книги из ГПНТБ / Керблай, Т. С. О траекториях коротких радиоволн в ионосфере
.pdfэквивалентной Частоте наклонного падения / пакл = /„seccp0 (фо — угол падения радиоволны на слой), однако есть экспери ментальные доказательства того, что слой Е5 при наклонном па дении радиоволн характеризуется большими экранирующими свойствами. Эквивалентность характеристик при вертикальном и наклонном падении в большой мере зависит от структуры слоя.
Существенное влияние на распространение коротких радио волн в высоких широтах, особенно ночью, в зимний период, ока зывает слой Es зоны полярных сияний (Ф 60 -г- 75° с. ш.).
Типы Es, появляющиеся в зоне полярных сияний, имеют целый ряд особенностей. В отличие от среднеширотного и экваториаль ного Es максимум вероятности появления Es в полярной зоне приходится на ночные часы. Преобладающими в ночное время являются два вида Es, характерные только для этой зоны. Один из них, тип а, получивший название типа полярных сияний, по казывает явную связь с магнитными возмущениями. Слой Es типа а является слоем рассеянных отражений, степень экранирова ния верхней ионосферы этим слоем невелика, так как диапазон полупрозрачности значителен. Второй вид слоя Es типа г харак теризуется наличием группового запаздывания. Его след на ионограмме по форме подобен регулярному слою Е. Этот слой Es также появляется только в зоне полярных сияний и лишь во время магнитно-ионосферных возмущений область появления Es типа г расширяется в сторону более низких широт. Тип Es с групповым запаздыванием, кроме эффекта экранирования, должен вызывать рефракцию проходящих через него или отражающихся радио волн; для расчета траекторий он может аппроксимироваться той же моделью, что и регулярный слой Е.
В зоне полярных сияний в небольшом проценте случаев появ ляются и типы Es, свойственные средним широтам, однако в этом случае они отличаются большей диффузностыо и большим диапазо
ном полупрозрачное™. |
75°) спорадические слои по |
В околополюсной области (Ф |
являются сравнительно редко, предельные частоты их невелики, слои в большинстве случаев полупрозрачны. Практически значи тельной роли в распространении коротких воли они не имеют.
Особый тип Е$, экваториальный тип q, появляется в сравни тельно узкой полосе ±5° в обе стороны от магнитного экватора Земли. Этот слой Es отличается наибольшей регулярностью по сравнению со всеми вышеописанными слоями. Он возникает в мо мент восхода солица и длится до заката. Предельные частоты его достигают 9—11 Мгц. Слой в основном полупрозрачный. Роль его в радиосвязи ограниченна, поскольку он появляется в срав нительно узкой полосе. Однако на небольших радиолиниях, секу щих экватор, ои может отражать радиоволны до 50 Мгц, а также способствовать возникновению двух видов траекторий для радио волн с более низкими частотами.
29
До сих пор иѳ установлено, чем обусловлены изменения па раметров слоя Es от года к году. Поэтому в отличие от регулярных слоев ионосферы при прогнозе характеристик слоя Es можно в первую очередь рассматривать суточные, сезонные, широтные закономерности Es, а не его зависимость от уровня солиечиой
активности. |
в слое |
Следует отметить некоторые аномальные эффекты |
|
F2, которые могут сказаться на траектории радиоволн. |
обычно |
Аномальная ионизация слоя F2 наблюдается |
|
в высоких шпротах и состоит в появлении на высотах |
слоя F2 |
или несколько больших дополнительного слоя, часто диффузного, с критическими частотами, превышающими частоты слоя F2 [41]. Предполагается, что дополнительный слой в ряде случаев сущест вует выше слоя F2 и не виден на ионограммах вертикального зон дирования из-за того, что его критические частоты не превышают частоты слоя F2. Наличие аномальной ионизации может привести к отражению радиоволн с большими частотами и усложнить их траекторию.
Другим эффектом, на котором следует остановиться, является так называемое / ’-рассеяние, или «диффузные отражения», сви детельствующие о том, что область F2 содержит большое количест во неоднородностей. Этот эффект наблюдается в высоких широтах почти в течение суток с максимумом ночью и в приэкваториальных областях (Ф = ± 20°) в вечернее и ночное время [42].
При наличии /^-рассеяния радноволна, проникшая на высоты слоя F2, будет претерпевать отражения и рассеяние от много численных неоднородностей, что приводит к появлению большого числа траекторий и соответственно’ к расширению диапазона воз можных углов прихода. В ряде случаев могут возникать боковые рассеяния и изменения азимута приходящих лучей.
В заключение следует отметить, как может измениться струк тура ионосферы во время ионосферных возмущений и как это должно сказаться на траекториях радиосигналов.
