- •Оглавление
- •Введение
- •Глава 1. Обобщенная структурная схема и основные подсистемы радиотехнических систем передачи информации (рспи)
- •Глава 2. Определение и классификация различных видов модуляции
- •Глава 3. Амплитудная модуляция
- •3.1. Математическое выражение модулированных колебаний
- •3.2. Анализ модулированных колебаний
- •3.3. Методы формирования однополосного сигнала
- •3.4. Балансные модуляторы
- •3.5. Полосовые фильтры
- •Глава 4. Угловая модуляция
- •4.1 Фазовая модуляция (фм)
- •4.2. Частотная модуляция (чм)
- •4.3. Общие соображения о спектре сигналов с угловой модуляцией
- •4.4 Спектральное разложение чм и фм сигналов при малых индексах модуляции
- •4.5. Спектр сигнала с угловой модуляцией при произвольном значении индекса модуляции
- •4.6. Частотная модуляция (чм) в автогенераторе
- •Глава 5. Радиоприемные устройства
- •5.1. Общие сведения
- •5.2. Основные узлы радиоприемников и их характеристики
- •5.3. Ручные и автоматические регулировки в радиоприемниках
- •Заключение
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Глава 4. Угловая модуляция
4.1 Фазовая модуляция (фм)
Если полная фаза процесса , где – сообщение, – коэффициент пропорциональности, – значение частоты в отсутствии сообщения , то имеем сигнал с фазовой модуляцией
. Если сообщение то ФМ – сигнал является простым высокочастотным сигналом.
Если , то с увеличением значений ФМ сообщения полная фаза растет во времени быстрее, чем по линейному закону. При уменьшении модулирующего сообщения происходит спад скорости роста во времени см. (рис. 4.1).
Р ис. 4.1 Фазовая модуляция
В моменты времени, когда сигнал достигает экстремальных значений, абсолютный угол между ФМ – сигналом и немодулированным гармоническим колебанием оказывается наибольшим. Предельное значение этого фазового сдвига называют девиацией фазы . В общем случае, когда сообщение изменяет знак, принято различать девиацию фазы вверх и девиацию фазы вниз .
4.2. Частотная модуляция (чм)
Мгновенная частота сигнала с угловой модуляцией определяется как первая производная от полной фазы по времени, т.е. мгновенная частота – это скорость изменения полной фазы:
– мгновенная частота.
Откуда, полная фаза равна:
где – начальная фаза в момент времени .,
При ЧМ – сигнале между сообщением и мгновенной частотой будет связь вида
.
Поэтому
,
В соответствии с этим параметрами ЧМ — сигнала являются девиация частоты вверх и девиация частоты вниз . Если - достаточно гладкая функция, то внешне осциллограммы ФМ и ЧМ — сигналов не отличаются (рис. 4.2).
Р ис. 4.2 Частотная модуляция
Однако имеет место принципиальная разница: фазовый сдвиг между ФМ - сигналом и немодулированным пропорционален , для ЧМ этот сдвиг пропорционален интегралу от . То есть ЧМ и ФМ - сигналы ведут себя по-разному при изменении частоты модуляции и амплитуды модулирующего колебания.
При ЧМ девиация частоты (амплитуде НЧ – сигнала), в то же время девиация частоты не зависит от частоты модулирующего сигнала.
Р ис. 4.3 Зависимости девиации частоты и индекса угловой модуляции при ЧМ и ФМ
При ФМ индекс модуляции – амплитуде НЧ - сигнала независимо от частоты модуляции. Как следствие этого, девиация частоты при фазовой модуляции линейно увеличивается с ростом частоты модулирующего сигнала (рис. 4.3).
Таким образом, при гармоническом модулирующем сигнале различие между ЧМ и ФМ можно выявить, только изменяя частоту модуляции.
4.3. Общие соображения о спектре сигналов с угловой модуляцией
Если колебание получено с помощью ФМ, то и полностью совпадают по форме и отличаются лишь постоянными коэффициентами. При этом очевидно, с точностью до постоянного коэффициента совпадают спектры функций и . При ЧМ функция является интегралом от передаваемого сообщения т.к. интегрирование является линейным преобразованием, то при ЧМ спектр функции состоит из тех же компонент, что и спектр сообщения , но с измененными амплитудами и фазами. Отвлекаясь от способа осуществления угловой модуляции и считая заданным спектр функции находим спектр модулированного колебания Для этого выражение для преобразуем к виду:
.
Из этого выражения следует, что модулированное по углу колебание можно рассматривать как сумму двух квадратурных колебаний: косинусного и синусного , каждое из которых модулировано только по амплитуде. Закон АМ для косинусного колебания определяется медленной функцией , для синусного – функцией . Но для определения спектра АМ колебания достаточно сдвинуть на частоту спектр огибающей амплитуд. Следовательно, для нахождения спектра колебания необходимо найти сначала спектры функций и , т.е. спектры огибающих квадратурных колебаний. Из приведенных рассуждений следует, что при одном и том же передаваемом сообщении спектр колебания, модулированного по углу, значительно сложнее, чем спектр модулированного по амплитуде. Действительно, т.к. и являются нелинейными функциями своего аргумента , то спектры этих колебаний могут существенно отличаться от спектра функции .
Это обстоятельство, а также наличие двух квадратурных слагаемых, показывает, что при угловой модуляции спектр модулированного колебания нельзя получить простым сдвигом спектра колебания на величину несущей частоты , как это имеет место при АМ.