Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги / Оптимизация систем обеспыливания воздуха в промышленных зданиях

..pdf
Скачиваний:
2
Добавлен:
12.11.2023
Размер:
16.25 Mб
Скачать

 

 

 

 

 

их =

Си

г

(*32)

№ Си

- константа

при заданной

скорости

иСр)

Для частицы с прямоугольным

поперечным сечением высотой2Лц

условие

переноса

(троганвя)

очевидно будет иметь ви г^лоВ’ ^тр >

или ^лоб

~

^^9 +Fag),

Где%оЗ~ сила

лобового сопротивления

ho5= С? v /J ^2h **ч

 

W2-* Pip

- сила трения покоя; kjp- KC* 4 -

(«цвент т р е н и я ; -

коэффициент сопротивления частицы (опреде­

ляется по таблицам или

эмпирическим формулам, например /3 2 /,

=

24(1-Ю ,Г/ Beff* /

\и^ - средняя скорость потека нэ

интегаале Q *

Z

£

2 hq

(сучетом 1 3 2 = ( 1//^ )} uz 0L)dx *

[Cuh4

) ; ^

-

поперечное

 

 

О

сечение частица; Веч - число Вей-

волыюа частицы ( Веч *■ Ю2 ) .

 

 

После ряда упрсцешй из условия трогания подучим выпадение

для овдеделешя значения первой критической скорости потом» воз­ духа для частицы с прямоугольным поперечным сечением;

( й * ) =

 

'

 

 

 

'

о » )

«

 

 

 

условие трегакия «'данною

для сферической частицы радиусом 2^

случае пршшмвет вид

 

 

 

 

 

 

^*аб ~ ^тр

* Fgg ~ Facg )

,

 

m F^g - швдьемшая сила. Для чистиде, на% т ш Ш в вязкою

подслое.

 

 

 

 

 

 

 

Тогда щрв замене

на

подучим

 

 

( s / V [ » y f ?

 

 

 

 

 

 

( М

1 д а ® , члг® эффект

 

уиевадаеф значение ж р м »

д а » -

л я в (1 + ® ^

) ^ 4

рез,

яр»

kTp / t,tj*

1 - я * 1,4 раз».

Шве зферичевжой «

« H W

с

я ж

р ш л

®рб»зо!!1«©Ф е р

ймдая-

ЖИВИуфШбШГЯ Fggf * Fe * F * , фвд» ©учетом (JMi>

 

Условие

окстремума функции

и*Р «=

и *р(Ъц)

имеет вил

(37). Видно, что при

больших

значениях

^qCPad^O) величинз

~

 

 

Вторая

производная функции u f*= и*£\ z Q)

 

 

 

,

KD\"

( W - l ) ( U X + l )

[- (2 + 5цг)/(2.Ш)1

 

 

 

(и Л

-----------^

 

 

 

 

Ш

как& />2,то

(и£Р)" <

о . 'йким образом, в

области больших

значений

tq

функция

и

= и%*(гч)

выпукла

вверх.

 

При малых Zq , когда

PQd t О 7

 

 

 

 

 

 

 

 

и ? ~

 

 

 

 

 

 

Вторая производная ф у н к ц и и

 

KD

крCtq)

 

 

( u ? f ~ Z +kr t + 2/u/ .

b+bad + Z/w z -C(6+kad+2/ur)/2]

Т&к

как

(ujfP)">

0,

то при малых значениях tq

функция и£р

и *2 Г

 

выпукла вниз.

 

 

 

* и^СИя)

 

 

Условие

экстремума (37)

функции

метаю папи­

сать в виде

4 *^ )

 

1-(2/их)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

гтт

 

~ 2+(2/иг)+код)

3F% ?°

 

 

При иг - 0 ,8 приведенные силы адгезии (в Н*м)

 

 

 

 

F£ * -

 

 

3+код

С 9 ^ k ad),

 

 

( Т39)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

тогда вторая критическая скорость потока при Ztq-Sq

^

 

«г-й »,А ф

 

 

 

 

 

 

 

 

1 } г

 

