книги / Применение метода конечных элементов к расчету конструкций
..pdfАппроксимирующие функции выбираем в виде:
|
1 |
2 |
1 2 |
, |
(3.7.8) |
|
u.j= а^+а2х +а^х |
|
+а^х х |
||
|
u2= b1+b2x1+b3x2+b4x1x2r |
(3.7.9) |
|||
где a., |
b. (i=l,2,3,4) - неизвестные |
константы.к |
|
||
X |
X |
|
|
|
|
Компоненты градиента перемещений при использовании фор мул (3.7.8) и (3.7.9) равны:
Ui 2=а3+а4х1; й2,1=Ь2+Ь4х2# |
(3.7.10) |
Сравнивая коэффициенты формул (3.7.6) и (3.7.7) с- соот ветствующими коэффициентами формул(3.7.8) и (3.7.9), получим:
a3=e0“W 0' a4=ei_Wl' b2=e0+W0r b4=e2+W2’
С учетом формул (3.7.10) деформация с^2 равна:
С 12= <й 1,2+й2,1)/2 |
= (b2+a3+a4xl+V |
2 )/a |
|
=е0+ |
)х1/2+ (e2+W2 )*2/2 |
(3.7.11) |
|
В силу выбранных |
функций |
аппроксимации |
(3.7.8), (3.7.9) |
формула (3.7.11) наряду с коэффициентами, соответ ствующими деформации, содержит также коэффициенты, соответствующие углу поворота твердого тела. Это обстоятельство является причиной уменьшения скорости сходимости приближенного решения к точному при сгущении
сетки КЗ. |
|
|
|
|
|
объемного МСКЭ-эле- |
Выведем МЖ для изопараметрического |
||||||
|
|
|
|
|
|
к' |
мента. Из уравнений (3.3.4) и (3.3.5), распологая vpgr ' |
||||||
zpqr' Npqr в одном |
векторе, |
то |
получим: |
|||
|
|
ик' |
) п |
|
(3.7.12) |
|
для перемещений, |
и |
v » к' |
т |
|
|
|
|
|
, |
(3.7.13) |
|||
|
|
Z |
“ (zV |
) п |
||
соответственно, |
для |
координат. |
|
|
||
Для последующего вывода МСКЭ целесообразно ввести |
||||||
координатные функции |
формы: |
|
|
|
где p=0,l...,l; q=0,l...,m; .г=0,1...,n. Системы коорди натных функций п и g .связаны между собой следующими
линейными формулами преобразования:
n=ATg? g=(A_1)Tn |
(3.7.15) |
Тогда имеем:
|
|
u |
k' |
|
,„к‘ |
|
|
|
|
=(v |
) ТАТЙ =(wk ' ) T!S |
||
соответственно, |
|
|
|
|||
|
|
|
к' |
|
|
)ТАT\J/ =(Ьк )тй , |
|
|
z _ = (zk |
||||
к' |
к' |
|
.к' |
_ к' |
||
где w |
=Av |
, b |
|
=Az^ |
|
(3.7.16)
(3.7.17)
Функции #рдГ выбраны таким образом, что их производные
дают в итоге известные выражения:
(
|
|
|
|
ai+j+1V pqr |
—^ф |
|
|
q-j |
г- |
(3.7.18) |
||||
|
|
|
|
|
*p-i |
|
||||||||
81+^+к( |
) означает, |
что |
( |
) дифференцируется |
i раз по |
|||||||||
х |
1 |
, j раз |
по |
х |
2 |
, |
|
по |
х |
3 |
|
|
||
|
|
и к раз |
|
|
|
|
||||||||
Полагая |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.7.19) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
из |
|
уравнения |
(3.3.15) |
получим: |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
к' |
к' |
(3.7.20) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£ . .=z • |
. |
||||
для |
линейной |
задачи, и |
|
Ьг |
|
|
V / |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
V г |
|
|
(3.7.21) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
€j^= (z |
^+u |
i/2)u . |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
J |
r |
x |
гJ- |
|
/J |
|
для геометрически нелинейной задачи. Выражения (3.7.16) для перемещений и (3.7.17) для глобальных координат используются в уравнении (3.7.19).
