- •Предназначены для студентов технических специальностей заочной, ускоренной и дистанционной форм обучения.
- •Содержание
- •Предисловие
- •Вводная лабораторная работа "Определение плотности твердого тела"
- •Приборы и принадлежности: штангенциркуль, микрометр, весы с разновесами, исследуемый образец.
- •I. Измерение физических величин и классификация погрешностей.
- •Величины и единицы измерения в системе си
- •Методы определения численного значения измеряемой величины метод прямых измерений; метод косвенных измерений.
- •Погрешности (ошибки) измерений. Определение погрешностей при прямых измерениях: абсолютных и относительных.
- •Лабораторная работа № 5 "Определение основных параметров вращательного движения на примере махового колеса"
- •1. Основные понятия, законы и параметры вращательного движения
- •2. Описание установки. Методика определения параметров вращательного движения
- •Лабораторная работа №20 "Определение отношения молярных теплоёмкостей молекул воздуха"
- •1. Основные понятия и определения
- •Лабораторная работа № 31 "Определение удельного сопротивления проводника"
- •I. Краткая классификация электроизмерительных приборов
- •II. Электрическое сопротивление проводника
- •Контрольные вопросы:
- •Лабораторная работа № 37 "Исследование мощности и коэффициента полезного действия источника тока"
- •I. Основные понятия и формулы
- •II. Описание экспериментальной установки. Задания
- •Лабораторная работа № 40а "Определение горизонтальной составляющей индукции магнитного поля Земли"
- •I. Краткое теоретическое введение
- •Рекомендательный список литературы Основной
- •Дополнительный
Лабораторная работа №20 "Определение отношения молярных теплоёмкостей молекул воздуха"
Цель работы: измерение показателя адиабаты методом Клемана-Дезорма.
Приборы и принадлежности: установка для определения отношения молярных теплоемкостей воздуха.
1. Основные понятия и определения
Теплоемкость - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить веществу для нагревания его на один градус.
Удельная теплоёмкость "c" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить единице массы вещества для нагревания её на один градус.
Молярная теплоёмкость "C" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить одному молю вещества, чтобы увеличить его температуру на один градус:
.
Удельная теплоёмкость при постоянном объеме"cv" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить единице массы вещества для нагревания её на один градус в условиях постоянного объема:
Удельная теплоёмкость при постоянном давлении "cp" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить единице массы вещества для нагревания её на один градус в условиях постоянного давления:
.
Молярная теплоёмкость при постоянном объеме "Cv" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить одному молю вещества, чтобы увеличить его температуру на один градус в условиях постоянного объема:
. .
Молярная теплоёмкость при постоянном давлении "Cp" - физическая величина, численно равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить одному молю вещества, чтобы увеличить его температуру на один градус в условиях постоянного давления:
, .
Уравнением Майера связывает молярные теплоемкости при постоянном объеме и при постоянном давлении
.
Отношение молярных и удельных теплоемкостей :
Показатель адиабаты – это параметр состояния газа при адиабатическом процессе
.
Адиабатным (адиабатическим) называют процесс, протекающий без теплообмена с окружающей средой (). К адиабатическим процессам, с достаточной степенью точности, можно отнести все быстропротекающий процессы. При этом все параметры состояния газа p, V и T изменяются.
Методика измерений.
Для определения отношения молярных теплоемкостей газа используется метод Клемана-Дезорма. В этом случае применяют установку состоящую из сосуда (1) с клапаном (4), манометра (2), насоса (3) (рис. 1). Первоначальное состояние воздуха в сосуде описываться параметрами p0, V0, Т0, где p0 атмосферное давление.
Если при закрытом клапане быстро накачать в сосуд некоторое количество воздуха (совершив адиабатный процесс), то давление внутри сосуда возрастет за счет двух факторов: изменения количества воздуха и температуры T1>T0. Параметры состояния газа будут равны p1, V1, Т1.
Через некоторое время (2-3 мин.) после накачивания воздуха вследствие теплообмена через стенки сосуда температура в сосуде вернется к первоначальной Т0. Давление примет значение
, (1)
где ph1 – избыточное давление, обусловленное изменением количества воздуха в сосуде, после прекращения теплообмена.
Давление p1 измеряется разностью уровней жидкости в манометре – h1.
Состояние воздуха в этом случае (начальное состояние) характеризуется параметрами p1, V1, Т0.
Если на короткое время (0,5-1 сек.) открыть клапан в сосуде, то воздух в сосуде резко (адиабатически) расширится. В конце процесса расширения состояние воздуха изменится. Давление газа в сосуде установится равным атмосферному, температура газа понизится до некоторого значения T2<T0, а объем – V2.
После закрытия клапана воздух в сосуде начнет нагреваться вследствие теплообмена через стенки сосуда и его температура возрастет от Т2 до Т0. Давление возрастает и станет равным
, (2)
где ph2-давление, обусловленное оставшимся в сосуде воздухом после прекращения теплообмена. Состояние воздуха после установления равновесия (конечное состояние) будет характеризоваться параметрами p2, V2, Т0.
Поскольку в начальном и конечном состояниях температура воздуха в сосуде одинакова и равна Т0, то
. (3)
При адиабатическом сжатии и расширении воздуха в сосуде уравнение состояния газа можно записать в виде:
или
. (4)
Решая систему уравнений (3), (4), с учетом того, что p0=gh, ph1=gh1, ph2=gh2 для отношения молярных теплоемкостей получим
, (5)
где h1, и h2 - разности уравнений жидкости в манометре, соответствующие начальному и конечному состояниям.
Измерения и обработка результатов измерений
-
Открывают клапан (4) на 3-5 секунд, чтобы разность уровней жидкости в манометре не отличалась от нуля.
-
Осторожно с помощью насоса (3) нагнетают воздух в сосуд до тех пор, пока разность уровней жидкости в манометре не достигнет 25-30 делений. Когда давление в сосуде полностью установится, показателем чего служит прекращение изменения уровней жидкости в коленах манометра, производят отсчет по шкале разности уровней жидкости на манометре (2) h1.
3. Открывают клапан на короткое время (1-2 секунды), в течение которого воздух, будет расширяться и его давление в сосуде сравняется с атмосферным p0. Как только разность уровней жидкости в манометре станет равной нулю, кран следует быстро закрыть. При закрытом клапане происходит теплообмен через стенки сосуда и давление в сосуде начнет возрастать. В установившемся состоянии (через 2-3 минуты) производят по шкале отсчет разности уровней жидкости на манометре h2.
4. Эксперимент проделывают 3-5 раз. Результаты эксперимента заносят в таблицу. По формуле (5) определяют значение . Вычисляют среднее значение э и находят доверительный интервал, в котором находится истинное значение измеренной величины .
5. Сравнивают экспериментальное значение э с его теоретическим значением, вычисленным по формуле:
,
где i=5 – число степеней свободы для молекул воздуха.
-
№
п/п
h1
h2
э
э
=<><>
т
1
2
3
Среднее
значение
-
Дайте понятие различных теплоемкостей.
-
Какие процессы называются адиабатическими?
-
Запишите уравнение изотермического процесса.
-
Запишите уравнение адиабатического процесса.
-
Поясните в каком случае осуществляется в данной работе изотермический процесс?
-
Поясните в каком случае осуществляется в данной работе адиабатический процесс?
-
Запишите экспериментальную и теоретическую формулы для определения отношения молярных теплоемкостей, применяемые в данной работе.