Обработка результатов оксперимента осуществлялась с и^пояьзова-

нием ОС МС ЭВМ. Для систем частица-подложка величина

г ад

при

код

= 1»0

составила

корунп-дереЕо

-

р ^ ц

2 ,4 'П Г *4 Н*м;ко-

рунд-металл

- 1,44 -Д Г *4

П*м;

карборунд-дерево

-

2,иЗхк“ 1'‘ !1«м;

кварцевый песок-дерево

-

1,77* 10“ -^

Н-м;

кварцевый песок-металл -

4,66*I0” *5

Н-м. С ростом

кад

ферма

"провал/»"

на

гтя& иках

п ун к­

ции

и£р *

u^eSq)

более выражена.

Член

 

 

существенен

 

только

пои

< 75 г.жм;

пт:;;

г.

V5

мкм

он

со ставл яет

»

10%

от члена

подъемной

силы; при

Oq

-

OJ

 

член

FJg

;z 4

в несколько

раз

больше

"подъемного

члена".

 

 

 

 

 

hfaH$~1i,S [ f t Щ 1Z$q * 5,5?($ч1ПУ ] k ( МО)

Известно, что начальные параметры процесса трогания, уноса и траектории движения частицы зависят от ее формы и ориентации по отношению направления потока. Вследствие этого в формулы для оп­

ределения

ufP

и и^р

необходимо ввести некоторый коэффициент

07р . Для

определения

йтр , установления минимума и выпуклости

и вогнутости функции

и^р(5ч) были проведены эксперименталь­

ные исследования /1 3 /.

Опыты проводились в горизонтальном канале

прямоугольного

сечения 200x100 мм и длиной 2500 м. Исследуемые

частицы получены при продувании порошков в восходящем потоке возду­ ха. При составлении алгоритмов и программ обработки результатов

наблюдений предусматривали kQg

- 0,1

* 2,5

с шагом 0 ,1 . При дан­

ном kQg и известной в результате эксперимента точки

минимума

из

условия экстремума

определяли величину

kag

, а из

выражения

(138) - коэффициент

(сомножитель)

а Тр

При данном атр по (138)

определяли значение и£р

• Наиболее близкое

совпадение опытных дан­

ных достигалось при

kaQ

=0,5 -

1 ,0 . Зависимости и^

\Sq-Zz4 ) ,

построенные по (138) с учетом коэффициента

йтр

показаны на

ри с.69.

Анализ результатов данных исследований позволяет сделать сле­

дующие выводы; в области

значений 0 < Sq <

50:75

мкм процесс

отрыва

определяют силы адгезии,

а при >50-75

мкм -

сила

тяжести;

ин­

тенсивность влияния сил адгезии в первом случае с уменьшением раз­

мера

частиц сильнее, чем влияние Fg при S4 >

50*75 мкм, т .е . в

 

области малых значений величина критической скорости возрастает

 

очень сильно с уменьшением S4 , и, напротив,

в

области

Оу> 5 0 *^

мкм

значения с/*Р увеличиваются

слабее

с ростом

размера частиц; для тон­

кодисперсных частиц {Sy < 25

мкм)

величины

Ц

очень

большие;

на

процессы трогания и уноса частиц большое влияние оказывают вид и

 

характер материала подстилающей

поверхности;

ММ (135) -

(138) адек­

ватно

описывают рассматриваемый

процесс и мо1у т

применяться при

ана­

лизе

и оптимизации CHIB, СА и

ЦСПС.

 

 

 

 

 

Модель отрыва монослоя частиц аналотчна вышеописанным моделям.

Однако, если

частицы имеют

одинаковый размер* форму и ориентацию в

потоке

(группа шаров), то такой монослой не может

полностью оторвать­

ся от

стенки

при скоростях

потока

или

,

определенных для

отделенной частицы. Это объясняется тем, что условия обтекания

каж­

дой частицы в

данном случае

неодинаковы и

каждая

частица может

на-

квавцевого

 

(-1,27&*К)-Ь,

-3900); 5

—*JU\

кварцевого

песка ( —1 ,ч /и »-UJ

,4W1.,4W__ ______ нормальной сб-

работки), ктр - 0,76;