Ионосферные возмущения могут быть различных типов. Они могут проявляться в изменении критических частот слоя F2 и из менении геометрических параметров слоя, в появлении слоя F1 в периоды, когда он обычно не наблюдается [43]. В этих случаях, если известны изменения критических частот и параметров слоев (уже опубликованы первые попытки прогнозирования параметров слоя F2 в возмущенных условиях [44]), траектория может быть вычислена с использованием модели, отличающейся от модели для спокойных условий.
Г л а в а II
ПЛАНЕТАРНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНЫХ ГРАДИЕНТОВ ЭЛЕКТРОННОЙ КОНЦЕНТРАЦИИ
§ 1. Основные соотношения, определяющие горизонтальный градиент показателя преломления
В ряде методов расчета траекторий в трехмериоиеоднородыой ионосфере градиент показателя преломления п выражается через его составляющие в направлении дуги большого круга, соединяю щей точки излучения и приема (дп/дѲ) и в поперечном направле ний дп/д%). Составляющие показателя преломления выражаются через градиенты электронной плотности следующим образом:
|
к дІѴ (h) |
|
к |
dN(h) |
||
дп |
f l |
т |
„ |
дп |
'ГР |
дХ |
00п = |
[, |
kN(h)- |
|
kN (КГ 7=’ |
||
2п {к, |
, %), |
1 |
N = N (h, 0, %), |
|||
|
L |
'fр- J |
|
|
fl J |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
где к — коэффициент, зависящий от ряда постоянных.
При модельном представлении ионосферы в виде слоя с пара болическим (или каким-либо другим) законом распределения ионизации с высотой градиент dN/dQ для каждого уровня слоя может быть представлен как функция критической частоты слоя,
высоты максимума концентрации и полутолщины |
слоя (/с, кт |
и ут) и их градиентов dfc/dQ, <9/г„,/<90, dym/dQ (это, |
а также все |
последующие рассуждения в равной мере относятся и к градиенту
dN/dx). |
параболический |
закон |
N (к) и |
введя |
переменную |
||||
Приняв |
|||||||||
X = (кт — к)/ут, соответствующую глубине слоя, отсчитываемой |
|||||||||
от уровня максимума, получим |
|
|
|
|
|||||
д п ( х ) |
1 |
Г |
/с |
,, |
« dfc , |
l l * dhm |
f t |
Эут |
' |
зв |
П |
L |
/2 |
' |
' |
аѳр Утд% |
г ут |
аѳ |
_ • |
Как видно из выражения для dn/dQ, градиенты параметров слоя входят в разные члены, что позволяет независимо рассматривать эффекты градиентов критической частоты и геометрических пара метров.
Имеющиеся сведения об ионосфере свидетельствуют о том, что наибольшие градиенты электронной концентрации характерны
31
для слоя F2. Поэтому следующие параграфы посвящены описанию градиентов, наблюдаемых в этом слое.
Наиболее подробно изучены изменения критических частот слоя [45—52]. Они позволяют составить довольно полное пред ставление о величине и вероятности появления градиентов dfc/dD (см. § 2 и 3). При этом можно отдельно рассматривать градиенты, связанные с неоднородностями различных масштабов. Так, к круп номасштабным ( и л и регулярным) градиентам можно отнести гра диенты в периоды восхода и захода, когда изменения f 0F2 одного знака наблюдаются в области, имеющей протяженность порядка 1000—2000 км и даже более. К крупномасштабным также следует отнести градиенты f 0F2, вызванные приэкваториальной геомаг нитной аномалией. В этих случаях протяженность неоднородно
стей, имеющих градиент одного направления, около 2000 км.
Наряду с указанными градиентами в реальной ионосфере наб масштаба
людаются градиенты в областях значительно меньшего (менее км), направление их непостоянно, величина меняется
100
в широких пределах. Закономерности появления мелкомасштаб ных градиентов и их величина изучены в настоящее время недо статочно, поэтому учет их влияния на характеристики распро странения радиоволн еще требует дальнейших исследований.
