3115
.pdfмого в результате этой деформации, так и за счет тепла, подводимого от нагретого цилиндра. Градиент температур велик, так как темпе ратура цилиндра снижается до температуры плавления в очень тон ком слое. С этого момента в результате подвода тепла начинается постепенный разогрев нашей гранулы. Между гребнями червяка и поверхностью цилиндра существует небольшой радиальный зазор, и до тех пор пока толщина пленки расплава меньше величины зазора, ничего неожиданного не происходит. Это состояние может сохра няться на протяжении нескольких витков червяка до тех пор, пока толщина пленки расплава не превысит величину зазора^Затем гребни винтового канала червяка начинают соскабливать расплав со стенки цилиндра, и он собирается у толкающей стенки канала. Участок червяка от конца зоны транспортировки нерасплавленного материала до точки, где гребни начинают соскребать слой расплава, называется зоной «задержки плавления» [14]. В этой зоне элементарный процесс плавления происходит одновременно с деформированием твердого материала. Однако механизм процесса плавления в пределах этой зоны заключается в контактном плавлении материала, сопровождаю щемся нагревом за счет диссипации в пленке расплава, но без удале ния образовавшегося расплава.
Возвращаясь к нашей грануле, отметим, что зона задержки заканчивается, когда находящийся на пробке расплавленный поли мер начинает медленно двигаться по поверхности цилиндра. В ка кой-то точке экструдера наша гранула окажется на поверхности раздела пленка расплава — твердый полимер; в этот момент ее температура экспоненциально повышается до температуры плавления полимера. Образовавшаяся жидкая частица быстро переместится в область, занятую расплавом и расположенную у толкающей стенки. При экструзии аморфных полимеров размягченные частицы движутся по направлению как к поверхности цилиндра, так и к толкающей стенке канала.
^Попав в область расплава, жидкая частица|Начинает участвовать в циркуляционном течении, перемещаясь между двумя положе ниями: в верхней части канала она относительно быстро движется по направлению к толкающей стенке канала червяка и вниз вдоль ка нала, в то время как в нижней части канала она сравнительно мед ленно движется по направлению к пробке (которая также скользит по каналу) или к передней стенке канала (если плавление закончилось полностью). Это продолжается до тех пор, пока частица расплавлен ного полимера не покинет канал червяка. Температура и давление полимера, находящегося в области расплава, обычно повышаются! Участок червяка, на котором происходит плавление, называют зоной плавления. Этот участок граничит с зоной дозирования, простираю щейся до конца червяка. Очевидно в зоне плавления все элементар ные стадии протекают одновременно, в то время как в зоне дозиро вания (транспортировки расплава) происходит только перекачивание’ и перемешивание расплава.
Процесс пластикации в червячном экструдере
Внешняя характеристика червяка пластицирующего экструдера обычно имеет нелинейную форму (вид внешней характеристики чер вяка, перекачивающего расплав, обсуждался в предыдущем разделе). Пластицирующий червяк выполняет ряд функций, и все реализуемые
внем элементарные стадии, кроме перекачивания и смешения рас плава, протекают в изменяющихся условиях. Так, по достижении определенного расхода производительность зоны питания может оказаться недостаточной, что приводит к работе в режиме «голодного» питания. Изменение расхода вызывает изменение длины зоны плавле ния; следовательно, вдоль кривой внешней характеристики червяка меняется не только температура расплава, как это имело место для экструдера, перекачивающего расплав (см. рис. 12.6), но в экструдате могут появиться нерасплавленные частицы. Более того, средняя температура расплава определяется при этом не только теплом, пере даваемым потоку расплава от стенок и за счет вязкого трения в самом расплаве, но также и интенсивностью плавления (т. е. условиями транспортировки расплава из тонкой пленки к слою расплавленного полимера). Наконец, могут изменяться расположение и длина зоны запаздывания, оказывая влияние на положение и длину зон и дозирование.
Для системы пластицирующий экструдер—головка, так же как и
вслучае экструдера, питаемого расплавом, каждой частоте вращения червяка соответствует определенная производительность, которая определяет рабочую точку.