- -

- ттерево (ель вдоль волокон),Лтр=

 

 

1,16

Рис. 70. Зависимость средней критической скорос­ ти потока воздуха в стеклянной трубе давметром 100 мм от размера корундовых частиц: / - опытые

данные С.Сыпкина /7 1 /; 1

- К£?вая» noGTPceHHdK

по формуле

(138)

Рис. 71. Зависимость коэффициента очистки металлической по­

верхности

от средней

скорости

движения воздуха; 1

- пыль,

собранная

с пола около сушильной печи в отделении

подготов­

ки

составляющих цеха

по производству керамзита ( J>4

-

2560 кг/м3; Ое - 5

4 ,U мкм;

Ле = 2,246); 2 - пыль около

агломерационной машины на аглофабрике металлургического ком­

бината (4030; 48,0; 3 .271);

5

- в

отделении

заливки литей­

ного цеха (2480; 170,0; 2,540); 4 -

около выбивной решетки в

литейном цехе (3648; 145.0;

9,989);

5 - возле

конвейера в

конвертерном цехе (3715;

242,0;

2,475)

 

на отрыв, адекватно описывает процесс и может использоваться для анализа и оптимального решения СРПЗ и ЦСГЮ в "чистых комнатах" и

впомещениях с незначительными выделениями пыли.

Вразделе 2.3 осадки в виде слоя пыли толщиной Исл классифи­ цированы по характеру уноса воздушными потоками на эрозиругащиеся и децудирующиеся. Как показали опыты, перше осадки образуются из гр.у бодасперсных, твердых, неслипэющихся, малослипающихся и гидрофоб­ ных пылей. Денударующиеся осадки, напротив, состоят из тонкодисперс­ ных, пластичных, слипающихся, сильнослипающихся и гидрофильных час­ тиц.

Отдельные частицы верхней части эрозир.ующегося слоя выступа­ ют не на полный размер - они как бы заглублены. Вследствие это­ го, даже в случае одинаковых поверхностей соприкосновения с части­ цами монослоя на стенке, они будут подвергаться меньшим силам воз­ действия потока при одинаковых режимах течения. С другой стороны,

силы ay тогеяии частиц данных пылей меньше

сил

адгезии

части!; со

стенко* и вслелствие

э т о г о ,

значения и кР для

частиц,

расположен­

ных на слое таких пе

частиц,

и и£р2 для

частиц данной

пыли,

но

лежащих на стенке, имеют примерно одинаковые значения.

 

 

 

Таким обрязом,

процесс

уноса пыли из

эрозируюцегося

слоя

начи­

нается примерно при тех же скоростях потока, что и процесс уноса

частиц мс нос лон. При этом отрыв отдельных частиц пыли со слоя мож­

но рассматривать как отрыв отдельной частицы или отрыв частиц мо­

нослоя. Очевидно, что при определенных

иср 9 близких

к и*р1 .про­

исходит отрыв отдельных части:;, которые

в

дальнейшем

двигаются п о

поверхности слоя и могут на своем пути

или

попасть в

углубление

между другими частицами и оставаться тахМ д*о некоторого момента времени, или за счет столкновений с другими частицами попасть в

зону градиентного обтекания и, благодаря возникающей FnoQ и силе

Мебиуса, унестись потоком. Однако при данных значениях иср и воз­ можно и следующее явление. Отдельные частицы, заполнив при своем движении по поверхности слоя неровности между другими частицами, уплотняют одой и его профиль станет обтекаемым - унос уменьшится или прекратится совсем . При скоростях потока, близких к Ucp , но меньших ее, уносу частиц предшествует движение их по поверхности слоя. Пройдя некоторое расстояние, частицы могут столкнуться с другими, выступающими из слоя, и подскочить вверх. Оторванная час­ тица, вращаясь, будет двигаться по определенной траектории. Поток понесет ее с большей скоростью . Двигаясь по траектории, частица будет продолжать ускорять свое движение, нежа не ударятся о слой.

