книги из ГПНТБ / Прохоров, Е. С. Звуковая сигнализация судов на реках и водохранилищах учеб. пособие для студентов-судоводителей и плавсостава
.pdf10°, а для звуков более высокой частоты они имеют большую ве личину. При этом следует учитывать, что возможны случаи, когда сигнал, подаваемый обгоняющим судном, из-за наличия дифрак ции и отражений, может казаться приходящим спереди. Более точно направление на источник можно определить, используя при бор, искусственно увеличивающий базу между ушами.
Ухо способно также оценивать расстояние до источника звука. Это связано с уменьшением кривизны волнового фронта и интен сивности высокочастотных составляющих в спектре сигнала по мере удаления от источника звука.
Оценка местоположения источника звука имеет субъективный характер и существенно зависит от опыта и тренированности на блюдателя.
РА СП РО СТ РА Н ЕН И Е ЗВУКА В П РИ ВОДН ОМ СЛ О Е
АТМ ОСФ ЕРЫ
Дальность действия звуковой сигнализации сильно зависит от состояния приводного слоя атмосферы. Этот слой отличается по вышенной нестабильностью. Учесть все факторы, влияющие на ослабление звука в приводном слое чрезвычайно трудно, вследст вие чего данные, приводимые разными авторами по дальности слышимости сигналов, сильно отличаются друг от друга.
Ослабление звука в атмосфере определяется следующими при чинами: рефракцией звуковых лучей под действием градиентов скорости ветра и температуры, сферическим расхождением волн, рассеянием звуковой энергии на турбулентных пульсациях и других неоднородностях среды (капли воды, снег, пыль), погло щением звука за счет вязкости и теплопроводности среды, а так же молекулярным поглощением.
Рефракция звука под действием ветра и температуры
Наибольшее влияние на распространение звука оказывает ве тер. В приводном (приземном) слое атмосферы, т. е. до высот порядка десятков—сотен метров, скорость ветра, как правило, возрастает с высотой. Такое изменение скорости ветра с высотой объясняется трением воздушного потока о подстилающую поверх ность.
Поскольку скорость звука геометрически суммируется со ско ростью ветра, то при распространении сигнала по ветру скорость ветра прибавляется к скорости звука, при распространении про тив ветра—вычитается. Таким образом, когда звук идет по ветру, скорость звука возрастает с высотой. Вследствие этого звуковые лучи, распространяющиеся по ветру, будут загибаться книзу, уве личивая дальность слышимости, а лучи, идущие против ветра,
19
отклоняются кверху, уменьшая дальность действия сигнала. В по следнем случае может образоваться область звуковой тени, 'куда звуковые лучи не попадают совсем (рис. 4). Расстояние до обла сти тени возрастает с увеличением высоты источника и приемни ка звука над водой и с уменьшением градиента скорости ветра. Кроме того, оно существенно зависит и от угла между направле нием распространения звука и направлением ветра.
/Направление и
Градиент |
скорости |
ветра |
имеет |
|
наибольшее |
значение у |
по |
||||||
верхности воды |
и постепенно |
убывает с увеличением высоты. |
В |
||||||||||
приводном слое,( |
толщиной около 20 |
м, |
особенно сильно влияющем |
||||||||||
на распространение звука, градиент скорости ветра имеетмвеличи |
|||||||||||||
ну порядка 0,1 |
|
м/сек)/м. |
При таком |
|
градиенте |
скорости |
ветра и |
||||||
высоте расположения источника и приемника звука в 10 |
от во |
||||||||||||
ды область тени |
в направлении против ветра образуется |
на рас |
|||||||||||
стоянии около |
500 |
м, |
а при расположении источника и приемни |
||||||||||
ка звука на высоте 2,5 |
м |
|
|
|
м. |
Таким образом, для того, |
|||||||
—около 250 |
|
|
чтобы увеличить дальность действия звуковой сигнализации, не обходимо располагать источник и приемник звука как можно вы ше.
В реальных условиях резкой границы области тени не наблю дается, так как вследствие дифракции и отражения от воды, а также рассеяния энергии на турбулентных пульсациях звук в нее все же попадает. Примеры спада уровня силы звука сигналов судов с расстоянием для различных скоростей ветра при распро странении сигнала по ветру и против ветра приведены, па рис. 5. Именно из-за влияния рефракции кривые против ветра идут зна чительно круче, чем по ветру. Особенно хорошо это видно присравнении кривых 1 и Г , 2 и 2', снятых в каждом случае с одним и тем же источником и в одинаковых условиях.