Последующие параграфы |
данной главы содержат сведения |
|
в основном о крупномасштабных |
градиентах. |
|
§ 2. Горизонтальный градиент |
критической частоты слоя F2, |
|
связанный с местным временем |
||
Изучение статистических |
закономерностей горизонтальных |
градиентов критических частот слоя F2 в настоящее время про водится на основе данных о }0F2 мировой сети ионосферных стан ций, спутниковых поиозопдов и ракетных измерений. Однако, не смотря на обширную сеть ионосферных станций и измерений с по мощью спутников, часто приходится для изучения свойств гра диентов, их планетарного распределения, изменений, вызванных солнечной активностью, применять интерполяционные методы. Так, для изучения свойств долготных градиентов f 0F2 часто ис пользуются временные градиенты. Эта замена не вносит больших ошибок, поскольку изменение ионизации вдоль широты связано
в основном с изменением зенитного |
угла солнца. На некоторых |
ионосферных станциях в периоды МГГ и МГСС проводились уча |
|
щенные наблюдения с интервалом 1 |
и 5 мин. Это позволяет сос |
тавить представление |
о величинах эквивалентных градиентов на |
||||
расстояниях порядка |
|
км. |
|
по формуле |
|
Долготные |
градиенты |
рассчитываются |
|||
|
100 |
|
|
|
|
|
|
з/о |
_ f o(k n ) ~ |
f о(к) |
частот в (к -|- 1)-й и Л-й |
|
|
ди |
~~ |
д д |
|
где /о(/і+і) и /орс) — значения критических |
32
Рис. 12. Карта градиентов fQF2, связанных с изменением местного времени. Январь 1958 г.
моменты местного времени; АD — длина дуги на данной геогра фической широте, соответствующая временному интервалу между наблюдениями.
В работах [47, 52] для вычисления градиентов f 0F2 использо вались измерения с интервалом в 15 мин за каждый день и еже часные медианные значения f 0F2 для лет низкой и высокой солнеч ной активности. Построены гистограммы для величин градиентов отдельно для утренних, дневных и вечерних часов местного вре мени и вычислены медианные градиенты. По данным о величине градиентов, вычисленных на основе медианных значений f0F2, построены карты, характеризующие планетарное распределение медианных градиентов. Совпадение медианных величин градиен тов, рассчитанных с помощью гистограмм для отдельных станций, с градиентами, снятыми с карт в месте расположения станции, позволило использовать полученные карты для оценки величины градиента А/0. Приведем выводы относительно статистических свойств медианных горизонтальных градиентов f 0F2 и мгновенных градиентов.
Характеристика медианных долготных градиентов f 0F2.
1. Градиент f 0F2 существенно зависит от времени суток. В тече ние всего года максимальные величины градиентов наблюдаются в утренние и вечерние часы местного времени. По абсолютной
2 Т. С. Керблай, Е. М. Ковалевская |
33 |
Рис. 13. Карта градиентов }0F2, сізкзаітпых с нзменеписм местного времени. Июнь 1958 г.
величине максимальным градиент в утренние часы почти вдвое
больше градиента в вечерние часы. Величина |
его в |
утренние |
||||
часы достигает 0,5 Мгц/100 км. Градиенты f 0F2 утром и |
вечером |
|||||
направлены противоположно. |
явно |
выраженный |
сезонный |
ход |
||
2. Градиенты f 0F2 имеют |
||||||
в средних и высоких широтах. |
Величины градиентов зимой в |
не |
||||
сколько раз превышают значения |
градиентов |
в |
летнее время. |
|||
В экваториальной области сезонного хода не |
наблюдается. |
|
3.В годы высокой солнечной активности зимой и в равноден ствие видна тенденция уменьшения величины градиента от сред них широт к экватору. В летнее время намечается рост величины градиента от средних широт к экватору.
4.В годы низкой солнечной активности заметно увеличение
градиента f 0F2 при приближении к экватору в зимнее и летнее время.
5. Величины градиентов в годы высокой солнечной активно сти выше, чем в годы низкой солнечной активности. Различие наиболее существенно в зимнее время. В этом случае максималь ные величины градиентов в годы высокой солнечной активности превышают в 1,5—2 раза значения градиентов в год низкой сол нечной активности, в летнее время — менее чем в 1,5 раза.
34
Для иллюстрации на рис. 12 и 13 приведены карты географи ческого распределения медианных величии градиентов в зависи мости от местного времени для двух сезонов. По оси абсцисс нане сены часы местного времени, по оси ординат — географические широты. Изолинии, показанные штрихами, соответствуют отри цательным величинам градиентов, сплошные линии — положитель ным величинам. Градиенты даны в Мгц/100 км.
Характеристика ежедневных величин градиентов foF2.
Для изучения закономерностей поведения долготных
Январь |
Июнь |
Рис. 14. Гистограммы распределения градиентов /0ГЙ, полученных но дан ным f„F2 за каждый день
а — ст. Москва; б — ст. Уаикаііо. 1 — -утро; 2 — день; 3 — вечер
2* 35
^ / A f z
^ U f 3
Рис. 15. Гистограммы распределения отношений Д/і/Д/3 и Д/і/Д/3 для стан ций Москва (а) н Уанкайо (6)
градиентов ото дня ко дню были построены карты географическо го распределения градиентов за отдельные дни, равномерно выбранные в течение месяца. Для этого использовались ежеднев ные ежечасные данные f 0F2 мировой сети ионосферных станций. Полученные карты показали полное качественное соответствие характера изменений медианных за месяц и ежедневных величин градиентов.
