Вектор е1 (рис. 3) направлен по
силовой линии от заряда Q1, так как
этот заряд положителен; вектор Е2
направлен также по силовой линии,
но к заряду Q2, так как этот заряд
отрицателен.
М
Рис.3
(3)
где α – угол между векторами Е1 и Е2 , который может быть найден из
треугольника со сторонами r1, r2 и d: .
В данном случае, во избежание громоздких записей, удобно значение cosα вычислить отдельно:
Подставляя значения Е1 из (1) и Е2 из (2) в (3) и вынося общий множитель 1/(4πε0) за знак корня, получаем
(4)
В соответствии с принципом суперпозиции электрических полей потенциал φ результирующего поля, создаваемого двумя зарядами Q1 и Q2, равен алгебраической сумме потенциалов:
φ = φ1 + φ2. (5)
Потенциал электрического поля, создаваемого в вакууме точечным зарядом Q на расстоянии r от него, выражается формулой
. (6)
В нашем случае согласно формулам (5) и (6) получим
Произведем вычисления:
Пример 4. На тонком стержне длиной l равномерно распределен заряд с линейной плотностью τ = 10 нКл/м. Найти потенциал φ, созданный распределенным зарядом в точке А, расположенной на оси стержня и удаленной от его ближайшего конца на расстояние l.
Р е ш е н и е. В задаче рассматривается поле, создаваемое распределенным
зарядом. В этом случае поступают следующим образом. На стержне выделяют малый участок длиной dx. Тогда на этом участке будет сосредоточен заряд dQ = τdx, который можно считать точечным. Потенциал dφ, создаваемый этим точечным зарядом в точке А (рис.4), можно определить по формуле
.
x dx
τ x
A
dQx
Рис.4
Согласно принципу суперпозиции электрических полей, потенциал электрического поля, создаваемого заряженным стержнем в точке А, найдем интегрированием этого выражения:
.
Выполним интегрирование:
.
Подставим числовые значения физических величин в СИ (τ = 10 · 10-9 Кл/м, 1/(4πε0) = 9 · 109 м/Ф) и произведем вычисления:
.
Пример 5. На пластинах плоского конденсатора находится заряд Q = 10 нКл. Площадь S каждой пластины конденсатора равна 100 см2, диэлектрик – воздух. Определить силу F, с которой притягиваются пластины. Поле между пластинами считать однородным.
Р е ш е н и е. Заряд Q одной пластины находится в поле напряженностью Е, созданном зарядом другой пластины конденсатора. Следовательно, на первый заряд действует сила (рис.5)
F = QE. (1)
Так как
E Е = σ / (2ε0) = Q / (2ε0S),
-Q - - - - где σ – поверхностная плотность заряда, то
формула (1) примет вид
F F = Q2 / (2ε0S).
Рис.5 Е
Пример 6. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиусом R = 1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью τ = 20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстоянии а1 = 0.5 см и а2 = 2 см от поверхности цилиндра, в средней его части.
Р е ш е н и е. Для определения разности потенциалов воспользуемся соот- ношением между напряженностью поля и изменением потенциала: E = - grad φ. Для поля с осевой симметрией, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде
.
Интегрируя это выражение, найдем разность потенциалов двух точек, отстоящих на расстояние r1 и r2 от оси цилиндра:
. (1)
Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой напряжен-
ности поля, создаваемого бесконечно длинным цилиндром:
.
Подставив выражение Е в (1), получим
Произведем вычисления, учитывая, что величины r1 и r2, входящие в формулу (2) в виде отношения, можно выразить в сантиметрах (r1 = R +a1 = 1.5 см, r2 = R + a2 = 3 см):
Пример 7. Конденсатор емкостью С1 = 3 мкФ был заряжен до разноси потенциалов U1 = 40 В. После отключения от источника тока конденсатор соединили параллельно с другим незаряженным конденсатором емкостью С2 = 5 мкФ. Какая энергия W΄ израсходуется на образование искры в момент присоединения второго конденсатора?
Р е ш е н и е. Энергия, израсходованная на образование искры,
(1)
где W1 – энергия, которой обладал первый конденсатор до присоединения к нему второго конденсатора; W2 – энергия, которую имеет батарея, составленная из двух конденсаторов.
Энергия заряженного конденсатора определяется по формуле
(2)
где С – емкость конденсатора или батареи конденсаторов.
Выразив в формуле (1) энергии W1 и W2 по формуле (2) и, приняв во внимание, что общая емкость параллельно соединенных конденсаторов равна сумме емкостей отдельных конденсаторов, получим
(3)
где U2 – разность потенциалов на зажимах батареи конденсаторов.
Учитывая, что заряд после присоединения второго конденсатора остался прежним, выразим разность потенциалов U2 следующим образом:
(4)
Подставив выражение U2 в (3), найдем
или
Произведем вычисления:
Пример 8. Сила тока в проводнике сопротивлением R = 20 Ом нарастает в течение времени Δt = 2 с по линейному закону от I0 = 0 до I = 6 А. Определить теплоту Q1, выделившуюся в этом проводнике за первую секунду, и Q2 – за вторую, а также найти отношение Q2/Q1.
Р е ш е н и е. Закон Джоуля-Ленца в виде Q = I2Rt справедлив для постоянного тока (I = const). Если же сила тока в проводнике изменяется, то указанный закон справедлив для бесконечно малого интервала времени и записывается в виде
dQ = I2Rdt (1)
Здесь сила тока I является некоторой функцией времени.
В данном случае
I = kt, (2)
где k – коэффициент пропорциональности, характеризующий скорость изменения силы тока:
Рис.
6
.