Деформацию разложим в ряд Маклореяа. Коэффициенты
полученного ряда сравниваются с теки коэффициентами, которые получаются при последующем повышении степени аппроксимирующей функции.
Несогласованные коэффициенты выбранного закона аппрок симации отбрасываются. В результате получаем следующие
соотношения |
для |
деформаций* |
|
|
|
|
|||
|
|
|
(ij) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= £ |
J p q r ) |
(pqr) |
|
(3.7.22) |
||
|
|
|
JO |
б< • |
|
||||
|
|
|
Ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
pqr |
|
|
|
|
|
|
причем: |
|
|
(ij) |
L . . И - • N.. |
|
||||
|
|
|
v |
Jl |
in |
ii |
in |
|
|
|
|
|
l - |
l |
l |
l |
9 |
|
|
|
|
|
pqr |
p=0 |
q=0 |
r=0 |
|
||
1 |
при |
i,j*l; |
|
m |
при |
i,j*2; |
n при i,j*3; |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
1- 1? |
|
|
|
m-1; |
|
|
n-1? |
||
Коэффициенты |
в уравнении (3.7.22) равны: |
|
|||||||
|
|
|
е № - |
(eP<?r+i ^ r )/2; |
(3.7.23) |
||||
pqr |
|
|
ij |
1 ij |
31 |
'' |
' |
||
|
1 |
2 |
|
3 |
|
|
|
|
|
~pqrjr,bk' |
|
|
|
|
|
||||
eij |
(р+ЗТ’-д |
q+ST-v JT+5T-T)) |
|
|
|
||||
IIVT] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k r |
|
|
|
(3.7.24) |
|
|
|
|
•w (ц+fij v+$j T}+6j),y |
|||||
7Mplqlrl/(jilVlfll (р-Д) 1(q-l>) 1(r-7f)l). |
(3.7.25) |
Формулы (3.7.21) - (3.7.25) могут быть представлены в матричной формё:
eij= («ij)Т$ * $Teij* |
(3.7.26) |
||
Введем матрицу F^j и получим зависимость от перемеще |
|||
ний узлов, используя матрицу преобразования |
А: |
||
w |
lr' к' к 9 |
(3.7.27) |
|
»ij-Fijw |
=iijAv |
||
|
Суммирование при к'=1,2,3 можно представить через рас ширение соответствующих матриц:
Таким образом:
Gij-£TFijAv=vTAT (F±j )Тй |
(3.7.29) |
Запишем вариацию энергии формоизменения:
|
1 1 1 |
|
5Wi= |
и Scijcl^klcklv^ dxldx2dx3=5vTKv* |
(3.7.30) |
- |
1- 1-1 |
|
С учетом уравнений (3.7.26) и (3.7.27):
1 1 1
I fgejjC *1^ДС1^ |
(3 .7 .31) |
ehlv^d x 1dx2dx3=6vTDlJKLv |
- 1- 1-1
Из уравнения (3.7.26) с учетом того, что матрицы
внутри КЭ постоянны, можно записать матрицу DIJKL в
