- •Введение
- •1. Лабораторный практикум
- •1.1. Лабораторная работа №1. Исследование вязкости жидкости
- •1.1.1. Теоретические основы
- •1.1.2. Методика проведения эксперимента
- •1.1.3. Порядок выполнения работы
- •1.1.4. Содержание отчета и его форма
- •1.2. Лабораторная работа №2. Исследование гидростатического давления Цель работы – изучение свойств гидростатического давления в замкнутой области.
- •1.2.1. Теоретические основы
- •1.2.2. Методика проведения эксперимента
- •1.2.3. Порядок выполнения работы
- •1.2.4. Содержание отчета и его форма
- •1.3. Лабораторная работа №3. Относительный покой жидкости
- •1.3.1. Теоретические основы
- •1.3.2. Математическая обработка наблюдений
- •1.3.3. Методика выполнения эксперимента
- •1.3.4. Порядок выполнения работы
- •1.3.5. Содержание отчета и его форма
- •1.4. Лабораторная работа №4. Изучение режимов течения жидкости
- •1.4.1. Теоретические основы
- •1.4.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.4.3. Порядок выполнения работы
- •1.4.4. Содержание отчета и его форма
- •1.5. Лабораторная работа №5. Определение коэффициента вязкости жидкости методом пуазейля
- •1.5.1. Теоретические основы
- •1.5.2. Порядок выполнения работы
- •1.5.3. Содержание отчета и его форма
- •1.6. Лабораторная работа №6. Определение зависимости потерь на трение в трубе от режима течения жидкости
- •1.6.1. Теоретические основы
- •Течении
- •1.6.2. Порядок выполнения работы
- •1.6.3. Содержание отчета и его форма
- •1.7.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.7.3. Порядок выполнения работы
- •1.7.4. Содержание отчета и его форма
- •1.8.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.8.3. Порядок выполнения работы
- •1.8.4. Содержание отчета и его форма
- •1.9.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.9.3. Порядок выполнения работы
- •1.9.4. Содержание отчета и его форма
- •1.10. Лабораторная работа №10. Определение коэффициента местных сопротивлений
- •1.10.1. Теоретические основы
- •1.10.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.10.3. Порядок выполнения работы
- •1.10.4. Содержание отчета и его форма
- •1.11. Лабораторная работа №11. Тарирование расходной шайбы
- •1.11.1. Теоретические основы
- •1.11.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.11.3. Порядок выполнения работы
- •1.11.4. Содержание отчета и его форма
- •1.12. Тестовые вопросы и задания
- •2. Контрольные работы
- •2.1. Динамика рабочих сред в регулирующих устройствах гидравлических и пневматических систем
- •2.1.1. Пример решения задачи
- •2.1.2. Задача № 1 для самостоятельного решения
- •2.1.3. Задача № 2 для самостоятельного решения
- •2.2. Ламинарное движение жидкости в специальных технических системах
- •2.2.1. Примеры решения типовых задач
- •При одновременном учете влияния давления и температуры
- •2.2.2. Задача № 3 для самостоятельного решения
- •2.2.3. Задача № 4 для самостоятельного решения
- •2.3. Гидропневматические приводы технических систем
- •2.3.1. Пример решения задачи
- •2.3.2. Задача № 5 для самостоятельного решения
- •2.3.3. Задача № 6 для самостоятельного решения
- •3. Курсовая работа
- •3.1. Тематика и содержание курсовой работы
- •3.2. Общие правила оформления курсовой работы
- •3.3. Методика гидравлического расчета сложных трубопроводных систем
- •3.4.2 Гидравлический расчет приводов главного движения протяжных станков
- •3.5.1. Структура и принцип действия гидравлического привода протяжного станка 7534
- •3.5.3. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции протягивания (рабочего хода)
- •3.5.4. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции холостого хода протяжки
- •3.5.5. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции отвода протяжки из рабочей зоны
- •3.5.6. Расчет теплообменника
- •Заключение
- •Библиографический список
- •12. Задачник по гидравлике, гидромашинам и гидроприводам: учеб. Пособие/ под ред. Б.Б. Некрасова.- м.:Высш. Шк., 1989. - 245 с.