Кривые спада уровня силы звука позволяют определять рас стояния, на которых может быть слышен сигнал. Например, при уровне помех 75 дб по кривым 2 и 2' .видно, что указанный уро вень звуковой сигнал имеет по ветру на расстоянии 1100 м, а про-
20
\
I
L ,d 5
I |
1 1 1 1 1 L 1 1 11 I |
1 |
I |
\ |
|
|
|||||
r,m |
ft2 f,0 0,8 0,6 0,6 0,2 О |
0 |
0,1 0,6 |
8,6 0,8 /,0 ft2 r,*M |
Рис. 5. Спад уровней силы звука сигналов судов с расстоянием при ветре различной силы. Справа — по ветру, слева — против ветра; при ветре 0,5 — 2 м/сек: кривые / и / , при ветре 4 м/сек: кривая 4\ при ветре 4 — 8 м/сек: кривые 2 и 2': при ветре 10 14 м/сек: кривая 3; при ветре 10 м\сек: кривая 5. На оси абсцисс —
расстояние г, М• На оси ординат — уровень (^илы звука L , д б
тив—500 ж. Указанные расстояния и определяют дальность слы шимости сигнала по ветру и против ветра при условиях, в кото рых снимались кривые спада.
На практике часто требуется знать уровень силы звука сигна ла под другими углами к направлению ветра. Эксперименты по казали, что уровни силы звука, измеренные в точках, расположен ных на одинаковом расстоянии вокруг источника, в первом при
ближении располагаются на окружности, центр |
которой смещен |
по ветру относительно положения источника. На |
рис. 6 приведена |
РисДб.’ Диаграмма распределения уровня --силы звука при ветре 10 м\сек на расстоя нии 750 м от источника звука.а’Направление ветра указано стрелкой. Точка И — местонахождение источника звука. Точка
О — центр окружности
круговая диаграмма, снятая на расстоянии 750 ж от источника при ветре 10 ж/сек. Уровень силы звука под каким-либо углом к направлению ветра определяется по отрезку прямой, соединяюще му источник с соответствующей точкой на окружности. Например,
для угла |
^ |
45° (или 315°) имеем 76 |
дб, |
а для 7=135° (или |
дб=. |
|
|||
(225°)—58 |
|
Если на этой же диаграмме |
провести окружность |
с центром в источнике и радиусом, равном уровню помех.в ме сте приема сигнала, то по диаграмме можно будет судить, под какими углами к источнику звука сигнал будет слышен, а под ка кими нет. На рис. 6 пунктиром проведена окружность, соответст вующая уровню помех 65 дб. Для всех направлений, заключен-
22
ііых в секторе И А ВС , сигнал не будет слышен, т. к. уровень |
силы |
звука меньше уровня .помех. |
для |
Так как диаграммы представляют собой окружности, то |
|
их построения достаточно замерить уровни силы звука в двух |
точ |
ках, например, по ветру и против ветра, и провести через них со |
||
ответствующую окружность. Для построения круговых диаграмм |
||
для точек, находящихся на любом расстоянии от источника, уров |
||
ни силы звука по ветру и против ветра для нужных расстояний |
||
можно взять из. кривых спада уровней силы зв^ука |
(рис. 5). |
М ож |
но обойтись и без построения диаграмм, вычисляя |
уровень |
силы |
звука |
по формуле |
звука, |
R — радиус окружности, |
равный |
где |
L — уровень силы |
|||
полусумме уровней силы |
звука |
по ветру и против ветра, |
s — сме |
щение центра окружности от'источника, <р— угол между направ лением распространения звука и направлением ветра.
