- •3. Переменный ток
- •3.1. Синусоидальный ток
- •Основные характеристики синусоидального тока
- •4. Среднее значение синусоидального тока определяется как среднее арифметическое значение соответствующей величины за полпериода.
- •3.2. Представление синусоидальных величин в виде вращающихся векторов. Векторные диаграммы
- •Рассмотрим практическое применение этого положения
- •3.3. Протекание синусоидального тока по r, l, c
- •1. Синусоидальный ток в цепи с резистивным элементом
- •2. Синусоидальный ток в цепи с индуктивным элементом
- •3.3.3. Синусоидальный ток в цепи с емкостным элементом
- •3.4. Последовательное соединение r, l, c
- •Свойства последовательно соединённых элементов
- •3.5. Параллельное соединение r, l, c
- •3.6. Эквивалентные преобразование в цепи синусоидального тока
- •3.7. Расчет разветвленных цепей синусоидального тока методом проводимостей
- •3.8. Методы построения векторных диаграмм
- •П ример 3.4. Рассмотрим порядок построения векторной диаграммы на примере 3.3., расчета электрической цепи, изображенной на рисунке 3.36.
- •3.9. Мощность в цепях синусоидального тока
- •3.9.1. Мгновенная мощность
- •3.9.2. Активная мощность
- •3.9.3. Реактивная мощность
- •3.9.4. Балансы мощностей для различных цепей
- •Коэффициент мощности и его значение
- •Символический метод расчета цепей синусоидального тока (метод комплексных амплитуд)
- •3.10.1. Понятие комплексных векторов
- •3.10.2. Основные операции с комплексными числами Основные формы записи комплексных векторов
- •Основные операции с комплексными векторами
- •Пример 3.8. Допустим, имеем четыре комплексных числа
- •Необходимо выполнить различные операции сложения, вычитания, умножения и деления комплексных чисел.
- •3.10.3. Основы символического метода
- •3.10.4. Примеры расчета различных цепей символическим методом
- •3.10.5. Топографические диаграммы
- •3.10.6. Топографические диаграммы для различных цепей
- •3.10.7. Комплексная мощность
- •3.10.8 Балансы мощностей в комплексной форме для различных цепей
- •Двухполюсники
- •3.11.1. Пассивный двухполюсник
- •3.11.2. Активный двухполюсник
- •Для получения комплекса эдс направляем по оси действительных чисел.
- •3.12. Резонансные явления в электрических цепях
- •3.12.1. Резонанс напряжений
- •3.12.2. Частотные характеристики последовательного контура
- •3.12.3. Резонанс токов
- •3.12.4. Частотные характеристики параллельного контура
- •3.12.5. Понятие о резонансе в сложных цепях
3.6. Эквивалентные преобразование в цепи синусоидального тока
Цепь с последовательно соединенными активным и реактивным элементами (r и х), представленную на рисунке 3.25,а, необходимо преобразовать в эквивалентную схему, изображенную на рисунке 3.25,б, с параллельно соединенными активной и реактивной проводимостями (g и b). Или наоборот, цепь с параллельным соединением элементов, необходимо преобразовать в цепь, с последовательным соединением элементов. По обеим цепям протекает одинаковый по величине ток I, сдвинутый по фазе на один угол φ.
При преобразовании последовательно соединенных элементов r и х в эквивалентно параллельные, исходными являются сопротивление активного и реактивного элементов. Необходимо определить эквивалентные сопротивления параллельно соединенных g и b, и наоборот - при преобразовании параллельно соединенных элементов g и b в эквивалентно последовательные, исходными являются сопротивление активного и реактивного элементов. Необходимо определить эквивалентные сопротивления последовательно соединенных r и х.
Эквивалентное преобразование означает, что при одном и том же напряжении U на зажимах в цепи протекает одинаковые по величине токи I сдвинутые по фазе на одинаковый угол .
Эквивалентное преобразование означает, что из сети потребляется одинаковая активная, реактивная и полная мощности.
Из приведенной схемы (рис. 3.25,а) следует, что
.
Из схемы (рис. 3.25, б), следует:
.
Принимая во внимание, что обе схемы эквивалентны, имеем:
.
Из полученных выражений можно получить формулы эквивалентных преобразований:
при преобразовании параллельного соединения в последовательное имеем: .
при преобразовании последовательного соединения в параллельное имеем: .
Эти эквивалентные преобразования лежат в основе расчёта разветвлённых электрических цепей методом проводимости.
3.7. Расчет разветвленных цепей синусоидального тока методом проводимостей
Метод применяется для разветвленных цепей с одним источником питания.
Допустим, имеется схема электрической цепи переменного тока, приведенная на рисунке 3.26.
Рассмотрим основные этапы расчета.
1. Последовательно соединенные элементы в параллельных ветвях (2, 3, 4) преобразуем в эквивалентные параллельные. В результате схема будет иметь вид, представленный на рисунке 3.27.
Проводимости каждой ветви соответственно равны:
.
В результате в параллельных ветвях получились только однородные элементы.
2. Заменим параллельно соединенные активные и реактивные сопротивления эквивалентными. В результате получим схему, приведенную на рисунке 3.28.
Эквивалентные проводимости
;
.
Предположим, что b2 > b3 тогда элемент b23 имеет емкостной характер (рис. 3.28).
Параллельно соединенные проводимости g23 и b23 преобразуем в эквивалентно последовательные r23 и x23, получим схему, представленную на рисунке 3.29.
Сопротивления преобразованной схемы соответственно равны
, .
Полученная схема имеет только последовательно соединенные элементы.
Определяем полное сопротивление эквивалентной схемы: .
Определяем токи в ветвях.
Ток
Определяем токи в параллельных ветвях.
Определяем напряжение на зажимах параллельной ветви: .
5.2.2. Токи в параллельных ветвях соответственно равны:
.
Пример 3.3. Возможные варианты расчета разветвленных цепей синусоидального тока методом проводимости, рассмотрим на примере электрической цепи, представленной на рисунке 3.30. Заданы величины U23 = 120 (B), r1 = 5 (Ом), r2 = 9 (Ом), r3 = 12 (Ом), r4 = 7 (Ом), хС1 = 12 (Ом), хС2 = 12 (Ом), хL3 = 16 (Ом), хL4 = 24 (Ом). Необходимо определить токи во всех ветвях электрической цепи.
1. Последовательно соединенные элементы в параллельных ветвях (2 и 3) преобразуем в эквивалентные параллельные. В результате схема будет иметь вид, представленный на рисунке 3.31.
Проводимости каждой ветви соответственно равны:
(См),
(См),
(См),
(См).
В результате в параллельных ветвях получились только однородные элементы.
2 . Заменим параллельно соединенные активные и реактивные сопротивления эквивалентными. В результате получим схему, приведенную на рисунке 3.32.
Эквивалентные проводимости
(См),
(См).
Так как b23 < 0, то b 23 - емкостной элемент.
3. Параллельно соединенные проводимости g23 и b23 преобразуем в эквивалентно последовательные r23 и x23, получим схему, представленную на рисунке 3.33.
Сопротивления преобразованной схемы:
активное - (Ом),
реактивное - (Ом),
полное - (Ом).
4. Полученная схема имеет только последовательно соединенные элементы, определяем полное сопротивление эквивалентной схемы:
(Ом).
5. Определяем токи в ветвях.
5.1. Токи в параллельных ветвях соответственно равны:
(А),
(А).
5.2. Общий ток (А).
6. Определяем напряжение, приложенное к схеме:
(В).