Учебное пособие 800622
.pdfДля интенсификации теплоотдачи определяющее значение имеет уменьшение термического сопротивления пограничного ламинарного слоя; поэтому те вставки, которые в наибольшей степени воздействуют на пограничный слой (диафрагмы, кольца), заметно интенсифицируют теплоотдачу; напротив, те вставки, которые воздействуют главным образом на ядро потока (диски), оказывают меньшее влияние на теплоотдачу.
Исследовалось влияние на теплоотдачу вставокдиафрагм в кольцевом пространстве теплообменника типа «труба в трубе». Наружный диаметр внутренней трубки равнялся 25 мм, а внутренний диаметр коаксиальной ограничивающей трубки 84 мм. Диафрагмы плотно входили в наружную трубку; отверстия в них характеризовались диаметром 30; 35; 40 и 50 мм, т. е. величина кольцевого зазора между наружной поверхностью внутренней трубки и кромкой отверстия в диафрагме составляла 2,5; 5; 7,5 и 12,5 мм. Толщина диафрагмы 5 мм, причем располагались они на расстоянии 100 мм друг от друга на участке длиной около 1 м. Опыты проводились с водой, которая проходила последовательно кольцевое пространство, а затем трубку. Определялись значения общего коэффициента теплопередачи, которые составили
98-924 ккал/м2∙ч∙град.
Таким способом можно в 3-5 раз увеличить общий коэффициент теплопередачи в теплообменниках типа «труба в трубе».
Приведены результаты, полученные при исследовании теплоотдачи в трубе, по длине которой устанавливались перегородки в виде диафрагм с острыми или скругленными краями отверстия.
Все опыты проведены в трубе с внутренним диаметром d =67 мм при движении в ней воздуха; отношение m = (dв / d) составляло 0,8 и 0,35 (где dв диаметр отверстия в диафрагме). Длина трубы равнялась 40d, а расстояние между диафрагмами L' = 12d; 8d и 4d. Установлено, что на расстоянии от диафрагмы, равном (2÷3)d,коэффициент теплоотдачи α достигает максимального значения, а затем начинает уменьшаться и приоб-
120
ретает постоянную величину на расстоянии (15÷20)d от диафрагмы. Достигаемое максимальное значение α зависит от m: меньшим т соответствуют большие α. Расстояние между перегородками L' должно быть не менее 6d: при меньших L'влияние диафрагм на α проявляется слабо, а сопротивление канала заметно возрастает. Рекомендуется принимать L'=(6÷10)d.
Так же изучено влияние вставок, закручивающих поток, на теплоотдачу и потерю напора при охлаждении воздуха в прямой трубе диаметром d=31,7 мм и длиной 1272 мм. Труба делилась на два участка: первый опытный участок начинался на расстоянии 36 мм от входа в трубу и имел протяженность 608 мм; второй участок непосредственно примыкал к первому и характеризовался длиной 628 мм. Применялись вставки длиной 600 мм, выполненные в виде спирали из стальной скрученнойполосы с постоянным по длине шагом, подобные показанной на рис. 3.11, а также однозаходные шнековые вставки, которые устанавливались на первом опытном участке. Относительный шаг s/d=0,95÷∞. Опытами охвачена область Re= (1,55÷20,4) ∙ 103.
Установлено, что коэффициент теплоотдачи на первом опытном участке увеличивается по мере уменьшения s/d и относительного расстояния от входа l/d. Особенно существенна интенсификация теплоотдачи в области низких значений Re. В области (s/d) >20 изменение (s/d) практически не сказывается на интенсивности теплоотдачи; уменьшение (s/d) от 20 до 2÷3 сопряжено с увеличением критерия Nu почти пропорционально росту сопротивления; в области (s/d) < 2 уменьшение (s/d) приводит к очень быстрому увеличению сопротивления, значительно опережающему рост интенсивности теплоотдачи.
В выполненном исследовании наиболее благоприятные результаты были получены со шнековой вставкой, характеризовавшейся (s/d) = 0,95: при одинаковых затратах энергии на перемещение теплоносителя коэффициент теплоотдачи в трубе с этой вставкой оказался на 47 % выше, чем в гладкой трубе, при этом скорость в трубе со вставкой в 5 раз меньше, чем в гладкой трубе.
121
Вставки с (s/d) ≤ 6 создают в трубе за выходным концом завихрителя (второй опытный участок) закрученный поток, для которого характерны более высокие значения коэффициента теплоотдачи: в проведенных опытах коэффициент теплоотдачи на втором опытном участке при установке завихряющих вставок на первом участке оказался на 693 % выше, чем при отсутствии вставки, при этом влияние вставок проявляется сильнее в области низких значений Re (так, например, для одной из вставок при Re = 4000 увеличение коэффициента теплоотдачи на втором участке составило 93 %, а при Re = 20000 составило 56 %).