Рефракцию звука вызывает не только изменение скорости вет ра с высотой, по также и изменение температуры с высотой, так как скорость звука пропорциональна корню квадратному из абсо лютной температуры. При возрастании температуры с высотой скорость звука также будет расти. Звуковые лучи (за исключени ем вертикальных) будут загибаться кинзу; увеличивая дальность слышимости сигналов. При уменьшении температуры с высотой звуковые лучи загибаются кверху, при этом дальность действия звукодбй сигнализации уменьшается. Как и при распространении сигнала против ветра,в этом случае может образоваться область акустической тени, с той лишь разницей, что она будет располо жена на одинаковом расстоянии от источника по всем направле ниям (рис. 7, а). Расстояние до области тени зависит, как и в случае с ветром, от высоты расположения источника и приемника над водой и от значений градиента температуры.
а)
с
* )
б — Рис. |
7. Траектории звуковых лучей: |
а |
|
— при понижении температуры с высотой, |
|
при |
волноводном распространении звука |
і 2Л
В приводном слое могут наблюдаться вертикальные градиёнты температуры, достигающие нескольких градусов на 10 м. Та кие градиенты могут возникать при отсутствии ветра, когда'тем пература воды значительно выше температуры воздуха над ее по
верхностью |
|
(чаще |
осенью). |
Для |
источника и приемника |
звука, |
|||||||||
находящихся |
на высотем |
10 |
м |
|
над |
водой, |
при |
градиенте темпера |
|||||||
туры, равном |
0,2 |
град/м |
область |
звуковой |
тени |
образуется на |
|||||||||
|
|
, |
|||||||||||||
расстоянии |
около 500 |
|
от источника. При |
ветре за счет турбу |
|||||||||||
лентного |
перемешивания |
температура |
слоев воздуха выравни |
||||||||||||
вается и градиенты температуры уменьшаются примерно в |
10—20 |
||||||||||||||
раз. При градиенте 0,01 |
град/м |
область тени, |
при тех же высотах |
||||||||||||
|
|
км.. |
|
||||||||||||
расположения источника н приемника звука над водой, образует |
|||||||||||||||
ся на расстоянии свыше 2 |
наблюдается |
повышение температуры |
|||||||||||||
Весной |
на |
реках |
часто |
||||||||||||
с высотой |
(температурные |
инверсии), |
т. к. вода |
прогревается |
медленнее воздуха. При мощных инверсиях звуковые лучи, выхо дящие из источника под небольшими углами к горизонту, будут отклоняться к водной поверхности, затем после подъема, снова возвращаться к воде. Процесс этот может повторяться (рис. 7,6). Пространство, в котором происходит распространение звука в этих условиях, называется волноводным каналом. Дальность дей ствия звуковой сигнализации при этом может быть очень большой.
Инверсии температуры |
могут возникать не только весной. Ч а |
||||||||||
сто они образуются после жаркого дня вечером или ночью. В один |
|||||||||||
из летних вечеров с температурной |
инверсией на Волге, |
вблизи |
|||||||||
Горького, сигнал |
туманного |
горна |
с уровнем силы звука всего |
||||||||
лишь 107 |
дб |
10 |
м |
был хорошо слышен (с уровнем 70 |
дб) |
на |
|||||
|
дбна |
|
|
||||||||
расстоянии |
около 5 |
км, |
в то |
время |
как при отсутствии инверсии |
||||||
уровень 70 |
для горна |
|
отмечается на расстоянии около 300 |
м. |
|||||||
|
|
Совместное действие градиентов скорости ветра и температу ры приводит к значительным вариациям ослабления силы звука сигналов с расстоянием. Ввиду того, что влияние градиента ветра сильнее, чем гр'адиеита температуры, при возрастании температу ры с высотой область тени при распространении звука против ветра все же сохраняется, но уровень силы звука в этом случае обычно спадает медленнее. В этом отношении характерна кривая
4 на рис. 5. Она снята весной при температуре воды 1°С и при наличии температурной инверсии в нижнем слое воздуха. -При от сутствии инверсйи кривыеспада при таком же ветре идут ближе к кривой 2' и могут быть даже круче' ее._По ветру оба градиента увеличивают дальность слышимости сигнала.
При понижении температуры с высотой и распространении звука против ветра действие градиентов температуры и ветра суммируются и акустическая тень образуется особенно близко от источника. Кривая 5 на рис. 5 дает пример особенно сильной ре фракции в направлении против ветра. При распространении зву ка по ветру тени и в этом случае, как правило, не образуется.