Моделирование процесса пластицирующей экструзии
Математическое описание процессов, происходящих в экстру дерах, перекачивающих расплавы, справедливо и для пластицирую щей экструзии. Однако при этом необходимо дополнить его описанием движения твердых частиц полимера в загрузочных бункерах под действием гравитационных сил, а также описанием распределения давления, условий образования сводов и зависания в бункере, распределения температуры и давления в зоне питания методом расчета длины зоны задержки и распределения давления и темпера туры в пробке гранул, описанием интенсивности плавления и измене ния ширины пробки вдоль зоны плавления, включающим определе ние средней температуры расплава, перетекающего из тонкой пленки в область циркулирующего запаса. Далее необходимо располагать методами расчета мощности, потребляемой в зонах питания, за держки и плавления, а также методами предсказания условий, вызывающих флуктуации производительности экструдера. Ка залось бы, можно свести всю задачу моделирования к описанию полей скоростей, температуры и напряжений как в твердой, так и в жидкой фазах, из которых можно рассчитать все другие интересующие нас переменные. Однако в случае пластицирующей экструзии получить строгое решение задачи гораздо труднее, чем в случае экструзии
ряда алгебраических преобразований приходят к следующему выра жению:
или |
|
cos Ф = |
Ks sin Ф |
|- Af |
|
(12.2-5) |
||
|
|
|
|
|
|
|
||
sin Ф = |
|
— М* - |
KSM |
( 12- 2- 6) |
||||
|
1+ K'i |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K s |
= |
D |
sin 8 + |
/„ cos 8 |
|
||
|
Db |
cos 0 — /s sin 0 |
|
|||||
|
|
|
|
|||||
<Цк. + £ |
ctg6) + W |
7 r |
sin0fr( ^ s + ^ 6 ' dg0s) + |
|||||
W |
Н |
1 |
||||||
s i n 0 ^ s + |
- ^ - c t g 0 ) l n ^ |
(12-2-8) |
||||||
Wb |
Zb |
fb |
|
|
|
|
|
где Pj — начальное давление при г = 0; Р2 —- давление на некотором расстоянии Zb вдоль оси винтового канала, где единственной элементарной стадией является транс портировка твердой пробки.
Для данной производительности Ф рассчитывают из уравнения (12.2-3), М — из (12.2-5), возрастание давления — из (12.2-8). Если задано приращение давления, то расчет производят в обратном направлении, определяя угол Ф из уравнения (12.2-6).
Суммарную потребляемую мощность в зоне питания можно опре делить как произведение действующей на пробку силы Fi на состав - ляющую относительной скорости корпуса я NDb cos Ф:
dPw = nNDbcos<DfbWbP dzb |
(12.2-9) |
Подставляя в уравнение (12.2-9) экспоненциальную зависимости Р
от Zb в соответствии с |
(12.2-8) и интегрируя его, получим |
[16]: |
Рш- |
nNDbWbZbjb созФ |
( 12.2-10) |
Возможно, наиболее серьезным допущением в модели Дарнелла и Мола является предположение об изотропности распределения напряжений. Возвращаясь к разд. 8.9, можно предположить, что распределение напряжений в канале червяка достаточно сложное. Шнейдер впервые попытался учесть неизотропность распределения давлений [17 3. Предполагая существование некоторого определенного соотношения между сжимающими напряжениями во взаимно перпен дикулярных направлениях и принимая во внимание геометрию твердой пробки, он получил более реальное распределение напряже ний, при котором давление, воздействующее со стороны нерасплав ленного полимера на гребни, сердечник червяка и поверхность цилиндра, имело различные значения и было меньше, чем давление вдоль оси винтового канала. Отношение между первым и последним составляло примерно 0,3—0,4.
Предположение о постоянстве температуры также является сомнительным. В результате работы сил трения на поверхности
определенных условиях малые изменения высоты слоя гранул в за грузочном бункере приводят к существенным изменениям в работе экструдера, например изменению давления в головке. В таких случаях поддержание высоты слоя гранул в загрузочном бункере выше определенного уровня ликвидирует колебания давления в го ловке. Можно предположить, что это связано с влиянием уровня материала в загрузочном бункере на давление на входе в экст
рудер.