- •13. Бутаев д.А. И др. Сборник задач по машиностроительной гидравлике: учеб. Пособие/под ред. И.И. Куколевского и л.Г. Подвивза.- м.: Машиностроение, 1981. - 484 с.
- •20. Киселев п.Г. И др. Справочник по гидравлическим расчетам: учебное пособие. - м.: Энергия, 1972. – 312 с.
- •Оглавление
- •Гоувпо «Воронежский государственный технический университет»
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
1.10. Лабораторная работа №10. Определение коэффициента местных сопротивлений
Цель работы - изучение способа оценки местных гидравлических сопротивлений.
Содержание работы - определение коэффициентов местных сопротивлений (КМС) арматуры и фасонных частей трубопровода, эквивалентной длины трубопровода и зависимости этих величин от числа Рейнольдса.
1.10.1. Теоретические основы
При движении жидкости по трубам и каналам часть энергии потока жидкости расходуется на преодоление разного рода местных сопротивлений. К местным сопротивлениям относятся арматура (вентили, краны, задвижки и т.п.) и фасонные части (внезапные расширения и сужения трубопроводов, колена, отводы, тройники и т.п.) трубопроводов. В таких преградах вследствие изменения формы проходных сечений изменяются местные скорости потока, образуются вихри и застойные зоны. В результате часть механической энергии потока рассеивается в виде тепла через стенки трубопровода и суммарный напор жидкости становится меньше. В отличие от потерь на трение по длине трубопровода, распределенных на всем его протяжении, местные потери носят локальный характер.
Определить потери энергии, или потери гидродинамического напора, вследствие сопротивлений любого типа можно используя уравнение Д. Бернулли
( 10.1 )
где индекс «1» относится к граничному сечению, расположенному до местного сопротивления, а индекс «2» - к граничному сечению за местным сопротивлением.
Местные потери в гидравлических расчетах принято выражать в долях от скоростного напора
( 10.2 )
где коэффициент местного гидравлического сопротивления (КМС).
Если скорости потока в граничных сечениях «1» и «2» различны, то в качестве скорости V в формуле (8.2), известной как формула Вейсбаха, можно принять скорость потока в любом из граничных сечений. Следовательно, справедлива запись
( 10.3 )
Откуда
( 10.4 )
Формула (10.2) универсальна, т.е. справедлива для любого режима течения. Из этого не следует, что гидравлические потери всегда пропорциональны квадрату скорости. Такая квадратичная зависимость наблюдается только при относительно больших числах Рейнольдса (более 1000), когда КМС зависит только от конфигурации самого сопротивления и не зависит от числа Рейнольдса. Во всех других случаях КМС является функцией числа Рейнольдса.
Помимо коэффициента для оценки местных потерь можно пользоваться эквивалентной длиной трубопровода, потери по длине которого при той же скорости и диаметре равны определяемым местным потерям. В этом случае можно записать
( 10.5 )
откуда ( 10.6 )
Поскольку величины коэффициента гидравлического трения и КМС являются функциями числа Рейнольдса, то и
В подавляющем большинстве случаев величина КМС не может быть определена теоретическим путем и находится по результатам экспериментов. КМС, полученные экспериментально для изолированных местных сопротивлений различного вида могут быть найдены в гидравлических справочниках. Изолированными, т.е. не влияющими друг на друга, местные сопротивления являются тогда, когда их разделяют участки прямых труб постоянного сечения длиной не менее 20-50 диаметров трубы. Если это условие не выдерживается, то возможно взаимное влияние местных сопротивлений друг на друга и их КМС могут существенно отличаться от табличных. В этих случаях необходимо рассматривать их как единое сложное местное сопротивление и его КМС определяется экспериментальным путем.