направлению ее распространения, то падающая и отра женные волны накладываются друг на друга. В случаях, когда между излучателем и отражающей поверхностью укладывается целое число полуволн, в среде возникает так называемая стоячая волна.
Падающая и отраженная волны переносят энергию в противопо ложных направлениях, поэтому в стоячей волне нет суммарного пере носа энергии. Энергия распределяется между пучностями и узлами колебаний. В этом случае действие ультразвука можно оценить по ам плитуде переменного давления, которое в пучностях стоячей волны вдвое превышает давление в исходных бегущих волнах. Давление в пучностях стоячей волны
^ с т — 2 Ю ^рс1нзл *
где 1изл - интенсивность излучения, т. е. количество энергии, излучае мой с единицы поверхности излучателя;
рс - акустическое сопротивление среды.
Стоячие волны в жидкостях, содержащих взвешенные в них мел кие частицы (например, тушь в водном растворе желатина или ка пельки масла в водной эмульсии), легко наблюдать невооруженным глазом. Частицы, в зависимости от их свойств, концентрируются либо в пучностях, либо в узлах стоячей волны, образуя слои, расположен ные на расстоянии, равном половине длины волны.
Если при отражении часть энергии ультразвука рассеивается или переходит в среду, составляющую преграду, то амплитуда отраженной волны оказывается меньше, чем амплитуда падающей, и в жидкостях (или биологических тканях, близких по свойствам к жидкостям) соче таются стоячая и бегущая волны.
В биологических объектах также могут возникать стоячие волны в результате отражения от границ между тканями с различными акусти ческими свойствами. В реальных условиях образование стоячих волн можно ожидать при воздействии ультразвуком на ушную раковину, брюшной пресс, мышечные слои, на кровеносные сосуды и т. д. Воз можно именно за счет стоячих волн эритроциты под действием ультра звука с частотой 1 МГц и интенсивностью излучения 0,1 Вт/см2образу ют в кровеносных сосудах лягушки и куриного эмбриона сгустки, рас положенные на расстоянии, равном половине длины волны.
Можно показать, что скорость перемещения отдельных эритроци тов как в бегущей, так и в стоячей волне, невелики и сами по себе не могут обеспечить быстрое сближение эритроцитов и образование аг регатов, тем более что силам, обеспечивающим взаимное сближение,
противодействуют силы отталкивания между одноименно заряжен ными клетками. Именно эти силы электростатического отталкивания препятствуют слипанию эритроцитов в нормальных условиях. Одна ко поверхностный заряд клеток под действием ультразвука заметно уменьшается, что способствует образованию агрегатов. Сила взаимо действия между частицами в ультразвуковом поле пропорциональна кубу их линейных размеров, поэтому начавшаяся агрегация идет с возрастающей скоростью. Эти агрегаты, очевидно, будут перемещать ся в зону низкого давления и концентрироваться в узлах стоячей вол ны, образуя сгустки, что и подтверждается модельными опытами.
В зависимости от того, стоячая или бегущая волна возникает в биологическом объекте, меняется и его реакция на ультразвук. Так, 30 % яиц дрозофилы в гелеобразной среде погибает при 10-минутном воздействии ультразвука с интенсивностью излучения 3 Вт/см2 в по ле бегущей волны и интенсивностью излучения 1 Вт/см2 , если созда ются условия, способствующие возникновению стоячих волн.
1.5.ИСКАЖЕНИЕ ФОРМЫ УЛЬТРАЗВУКОВОЙ ВОЛНЫ
ВРЕАЛЬНЫХ УСЛОВИЯХ
Ультразвуковая волна, распространяясь, остается синусоидальной только в том случае, если свойства среды не меняются под влиянием распространяющейся в ней волны. Такое условие приближенно вы полняется только при весьма низких интенсивностях ультразвука.
Скорость ультразвука и коэффициент его поглощения существен но зависят от температуры. В слое, где температура повышена, возму щение передается быстрее, чем в слое, где температура понижена, по этому профиль волны немного искажается.
Ультразвуковая волна, падающая на границу твердого тела и жидко сти, возбуждает на поверхности твердого тела поперечные поверхност ные волны. Энергия этих волн локализуется в тонком приповерхност ном слое с толщиной, не превышающей две длины волны. Коэффициент затухания поверхностных волн значительно выше коэффициента погло щения плоских волн той же частоты в однородных средах. Именно по этому под действием ультразвука, например, в надкостнице, выделяется много тепла, что при достаточно высокой интенсивности может привес ти к болевым ощущениям, к отслоению мышечной ткани или другим не желательным эффектам.
1.6. АКУСТИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ
Ультразвуковая волна, распространяясь в среде, теряет часть своей энергии. Эта энергия частично переходит в теплоту, а частич
но передается массе вещества в виде механического импульса, что приводит в жидких и газообразных средах к возникновению регу лярных течений. Эти течения называются акустическими и легко возникают в неоднородном ультразвуковом поле или около различ ных препятствий.
При ультразвуковом воздействии важно учитывать течения в по граничном слое у поверхности препятствий, помещенных в ультразву ковое поле. В последнем случае характерные масштабы акустических потоков определяются толщиной акустического пограничного слоя, где амплитуда колебания частиц жидкости меняется от 0 у самой по верхности до 0,63 амплитуды в свободном объеме.
Толщина пограничного слоя Нзависит от вязкости т] и плотности р жидкости, а также от частоты / ультразвука. Она намного меньше длины волны ультразвука и рассчитывается по формуле
Например, для биологических жидкостей (т]« 0,25 Пз, р |
Д-103) |
при частоте ультразвука 1 МГц толщина пограничного стоя |
составит |
примерно 4 10’6м (0,004 мм), что значительно меньше длины волны (Л. = 1,5 мм).
Отношение разности скоростей на границах слоя к его толщине (градиент скорости) может в биологической среде достигать весьма зна чительной величины. Например, при интенсивности ультразвука 1 Вт/см2 и частоте 1 МГц градиенты скорости 104...105с-1. Этого более чем достаточно для разрыва клеточных мембран, нарушений внутрикле точной структуры, для деградации вирусов, молекул ДНК, РНК и пр.
Особое внимание привлекают вихри, рождающиеся вблизи пуль сирующего газового пузырька. Если этот пузырек находится вдали от границ и в процессе пульсаций не меняет своей формы (остается сфе рическим), вокруг него не могут возникнуть вихревые потоки. Потоки возникают, если пузырьки находятся вблизи поверхности жидкости, около твердой стенки или если форма пузырьков периодически изме няется. Такие пузырьки в огромном количестве появляются в жидко сти при кавитации.
Предельную скорость течения вблизи колеблющегося у твердой стенки пузырька можно оценить, пользуясь выражением
где 1!5 - радиальная скорость границы пузырька; а - средний радиус пузырька; © = 2 к/ —круговая (циклическая) частота.
В воде, облучаемой ультразвуком с частотой 1 МГц, средний ради ус пузырька составляет 2 мкм, {/*«4 м/с, максимальная скорость мик ропотоков вблизи него равна примерно 1 м/с.
Микропотоки могут возникать и при взаимодействии ультра звуковой волны с микронеоднородностями, имеющими отличную от среды плотность, например, при взаимодействии с органеллами клеток.
Весьма вероятно, что многие биологические эффекты, наблюдае мые под действием ультразвука, - уменьшение числа гранул гликоге на в клетках, разрушение лизосом, изменения в ультраструктуре мышц, в свойствах клеточных мембран и др. - обусловлены в основ ном ультразвуковыми микропотоками.
1.7. КОЛЛОИДНЫЙ ВИБРОПОТЕНЦИАЛ В МЕХАНИЗМЕ БИОЛОГИЧЕСКОГО ДЕЙСТВИЯ УЛЬТРАЗВУКА
Если ультразвуковая волна распространяется в однородной среде, например в чистой воде, то все частицы среды колеблются около сво их положений равновесия с одинаковой амплитудой. Если же в среде присутствуют частицы другой природы - ионы, коллоидные частицы, клетки, - то амплитуда их колебаний будет тем меньше, чем больше масса (и, следовательно, инерция) частицы и чем больше коэффици ент трения между частицей и средой.
В растворах электролитов или коллоидных растворах, а также в суспензиях заряженных частиц при распространении ультразвуко вой волны амплитуды и фазы колебаний разноименно заряженных частиц могут быть различными. В среде возникает переменный электрический потенциал, который называют вибропотенциалом, или в честь ученого, обнаружившего этот эффект, - потенциалом Дебая.
Вибропотенциал характеризуют отношением переменной разно сти потенциалов между двумя произвольными точками, расположен ными в направлении распространения волны к амплитуде скорости. При частотах, превышающих 0,5 МГц, вибропотенциал мало зависит от частоты.
Для растворов хлористого натрия и других 1-валентных электро литов вибропотенциал весьма мал и равен 3...10 мкВ • с/см. Более вы сокие значения наблюдаются в полиэлектролитах, а в коллоидных растворах эффект достигает значения 1...10 мкВ • с/см.
