- •6 Физические процессы в диэлектриках Основные определения:
- •Классификация диэлектриков по механизмам поляризации:
- •Линейные
- •Нелинейные
- •Поляризация в диэлектриках
- •1 Электронная поляризация
- •2 Ионная поляризация
- •Релаксационные виды поляризаций:
- •3 Дипольно-релаксационная поляризация
- •Зависимость диэлектрической проницаемости от частоты для полярных диэлектриков
- •4 Ионно-релаксационная поляризация
- •5 Спонтанная поляризация
- •Электропроводность диэлектриков
- •6.3. Уудельная объемная электропроводность
- •2.4. Поверхностное сопротивление твердых диэлектриков
- •6.5. Электропроводность газообразных диэлектриков
- •6.6. Электропроводность жидких диэлектриков
- •6.7. Электропроводность твердых диэлектриков
- •6.8 Электропроводность полимерных диэлектриков
- •2.8. Зависимость удельной электропроводности от напряженности электрического поля
6.3. Уудельная объемная электропроводность
В общем случае без учета природы носителей заряда для однородного и изотропного вещества объемная плотность тока будет пропорциональна напряженности поля Е
j = γυ E, (1)
где γυ - удельная объемная проводимость вещества.
Эта формула представляет собой закон Ома в дифференциальной форме.
Для оценки параметров диэлектриков обычно используют величину обратную γυ - удельное объемное сопротивление
ρυ = 1/γυ (2)
Плотность тока можно выразить также как произведение n • q на υ, где n - концентрация носителей заряда, q - величина заряда, а υ - средняя скорость носителей заряда вдоль направления Е.
j = n q υ (3)
Из сравнения (2.1) и (2.3) получим
γυ = n q υ / E (4)
Отношение υ к Е называется подвижностью носителей заряда
μ = υ / E (5)
С учетом (2.4) получим
γυ = n q μ (6)
Для диэлектрика плоского конденсатора с поперечным сечением S, равным площади каждого электрода и толщиной диэлектрика d, (расстояние между электродами)
ρυ = R S / d (7)
В системе СИ рассмотренные в формулах параметры выражаются в следующих единицах: j - А/м2; E - В/м; n - м-3; q - Кл; υ - м/с; μ - м2/В•с; ρ - Ом•м; γ- 1/Ом•м.
2.4. Поверхностное сопротивление твердых диэлектриков
Если на поверхность диэлектрика нанести полоски электродов шириной b, разместив их на расстоянии a друг от друга, то удельное поверхностное сопротивление ρs будет пропорционально поверхностному сопротивлению Rs, b и обратно пропорционально a, т. е.
ρs = Rs b / a
ρs - твердых диэлектриков является параметром диэлектрика и зависит от природы диэлектрика, температуры, влажности, приложенного напряжения. Характер этих зависимостей в общем случае сходен с аналогичными зависимостями для ρs • ρυ - диэлектриков, связан с величиной краевого угла смачивания и твердостью диэлектрика. Чем меньше краевой угол и выше твердость, тем ниже ρs увлажненного диэлектрика. Сильно увлажняются полярные и пористые диэлектрики. При нагревании увлажненной изоляции ρs таких материалов может расти с повышением температуры с последующим спадом после высушивания. При низких температурах ρs высушенного материала имеет значительно более высокие значения (на 6-7 порядков выше). Для увеличения значения ρs - диэлектриков пользуются различными приемами: промывкой в кипящей дистиллированной воде или растворителях, прогреванием до достаточно высокой температуры, покрытием поверхности влагостойкими лаками, глазурями, размещением изделий в защитных корпусах и оболочках и т. п.
6.5. Электропроводность газообразных диэлектриков
В области слабых электрических полей носители заряда в газах появляются в результате воздействия на нейтральные молекулы газа быстрых частиц, квантов света, радиоактивного, ультрафиолетового и др. излучения. Часть нейтральных молекул газа при этом распадается на положительные ионы и электроны. Электроны в большинстве случаев захватываются другими нейтральными молекулами, образуя отрицательные ионы, которые участвуют в общем тепловом движении. Некоторая часть электронов, встречаясь с положительными ионами, рекомбинирует, образуя нейтральные частицы, при этом выделяется рекомбинационное излучение в виде квантов света. На длине свободного пробега ионы получают от электрического поля дополнительную скорость. Достигая противоположно заряженных электродов, носители зарядов нейтрализуются на них, и в цепи возникает электрический ток.
|
рис. 2.1 |
Вольт-амперная характеристика газообразного диэлектрика для слабых и средних полей (до 106 В/м) приведена на рис. 2.1. На участке оав приближенно соблюдается закон Ома j = γ • Е, так как концентрация носителей заряда сохраняет постоянное значение вследствие равновесия между процессами ионизации и рекомбинации, и распределеие потенциала линейно. Закон Ома выполняется в очень слабых полях до значений Е 1 В/м при этом γ 10-13 Oм-1м-1 (для нормальных атмосферных условий при расстоянии между электродами h = 1 см). На участке вс (насыщение) скорость носителей заряда достигает значений, при которых они не успевают рекомбинировать и почти все достигают электродов (jнас10-3 А/м2). В постоянном поле в этом случае накапливается объемный заряд - положительный у катода, отрицательный у анода. Разряд на участке оавс называют несамостоятельным. На участке с d начинается ударная ионизация молекул электронами. Эта область сильных полей (для воздуха E 106 В/м) связана с самостоятельным разрядом. При напряженности Eпр газ пробивается (самостоятельный разряд).