Из изложенного следует, что трубы с турбулизирующимй вставками в некоторых случаях имеют преимущества перед гладкими трубами, особенно в области низких значений критерия Рейнольдса, соответствующих переходному режиму течения в гладких трубах. Вопрос о целесообразности их применения должен решаться с учетом конкретных условий эксплуатации теплообменного аппарата и тех дополнительных затрат, с которыми связаны изготовление и установка в трубах турбулизирующих вставок.
Заполнение труб насадкой (сферическими частицами, кольцами, седлообразной насадкой и т. п.) приводит по существу к тем же результатам, что и применение турбулизирующих вставок, рассмотренное в предыдущем разделе.
С точки зрения интенсификации теплоотдачи при минимальных дополнительных затратах энергии на преодоление возросшего сопротивления потоку представляет интерес применение сравнительно крупной насадки, которая характеризуется величиной отношения (d/dч)<(10÷12), где d – диаметр трубы и dч определяющий линейный размер элемента насадки (диаметр шарика или кольца и т. п.).
Приведены данные, полученные при использовании в качестве насадки колец Рашига и шариков, которые помещались в трубу внутренним диаметром d=50 мм и диной 980 мм. Характеристики исследованных насадок помещены в табл. 3.3.
122
|
|
|
|
|
Таблица 3.3 |
|
Тип |
Средний |
Средний |
Высо- |
Свобод- |
|
Отноше- |
насадки |
наруж- |
внутрен- |
та |
ный объем |
ние d/dч |
|
|
ный |
ний |
колец, |
насадки, |
|
|
|
диаметр |
диаметр |
h, мм |
м3/м3 |
|
|
|
колец |
колец, |
|
|
|
|
|
или |
di, мм |
|
|
|
|
|
шариков, |
|
|
|
|
|
|
dч, мм |
|
|
|
|
|
Кольца |
5,39 |
2,79 |
5,64 |
0,565 |
|
9,28 |
Рашига |
|
|
|
|
|
|
5 мм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кольца |
16,71 |
12,05 |
15,44 |
0,776 |
|
3,00 |
Рашига |
|
|
|
|
|
|
16 мм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Шарики |
10,4 |
- |
- |
0,578 |
|
4,81 |
10 мм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Шарики |
12,7 |
- |
- |
0,505 |
|
3,94 |
12 мм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Установлено, что потери напора в трубе с насадкой при одинаковых значениях Re в 600-10000 раз больше, чем в гладкой трубе, причем они тем больше, чем меньше размер частиц насадки dч. В то же время величина критерия Nu почти не зависит от размера элементов насадки; значения Nu, установленные в опыте с нагреванием воздуха в трубе с насадкой различного типа (табл. 3.3), оказались приблизительно в 8 раз больше, чем для гладкой трубы при одинаковых значениях Re (в области Re>1·104). График на рис. 3.10 показывает, что применение насадки в трубах не дает существенного положительного эффекта: трубы с мелкой насадкой в виде колец Рашига dч=5мм (кривая b) имеют худшие характеристики, чем гладкие трубы; применение крупной насадки (кольца Рашига dч=16мм), целесообразно в
123
области сравнительно высоких значений Re, которым соответствуют низкие ε (кривая с).
Исследовалась теплоотдача от нагретой стенки вертикальной медной трубы со слоем насадки высотой 1680 мм к движущейся снизу вверх жидкости. Труба имела внутренний диаметр d=57,2 мм; в качестве насадки применялись стеклянные шарики dч=4; 6,5; 8,0; 14,9 и 17,1 мм; седлообразная насадка dч=6,4 мм; кольца Рашига dч=5,85; 6,35 и 9,5 мм. Таким образом, отношение (d/dч) изменялось в пределах от 14,3 до 3,3. Опыты проводились с водой, водным раствором глицерина, толуолом и нитробензолом, что позволило исследовать влияние критерия Прандля в пределах Pr=2,7÷11,7. Опытные данные о теплоотдаче описываются эмпирическим уравнением, которое справедливо в области
Re=300÷40000:
Nu [0.41 0.5( |
du |
)]Re0.8 |
Pr0.33 ( |
|
), |
(3.6) |
|
|
|||||
|
d |
|
ст |
|
где µ и µст – вязкость среды при средней температуре потока и температуре стенки трубы соответственно. В выражениях критериев Nu и Re в качестве определяющего линейного размера фигурирует внутренний диаметр трубы; скорость жидкости относится к полному поперечному сечению трубы без учета частичного заполнения его насадкой. Уравнение 3.6 описывает опытные данные с точностью до 15 %. В соответствии с этим уравнением коэффициент теплоотдачи от стенки трубы к нагреваемому потоку жидкости при наличии насадки в 10-13 раз выше, чем в полой трубе.