21
Сферическое расхождение фронта волны
Звукосигнальные средства судов можно рассматривать как точечные источники, а волны, излучаемые ими, считать сфериче скими. Распространение сферической волны сопровождается, по стоянным увеличением поверхности фронта волны, при этом коле бания, вызванные источником звука, передаются все возрастаю щей массе воздуха. Интенсивность в такой волне убывает обрат но пропорционально квадрату расстояния от источника. Из-за сферического расхождения фронта волны уровень силы звука убывает на 6 до при удвоении расстояния или на 20 дб при уве личении расстояния в 10 раз. Этим объясняется резкий спад уров ня силы звука при увеличении расстояния вблизи источника
(рис. 5).
Сферическое распространение может нарушиться за счет ре фракции и наличия отражений от берегов и воды. Так, из-за на личия градиента скорости ветра волна, распространяющаяся по ветру, может перейти из сферической в цилиндрическую и далее в плоскую. При этом интенсивность звука будет убывать с рас стоянием медленнее, чем в сферической волне. Температурная инверсия также уменьшает область сферического распростране ния звука.
Отраженные волны дают заметный вклад в интенсивность зву ка в месте приема, если их уровень силы звука . отличается от уровня звука сигнала, пришедшего непосредственно от источника, не более чем на 10 дб. Это наблюдается, когда поверхности бере гов, расположенных вблизи судового хода, являются хорошо от ражающими или фокусирующими звук в сторону фарватера, а ослабление звука в атмосфере не очень велико. Подобные усло вия имеют место на некоторых участках рек со скальными бере гами (Лена, Енисей, Чусовая, Вишера). На реках с высокими бе регами сферическое распространение звука при отсутствии ветра, как правило, заканчивается на расстояниях, меньших 500 м, в то Бремя как на реках с низкими берегами—около 1 км. Это одна из причин большей дальности слышимости на реках с высокими бе регами.
Другой причиной большей дальности действия звуковой сигна лизации в условиях возвышенных берегов является, характер ме теоусловий над рекой. Во-первых, ветры, дующие поперек реки, ослабляются берегами. Во-вторых, ветры имеют меньший верти кальный градиент скорости и саму скорость из-за торможения потока берегами. В-третьих, днем в этих условиях чаще наблю даются температурные инверсии из-за сильного прогрева берегов.
Эксперименты по измерению спада уровня силы звука с рас стоянием над водной поверхностью показали, что спад уровня силы звука с расстоянием в расчете на единицу длины изменяет ся. обычно до расстояний 0,5— 1 км, а далее, как правило, спад на
35
единицу длины остается постоянным и кривая спада переходит в прямую.
Исходя из наличия двух участков па кривых спада, для опре деления дальности действия звуковой сигнализации удобно поль зоваться двумя коэффициентами ослабления звука: на первом километре и на втором и последующих. Они могут быть получе ны изкривых спада уровня силы звука с расстоянием, причем па первом километре коэффициент принимается равным разности уровня силы звука на 10 м и 1 км, на втором и последующих ки лометрах коэффициент ослабления определяется по наклону пря молинейного участка кривой спада.
На распространение звука оказывает влияние наличие отра жений от воды. Для звуковых колебаний спокойная вода пред ставляет собой хорошую отражающую-поверхность. Так как угол полного внутреннего отражения при падении луча из воздуха па воду равен 13°, то уже на небольших расстояниях от источника (несколько метров) углы падения оказываются больше предель ного, и поверхность воды можно считать идеальной отражающей плоскостью. Действие поверхности воды в этом случае можно за менить действием мнимого источника, который излучает сфериче ские волны в фазе с источником звука. Уровень силы звука в ме сте приема при этом повышается в среднем на 3 до, по сравне нию с тем случаем, когда зеркального отражения не наблюдает ся. Зеркальное отражение нарушается, если размеры волн на во де будут больше или сравнимы с длиной звуковой волны. Для ча стот ниже 300 Гц отражение сохраняется зеркальным, пока высо та волн не превышает примерно 20 см, в то время как для частот выше 800 Гц зеркальное отражение нарушается уже при легком волнении.
