Учебное пособие 864
.pdfРешение. а) Тело, объем которого требуется найти, ограничено сверху поверхностью z = xy , с боков плоскостями x = a , y = a . Половина тела показана на рис. 15.
Рис. 15 Рассматривая это тело как цилиндрическое, его объем по
формуле (1) будет
|
a |
a |
|
4 |
a |
3 |
|
a |
|
|
|
||||||
V = 2∫∫ |
xydxdy = 2∫ |
xdx∫ |
ydy = |
∫ |
x y2 |
|
dx = |
|
S |
0 |
0 |
|
3 |
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
=4 a32 ∫a
3 0
|
3 3 |
|
a |
8 a3. |
|
|
|||
xdx = |
8 a2 x2 |
|
= |
|
|
9 |
|
0 |
9 |
|
|
|
|
б) Данное тело с боков ограничено цилиндрами y = x и
y = 2 x , сверху плоскостью х + z = 3, снизу плоскостью z = 0
(рис. 16). Поскольку тело цилиндрическое, то для нахождения его объема воспользуемся формулой (1)
|
|
3 |
|
|
2 |
x |
|
3 |
|
1 |
3 |
|
|
|
V = ∫∫(3 − x)dxdy = ∫ |
(3 − x)dx |
∫ dy = |
∫ |
3x2 |
− x2 |
|
= |
|||||||
D |
|
0 |
|
|
|
|
x |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
3 |
|
5 |
|
|
3 |
|
18 |
|
3 = 12 3 . |
|
|||
|
|
|
|
|
||||||||||
= |
2x2 − |
2 x2 |
|
|
= 6 3 − |
|
|
|||||||
|
|
5 |
|
|
|
0 |
|
5 |
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20
Рис. 16
4.2. Вычислить объем тела, ограниченного поверхностями:
а) x2 + y2 = R2 , x2 + z2 = R2 ;
б) z2 − x2 = a2 , z2 − y2 = a2 , z = a 2;
Решение. а) Тело ограничено двумя пересекающимися цилиндрическими поверхностями. Для нахождения его объема рассмотрим восьмую часть (рис. 17). Тогда объем равен
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
R2 −x2 |
|||
V =8∫∫ |
R2 − x2 dxdy =8∫ |
R2 − x2 dx |
∫ |
|
dy = |
||||||||||||
S |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
R |
16 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
=8∫(R |
2 |
− x |
2 |
)dx =8 |
2 |
x − |
x |
3 |
|
= |
|
3 |
. |
||||
|
|
R |
|
3 |
|
|
|
3 |
R |
||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 17
21
б) Тело ограничено двумя пересекающимися гиперболи-
ческими цилиндрами и плоскостью z = a 2 (рис. 18). Для нахождения объема рассмотрим четвертую часть. Проектируя на плоскость Oyz, будем иметь
a 2 |
z2 −a2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
a 2 |
(z |
2 |
|
2 |
)dz = 4 |
z3 |
|
2 |
|
|
a 2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
V = 4 |
∫ |
dz ∫ |
|
|
z |
|
−a |
|
|
dy = 4 ∫ |
|
−a |
|
|
|
−a |
|
z |
|
= |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|||||||||||||||||||
|
a |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
4 |
(2 |
− 2 ). |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
= 4a3 |
− |
|
|
|
+ |
= |
a3 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
3 |
3 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18
5. Приложения двойного интеграла к механике
1°. Масса пластинки, занимающей область S плоскости |
|
Оху, определяется по формуле |
|
m = ∫∫δ (x, y)dxdy , |
(1) |
S
где δ (x, y)- поверхностная плотность пластинки в точке
(x, y).