следующем виде:
|
DIJKL= A T (Fj^j )TBIJKLFhlA , |
(3.7.32) |
||
где |
1 1 1 |
|
|
|
|
BIJKL - J |
C13kl^*I^gdx1dx2dx3 . |
(3.7.33) |
|
|
Матрица жесткости |
согласно формуле |
(3.3.26) запи |
|
сывается следующим |
образом: |
|
||
|
|
|
ijkl |
(3.7.34) |
|
|
К= |
£ DIJKL |
При использовании полилинейных аппроксимирующих функ ций согласно уравнению (3.3.2) с учетом соответствия индексов рисунку 3.3.2 получается следующая матрица преобразования А:
|
1 |
1 1 |
1 |
1 1 |
1 |
1 |
1 |
||||
|
-1 |
1 -1 |
1 -1 |
1 -1 |
1 |
|
|||||
|
-1 -1 |
1 1 -1 |
-1 |
1 1 |
|
||||||
1 |
1 |
-1 |
-1 |
1 |
1 -1 |
-1 |
1 |
|
|||
А=§ -1 -1 |
-1 -1 |
|
1 1 |
1 1 |
|
||||||
|
1 -1 |
1 -1 |
-1 |
1 -1 |
1 |
|
|||||
|
1 |
1 -1 |
-1 |
-1 |
-1 |
|
1 1 |
|
|||
|
-1 |
1 1 -1 |
|
1 -1 |
|
-1 |
1 |
|
к9
Вматрице F^j записываются только те строки и столбцы,
которые содержат различные комбинации индексов с нулем:
|
L1 |
|
|
|
m п |
2 |
4 |
б |
8 |
1 |
ь100 |
ъ |
|
|
3 |
ь |
|
|
|
|
110 |
10О |
ь100 |
|
5 |
ь101 |
ъ |
.ь |
|
7 |
b J |
ь |
||
|
ill |
101 |
110 |
100 |
|
2F |
к' |
|
|
|
12 |
|
|
|
ш п |
2 |
3 |
6 |
7 |
1 ь010 Ь100
5 ъ011 ь101 ь010 ь100
ш п |
2 |
4 |
5 |
6 |
1 |
ъ001 |
|
ь100 |
|
3 ь011 ь001 ъ110 ь100
ш п 3 4 7 8
1ъ010
2ь110 ь010
5 ь011 |
ь010 |
бь111 Ь011 ь110 ь010
|
|
|
2F |
к• |
|
|
|
|
23 |
|
|
го п |
3 |
4 |
5 |
б |
|
1 |
ь001 |
|
ь010 |
ь010 |
|
2 |
Ь101 ъ001 ь110 |
ш п |
5 |
6 |
7 |
8 |
1 |
ь001 |
|
|
|
2 |
b101 |
Ь001 |
|
|
3 |
ьон |
|
b001 |
|
4 |
Ь111 |
ьои |
Ь101 Ь001 |
Здесь m-индекс строки; n-индекс столбца. В таблицах
k / w
Fij при записи bpgr не указан верхний индекс к', относящийся ко всем величинам.
3.8.МОДИФИЦИРОВАННЫЙ ОБЪЕМНЫЙ МСКЭ-ЭЛЕМЕНТ ДЛЯ ОБОЛОЧЕК
Впараграфе 3.7 приводится вывод матрицы жесткости КЗ на основе МСКЭ* [100]. Эта МЖ используется при расчете структур, моделирующих объемные и типовые пространст венные конструктивные элементы. МЖ объемного КЭ на основе МСКЭ позволяет учесть особенности пространственных тонко стенных конструкций.