Ослабление звука в атмосфере
Распространение звука сопровождается поглощением звуковой энергии. Поглощение звуковой энергии обусловлено вязкостью и теплопроводностью воздуха (классическое поглощение) и перехо дом энергии звуковой волны в энергию внутримолекулярных дви жений (молекулярное поглощение). Коэффициенты классического и молекулярного поглощения пропорциональны квадрату часто ты звуковых колебаний, причем молекулярное поглощение значи тельно больше классического, и именно оно определяет поглоще ние звука в воздухе. Молекулярное поглощение существенным об разом зависит от количества водяного пара, содержащегося в воздухе,, и определяется, главным образом, столкновениями моле кул-кислорода с молекулами водяного пара.
С увеличением относительной влажности коэффициент моле кулярного поглощения для частот, используемых в звуковой сиг нализации, сначала резко возрастает, достигая максимума при
26
\
5— 15% относительной влажности (такие влажности могут встре чаться на реках, протекающих в пустынных и засушливых райо нах, например, на Амударье), затем быстро спадает и для влаж ностей, больших 40%, практически остается постоянным.
На рис. 8 приведены графики, показывающие, как изменяется коэффициент молекулярного поглощения для звуковых колебаний различных частот в зависимости от'относительной влажности воз духа. Из рисунка видно, что с ростом частоты звуковых колебаний коэффициент поглощения увеличивается. Например, при 20°С и от носительной влажности 60% для частот 125 и 2000 Гц имеем соот ветственно 0,3 и 11 дб/км. При-заданной частоте и влажности су ществует температура, дающая максимальное поглощение. Для воздуха, влажность которого более 40%, коэффициент молекуляр ного поглощения для положительных температур практически не зависит от температуры. Коэффициенты поглощения, определен ные из приведенных графиков, показывают вклад молекулярного поглощения в общее ослабление звука.
Рис. 8. Зависимость коэффициента |
поглощения звука от |
||||
относительной влажности воздуха при 20° |
С . |
Пунктиром |
|||
показана зависимость при 5°С для |
частоты |
1 |
кГц. |
На оси |
|
\км |
|||||
абсцисс — относительная влажность |
да, |
'% |
дбна оси °РДИ" |
||
нат — коэффициент поглощения а, |
|
|
|
В реальных условиях оценить влияние одной только влажно сти очень трудно, так как обычно даже при отсутствии ветра ска зывается влияние термической турбулентности, обусловленной неравномерным нагревом различных участков подстилающей по
27
верхности, и влияние рефракции звука. Так, низкая относитель ная влажность обычно наблюдается днем, в ясную солнечную по году, т. е. при сильно развитой термической турбулентности и уменьшении температуры с высотой, а высокая относительная влажность—вечером и ночью, когда термическая турбулентность развита слабее и часто наблюдаются температурные инверсии, увеличивающие дальность действия -звуковой сигнализации. Вследствие этого коэффициенты поглощения (для частот, исполь зуемых в звуковой сигнализации), снятые в реальных условиях, значительно превышают коэффициенты молекулярного поглоще ния особенно при влажности ниже 80—90%, а уменьшение коэф фициентов поглощения с увеличением влажности выражено более заметно.
В качестве примера на рис. 9 представлены результаты измере ний ослабления звукового сигнала в октаве 500 Гц в зависимости от относительной влажности. Измерения проводились летом на Енисее при отсутствии ветра.
Рис. |
9. Ослабление |
звукового |
сиг |
||
нала в зависимости от относитель |
|||||
ной |
влажности. |
На |
оси абсцисс — |
||
относительная |
влажность |
w , |
% . |
||
На оси ординат — коэффициент ос |
|||||
|
лабления звука |
дб\км |
|
||
Особенно сильное |
звука |
|
обусловлено наличием |
||
ослабление |
|
турбулентности. Воздушный поток при ветре всегда имеет турбу лентный характер. В нем непрерывно возникают и распадаются вихри разнообразных размеров, движущиеся с общим потоком и создающие беспорядочные пульсации скорости, 'температуры, дав-- ления и плотности среды. Размеры вихрей изменяются от не скольких километров до долей сантиметра, причем крупные вихри
распадаются на более мелкие, а |
энергия самых |
мелких вихрей |
|
, переходит в тепловое движение молекул. |
обтеканием воз |
||
Динамическая |
турбулентность |
обусловлена |
|
душным потоком |
препятствий |
на подстилающей поверхности. |
28