- •36. Аэроионы, их классификация и лечебно-профилактическое значение. Аэроионизаторы, люстра Чижевского, статический душ (франклинизация).
- •63. Биофизические основы действия ионизирующего излучения на организм.
- •5 Виды волн в упругой среде. Принцип Гюйгенса. Уравнение упругой волны.
- •57. Виды люминесценции. Фотолюминесценция. Правило Стокса.
- •48. Вращение плоскости поляризации. Поляриметрия.
- •26 Генерация потенциала покоя.
- •45 Дифракционная решетка. Дифракционный спектр.
- •3Аконы излучения абсолютно чёрного тела (Стефана - Больцмана, Вина). Формула Планка. Использование термографии в диагностике.
- •34. Импульсный сигнал и его параметры. Изменение формы импульсного сигнала при прохождении им линейных цепей.
- •6 Интерференция волн в упругой среде.
- •43 Интерференция света в тонких пленках. Просветление оптики. Интерференционные зеркала.
- •15 Инфразвук. Особенности его распространения. Вибрация.
- •19 Методы определения вязкости жидкости.
- •51. Недостатки оптической системы глаза.
- •49. Оптическая система глаза. Аккомодация. Угол зрения. Разрешающая способность глаза.
- •56 Оптические атомные эмиссионные спектры. Молекулярные спектры.
- •37 Первичные процессы в тканях при гальванизации и лечебном электрофорезе.
- •24 Перенос ионов в электролитах. Уравнение Нернста Планка и его выражение для мембраны.
- •64. Поглощенная и экспозиционная дозы, единицы их измерения. Мощность дозы. Эквивалентная доза.
- •47. Поляризация при двойном лучепреломлении. Дихроизм.
- •46. Свет естественный и поляризованный. Закон Малюса.
- •22 Строение и физические свойства биологической мембраны. Модели мембран.
- •20 Физическая модель сердечно - сосудистой системы (модель Франка). Пульсовая волна.
- •12 Физические основы работы аппарата речи человека.
- •33.Физические процессы в тканях организма под действием электромагнитных высокочастотных токов и полей.
46. Свет естественный и поляризованный. Закон Малюса.
ОО' - плоскость поляризации анализатора.
Электромагнитную волну длиной от 3,8*10в-7м до 8*10в-7м, в которой вектор напряженности электрического поля Е колеблется во всевозможных плоскостях, называют естественным светом:
|-*-|-*-|-> - условное изображение естественного света.
Волну, в которой E колеблется лишь в одной плоскости, называют поляризованным светом
-*-*-*-*-> - условное изображение поляризованного света.
Плоскость, проходящая через вектор E называется плоскостью поляризации. Плоскополяризованную волну излучает отдельный атом. В
естественном свете (солнце, лампа, свеча,...) складываются неупорядоченные
излучения множества хаотически ориентированных атомов, поэтому
направление Е не выдерживается в одной плоскости.
Поляризованный свет можно получить различными способами: а) свет
- частично поляризуется при преломлении, пропустив естественный свет через стопу Столетова (стеклянных пластин); б) при отражении от границы двух диэлектриков свет полностью поляризуется, если падает под углом Брюстера !tg алфа с ин.Бр = n1/n2!
в) из кристаллов, обладающих двойным лучепреломлением, делают поляроиды (призма Николя).
Если поляризованный свет интенсивности Ic ин.0 падает, на анализатор (поляроид), то из него выйдет свет с амплитудой напряженности
E=E0*cos фи
Т.к. интенсивность пропорциональна Ев2, то Ео - интенсивность вышедшего света: I=Io *Cos^2 фи - закон Малюса. фи - угол между ОO` и плоскостью поляризации.
4 Сложное колебание и его гармонический спектр.
Материальная точка может одновременно участвовать в нескольких колебаниях, что приводит к сложным формам колебаний
Для практических целей бывает необходимо разложить сложное колебание на простые, обычно гармонические колебания. Фурье показал, что периодическая функция любой сложности может быть представлена в виде суммы гармонических функций частоты которых кратны частоте сложной периодической фукции. Такое разложение периодической функции на гармонические колебания (механические, элетрические и др) называется гармоническим анализом. Существуют математические выражения, которые позволяют найти состовляющие гармонических функний. Анализ осуществляется анализаторами. Совокупность гармонических колебаний, на которые разложено сложное, называется гармоническим снектром. Его представляют как набор частот отдельных гармоник с соответствующими
амплитудами.
7 СТОЯЧИЕ ВОЛНЫ
Результатом интерференции волн, идущих навстречу равной амплитудой
частоты, постоянной разности фаз дельтаФИ=пи (т. е. Волны колеблются в противофазе). Расстояние между источниками волн должна быть равной целому числу полуволн: Лямда ст- длина стоячей полуволны.
При этой интерференции образуется волна, у которой каждая точка имеет постоянную амплитуду колебаний, не изменяющуюся с течением времени Амплитуда стоячей волны зависит лишь от расстояния до источника волн. Если бегущие навстречу волны имеют амплитуду А,то стоячие волны в гребне будут иметь амплиттуду А1=2А,а в узле А1=0.
0<=Aст<=2A
точки К, M...-узлы стоячей волны. С, B.. –пучности (гребней) стоячей волны. . Стоячие волны можно получить в шнуре, закрепленном с одного конца.
Интерферировать будут волны - одна - бегущая от источника волны, другая отраженная от места закрепления.
Стоячие волны легко получить в столбе трубки.