Несколько иной подход можно найти в работе Лавгроува и Вильямса [19, 20], которые, пренебрегая влиянием уровня материала в загрузочном бункере, предположили, что начальное давление в зоне питания является результатом действия локальных гравитационных и центробежных сил. Это допущение кажется обоснованным, если принять во внимание малое давление в области входа. Однако оно не позволяет объяснить влияния конструкции загрузочного бункера и уровня его заполнения на характеристику экструдера. Ясно, что необходимы специальные экспериментальные исследования и разра ботка детальной математической модели, описывающей загрузочный бункер, участок червяка под бункером и область входа в экструдер (так как здесь модель Дарнелла и Мола неприемлема).
Для хорошей работы зоны питания давление должно возрастать вдоль этой зоны. Максимально возможная теоретическая производи тельность зоны питания может быть получена при Р2 = Pv Анализ уравнений, описывающих зону питания, показывает, что существуют оптимальные угол подъема винтового канала червяка и глубина канала, при которых достигается или максимальная производитель ность зоны питания, или максимальное давление. Ранее мы отмечали, что Рх мало, следовательно, для создания высокого Р2 отношение PJPi должно быть очень велико. Увеличивая Рг за счет принуди тельной подачи (т. е. установив питающий червяк в загрузочном бункере), пропорционально увеличиваем Р2. Из уравнения (12.2-8) видно, что продольное распределение давлений в зоне питания червячных экструдеров имеет экспоненциальный характер так же, как и в мелких прямоугольных каналах (см. разд. 8.13). Если под держиваются изотермические условия и коэффициенты трения оста ются постоянными, то транспортировка твердого материала улучша ется при увеличении отношения fb/fs и скорости вращения червяка (Ф уменьшается для данного G). Однако точное измерение коэффи циентов трения экспериментально затруднено (см. разд. 4.3).
Пример 12.2. Транспортировка гранулята в червячных экструдерах ПЭНП перерабатывают в одночервячном экструдере. Червяк с зоной гомогени
зации (L = |
Db) состоит из 26,5 витка, диаметр 6,35 см; зона питания состоит из |
12.5 витка, |
глубина канала 9,398 мм; зона сжатия (переходная зона) состоит из |
9.5 витка, глубина канала в зоне дозирования 3,22 мм, зона состоит из 4 витков. Ширина гребня червяка 6,35 мм, зазор между гребнем червяка и цилиндром пре небрежимо мал. Диаметр загрузочного бункера 38,1 см, угол конуса конической части составляет 90°, диаметр загрузочного окна 12,7 см (рис. 12.13). Температура цилинДрл 129 °С, нагрев производят, начиная с третьего витка, окно бункера перекрывает д!а витка; таким образом, для транспортировки гранул остается один виток. При Ча стоте вращения червяка, равной 60 об/мин, производительность составляет 67,1 кС ч (температура загружаемого полимера 24 "С). Давление в головке равно 21 МПа.
Рис. 12.13. Загрузочный бункер, состоящий из цилиндри ческой части и усеченного конуса.