Предполагается, что коллоидный вибропотенциал обусловлен пе риодическим нарушением структуры двойного электрического слоя вследствие того, что массивная, несущая заряд коллоидная частица
обладает значительно большей инерцией, чем окружающие ее легкие противоионы.
Коллоидный вибропотенциал можно оценить по формуле
Д Б = суер^ 1
471Г)
где с - скорость ультразвука в среде; V - амплитуда скорости;
е - диэлектрическая проницаемость среды;
^- электрокинетический потенциал;
т- масса коллоидных частиц в единице объема; р - удельное электрическое сопротивление среды; т| - вязкость среды.
Подставляя в эту формулу (при у = 10"3м/с; с = 1 , 4 Ю 3 м/ с;
е « 50...60 Ф /м для водных растворов) значения, характерные для
биологических объектов |
клеток примерно 50 мВ; р - 104 Ом/м; |
|
|
4 |
о |
т| примерно 0,25 Пз), и учитывая, что масса клетки т - ё —жа |
, где |
|
|
3 |
|
средняя плотность клетки й = 1,1 103кг/м3, радиус клетки а = 5 мкм и клетки занимают примерно 0,9 объема всей ткани, получают АЕ~
« 10 мВ. Это значение сравнимо по величине с мембранными потен циалами клетки (10...50 мВ).
Действие вибропотенциала прекращается сразу после выключе ния ультразвука. Однако и повышенная проницаемость, и понижен ная электропроводность мембран сохраняются в течение 20...30 мин после ультразвукового воздействия. Такое последействие может быть обусловлено сдвигами в процессах функционирования клетки, напри мер нарушением метаболизма, при изменении (под влиянием ультра звука) соотношения ионов внутри и вне клетки. Время, необходимое для восстановления нормального функционирования клетки, может измеряться десятками минут.
1.8. УЛЬТРАЗВУКОВАЯ КАВИТАЦИЯ
Ультразвуковая кавитация - возникновение в жидкости, облучае мой ультразвуком, пульсирующих и захлопывающихся пузырьков, за полненных паром, газом или их смесью.
Кавитационные пузырьки в распространяющейся в жидкости ультразвуковой волне возникают и расширяются во время полупериодов разрежения и сжимаются после перехода в область повышенного давления.
В идеальных однородных жидкостях пузырьки могут возникнуть лишь при весьма высоких растягивающих усилиях (отрицательных давлениях), превосходящих прочность жидкости.
Прочность реальных жидкостей довольно низка из-за того, что в них всегда достаточно много зародышей кавитации - микропузырь ков газа, пылинок гидрофобных частиц и т. д. Возможно также, что за родыши кавитации непрерывно возникают при прохождении через жидкость космических частиц, а затем снова растворяются. Пузырьки газа с диаметром 10-5 см, по-видимому, могут сколь угодно находить ся в воде, если их поверхность стабилизирована органическими за грязнениями, обычно присутствующими в «чистой*» воде.
Кроме того, предполагается, что микропузырьки газа, даже не ста билизированные органикой, в принципе, не могут раствориться из-за особенностей структуры воды в межфазном слое жидкость - газ, огра ничивающем пузырек.
Порогом кавитации называется интенсивность ультразвука, ни же которой не наблюдаются кавитационные явления.
Порог кавитации зависит от параметров, характеризующих как ультразвук, так и саму жидкость.
Для воды и водных растворов пороги кавитации возрастают с уве личением частоты ультразвука и уменьшением времени воздействия.
При импульсном ультразвуковом воздействии порог зависит от длительности импульса и достигает максимума при 0,06...0,6 мкс. По рог кавитации повышается и при уменьшении объема жидкости, так как, чем меньше объем, тем меньше в нем зародышей кавитации. Этим, очевидно, и объясняются высокие значения порогов для фоку сированного ультразвука. Микронеоднородности в виде пылинок, микроорганизмов, молекул растворенного газа или ионов снижают порог кавитации в жидкой среде.
При интенсивностях ультразвука, не намного превышающих порог кавитации, микропузырьки газа в жидкости пульсируют от носительно равновесного радиуса и постепенно увеличиваются в объеме.
При расширении пузырьков-зародышей, попадающих в область пониженного давления, в пузырек испаряется жидкость и диффунди рует растворенный в жидкости газ. Если температура жидкости зна чительно ниже точки кипения, то пузырьки растут главным образом в результате диффузии.
При повышении давления в следующую половину периода колеба ния пузырек сжимается, направление диффузии меняется, и молекулы диффундируют из пузырька в жидкость. Количество продиффундировавшего газа пропорционально площади поверхности пузырька. Эта площадь в стадии сжатия меньше, чем в стадии расширения. Поэтому количество газа, попадающего в пузырек при расширении, несколько
больше количества газа, выходящего из пузырька при его сжатии. По этому после каждого цикла сжатия-растяжения в пузырьке остается избыток газа.