Для количественной оценки расхождений медианных и еже дневных градиентов использовались гистограммы для величин градиентов f 0F2, рассчитанных по ежедневным ежечасным дан
ным 20 станций. Анализ этого материала подтвердил качествен ное соответствие характера изменений градиентов обоих видов и показал, что градиенты отдельных дней могут отличаться от месячных медианных градиентов в 2—3 раза.
На рис. 14 приведены гистограммы распределения ежеднев ных величин градиентов для среднеширотной и экваториальной станций для января и июня 1958 г. По оси абсцисс нанесены гради енты dfJdD в Мгц!100 км, по оси ордиант — частота появления в %.
Кроме того, исследовались градиенты f 0F2, рассчитанные по 15-минутным ежедневным наблюдениям ионосферных станций. Результаты этого исследования показали различие в абсолютных
!6
величинах градиентов, рассчитанных по 15-минутным (dfJdD), ежечасным ежедневным (dfJdD) и медианным (dfJdD) данным и одинаковый характер их изменения. Об этом свидетельствуют гистрограммы распределения отношений А/х/А/2 и А/3/Д/3, пред ставленные на рис. 15, рассчитанные для утренних часов по дан ным f 0F2 станций Москва и Уанкайо. Из рисунков видно, что гра диенты dfJdD, dfJdD и dfs/dD в 95% случаев имеют одинаковый знак. Величины медиан обеих кривых составляют 0,8—0,9 единиц.
§ 3. Горизонтальный градиент критической частоты, связанный с изменением широты
Величина широтного градиента f 0F2 зависит от времени суток, сезона, солнечной активности и географических координат.
Максимальные величины градиентов имеют место в дневное и вечернее время, достигая значения 0,4—0,5 <Мгц/і00 км.
Характер географического распределения градиентов в годы высокой и низкой солнечной активности в основном одинаков. Однако абсолютная величина градиентов в годы высокой солнеч ной активности выше величины градиентов в годы низкой солнеч ной активности.
Зимой в дневное время в северном полушарии максимум ши ротных градиентов расположен в области геомагнитных широт 50—70° восточной зоны, 70—80° западной зоны и к северу от эк ватора до 15° геомагнитной широты. В южном полушарии, в эква ториальной области максимум расположен на тех же широтах, что и в северном, и несколько смещен в области высоких широт.
Ввечернее время в северном полушарии максимум сдвигается
вобласть более низких геомагнитных широт. В экваториальной зоне по-прежнему вырисовывается максимум. В южном полуша рии в вечернее время величины градиентов сравнимы с градиента ми в северном полушарии, и их географическое распределение сохраняется.
Вутренние и ночные часы значения градиентов значительно ниже и величины порядка 0,4 Мгц/100 км наблюдаются в ограни ченных областях.
Летом характер географического распределения величин гра диентов идентичен их распределению зимой, однако величина их, за исключением экваториальной области, в несколько раз ниже. Максимальных величин градиенты достигают в вечернее время.
Вравноденственный период максимальные величины градиен тов встречаются также в вечернее время и занимают в основном область, близкую к экватору, и область геомагнитных широт от
50—60° с. ш.
Вдневные и утренние часы в равноденственный период значе ния градиентов в целом ниже, чем вечером. Максимум df0/dD
37
Рис. 16. Карта градиентов f0F2, связанных с изменением шпроты. Июнь 1958 г., полуденные часы
в это время наблюдается в области средних и высоких широт се верного и южного полушарий.
Приведенные здесь выводы получены на основании карт гео
графического распределения |
широтных градиентов f 0F2 [52]. |
Для примера на рис. 16 и |
17 даны карты географического рас |
пределения величин градиентов для июня и января 1958 г. Изо линии, нанесенные пунктиром, соответствуют отрицательным ве личинам градиентов, сплошные — положительным при движении от севера к югу. Карты построены по данным 20 пар станций,
расположенных почти меридионально на расстоянии не более |
|||
1000 |
км. |
|
|
Пустые места заполнены частично с помощью данных ионо |
|||
сферной станции спутника «Алуэтт» и |
ионосферных измере |
||
ний немагнитной шхуны «Заря» [45, |
46], |
а также путем экстра |
|
поляции вдоль геомагнитной широты |
с |
учетом суточного хода |
/оF2.
Указанные выше особенности изменения медианных широт ных градиентов достаточно согласуются с характером изменения градиентов в отдельные дни. Этот вывод получен в результате исследования географического, сезонного и временного распреде лений градиентов, рассчитанных по ежечасным ежедневным дан ным f 0F2 двадцати пар станций [52].
38