Потеря напора в трубе со сферической насадкой (Δрн) может быть определена по полуэмпирическому уравнению
p 4 |
|
d |
|
|
н |
24.8[1.5(1 ) ( |
|
) 1] 22.3 , |
(3.7) |
p |
dч |
|||
|
124 |
|
|
в котором р — потеря напора в гладкой трубе того же диаметра и при той же скорости жидкости в полном сечении; β — удельный свободный объем насадки.
Опытные данные, полученные в трубе со сферической насадкой, описываются этим уравнением с точностью до ±10 %. Результаты исследований показывают, что применение насадок в трубках не является эффективным средством интенсификации теплоотдачи; в отдельных случаях может оказаться целесообразным применение относительно крупной насадки.
3.2. Поверхности с искуственной шероховатостью
Для шероховатых поверхностей характерны повышенные значения коэффициентов теплоотдачи и сопротивления; в некоторых случаях может оказаться целесообразным применение поверхностей с искуственной шероховатостью для уменьшения габаритов и веса теплообменных аппаратов.
Исследованы теплоотдача и потеря напора при течении воздуха в трубах с искусственной шероховатостью в виде бугорков, имевших форму усеченных пирамид, которые были получены с помощью специальной накатки.
Для характеристики шероховатости предлагается использовать два безразмерных параметра: относительную шероховатость (δ/d) и относительную концентрацию выступов шероховатости (nd). Понятие об относительной шероховатости (δ/d), представляющей отношение средней высоты выступов шероховатости к диаметру трубы, достаточно хорошо известно и рассматривается во всех курсах теплопередачи. Относительная концентрация выступов шероховатости (nd) выражает число бугорков шероховатости на длине, равной диаметру трубы; этот параметр необходим для оценки так называемой непредельной шероховатости, когда выступы шероховатости расположены не вплотную, а на определенном расстоянии друг от друга, что, в частности,
125
может иметь место при искусственно созданной шероховатости. Для геометрического подобия шероховатых труб необходимо выполнение условий:
(δ/d)=idemи (nd)=idem.
Оценивать шероховатость одной величиной (δ/d) можно только в случае предельной концентрации, когда между выступами шероховатости нет свободной гладкой поверхности, при этом выпонение условия (δ/d)=idem автоматически влечет за собой выполнение второго условия
(nd)=idem.
Исследовались трубы с непредельной шероховатостью, которая характеризовалась значениями (δ/d)=0,014÷0,0265 и (nd)= 5,3÷15,3. Опыты проводились с трубами, длина которых равнялась 60d, при этом средний коэффициент теплоотдачи не зависит от длины.
На основании анализа опытных данных установлено, что существенное влияние (δ/d) и (nd) на теплоотдачу проявляется при значениях Re>Reпр, причем по мере увеличения (δ/d) и (nd) интенсивность теплоотдачи возрастает. Величина Reпр в свою очередь зависит от (δ/d) и определяется выражением
Reпр≈750(δ/d). (3.8)
При Re<Reпр толщина ламинарного подслоя значительно меньше высоты выступа шероховатости.
Для определения коэффициента теплоотдачи в шероховатых трубах в области значений Reпр<Re≤1•105 при течении в них воздуха рекомендуется эмпирическое уравнение
Nu 0.0181C (Re)0.8 C2C3 . |
(3.9) |
1 |
|
Физические свойства воздуха берутся при среднелогарифмической температуре потока, а в качестве
126
определяющего линейного размера принят среднеобъемный диаметр трубы.
Константы С1, С2 и С3 в уравнении (3.9) определяются по уравнениям
1 |
1 1, 26 106 ( )2.87 |
( |
nd |
|
)2.72 0143nd . |
(3.10) |
||
|
|
|
||||||
С1 |
|
d |
|
7.65 |
|
|
||
|
С 14( ) ; |
|
|
|
|
(3.11) |
||
2 |
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C ( |
nd |
1.42 1.05g (nd ) |
. |
(3.12) |
|||
|
|
) |
|
|
||||
|
|
|
|
|||||
3 |
7.65 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Уравнения справедливы в исследованной области значений (δ/d)=0,014÷0,0265 и (nd)= 5,3÷15,3.