Анализ результатов решения обширного класса задач тео рии тонких оболочек и оболочек средней толщины показы вает, что линейная аппроксимация сдвига по толщине стенки приводит к достаточно точным результатам. Эта гипотеза была использована авторами многих работ при решении задач теории оболочек с помощью объемного КЭ [50]. Непосредст венное применение объемного КЭ с линейной аппроксимацией сдвига по толщине ведет к результатам, которые соответ
ствуют |
* |
|
о |
* |
|
Е =Е/ ( l-t> ), v=v/{\-v) |
|||
Часто используется |
также следующая гипотеза: |
|||
|
(Г |
33 |
0 . |
(3.8.1) |
Погрешность, связанная с применением этой гипотезы, не устраняется при сгущении сетки КЭ. Полученные таким об разом КЭ утрачивают характер объемного КЭ и соответствуют
специальной |
теории |
оболочек. |
если ввести |
ослабленную |
|||||||
Результаты |
получаются |
лучше, |
|||||||||
по отношению |
к (3.8.1) |
гипотезу: |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
<г33 |
=0 |
|
|
(3.8.2) |
|
|
|
|
|
|
|
|
,3 |
|
|
|
|
При линейной аппроксимации сдвига по толщине оболочки |
|||||||||||
деформации |
и |
напряжения, |
получаемые |
согласно |
МСКЭ [185] |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
являются следующими функциями от х : |
|
|
|||||||||
|
о |
т X |
С • |
, 3 |
|
о |
_ |
|
*i |
(3.8.3) |
|
G • • = С • • |
» м |
|
|
= |
(x |
/х г®))/ |
|||||
13 |
13 |
|
. 3 |
!Df3 |
|
|
|
||||
ij |
ijoJ |
ijoi |
; |
(о‘1^°-чг1:*(х1,х2/0)). |
(3.8.4) |
||||||
r J=rr |
+x |
cr |
|
f
При х -0 считается справедливым физический закон:
а |
ijo |
и |
ijkl |
о |
|
|
ек1 |
При условии, что компоненты тензора С.ijkl в направлении
х3 изменяются незначительно, можно записать:
ij°= cijkl о
(3.8.6)
,3 u ckl,3
Использование гипотезы (3.8.2) при расчете деформаций с учетом сдвига по толщине приводит к нарушению закона де формации (закона Гука или любого другого).
Для того, чтобы выполнялся закон Гука, введем поправку
на сдвиг при |
вычислении |
£33? вычисляя е33 3 по формуле |
|
(3.8.2). |
о |
о |
© |
Величины ск1 и ек^ 3, кроме е33 3, вычисляются с уче
том сдвига. Для вычисления е°3 3 уравнение |
|
||||||
33 |
_ |
33o_ |
33kl о |
_ |
п |
(3.8.7) |
|
“",3 |
- |
ff,3 - с |
ек1,з |
- |
0 |
||
|
|||||||
запишем подробно |
|
в виде: |
|
|
|
|
с3311‘ п , з + =33124 2 ,з - св313‘!з,з -
♦ C3321eSlf3 + C ^ 2 C 02i3 + С3323есз>з +
+ C3331c|li3 + с3332е°2(3 + с3333е°3(3-0.
Из этого равенства следует: |
|
||||
о |
|
= |
-(С3311с° |
+ С3312е° |
+ с3313е° |
33,3 |
|
11,3 |
12,3 |
13,3 |
|
|
+ С3321с21,3 + С3322е22,3 + с 3323с 23,3 + |
||||
|
|
+ |
С3311е31,3 + |
с 3332е 32,3>/с3333 |
Это выражение подставляется в уравнение (3.8.6):
^ |
1U ‘? i , 3 « ljl2'0u . 3 « 1J U *0i3,3«i4 |
I3* |
- c 4 3 3 ( c 3 3 n " ° |
,з- 3312^ |
2,з- 331М |
з ,з- Э321^ 1,з- |
|
- п |
||||
+C 3322C 22,з« 3323*23. З ^ 3331^ ! , з « 3332«?а,з» /с3333? |
||||
<Г13°= (С13"1- |
cij33c33mn |
|
(3.8. в) |
|
.3333 |
>Emn,3' |
|||
/J |
<“П*33>* |
Так как выражение внутри формулы (3.8.8) при mn®33 равно
нулю |
и при |
этом компонента |
,г вычисленная с учетом |
||
сдвига не присутствует в формуле для |
ij0 |
ограничение |
|||
сг J |
|||||
ят*33 |
можно |
опустить. |
|
|
|
С учетом |
этого напряжения внутри КЭ равны: |
|
|||
|
|
cij33c33kl |
|
|
|
|
<rij-Cijkl(e°1+(1-^Х]ТсТ^ЗЗЗЗ |
x3cklf3 |
|
||
|
|
|
|
|
( 3 . 8 . 9 ) |
С помощью скорректированной деформации Ej^fij) запишем
вариацию энергии формоизменения:
1 1 1
5W^= J J5eij(kl)C1^ ^ e ^ 1 (ij)У~д'dx1dx2dx3«5vTRv. (3.8.10)
- 1- 1-1
Перемещения здесь выступают в качестве варьируемой функции. Вариация скорректированного тензора деформаций соответствует приближенно вариации перемещений узлов. С использованием объемного МСКЭ-элемента компоненты тензора деформаций в оответствии с формулой (3.7.30)
Eii“i6,rijAv
вычисляются по формуле:
|
e i j ( k l ) = ( ^ * ( i j k l ) ) TF± j A v , |
( 3 . 8 . 1 1 ) |
||
где |
(ijki)=*°+f |
ij33c33kl |
(3.8.12) |
|
t |
||||
ijklc3333 |
||||
|
|
|
Й ^ х Ч х ^ О ) . |
(3.8.13) |
При расчете матрицы жесткости КЭ справедливы уравнения (3.7.32) и (3.7.33), причем в формуле (3.7.33) необходимо
заменить ^ на ^ ;ijkl).
3.9. МНОГОСЛОЙНЫЙ ИЗОПАРАМЕТРИЧЕСКИЙ ОБОЛОЧЕЧНЫЙ КЭ
При построении моделей деформирования многослойных
оболочек используются подходы, основанные как |
на различ |
|||
ных гипотезах |
для каждого |
слоя оболочки |
[14,42,106], так |
|
и на единых |
гипотезах для |
всего пакета |
слоев |
[3,26,42, |
45,84,95,97]. В первом случае порядок разрешающей системы уравнений зависит от числа слоев.Во .втором случае порядок системы не зависит от числа слоев, что открывает, в част ности, возможности для эффективного применения МКЭ в рас четах многослойных оболочек [3,84,97].
Рассматриваемый КЭ многослойной оболочки произвольной формы получен на основе подхода [117], состоящего в дис кретизации трехмерных уравнений теории упругости с ис пользованием гипотез типа Тимошенко по толщине оболочки. Применению такого подхода к расчету тонких оболочек и оболочек средней толщины посвящены работы [22,197,220],
применение |
модели для |
расчета многослойных |
оболочек дано |
|||
в работах |
[106,172]. |
|
|
оболочеч |
||
Геометрия многослойного изопараметрического |
||||||
ного КЭ |
(рис. |
3.9.1) |
задается с помощью восьми узлов |
|||
на каждой |
из |
лицевых |
поверхностей (нижней |
- и |
и верх |
|
ней - о |
). |
|
|
|
|
|
Для рассматриваемой конечноэлекентной модели исполь зуются следующие системы координат:
- глобальная декартовая система координат, в которой опи сываются координаты узлов КЭ, перемещения узлов, матрица жесткости структуры и вектор нагрузки; ■
-локальная криволинейная система координат х? (j=l,2,3),
вкоторой выполняется численное интегрирование по объему КЭ;
- система |
узловых |
координат |
КЭ |
(i=l,2,...,р; |
|
j-1,2,3), которая определяется для каждого узла |
КЭ. |
||||
Вектор |
соединяет узлы на лицевых поверхностях обо |
||||
лочечного |
КЭ. При помощи вектора у^3 |
и, соответственно, |
|||
вектора v\n , вообще |
говоря, не |
ортогонального к |
срединной |
поверхности оболочечного КЭ, обеспечивается совместность смежных конечных элементов на общей границе для составных оболочечных конструкций с изломами поверхности.
Рис. 3.9.1. Восьмиузловой изопараметрический КЭ многослойной оболочки.
Координаты точки в КЭ/ имеющем р узлов, задаются в ло кальной криволинейной и глобальной декартовой системах координат. Зависимость между координатами точки в .этих координатных системах имеет вид: