- •Определение параметров анизоторопных кристаллов из оптических спектров поглощения
- •1. Измерение оптической плотности
- •2. Ошибки при спектрофотометрических измерениях.
- •3. Электромагнитные волны в анизотропном диэлектрике.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Определение вольтамперной характеристики суперлюминесцентного диода на основе AlGaAs/GaAs гетероструктур
- •1. Принцип действия суперлюминесцентного диода
- •2. Гомо- и гетеропереходы
- •3. Параметры полупроводниковых лазеров и светодиодов.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №3
- •1. Метод волноводно-оптических измерений
- •2. Измерение эффективных показателей преломления с помощью призменного элемента связи.
- •3. Схема измерений методом модовой спектроскопии (m – спектроскопии).
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Теория волоконных брэгговских решеток.
- •2. Лабораторная установка для записи волоконных брэгговских решеток в схеме с интерферометром Ллойда.
- •Примеры исследования спектральных свойств брэгговских решеток.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
2. Измерение эффективных показателей преломления с помощью призменного элемента связи.
На рис.2 показан принцип работы призменного элемента ввода излучения в волновод. Призма изготавливается из прозрачного материала с показателем преломления np, большим возможного показателя преломления измеряемой пленки. Плоская волна, падающая под углом на границу раздела призма – покровный сой (как правило воздух или иммерсионная жидкость), испытывает полное внутреннее отражение, если угол удовлетворяет следующему условию:
> c = Arcsin(nc/nf), (3)
где с – критический угол полного внутреннего отражения.
Рис.2. Схема призменного элемента ввода излучения в планарный волновод.
При выполнении условия (3) суперпозиция падающей волны и волны, испытавшей полное внутреннее отражение, дает стоячую волновую волну вдоль вертикальной оси X = 0 поле экспоненциально затухает вдоль Х.
Если поверхности призмы и пленки (оптического волновода) достаточно близко приблизить друг к другу (на расстоянии порядка долей микрона), то оптическая энергия из области призмы будет предаваться через тонкий зазор в область пленки с помощью туннельного эффекта. Согласно теории слабой связи условием возбуждения моды в волноводе является фазовое согласование полей в призме и пленке: np sin = N.
В случае возбуждения планарного волновода, т.е. когда энергия из призмы перекачивается в пленку, на экране (Рис.2.) наблюдается темная линия, называемой m–линией. Каждая из таких m–линий соответствует возбуждаемой в планарном волноводе моде с определенным номером m = 0, 1, 2, ... поляризация ТЕ или ТМ.
Очевидно, что появление m–линий соответствует строго определенным дискретным значениям углов m и соответственно углов падения на призму m. Измерив углы падения m, , согласно закону преломления света Снелиуса и условию (3) рассчитываются эффективные показатели преломления волновых мод:
Nm= npsin[ ] (4)
где - преломляющий угол призмы.
3. Схема измерений методом модовой спектроскопии (m – спектроскопии).
На рис.3. изображена оптическая схема измерений эффективных показателей преломления влновых мод. Она состоит из лазера
7
Рис.3. Оптическая схема измерений методом модовой спектроскопии; 1 – лазер; 2 – линза–расширитель пучка; 3 – поляризатор; 4 – щелевая диафрагма; 5 – коллиматор; 6 – фокусирующая линза; 7 – устройство прижима призмы к образцу; 8 – призма; 9 – исследуемый образец; 10 – экран; 11 – плоскость столика гониометра с устройством крепления и перемещения призмы.
(используется He – Ne лазер, длина волны излучения = 633 нм), расширителя пучка, коллиматора, поляризатора, щелевой диаграммы, фокусирующей линзы, призмы (призма из фосфида галлия с np = 3,326 и преломляющим углом 450; величину преломляющего угла уточнить у преподавателя), устройства крепления призмы и прижима к ее контактной грани образца и их линейного перемещения в плоскости поворотного столика гониометра, а также экрана для наблюдения m – линий.