2°. Статические моменты пластинки относительно координатных осей Ох и Оу вычисляются по формулам
mx = ∫∫δ (x, y)ydxdy,
S |
(2) |
|
my = ∫∫δ (x, y)xdxdy. |
||
|
||
S |
|
22
Координаты центра тяжести пластинки |
|
||||||
x = |
my |
, y |
|
= |
m |
|
|
|
c |
x |
, |
(3) |
|||
|
|
||||||
c |
m |
|
|
m |
|
||
где т - масса пластинки. |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
3°. Моменты инерции пластинки относительно координат- |
|||||||
ных осей и начала координат определяются по формулам |
|
||||||
Ix = ∫∫δ (x, y)y2dxdy, |
|
||||||
S |
|
|
|
|
|
|
|
I y = ∫∫δ (x, y)x2dxdy, |
(4) |
||||||
S |
|
= ∫∫δ (x, y)(x2 + y2 )dxdy. |
|
||||
I0 = Ix + I y |
|
S
Момент инерции I0 , равный произведению массы на квад-
рат расстояния до полюса, принято называть полярным моментом инерции.
Если пластинка однородна, то в приведенных формулах следует положить δ (x, y)=1.
4°. Для однородного цилиндрического тела с образующей, параллельной оси Oz, ограниченного поверхностью z = z(x, у), которая проектируется на плоскость Оху в область S, статические моменты относительно координатных плоскостей определяются по формулам
mxy = |
1 |
∫∫z2dxdy, mxz = ∫∫yzdxdy, |
myz = ∫∫xzdxdy . |
(5) |
||||||||||
|
2 |
S |
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
S |
|
Отсюда координаты центра тяжести будут |
|
|||||||||||||
|
|
x = |
myz |
, y |
c |
= |
m |
xz |
, z |
c |
= |
mxy |
, |
(6) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
c |
m |
|
|
m |
|
m |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где m = ∫∫zdxdy - масса цилиндрического тела.
S
5°. Моменты инерции однородного цилиндрического тела относительно координатных плоскостей находятся по формулам
23
Ixz = ∫∫y2 zdxdy, Iyz = ∫∫x2 zdxdy . |
(7) |
|
S |
S |
|
Момент инерции относительно оси Oz равен |
|
|
Iz = Ixz + Iyz |
= ∫∫(x2 + y2 )zdxdy . |
(8) |
S
5.1. Найти массу пластинки, имеющей форму прямоугольного треугольника с катетами OA = a и OB = b , если плотность ее в любой точке пропорциональна расстоянию точки от катета ОВ.
Решение. Запишем уравнение прямой АВ, воспользовавшись уравнением прямой в отрезках на осях
x |
|
y |
|
|
x |
|
|
+ |
|
=1 или y = b 1 |
− |
|
. |
a |
b |
|
||||
|
|
|
a |
Пользуясь формулой (1), находим, что масса пластинки (рис. 19) будет
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
a |
b 1− |
|
|
a |
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
a |
x |
||||||
m = ∫∫kxdxdy = k ∫xdx |
∫ |
|
|
dy = kb∫ x − |
|
dx = |
|||
|
|
a |
|||||||
S |
0 |
0 |
|
|
0 |
|
|
|
x |
2 |
|
x |
3 |
|
|
a |
= kba |
2 |
|
|
|||||||||
= k b |
|
− |
|
|
|
|
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
2 |
|
3a |
|
0 |
6 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
где к - коэффициент пропорциональности.
Рис. 19 5.2. Найти координаты центра тяжести плоской фигуры,
ограниченной линиями: у = х2, х = 2, у = 0 24
Решение. Покажем заданную плоскую фигуру на рис. 20. Учитывая, что пластинка однородна, находим по формулам (1) ее массу
|
2 |
|
8 . |
m = ∫2 dxx∫dy = ∫2 x2dx = |
|||
0 |
0 |
0 |
3 |
Рис. 20 По формулам (2) находим статические моменты относи-
тельно координатных осей
mx = ∫2 |
2 |
|
|
|
|
∫2 |
|
|
|
16 . |
x∫ |
ydxdy = |
1 |
x4dx = |
|||||||
0 |
0 |
|
|
|
2 |
0 |
|
|
|
5 |
my = ∫∫xdxdy = ∫4 |
dy ∫2 |
xdx = |
1 |
∫4 |
(4 − y)dy = 4 . |
|||||
S |
|
0 |
y |
|
|
|
2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Координаты центра тяжести по формулам (3) будут
xc = mmy = 32 , yc = mmx = 65 .