Накопление газа в пузырьке, обусловливающее рост среднего разме ра пузырька в поле переменного давления, называется выпрямленной, или направленной, диффузией.
Диффузионный механизм обеспечивает сравнительно медлен ный рост зародышей, и при высокой частоте ультразвука они успе вают совершить значительное число пульсаций, прежде чем достиг нут резонансных размеров. Амплитуда пульсации пузырька с резо нансными размерами (для данной частоты ультразвука) будет максимальной.
Размер резонансной полости в воде для частоты ультразвука в диапазоне 500... 1000 кГц можно рассчитать по формуле
йрез =3000//, |
|
где/?рез - резонансный радиус пузырька, мкм; |
|
/ - частота ультразвука, кГц. |
|
Для частот, превышающих 1 МГц, значения |
в связи с возрас |
тающей ролью поверхностного натяжения оказываются несколько выше, чем вычисленные по приведенной формуле.
Так, при частотах 1, 5 и 10 МГц в воде /?рез равен 3,6; 0,95 и 0,56 мкм соответственно, в то время как, рассчитывая по формуле, по лучаем величины, равные 3,0; 0,6 и 0,3 мкм.
Необходимо отметить, что на частотах, превышающих 1 МГц, ре зонансные эффекты проявляются слабее, чем в диапазоне более низ ких частот.
Колебательная скорость стенки пузырька, размеры которого близки к резонансному, может намного превышать колебательную скорость частиц в ультразвуковой волне, что позволило назвать кави тационные пузырьки усилителями скорости.
Если ультразвуковое поле неоднородно, то пузырьки не только пульсируют, но и движутся поступательно.
В стоячей волне, например, пузырьки движутся к пучностям дав ления, если их размеры меньше резонансного, и к узлам давления, ес ли они превышают по размеру резонансные пузырьки. Нередко пу зырьки в ультразвуковом поле осциллируют - колеблются около не которого положения равновесия.
Пульсирующие в течение многих периодов пузырьки называются стабильными полостями, а само явление, связанное с существованием в жидкости таких пузырьков, - стабильной кавитацией.
Повышение интенсивности ультразвука приводит к нестабильной кавитации: пузырьки довольно быстро (за несколько периодов) дос
тигают резонансного размера, стремительно расширяются, после чего резко захлопываются.
Предполагается, что при захлопывании содержащаяся в пузырьке парогазовая смесь, адиабатически (не успевая обменяться теплом с ок ружающей средой) сжимается до давления 105 Па (300 атм) и нагрева ется до температур порядка 8000... 12000 К. Известно, что уже при 2000 К около 0,01 % молекул НгО внутри пузырька диссоциируют на водородные Н и гидроксильные ОЙ свободные радикалы. Эти радика лы могут рекомбинировать с образованием электронно-возбужденных состояний молекул НгО*:
Н + ОН-> НгО*
При переходе молекул НгО* из электронно-возбужденного со стояния в основное высвечивается квант света - происходит сонолю минесценция.
Свободные Н и ОЙ радикалы могут диффундировать в раствор и вступать в реакции с растворителем или растворенными веществами, инициируя радикальные химические процессы.
Захлопывающиеся кавитационные пузырьки порождают в жидко сти мощные импульсы давления и ударные волны.
Кавитация в жидкости сопровождается различными явлениями:
-характерным шумом во всем диапазоне частот и сильным аку стическим сигналом на частоте, равной половине частоты ультразву ка, вызвавшего кавитацию;
-ускорением одних химических реакций и инициированием других;
-интенсивными микропотоками и ударными волнами, способны ми перемешивать слои жидкости и разрушать поверхности гранича щих с кавитирующей жидкостью твердых тел;
-ультразвуковым свечением а также различными биологически ми эффектами.
Вследствие концентрирования энергии в очень малых объемах ультразвук может вызывать такие явления, как разрыв химических связей макромолекул, инициирование химических реакций, эрозию поверхностей твердых тел и свечение.
1.9. УЛЬТРАЗВУКОВЫЕ ХИМИЧЕСКИЕ РЕАКЦИИ
Химические реакции в воде, водных и неводных растворах, об лучаемых ультразвуком, обнаружены давно. Множество экспери ментов позволяет сделать вывод, что химические эффекты ультра звука связаны с кавитацией, хотя имеются данные, что некоторые эффекты механохимической природы, например деполимеризация ДНК в растворе или изменения в свойствах жидких кристаллов, на