Иногда она снова отскакивает и снова ударяв тая о слой, способствуя

отрыву других частиц, и так повторяется много раз. При уларе о по­ верхность слоя частица теряет часть энергии, поэтому с каждым ра­

зом она будет подскакивать все ниже. При Уносу час­

тиц не предшествует перенос их по поверхности слоя. Поток преодо­ левает силы, удерживающие частицы, и уносит последние. Процесс

эрозии зависит от времени контакта потока со слоем. Величина у н о ­

са тем беляше, чвм больше время экспонирования. За одно и то же время она возрастает о увеличением скорости потока. Зависимость величины уноса пыли из слоя неограниченной величины от скорости потока носит экспоненциальный характер:

аунехр(-а}н/“ср) или tgtyw - ачн- (a'SH/ucp ) t (142)

где

- величина

уноса

пыли, г / ( • с ) или

г/м 3; # « / - постоян-

ная,

представляющая

собой

логарифм предельной

величины у н о са ,к о ­

торый постигается при оесконечном увеличении скорости потока; o'VH - постоянная, характеризующая работу, затрачиваемую на

преод]олени е веса частиц при их взвешивании и на преодоление сил аутогезии частиц друг с другом и с расположенным ниже слоем пыли.

Таким образом, при достаточном количестве пыли, когда отсут­ ствует влияние подстилающей поверхности, величины уноса пыли с

единицы поверхности в единицу времени и

в

единице объема возду­

ха - постоянные. Их значения возрастают

с

увеличением скорости

потока, но каждому значению скорости соответствует определенная

величина уноса. Эрозия слоя

ограниченной толщины

ксл

в нвчале

происходит по вышеописанной

схеме, а затем за счет нехватки пы­

ли и влияния стенки интенсивность уноса начинает падать. Ско­

рость

потока,

при

которой наблюдается полный унос

пыли

со стенки

иоч

 

* обратно

пропорциональна

времени контакта. Чем оно боль­

ше,

тем при меньших иСр

достигается очистка

поверхности и нао­

борот.

С учетом

(142) зависимость

имеет вид

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

»ОЧ = C O jp/t) * и,кр

 

 

 

(143)

 

 

 

 

 

 

 

где

о эр

опытная постоянная,зависящая

 

 

 

 

 

 

 

от вида пыли материала и характера состоя­

 

 

 

 

 

 

 

ния

стенки

и толщины осадка; иКр - крити­

 

 

 

 

 

 

 

ческая скорость потока, при которой начи­

 

 

 

 

 

 

 

нается процесс переноса отдельных частиц

 

 

 

 

 

 

 

по поверхности слоя.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Зависимости (142) и (143) составляют

 

 

 

 

 

 

 

процесса эрозии. Для идентификации мо­

 

 

 

 

 

 

 

дели были

проведены серии

опытов /1 3 / с

 

 

 

 

 

 

 

пылями всех основных производств в промыш­

 

 

 

 

 

 

 

ленности. Эксперименты проводились в гори­

 

 

 

 

 

 

 

зонта льном. канале прямоугольного сечения

 

 

 

 

 

 

 

U,4*0,4 м^, длиной 4,5 м.

 

 

рис.72.

Зависимость

 

Результаты опыта для ряда пылей при­

ведены на рис. 72,73,74

и

в табл.19.

аутогезионного

уноса

(эрозии)

пыли

от

дви­

 

Анализ результатов

исследований пока­

средней

скорости

зал

следующее: при постоянной скорости ло-

жения воздуха:

 

/

-

кварцитовая пыль

(ск о-

тока унос

возрастает

с увеличением разме-

рость

витания частиц

ров

J

пыли; при

иср<

^

,

пыли

равна 0,025

м /с;

частиц

8-12

м/с т о н к о ­

м у * =то*же^10 ^ ^ 0 4 0 ^'дисперсные

пыли уносятся интенсивнее гру-

0,067: 25,0);*3

- ’ то

бодисперсных; при 8-9

м/с

интенсивность

же

0,07D; 3 1 ,0 ;3 8 ,6 );

уноса с единицы площади в

единицу времени

Ц

-

магнезитовая пыль

возрастает

с увеличением длины слоя, а при

(0,003; 1 ,0 ;3 1 ,30)

 

Соседние файлы в папке книги