Рассчитать: |
1) давление у основания |
загрузочной во |
|
|
|
|||||||||||
ронки; 2) давление |
в |
конце зоны |
питания; |
3) мощность, |
|
|
|
|||||||||
потребляемую в зоне |
питания. |
|
|
изотермический, |
|
|
|
|||||||||
Будем считать, |
что |
режим работы |
|
|
|
|||||||||||
давление на |
входе |
в |
зону |
питания |
равно |
давлению у |
|
|
|
|||||||
основания полностью загруженной загрузочной воронки. |
|
|
|
|||||||||||||
Насыпная плотность сырья 595 кг/м3, статический коэффи |
|
|
|
|||||||||||||
циент |
трения |
в |
загрузочном |
бункере |
0,3, |
эффективный |
|
|
|
|||||||
угол трения |
33,7°, |
коэффициенты |
трения между грану |
|
|
|
||||||||||
лятом |
и цилиндром |
|
и |
червяком |
равны |
соответственно |
|
|
|
|||||||
0,45 и |
0,25. |
|
Сначала |
определим |
некоторые геометрические параметры, |
необ |
||||||||||
Р е ш е н и е . |
||||||||||||||||
ходимые для |
расчета |
в этом и в следующих примерах: |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
Параметр |
|
|
|
|
|
Зона |
Зона |
Зона |
до |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
питания |
плавления |
зирования |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Угол подъема винтового канала по наруж |
17,65° |
17,65° |
17,65° |
|||||||||||||
ному диметру |
червяка |
0ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Средний |
угол подъема |
винтового |
канала |
0 |
20,48° |
Меняется |
18,54° |
|||||||||
Угол подъема винтового канала у сердечника |
24,33° |
линейно |
19,51° |
|||||||||||||
То же |
||||||||||||||||
червяка 0S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Средняя ширина канала №-102, м |
|
|
5,314 |
» |
5,358 |
|||||||||||
Ширина канала по наружному диаметру чер |
5,416 |
5,416 |
5,416 |
|||||||||||||
вяка |
Wb‘Ю2, м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ширина |
канала |
сердечника червяка |
|
|
5,151 |
Меняется |
5,350 |
|||||||||
UV102, м |
|
|
|
|
|
/ |
|
|
|
|
10,5 витка, |
9,5 витка, |
4 витка, |
|||
Длина вдоль оси червяка |
|
|
|
|
||||||||||||
Средняя длина винтового канала червяка 2 , м |
0,666 м |
0,603 м |
0,286 м |
|||||||||||||
2,270 |
|
0,800 |
1) Начнем расчет с зоны питания. Первоначальное давление в зоне питания Рх предполагается равным давлению в загрузочном бункере, создаваемому массой гра нулята. Используем уравнение (8.7-8).гВеличина Р0 оценивается из предположения, что высота слоя гранул в вертикальной части бункера достаточна для создания давления, составляющего не менее 99 % от максимально возможного. Таким образом, из (8.7-8) имеем:
Ро |
0,99.595-9,806.0,381 |
■= 6,412-103 Па |
|
4.0,3-0,286 |
|
К рассчитываем по уравнению (8.6-6):
^min |
1 |
— sin 33,7 |
0,286 |
|
crmax |
1 |
"I- sin 33,7 |
||
|
Как отмечалось в разд. 8.7, несколько более точный результат может быть получен при замене f'wK в уравнении (8.7-5) на BD*, где D* = 1, а В рассчитывают по урав
нению (8.7-6). Угол |
= |
arctg 0,3 = |
16,7°- угол /г0 |
рассчитывают по |
уравнению |
|
(8.7-7): |
|
|
|
|
|
|
k0 = |
16,7 + arcsin |
sin 16,7 |
16,7 -f- 148,8 = |
165,5 arcsin > |
л/2 |
|
sin 33,7 |
||||||
В получаем |
следующим |
образом: |
|
|
|
|
|
|
|
sin 33,7-sin 165,5 |
|
|
|
|
|
|
1 — cos 165,5-sin 33,7 |
|
|
Отметим, что значение В очень близко к VWK = 0,086. Более точное значение Р0 =
|
5Давление1 Рг рассчитывают по уравнению (8.7-8) при кг = 0,0635 и Л0 = 0,19 м |
|||||||||||||||||||||||
(см. рис. 8.10). Угол |
k0 рассчитывают по уравнению |
(8.7-13): |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
к0 = |
|
16,7 + arcsin |
|
|
|
= |
16,7 + |
31,2 = 47,9; |
arcsin < |
я/2 |
|
|||||||||||
Из |
уравнения (8.7-12) |
рассчитываем |