При С1=1 и С2•С3=0 уравнение (3.9) приводится к известному уравнению, описывающему теплоотдачу при турбулентном течении воздуха в гладкой трубе; это дает основания для экстраполяции в область меньших значений δ/d
и nd, т. е. в область δ/d<0,014 и nd<5,3).
Коэффициент сопротивления при Re>Reпр выражается уравнением
1 |
[1.44 |
21g( |
d 2 |
15.3 |
|
0.15 |
. |
(3.13) |
||
|
|
)] |
( |
|
) |
|
||||
|
|
nd |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Основываясь на приведенных эмпирических уравнениях, Селезнев показал, что в определенных условиях шероховатые трубыпозволяют осуществить большие теплосъемы, чем гладкие трубы, при равных затратах мощности на перемещение в них теплоносителя. Эффективность исследованных шероховатых труб возрастает с увеличением δ/d, nd и величины критерия Nu.
Так же исследована теплоотдача и потеря напора при течении трансформаторного масла в модели аксиального канала статорного железа турбогенератора с масляным
127
охлаждением. Особенностью такого канала является специфическая шероховатость стенок, обусловленная осносительным смещением листов, из которых шихтуется статор, в пределах технологических допусков: относительная шероховатость стенки канала достигает значения δ/d=0,05.
Модель была собрана из большого числа (~3000 шт.) стальных пластин толщиной 0,5 мм и диаметром 200 мм, которые стягивались четырьмя анкерными болтами; каждая пластина имела центральное отверстие диаметром 10,5 мм. После сборки пакета длина канала составила 1435 мм, причем в канал плотно входил калиброванный пруток диаметром 9,5 мм; этот размер условно принимался за диаметр канала. Опыты проведены при изменении скорости масла в канале в пределах ω=0,525÷3,29 м/сек, которым соответствуют значения критерия Re= 338÷2500. Температура масла на входе составляла 31,7-41 ºС, на выходе 38,4-46,5 ºС; средняя температура стенки канала равнялась 73,8-81,9 ºС, удельная тепловая нагрузка 310-1275 ккал/м·ч. Экспериментально определенные значения коэффициента теплоотдачи составили 227÷2100 ккал/м2·ч·град. Опытные данные описываются эмпирическим уравнением
Nu 0.000575Re1.37 Pr0.4 . |
(3.14) |
Анализ опытных данных показал, что режим течения масла становится турбулентным при сравнительно низких значениях критерия Рейнольдса порядка Re=600, чему соответствует скорость течения масла ~1 м/сек. Можно предполагать, что по мере увеличения Re до величины порядка 2000 происходит постепенное включение в теплообмен дополнительной поверхности, образованной выступающими элементами пластин, из которых собрана модель; в области Re>2000 в теплообмене активно участвует вся поверхность. Процессы стабилизации и постепенного включения всей поверхности в теплообмен несколько напоминают явления, наблюдающиеся при продольном
128
обтекании трубок с поперечным оребрением. В рассмотренной работе экспериментально установленные значения коэффициента теплоотдачи оказались в 2-8 раз больше рассчитанных по известным уравнениям для случая ламинарного течения жидкости в трубе с гладкими стенками. Это свидетельствует о весьма существенной роли шероховатости в некоторых частных случаях теплообмена.
Применение шероховатых листов с мелкозернистыми выступами приводит к существенной интенсификации теплоотдачи в трубчато-пластинчатых перекрестно-точных теплообменниках при омывании газом поверхности листов, что позволяетт уменьшить габариты и вес аппаратов.
Поверхности с искуственной шероховатостью не получили широкого применения в теплообменных аппаратах, хотя, как это следует из изложенного, в отдельных случаях использование их может быть целесообразным.
3.3.Трубы с переменным по длине сечением
Втрубах с переменным по длине сечением происходит частое изменение скорости потока, что вызывает его турбулизацию и интенсифицирует теплоотдачу; в то же время возрастают потери напора.
Для изготовления труб с переменным сечением используются обычные круглые трубы, стенки которых подвергаются соответствующей пластической деформации — сплющиванию в той или иной плоскости.
Данные о теплоотдаче и сопротивлении различных типов таких труб ихарактеристики этих труб приведены в табл. 3.4, форма труб и дополнительные их размеры показаны на рис. 3.12 и 3.13.
Зависимость интенсивности теплоотдачи и величины потери напора от гидродинамической обстановки для указанных труб выражена графически (рис. 3.12 и 3.13) в виде функциональной связи:
129