5.3. Найти момент инерции относительно оси Оу площади треугольника с вершинами А(0, 2a), B (a,0) и С(a, a).
Решение. Покажем треугольник на рис. 21.
25
Рис. 21
Уравнение прямой AB : ax + 2ya =1 или y = 2(a − x); прямой
AC : |
x −a |
= |
y −a |
или y = 2a − x . |
|
|
|
−a |
a |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||
Момент инерции по формуле (4) |
|
|
|||||
|
|
I y = ∫∫x2dxdy = ∫a x2dx |
2a∫−x |
dy = ∫a |
x3dx = a4 . |
||
|
|
|
S |
0 |
2(a−x) |
0 |
4 |
5.4. Определить моменты инерции Ix , Iy , I0 прямоугольной
пластинки, ограниченной линиями х = 0, х = а, у = 0 и у = b, если плотность ее в каждой точке равна квадрату расстояния точки от начала координат.
Решение. Учитывая, что поверхностная плотность пластинки в точке δ (x, y)= x2 + y2 , по формулам (4) будем
иметь
Ix = ∫∫(x2 + y2 )y2dxdy = ∫a dx∫b (x2 y2 + y4 )dy =
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
= |
a |
|
2 b3 |
+ |
b5 |
|
3 |
a2 |
+ |
b2 |
|
|
|
x |
3 |
5 |
dx = ab |
|
|
9 |
5 |
. |
|||
|
∫0 |
|
|
|
|
|
|
26
|
|
|
y |
|
|
|
∫∫( |
|
|
|
|
|
|
) |
|
|
|
|
|
a |
|
|
b |
|
|
|
|
|
) |
|
|
|
||
|
I |
= |
|
x2 + y2 |
x2dxdy = |
∫ |
dx |
∫( |
x4 |
+ y2 x2 |
|
= |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dy |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
a |
|
4 |
b + |
b3 |
x |
2 |
|
|
|
3 |
b |
a2 |
+ |
b2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
x |
3 |
|
|
dx |
= a |
|
5 |
|
9 |
. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
∫0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
I0 = ∫∫(x2 + y2 )2 dxdy = ∫a |
dx∫b (x4 +2x2 y2 + y4 )dy = |
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
4 |
|
|
|
2 |
|
2 |
|
3 |
|
|
|
b5 |
|
|
|
|
a4 |
|
2 |
2 |
|
2 |
|
b4 |
|
|
||||
= |
|
x |
|
b + |
|
x |
b |
|
+ |
|
|
dx |
= ab |
|
|
+ |
|
a |
b |
|
+ |
|
|
. |
||||||||||
|
|
3 |
|
|
|
|
5 |
9 |
|
5 |
|
|||||||||||||||||||||||
|
∫0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6. Тройной интеграл
1°. Тройной интеграл является обобщением понятия двой-
ного интеграла на случай функции трех переменных f(x,y,z) и представляет конечный предел трехмерной интегральной суммы в области V
∫∫∫ f (x, y, z)dxdydz = maxlimx →0 ∑∑∑ f (xi , y j , zk ) |
xi y j zk , (1) |
|||
(V ) |
|
i |
i j k |
|
max |
y j →0 |
|
||
|
|
|
||
|
max |
zk →0 |
|
|
где xi y j zk = (xi+1 − xi )(y j+1 − y j )(zk +1 − zk ) - |
объем элемен- |
тарных областей, на которые разбивается пространственная область V.
Для непрерывной в области V функции f(x,y,z) предел (1) существует и не зависит от способа разбиения области Кна элементарные области объемом xi y j zk , от выбора точки в
каждом элементарном объеме, в которой вычисляется f(x,y,z), и от способа стремления наибольшего диаметра элементарной области к нулю.
