- •Вопрос №3 Поток вектора напряжённости. Теорема Гаусса для потока вектора напряжённости электрического поля.
- •Вопрос №4
- •Циркуляция вектора магнитной индукции в вакууме
- •Вопрос №18 Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •Индуктивность – физическая величина, характеризующая связь между изменением тока в электрической цепи и возникающей при этом эдс (электродвижущей силы) самоиндукции.
- •Вопрос 20.
- •Вопрос 21.
- •Плотность энергии - Плотность энергии магнитного поля.
- •Билет 22.
Циркуляция вектора магнитной индукции в вакууме
Введем, аналогично циркуляции вектора напряженности электростатического поля, циркуляцию вектора магнитной индукции. Циркуляцией вектора В по заданному замкнутому контуру называется интеграл
где dl — вектор элементарной длины контура, который направлен вдоль обхода контура, Bl=Bcosα — составляющая вектора В в направлении касательной к контуру (с учетом выбора направления обхода контура), α — угол между векторами В и dl.
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора В): циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной μ0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром:
(1)
где n — число проводников с токами, которые охватываются контуром L любой формы. Каждый ток в уравнении (1) учитывается столько раз, сколько раз он охватывается контуром. Ток считается положительным, если его направление образует с направлением обхода по контуру
правовинтовую систему; отрицательным считается ток противоположного направления Рис.1
Например, для системы токов, изображенных на рис. 1,
Выражение (1) выполняется только для поля в вакууме, поскольку, как будет показано дальше, для поля в веществе нужно учитывать молекулярные токи. Рис.2
Продемонстрируем справедливость теоремы о циркуляции вектора В на примере магнитного поля прямого тока I, который перпендикулярн плоскости чертежа и направлен к нам (рис. 2). Возьмем в качестве контура окружность радиуса r. В каждой точке этого контура вектор В одинаков по модулю и направлен по касательной к окружности (она есть и линия магнитной индукции). Значит, циркуляция вектора В равна
Используя формулу (1), получим В•2πr=μ0I (в вакууме), откуда
Значит, используя теорему о циркуляции вектора В мы получили выражение для магнитной индукции поля прямого тока, выведенное ранее на основании закона Био-Савара-Лапласа.
Сравнивая выражения для циркуляции векторов Е и В, можно увидеть, что между ними существует принципиальное различие. Циркуляция вектора Е электростатического поля всегда равна нулю, т. е. электростатическое поле потенциально. Циркуляция вектора В магнитного поля не равна нулю. Такое поле носит название вихревое.
Теорема о циркуляции вектора В имеет в теории о магнитном поле такое же значение, как теорема Гаусса в электростатике, поскольку дает возможность находить магнитную индукцию поля без использования закона Био-Савара-Лапласа.
Вопрос №5 - 16
Нет
Вопрос №17 Действие однородного магнитного поля на контур с током. Работа при перемещении контура с током в магнитном поле.
= [ m ], M = pmB
( m – магнитный момент рамки с током; - магнитная индукция; α – угол между нормалью к плоскости контура и вектором ).
m = IS , m = IS
(S – площадь поверхности контура (рамки); – единичный вектор нормали к поверхности рамки).
Направление m совпадает с направлением положительной нормали.
Работа при перемещении контура с током в магнитном поле.
Работа dA сил Ампера при рассматриваемом перемещении контура (см. рис.) равна сумме работ по перемещению проводников ABC (dA1) и CDA (dA2), т.е. dA = dA1 + dA2. Согласно dA = IdФ,
dA2 = I(dФ0 + dФ2)
(dФ0 – поток, пересекаемый проводником CDA при движении сквозь заштрихованную поверхность, dФ2 – поток, пронизывающий контур в конечном положении).
dA1 = - I(dФ0 + dФ1)
(знак минус – силы образуют с направлением перемещения тупые углы).
dA = - I(dФ2 - dФ1).
Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром.