книги / Расходомеры и счетчики количества веществ. Расходомеры обтекания, силовые, тепловые, оптические, ионизационные, ядерно-магнитные, концентрационные, меточные, корреляционные, вихре
.pdfСледовательно, частота F прямо пропорциональна расходу. Этот метод иногда называют амплитудно-частотным, для отличия его от фазочастотного, при котором частота F повторения циклов от метки устанавливается из условия обеспечения заданного сдвига фаз (обычно л/2) между фазой отметки ядер и фазой сигнала ЯМР. Напряжение отметки включено лишь в течение первой половины времени прохождения метки через приемную катушку, а во вто рую половину сигнал отметки выключен. Поэтому здесь частота оказывается в два раза выше, чем у амплитудно-частотных, и расход QQ определяется по формуле
Q0 = 4kVLF.
На рис. 77 изображена схема амплитудно-частотного меточно го расходомера [6], разработанного для измерения расхода воды, ацетона и других жидкостей в диапазоне от 0,08 до 1,4 •10-5 м3/с. Магнит поляризатора 1 из стали «магнико», полюсные наконеч ники из стали марки СтЗ. В зазоре размером 10x10x200 мм, име ющем индукцию поля 0,6 Тл, расположена труба из немагнитной стали диаметром 10 мм. Полюсные наконечники 3 магнитной системы «резонатора» из железа «Армко». Индукция поля 0,13 Тл. К этим наконечникам прикреплен каркас из фторопласта, на ко тором расположены катушки модуляции поля 4 и приемно-воз буждающая резонансное поле катушка 5. Между поляризатором
и«резонатором» расположена катушка отметчика 2, питаемая резонансной частотой от генератора 9 через электронный ключ 8. Когда последний включен, жидкость из катушки отметчика 2 выходит деполяризованной. Пройдя за время t расстояние L между катушками 2 и 5, она прекращает в катушке 5 действие ЯМР
исигнал последнего пропадает. На выходе схемы выделения 6 возникает отрицательный перепад напряжения, отключающий че рез ключ 8 генератор 9 от катушки отметчика 2. Через время t поляризованная жидкость достигает катушки 5 и в последней возникает сигнал ЯМР, образующий на выходе схемы выделения положительный перепад напряжения, который вновь подключа ет генератор к катушке отметчика. Частота повторения цикла F = l/2 f = v/2L, где v — скорость
течения жидкости. Эта частота |
1 2 |
з |
4 |
; |
с помощью схемы 7 преобразуется |
|
|
|
|
в постоянное напряжение, измеря |
|
|
|
|
емое указывающим или самопишу |
|
|
|
|
щим прибором. Средняя квадрати |
|
|
|
|
ческая погрешность измерения рас |
|
|
|
|
хода 1 % . |
9 |
- 8 - 7 |
6 |
|
На рис. 78 показана схема ме |
|
|||
|
|
:г |
|
|
точного фазочастотного расходоме |
|
|
|
|
ра, разработанного американской |
Рис. 77. Схема амплитудно-частот |
|||
фирмой «Баджер-митер», [12, 13]. |
ного меточного ядерно-магнитного |
|||
|
расходомера |
|
|
131
|
Жидкость по трубопроводу 1 |
|||
|
диаметром |
26 |
мм |
проходит |
|
в межполюсном пространстве |
|||
|
постоянного керамического |
|||
|
магнита 2 |
поляризатора, со |
||
|
здающего |
поле |
с |
индукцией |
|
0,1 Тл, и затем поступает в «ре |
|||
|
зонатор». Магнитное поле пос |
|||
Рис. 78. Схема фазочастотного меточного |
леднего с индукцией 0,0087 Тл, |
|||
ядерно-магнитного расходомера (разность |
направленное перпендикуляр |
|||
фаз д/2) |
но к оси трубопровода, созда |
|||
|
ется катушкой |
4, |
питаемой |
постоянным током. Ось катушки 5, возбуждающей резонансное поле, перпендикулярна как к оси катушки 4, так и к оси трубо провода, на котором намотана приемная катушка 6. Возбуждаю щая катушка 5 питается от генератора 7 частотой 250 кГц. При емная катушка 6 присоединена к резонансному усилителю 8, на строенному на частоту 242 кГц, причем сигнал ЯМР определяет ся на нижней боковой полосе. Кроме того, имеется еще катушка модуляции, ось которой параллельна оси катушки 4. Она питает ся от генератора частотой 8 кГц. Роль отметчика выполняет ка тушка 3, находящаяся в постоянном магнитном поле «резонато ра» и в переменном поле возбуждающей катушки 5. Катушка 3 находится на расстоянии 29 мм от приемной катушки 6 и питает ся от генератора коротких импульсов 10. Амплитуда последних такова, что повышает индукцию поля, в котором находится ка тушка 3, до резонансной частоты 250 кГц. Длительность импуль сов устанавливается такая, чтобы обеспечить поворот ядерной намагниченности на угол л/2, т. е. размагнитить жидкость. Час тота F повторения импульсов задается генератором 10, который управляется фазочувствительной схемой 9, автоматически под держивающей разность фаз импульсов отметки ядер и сигнала ЯМР, равной я/2.* Тогда время t прохождения жидкостью рассто яния 1Ммежду серединами катушек 3 и 6 будет равно четвертой части от длительности периода отметки Т = 1/F.
Поэтому объемный расход Q0 будет определяться по формуле
Qo = ж*2* ,/-
Преобразователь расхода заключен в цилиндрический кожух диаметром 1,7 мм и длиной 730 мм [8]. Внутри проходит керами ческий трубопровод с d = 25 мм. Все промежутки между поляри затором и резонатором залиты эпоксидной смолой с керамикой, содержащей 99,5 % алюминия. Это устраняет микрофонный эф фект и позволяет выдерживать давление до 8 МПа. На выходе схемы для измерения расхода имеется миллиамперметр 11, в ко торый поступает постоянный ток от 4 до 20 мА, пропорциональ ный скорости счета импульсов F. Кроме того, имеется семираз
132
рядный счетчик для измерения количества прошедшей жидко сти. Преобразователь расхода предназначен для работы в ди апазоне температур от -40 до +150 °С и служит для измере ния расхода различных нефте химических продуктов и топ лив индустриальных масел, хлоропрена, ксилана, бутилово
го спирта и спирта ректифика |
Рис. 79. Схема фазочастотного (разность |
та, газолина и даже газа (неф |
фаз я) меточного ядерно-магнитного |
тяного и природного) при |
расходомера |
высоких давлениях. С пропи |
|
леновой трубой он был испытан и для измерения расхода концен трированной серной кислоты.
На рис. 79 показана схема ядерно-магнитного расходомера, названного авторами [3] импульсно-компенсационным, который с достаточным правом можно отнести к фазочастотным меточ ным расходомерам, поскольку в нем измеряется частота отметок, осуществляющая инверсию ядерной намагниченности, т. е. пово рот фазы вектора намагниченности на угол. Жидкость проходит через поляризатор 1, катушку инверсии (отметчик) 2 и поступает
в«резонатор», состоящий из соленоида 3, создающего постоян ное магнитное поле, катушки 4, питаемой от генератора 7 резо нансной частоты, и приемной катушки 5, связанной с устрой ством 8увыделяющим сигнал ЯМР. Поскольку направление поля, создаваемого соленоидом 3, совпадает с осью трубы, катушка 5 выполнена в виде пары седлообразных обмоток, магнитная ось которых перпендикулярна к трубопроводу. При отсутствии тока
вкатушке 2 ядерная намагниченность, полученная в поляризато ре !, не меняет своего направления и на выходе устройства 8 будет сигнал положительной полярности.
Периодически через катушку 2 пропускаются импульсы тока,
создающие поле, направленное навстречу полю поляризатора и превышающее его по напряженности. При этом происходит ин версия ядерной намагниченности и на выходе устройства 8 воз никает напряжение отрицательной полярности. Устройство 8 свя зано с интегратором 9 положительных и отрицательных сигна лов. Генератор инвертирующих импульсов 10 и их формирова тель 13 автоматически обеспечивают такую их частоту Fy чтобы на выходе интегратора 9 была нулевая намагниченность потока. При этом частота F оказывается пропорциональной расходу Q0, который может быть определен по формуле Q0 = (1 + k^VJF, где Уи — объем, в котором действует инвертирующий импульс; ки — средний коэффициент инверсии в объем Уи (ки = 0,7^0,9). На выходе имеется счетчик импульсов 11 и преобразователь частоты в ток 12. Магнитный экран 6 служит для защиты от магнитных
133
и электрических полей. Прибор построен для измерения расхода водорода или фторсодержащих жидкостей от 10 до 180 м3/ч в трубах диаметром 80 мм. Относительная погрешность ±1 % . По ляризатор, имеющий диаметр 300 и длину 1050 мм, создает поле с индукцией 0,07 Тл. Остальная часть преобразователя, защи щенная экраном, имеет диаметр 300 и длину 800 мм. Схемы других частотно-импульсных расходомеров приведены в работах [10, 11].
6.5. РЕКОМЕНДАЦИИ ПО ВЫБОРУ И ПРИМЕНЕНИЮ ЯДЕРНО-МАГНИТНЫХ РАСХОДОМЕРОВ
Ядерно-магнитные расходомеры пригодны для веществ, в со ставе которых имеются ядра с достаточно большими значениями магнитных моментов р. К таким ядрам в первую очередь отно сятся ядра водорода, у которых гиромагнитное отношение у = = 42,57 МГц/Тл. Близки к ним ядра фтора. У них у= 40,007 МГц/Тл. У остальных элементов магнитные моменты р и гиромагнитные отношения у значительно меньше. Так, у фосфора р составляет только 7 % от магнитного момента ядер водорода, а у= 17,24 МГц/Тл. Но в работе [13] упоминается, что разрабатываются ядерно-маг нитные расходомеры не только для веществ с ядрами фосфора, но даже и с ядрами хлора, у которого р более чем в двадцать раз меньше, чем у фосфора, а у = 4,176 МГц/Тл.
Область применения ядерно-магнитных расходомеров ограни чивается практически лишь жидкостями, поскольку у них кон центрация резонирующих ядер значительна; но в принципе воз можно их применение и для газов при высоких давлениях, когда плотность газов велика. Кроме того, жидкость должна иметь до статочно большое продольное время релаксации 7\ — не менее 0,1 с.
Наиболее перспективно применение ядерно-магнитных расхо домеров для сред с очень низкой удельной электрической прово димостью, менее чем (10~3-1 0 5) См/м, т. е. в области, недоступ ной для промышленных электромагнитных расходомеров. Заме тим, что с повышением электрической проводимости жидкости у ядерно-магнитных расходомеров уменьшается отношение по лезного сигнала к шуму.
Далее следует иметь в виду ограниченные возможности при менения ядерно-магнитных расходомеров для измерения боль ших расходов из-за трудности создания магнитного поля с доста точной индукцией в больших трубах. Так, уже при трубе диамет ром 90 мм индукция поля Вп, создаваемая поляризатором, долж на быть не менее 1 Тл. Что касается малых расходов, то здесь надо лишь обеспечить, чтобы при Qinin время прохождения жид костью измерительного участка не было слишком большим с уче том времени релаксации Т у Этого можно достичь путем соответ ствующего выбора диаметра трубы. Поэтому ядерно-магнитные
134
расходомеры применяют для измерения расхода в трубах диа метром не более 100-150 мм.
Во всем диапазоне измерения следует иметь или ламинарный или развитый турбулентный режим, т. е. обеспечить число Рей нольдса менее 2300 или более 10 000. Это надо потому, что при переходе от одного режима к другому изменяется градуировоч ная характеристика прибора из-за различного распределения ча стиц по скоростям и, как следствие, разной намагниченности жид кости на выходе из поляризатора при одной и той же средней скорости. Одновременно надо иметь в виду, что с уменьшением
времени релаксации |
следует увеличивать скорость жидкости v |
в поляризаторе. |
|
Весьма важно, что ядерно-магнитные расходомеры, предна значенные для измерения расхода жидкостей, имеющих в своем составе ядра водорода, можно градуировать на воде.
Из различных рассмотренных разновидностей ядерно-магнит- ных расходомеров для промышленных целей наиболее пригодны нутационные и меточные. Первые целесообразны для измерения весьма малых расходов в трубах диаметром менее 10-15 мм, осо бенно для жидкостей с небольшим значением времени релакса ции Т у Для этой цели меточные из-за необходимости иметь из мерительный участок определенной длины не подходят. Тем не менее, меточные — наиболее распространенные ядерно-магнит ные расходомеры. Погрешность измерения у них лежит в преде лах ±(0,5-^1,5) % , причем наименьшая погрешность достигается в фазочастотных меточных расходомерах. Но для быстро изменя ющихся расходов меточный метод измерения не пригоден. Для этой цели могут применяться амплитудные расходомеры. Однако вследствие большой погрешности, достигающей ±(5-г-10) % , они находят применение преимущественно лишь при различных ла бораторных и медицинских исследованиях. Частотные расходо меры, основанные на использовании сигнала ЯМР в магнитном поле Земли, применяются весьма редко.
Г л а в а 7
КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ РАСХОДОМЕРЫ
7.1. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА
Рассматриваемые расходомеры основаны на зависимости от расхода кратности разбавления вещества индикатора, вво димого в поток. Их называют иногда расходомерами, основан ными на методе прививки, на солевом методе, на методе сме шения и т. д.
Существенное достоинство концентрационного метода измере ния расхода — отсутствие необходимости знать размеры попереч ного сечения трубопровода или другого канала.
Раньше подобные расходомеры служили для измерения рас хода воды, причем веществом-индикатором был солевой раствор. В дальнейшем стали применять другие индикаторы, в частности радиоактивные изотопы. Это позволило применить концентраци онный метод также для измерения газа и даже пара [34, 35].
Особенно целесообразен концентрационный метод при разовых измерениях больших расходов в закрытых и открытых каналах, а также при проверке работы других расходомеров, так как при этом не требуется демонтажа их преобразователей расхода. Так, этот метод с успехом был применен для проверки состояния и ра ботоспособности труб Вентури, которые многие годы работают на основных линиях ленинградского водопровода. Индикатор — раст вор соли. В работе [30] сообщается о градуировке с помощью кон центрационного метода трубы Вентури на трубе диаметром 1200 мм, по которой подается воздух в доменную печь. Индика тор — натуральный газ. Известные затруднения при применении концентрационного метода возникают из-за необходимости иметь большую длину пути L (порядка 100D и более) для хорошего пе ремешивания индикатора. Турбулизаторы и местные сопротив ления сокращают необходимую длину L. Другое затруднение свя зано с необходимостью точного измерения очень малых конеч ных концентраций.
Погрешность измерения расхода с помощью концентраци онного метода зависит от индикатора, надлежащей степени его перемешивания и особенно от правильности измерения его конечной концентрации. Погрешность измерения расхода лежит в пределах от ±(0,5-ь1)% до ±(2-5-3)%. Разработаны и реализу ются две разновидности концентрационного метода. В первой производится непрерывный (в течение нескольких минут) ввод индикатора и при этом измеряется его расход. Во второй име ем кратковременный или залповый ввод известного количества индикатора.
136
7.2. РАСХОДОМЕРЫ С НЕПРЕРЫВНЫМ ВВОДОМ ВЕЩЕСТВА-ИНДИКАТОРА
Принцип действия концентрационного расходомера с непре рывным вводом индикатора состоит в измерении степени или кратности разбавления индикатора после смешения с измеряе мым веществом. Здесь в течение некоторого времени t в поток вводится индикатор, объемный расход qn и начальная концент рация Си которого должны быть известны. Время t должно быть не меньше такого, которое обеспечит получение в контрольном сечении после надлежащего смешения с измеряемым веществом постоянной концентрации Сх индикатора в течение, по крайней мере, нескольких минут. Время t обычно выбирают от 5 до 30 мин. Тогда объемный расход Q0 измеряемого вещества можно будет найти из уравнения баланса индикатора
QOC0 + 9HCH = (QO + O CX'
где С0 — возможная начальная концентрация индикатора в изме ряемом веществе. Решая это уравнение относительно Qc, получим
Яо = Я» (С „ - С Х) /( С , - С 0). |
(55) |
Если С0 = 0 и Сх « Си, то предыдущая формула принимает вид
QO = 9„C„/Cx. |
(56) |
Расчет Qc по указанным формулам требует точного измерения очень малых концентраций Сх и С0, что представляет определен ные трудности. Для этой цели в зависимости от индикатора при меняют различные методы: химическое титрование, колоримет рический, флуорометрический, рефрактометрический, интерфе ренционный, кондуктометрический и др. Большинство из них или весьма трудоемки, или не обеспечивают высокой точности измерения. Флуорометрический и колориметрический методы, необходимые для применения индикаторов красителей: бихрома та натрия, родамина В и флуоресцина рассмотрены в [44]. Кон центрация Сх радиоактивного индикатора определяется с помо щью ионизационных счетчиков.
Для того чтобы повысить точность определения Qc, в ряде слу чаев, например при измерении расхода воды с помощью раствора соли, рекомендуется [44] предварительно приготовить стандарт ный раствор, концентрация которого Сс была бы близка к ожида емой концентрации Сс и вместо измерения последней измерять отношение С /Сс. Этот метод разработан в нашей стране [10, 11]. Обозначим — кратность разбавления раствора соли измеряе мым веществом. Очевидно, N = (Q0 + £И)/(7И. Тогда из уравнения (56) получим
137
Q0 = ( N - l ) q w,
где N = (С - CQ)/(CX - С0).
Через Nc обозначим кратность разбавления раствора соли тем же измеряемым веществом в образцовой смеси. Тогда
Nc = <С„ - Со)/(Сс - С0>>
где Сс — конечная концентрация соли в образцовой смеси. Обозначим через т отношение N/Nc, тогда
т = N/Nc = (Сс - С0 )/(Сх - С0),
и, следовательно,
Q0 = (mNc - 1)/ди. |
(57) |
Определить в образцовой смеси кратность Nc с высокой точно стью можно, зная количество измеряемого вещества (воды), по шедшей на разбавление известного количества исходного раство ра соли. Определить т с достаточной точностью можно с помо щью моста, составленного из четырех кондуктометрических яче ек, исходя из соотношения
т = (Сс - С0)/(СХ - С0) = (хс - v^)/(y.x - х0),
где хс, х0 и хх — соответственно электрические проводимости образцовой смеси и измеряемого вещества до и после смешения. Это уравнение справедливо с погрешностью не более чем 0,2 % при условии, что Сс - С0 отличается от СХ~С0 не более чем на 20 % . Кроме того, необходимо обеспечить строгое равенство тем ператур всех плеч моста, учитывая сильную зависимость элект рической проводимости растворов от температуры.
Чтобы концентрация Сс в образцовой смеси была близка к Сх, иногда [10, 11] процесс приготовления образцовой смеси осуще ствляют в два приема. Тогда Nc = гДе — предваритель ная кратность разбавления исходного раствора соли; N2 — крат ность разбавления во второй ступени процесса.
7.3. РАСХОДОМЕРЫ С КРАТКОВРЕМЕННЫМ (ЗАЛПОВЫМ) ВВОДОМ ВЕЩЕСТВА-ИНДИКАТОРА
Принцип действия у рассматриваемых расходомеров такой же, как и у предыдущих, но ввод индикатора здесь не непрерывный, а практически мгновенный. Это обусловливает некоторые особен ности в способе измерения степени или кратности разбавления введенного индикатора.
С большой скоростью в поток, расход которого Q0 подлежит определению, вводится известное количество индикатора. Если
138
это раствор, то должны быть известны его объем Vn и концентра ция индикатора Си в нем. После полного смешения его с измеря емым веществом, при котором достигается равномерное распре деление индикатора, по сечению потока производится непрерыв но или каким-либо другим путем измерение переменной во вре мени концентрации Сх индикатора в потоке в течение времени £к, обеспечивающем полный проход индикатора через контрольное сечение. В этом случае уравнение баланса индикатора имеет вид
QotKC0 + VnCn = [(Q0tK + Vn)/tK\$ Cx dt,
0 где С0 — возможная начальная концентрация индикатора в из меряемом веществе. Из этого уравнения находим
d? |
II |
tK |
|Ч |
^ |
V„CK - ( V n / t K)\ C x dt |
/ \Cx d t - t KCQ |
(58) |
0 |
И 1 ° |
J |
Если CQ= 0 и Сх « Си, то формула (58) принимает вид
Q o=vncKj \ c x dt.
Ввиду трудности точного измерения Сх, в этом случае, как и при непрерывном вводе индикатора, полезно иметь образцовый раствор с концентрацией индикатора в нем Сс, близкой к концен трации Сх. Тогда аналогично уравнению (57) получим для опре деления Q0 формулу
Q0 = (mNc - l ) V J t K,
где т = N/Nc. Здесь N и Nc — соответственно кратности разбавле ния индикатора в потоке и в образцовой смеси.
На рис. 80 показано, как изменяется во времени концентра ция Сх - С0 в контрольном сечении. Кривая 1 соответствует не прерывному вводу метки, а кри вая 2 — залповому. Площадь, охватываемая кривой 2, дает
значение J (Сх - CQ)<H. Плани-
0 метрируя эту площадь, найдем
значение интересующего нас ин теграла. Другой путь — нахож дение среднего арифметического
CL и з р я д а проб, в з я т ы х в КОНТ
ОР
Рис. 80. Концентрация Сх веществаиндикатора в потоке после смешения
189
рольном сечении через равные интервалы времени в течение време-
<к
ни, не меньшем, чем *к. Действительно J С dt = Cx^tK. Подстав-
0 |
|
ляя это значение интеграла в формулу (58), получим |
|
©О « К (Си - С ,ср)/* к (С*ср -С о), |
(59) |
или |
|
Qo = v*C„/tKCXcp, |
(60) |
если CQ = 0 и Сх «: Сп. Эти формулы, аналогичные формулам (55) и (56), позволяют определить Qq, зная Сх . Найти Сх мож но также путем отбора в контрольном сечении в течение времени tK средней пробы и измерения в ней концентрации индикатора. Этот способ, называемый интеграционным, иногда [66] рассмат ривают как особую разновидность концентрационного метода.
Если индикатор — радиоактивный изотоп, то его концентра цию в контрольном сечении Сх определяют с помощью ионизаци онного счетчика, установленного снаружи основной трубы или трубки, по которой непрерывно отбирается проба [40, 63, 64]. В этом случае формула (60) может быть представлена в виде
Q0 = kA»/tKR = kA Jnt
где k — градуировочный коэффициент; Аи — общая радиоактив ность введенного индикатора (изотопа); R — число импульсов в единицу времени (скорость счета импульсов счетчиком), про порциональное Сх; п - tKR — общее число импульсов за время tK.
Некоторые исследователи [63] считают целесообразным умно жать правую часть этой формулы на коэффициент Р, учитываю щий профиль скоростей, и полагают Р=1,07 для ламинарного и Р = 1,023+1,029 для турбулентного потока. Необходимость это го далеко не очевидна.
7.4.ВЕЩЕСТВА-ИНДИКАТОРЫ
Взависимости от рода измеряемого вещества можно приме нять различные вещества-индикаторы, которые принято разде лять на две группы: нерадиоактивные и радиоактивные.
При выборе начальной концентрации и количества индикато ра нужно, чтобы их конечная концентрация после смешения была не меньше некоторого значения Сх min, которое может быть изме рено с достаточной точностью. Если же измеряемое вещество уже содержит индикатор в концентрации С0, то надо, чтобы Сх было достаточно велико по сравнению с С0.
140