4.6.2. Системы с фазовым кодированием
Идея кодирования бит, используя фазу оптического излучения, была впервые высказана Беннеттом в статье [51]. Формирование квантовых состояний и их анализ может в этом случае проводиться интерферометрами, которые легко реализуются на базе компонентов волоконной оптики.
Понятие фазы оптического излучения (благодаря корпускулярно-волновому дуализму) справедливо не только для светового луча (т.е. волны в классической оптике), но и для одиночных фотонов (т.е. частиц, в квантовой оптике), поведение которых (расщепление, сложение и интерференция) интерпретируется, однако, как волновое.
Для этих целей может быть использован интерферометр Маха-Цендера вместе с однофотонным источником излучения и детекторами фотонов. Блок на стороне Алисы тогда будет содержать источник, разветвитель и фазовый модулятор PMA, а блок на стороне Боба будет состоять из фазового модулятора PMB, разветвителя и детекторов APD, вероятность регистрации фотона на одном из выходов которых ("0" или "1") будет меняться с изменением фазы. На рис.3.5 показана схема криптосистемы с использованием двух ОВ-интерферометров Маха-Цендера (Алисы – А и Боба – В), соединенных ОВ-кабелем [59].
Как видно из рисунка, передатчик Алисы посылает поток одиночных фотонов длиной волны 1550 нм в виде сильно ослабленных лазерных импульсов (формируя так называемое звено слабой когерентности). Каждый из этих фотонов проходит через интерферометр Маха-Цендера, который случайно модулируется с помощью PMA, устанавливаясь на одну из четырех фаз (вариант, соответствующий использованию протокола BB84), действующую на интервале прохождения импульса. Тем самым модулируется "фаза" волнового образа фотона, выбранная на основе используемого базиса ("+","") и значения ("0","1"), важных при самоинтерференции на выходе интерферометра.
Рис.3.5. Схема квантовой криптосистемы с двумя интерферометрами Маха-Цендера.
Приемник на стороне Боба содержит другой похожий интерферометр, случайно модулируемый с помощью PMB для установления одной из двух фаз, требуемой для установления нужного базиса. Фотон, пройдя интерферометр Боба, восстанавливает, интерферируя на выходном разветвителе, свое состояние, попадая на один из детекторов ("0" или "1") APD. Для синхронизации работы детекторов Алиса посылает (используя WDM-мультиплексор, не показанный на рис.3.5) в то же волокно мощные импульсы с длиной волны 1300 нм для синхронизации и стробирования диодов APD.
На рис.3.5 показан механизм прохождения фотонов от источников у Алисы до детекторов APD у Боба (без учета факта использования модуляции). На рис.3.5а показаны несбалансированные интерферометры Маха-Цендера, плечи которых исходно разные: нижние (короткие) имеют длину SA и SB, а верхние (длинные) – длину LA и LB. Это значит, что плечи имеют разную временную задержку на распространение волнового импульса. Фотон, рассматриваемый как волна, расщепляется на два одинаковых луча первым разветвителем (50/50) у Алисы. Нижний проходит путь SA, а верхний – LA до выходного разветвителя, где лучи объединяются, образуя дипульс LASA, который, пройдя квантовый ОВ-канал, доходит до входного разветвителя (50/50) интерферометра Боба. Затем он снова расщепляется на два одинаковых луча. Нижний проходит путь SB, а верхний – LB до выходного разветвителя Боба, где они образуют два дипульса: нижний LASB/SASB и верхний – LALB/SALB. Объединение их показано на рис.3.5.б. Оно приводит (при условии идентичности/настроенности обоих интерферометров) к формированию волны с тремя пиками: большим центральным (SALB+LASB) и двумя боковыми (LALB и SASB).
Для описания действия модуляции в данной системе вспомним законы отражения/преломления:
· Фаза луча, отраженного от границы раздела двух сред (с показателем преломления n1 и n2), сдвигается на /2, если n2 > n1, и не изменяется, если n2 < n1;
· Фаза луча, преломленного на границе раздела двух сред (если луч существует), не изменяется.
На рис.3.6 показано [59], что центральный пик в фотонном импульсе содержит интервал когерентности (рис.3.6а), внутри которого одновременно присутствуют волновые образы двух различных путей: SALB и LASB, фазы которых, в общем случае, сдвинуты относительно друг друга на некоторую величину D (рис.3.6б). Эти два волновых образа взаимодействуют (интерферируют) при объединении на выходе интерферометра в точке разветвления у Боба (на рис.3.6в показана граница раздела сред в этой точке). Применяя законы отражения/преломления и предполагая, что ниже этой границы раздела среда более плотная, получим, что отраженная верхняя и преломленная нижняя волны окажутся в противофазе и уничтожат друг друга (это называют иногда деструктивной интерференцией), что фиксируется с помощью APD как "0" (т.е. фотон не фиксируется), а отраженная нижняя и преломленная верхняя волны окажутся в фазе и усилят друг друга (это называют иногда конструктивной интерференцией), что фиксируется APD как "1" (т.е. фотон не фиксируется).
Рис.3.6. Механизм выбора “0” или “1” с помощью APD и
интерферометра на стороне Боба.
Настройка правильности срабатывания APD осуществляется путем подстройки фазового сдвига D от импульса к импульсу, что и делает Алиса путем установки нужной величины сдвига фазы для фазосдвигающей схемы своего PM для каждого передаваемого импульса.
Рассмотрим такую схему кодирования для протокола BB84 с четырьмя состояниями. Алиса кодирует "0" и "1" для одного фотона в любом из двух случайно выбранных неортогональных базисов (обозначим их как 0 и 1). Так она может представить значение бита "0" фазовым сдвигом 0° (в базисе 0) или /2 (в базисе 1), а значение "1" – фазовым сдвигом (в базисе 0) или 3/2 (в базисе 1). Итак, Алиса может формировать один из четырех фазовых сдвигов (0, /2, , 3/2) путем выбора четырех кодовых комбинаций в пространстве состояний "бит-базис": (00, 01, 10, 11). Это можно осуществить, подавая четыре различных напряжения (условно: 0, 1, 2, 3) на электрооптическое фазосдвигающее устройство.
Боб выбирает базис, сдвигая в случайном порядке фазу на 0 или /2, и присваивает APD, подсоединенному к выходу "0", значение 0, а APD, подсоединенному к выходу "1" – значение 1. Когда разности фаз равны 0 или , Алиса и Боб используют совместимые базисы и получают определенный результат. В этих случаях Алиса может определить, в какой из детекторов Боба попадет фотон и какое значение 0 или 1 получено. Боб также может заключить, какую фазу выбирала Алиса при передаче каждого фотона. Если же разность фаз равна /2 или 3/2, то Алиса и Боб используют несовместимые базисы, и фотон случайным образом выбирает один из детекторов Боба. Все возможные комбинации сведены в табл.3.
Основная трудность реализации данной системы в том, что несбалансированность интерферометров Алисы и Боба должна быть стабильной в пределах долей длин волны фотонов во время передачи ключа для сохранения нужных фазовых соотношений. Это значит, что интерферометры должны быть в термостабилизированных контейнерах, а системе нужно обеспечить компенсацию дрейфа фазы. Кроме того, изменения поляризации в коротком и длинном плечах в каждом интерферометре должны совпадать, т.е. требуется использовать контроллеры поляризации.
Таблица 3
4.7. Современное состояние работ по созданию ККС.
За десять лет, прошедших с момента создания первого прототипа КОКС, достигнут огромный прогресс. Сейчас квантовое распределение ключей по ВОЛС является возможным уже на расстояния в десятки километров.
Работы в области квантовой криптографии ведутся во многих странах. В России, например, этими вопросами активно занимаются в Государственном университете телекоммуникаций (Санкт-Петербург). В США в Лос-Аламосской национальной лаборатории создана линия связи общей длиной 48 км, в которой осуществляется распределение ключей со скоростью в несколько десятков Кбит/с, а в университете Дж. Хопкинса реализована локальная вычислительная сеть с квантовым каналом связи длиной 1 км, в которой достигнута скорость передачи 5 кбит/с. В Великобритании, в Оксфордском университете, реализован целый ряд макетов квантово-криптографических систем с использованием различных методов модуляции и детектирования оптических сигналов, а в лаборатории фирмы British Telecom получена наибольшая длина КОКС – 30 км при скорости передачи порядка 10 кбит/с. В 1997 году была доказана возможность существенного повышения скоростей передачи - до уровня 1 Мбит/с и более.
ККС поначалу использовались для связи отдельных пар пользователей, но практические применения требуют связей со многими пользователями. И не так давно были предложены реализации ККС для оптических сетей связи различной топологии.
Рассмотрим, как КК может применяться к случаю пассивной оптической сети, содержащей центральный сетевой контроллер А, связанный посредством пассивного оптического светоделителя со множеством сетевых пользователей (Бi). В этой схеме просто используется квантовое поведение оптического светоделителя. Одиночный фотон в светоделителе не может разделяться, а, напротив, направляется по одному (и только одному) из путей. Выбор пути для каждого отдельного фотона произволен и непредсказуем. Следовательно, если стандартный протокол квантовой передачи применяется в сети со светоделителями, то каждый пользователь будет обеспечен уникальным произвольно выбранным подмножеством битов. Из последовательности, которая передается в сети, центр А может, выполняя открытое обсуждение после передачи с каждым пользователем по очереди, идентифицировать, какие фотоны были разделены с каждым из них, и создать с каждым секретный и уникальный индивидуальный ключ. Таким образом, сеть может быть надежно защищена, потому что, хотя шифрованная информация передается открыто по сети, А и Бi могут быть уверены, что никакой другой сетевой пользователь или внешний злоумышленник не получил никаких сведений относительно их общего ключа. Эта схема распределения ключей полезна, например, для обеспечения работы пользователей с защищенной базой данных.
Основные усилия теперь направлены на то, чтобы сделать использование квантового канала экономически эффективным. Большинство схем КОКС требуют постоянной подстройки и управления на каждой стороне канала связи, что удорожает систему. Однако недавно в Женевском университете была предложена реализация КОКС, не требующая никакой подстройки, кроме синхронизации. Экспериментальные результаты подтверждают, что подобные схемы действительно многообещающи для практических реализаций квантового канала. Применение в них так называемых “зеркал Фарадея” приводит к тому, что все световые импульсы проходят одинаковый путь, поэтому, в отличие от обычных схем, не требуется никакой подстройки. Для организации квантового канала необходимо просто подключить приемный и передающий модули в конце ВОЛС, синхронизировать сигналы и начать передачу. Именно поэтому данную систему называют системой Plug and Play ("подключай и работай"). В эксперименте швейцарских исследователей каналом связи являлся подводный кабель длиной 23 км, используемый для передачи данных между Нионом и Женевой. Однако скорости передачи информации, полученные в данной системе, низки для практических приложений, и сейчас ведется доработка схемы, чтобы достичь более конкурентоспособных результатов.