В': |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
В' |
|
|
|
sin 33,7-sin (2-45 + |
47,9) |
|
_ |
~ 2535 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 — sin 33,7-cos (2-45 + |
47,9) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Величину p рассчитывают по уравнению (8.7-10) |
при D* = |
|
1: |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2-0,2635 = 0,527 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg 45 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Окончательно |
|
Р1 из |
уравнения |
(8.7-8) |
равно: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,0635 |
\ 0,527 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
595-9,806.0,0635 |
|
/ |
_ |
0,0635 |
\о |
|
|
|
= |
3,244. 10з + |
532 = |
3,776-10^ Па |
|||||||||||
|
|
/ { |
™635_у.527-1 |
|||||||||||||||||||||
|
|
0 ,5 2 7 - |
1 |
|
|
V |
|
0,190 |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Следует отметить, что на участке червяка с коническим сердечником давление |
|||||||||||||||||||||||
снижается на |
|
35% . |
|
|
|
|
пробки вдоль оси цилиндра |
|
Vр/, вычисленная по урав |
|||||||||||||||
|
2) |
Скорость движения |
|
|||||||||||||||||||||
нению (12.2-1) без |
учета |
влияния |
давления |
на |
плотность, |
равна: |
|
|
|
|||||||||||||||
VPl = |
|
|
|
|
|
|
|
61,7/3600 |
|
|
|
|
|
|
|
■- |
0,0187 |
м/с |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,00635.0,003226 |
|
|
|
|||||||||
|
|
595]-^.[(0,0635)2— (0,0447)2] |
|
|
|
sin 20,48 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Скорость цилиндра |
Vo = |
|
nNDb = |
0,1995 м/с. Следовательно, |
из уравнения (12.2-2) |
|||||||||||||||||||
получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
tg ф |
--------------^ |
|
|
1 |
' |
|
|
|
|
(17,65)_________ __Q 13288 |
Ф — 7 57° |
|||||||||||||
8 |
|
(Vb/ V p l ) t g % - |
(0,1995/0,0187) tg (1 7 ,6 5 )- |
1 |
|
|
|
Ф “ |
' ,&7 |
|||||||||||||||
Ks |
рассчитаем |
по |
уравнению (12.2-7): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
0,0541 |
|
sin 20,48 + |
0,25-cos 20,48 |
|
|
_ |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
As “ |
0,0635 |
cos 20,48 + |
0,25-sin 20,48 |
“ |
|
|
|
|
|
|||||||||||
M рассчитаем |
из уравнения (12.2-5): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
М = cos 7,57 — 0,5859 sin 7,57 = |
0,9141 |
|
|
|
|
||||||||||||||
Отношение P jP i на одном витке зоны питания (Zb = |
0,0635/sin |
17,6 =s 0,209 м) |
||||||||||||||||||||||
от нижнем части бункера до точки, в которой начинается обогрев цилиндра, рассчи |
||||||||||||||||||||||||
таем |
из |
уравнения |
(12.2-8): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Л |
т / 1 1 |
|
0 |
0,009398-0,25 |
. 1>у |
|
|
|
|
4- |
0,0541 |
ctg 20,4в) |
4~ |
|
|||||||||
|
0,9141 = |
2 —— |
|
— „ |
|
sin 17 |
,65 (о,5859 |
0,0635 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
0,05416-0,45 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
. |
0,05151-0,25 |
sin 17,65 (0 ,5859 + |
|
|
|
ctg 24,Зз) + |
|
|
||||||||||||||
|
|
+ |
0,05416-0,45 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
0,05314-0,009398-sin 20,48 |
/ Л |
сого |
, |
0,0541 |
, |
|
|
\ |
|
|
|
||||||||||||
|
|
0,05416-0,209 |
|
0,45 |
|
( ° ’5859 т |
0 0635 |
ctg 20,48jlrt (Р2/Р%) = |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
= |
0,1676 + 0,34328 + |
0,09813 1п ( /у р ,) ; |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р2!Р1 = |
60,9 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Таким образом, давление, создаваемое в зоне питания, равно 0.3776 МПа. Этот |
||||||||||||||||||||||||
розчлыат |
свидетельствует |
об |
удовлетворительном |
функционировании зоны |
пнта- |