Основные свойства тройных интегралов аналогичны свойствам двойных интегралов.
2°. Вычисление тройного интеграла сводится к последовательному вычислению трех обыкновенных определенных интегралов
27
|
x |
|
y (x) |
|
z |
(x, y) |
|
∫∫∫ f (x, y, z)dxdydz = ∫2 |
dx |
2∫ |
dy |
2 |
∫ f (x, y, z)dz . |
(2) |
|
V |
x1 |
|
y1 (x) |
|
z1 (x, y) |
|
Если внутренний интеграл берется по переменной z, то переменные (х, у) при интегрировании его рассматриваются как постоянные величины. Пределы интегрирования во внутреннем интеграле, как правило, являются переменными и зависят от (х, у). Таким образом, задача сводится к вычислению двойного интеграла, у которого пределы интегрирования внутреннего интеграла в общем случае зависят от переменной х, а пределы интегрирования внешнего интеграла постоянны.
3°. Пусть в тройном интеграле требуется от переменных х, у, z перейти к переменным u, v, w, связанным соотношениями
x = x (u, v, w), y = y (u, v, w), z = z (u, v, w). |
(3) |
Функции (3) осуществляют взаимно-однозначное и непрерывно дифференцируемое отображение области G пространства Ouvw на область V пространства Oxyz. Если якобиан этого отображения
|
|
∂x |
∂x |
∂x |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
∂u |
∂v |
∂w |
|
|
|
I = |
|
∂y |
∂y |
∂y |
|
≠ 0 |
|
∂u |
∂v |
∂w |
|||||
|
|
|
|
||||
|
|
∂z |
∂z |
∂z |
|
|
|
|
|
∂u |
∂v |
∂w |
|
|
не обращается в нуль на G и функция f(x,y,z) непрерывна в области V, то справедлива формула
∫∫∫ f (x, y, z)dxdydz =
V |
(4) |
||||
= ∫∫∫ f (x (u, v, w), y (u, v, w), z (u, v, w)) |
|
I |
|
dudvdw. |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|||
G |
|
Производить замену переменных по формулам (3) следует в том случае, если область интегрирования G в интеграле (4) значительно проще области V.
28
Если при вычислении тройного интеграла целесообразнее перейти от переменных х, у, z к цилиндрическим координатам ρ,ϕ, z (рис. 22), связанным с декартовыми координатами со-
отношениями
x = ρ cosϕ, y = ρsinϕ, z = z
(0 ≤ ρ < +∞, 0 ≤ϕ ≤ 2π, −∞ < z < +∞),
где якобиан преобразования равен |
|
|
|
|||
I = |
|
cosϕ |
−ρsinϕ |
0 |
|
= ρ , |
|
|
|||||
|
sinϕ |
ρ cosϕ |
0 |
|
||
|
|
0 |
0 |
1 |
|
|
то формула преобразования имеет вид
∫∫∫ f (x, y, z)dxdydz = ∫∫∫ f (ρ cosϕ, ρsinϕ, z)ρd ρdϕdz . (5)
V G
Рис. 22
В случае перехода от декартовых координат х, у, z к сферическим координатам ρ,ϕ,θ (рис. 23), связанным с x,y,z
соотношениями |
x = ρsinθ cosϕ, y = ρsinθ sinϕ, z = ρ cosθ |
|||||
(0 ≤ ρ < +∞, 0 ≤ϕ ≤ 2π, 0 ≤θ ≤π ), |
где якобиан преобразо- |
|||||
вания равен |
|
|
|
|
||
I = |
|
sinθ cosϕ |
−ρsinθ sinϕ |
ρcosθ cosϕ |
|
= ρ2 sinθ , |
|
|
|||||
|
sinθ sinϕ |
ρsinθ sinϕ |
ρ cosθ sinϕ |
|
||
|
|
cosθ |
0 |
−ρsinθ |
|
|
29