- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Глава 15
ДОЗИМЕТРИЯ ПОТОКОВ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ
Дозиметрия
любого вида ионизирующего излучения
сводится в конечном итоге к измерению
и анализу результата взаимодействия
заряженных частиц с веществом. Возможность
дозиметрии косвенно ионизирующего
излучения на основе измерения
сопряженного с ним излучения заряженных
частиц определяется наличием
однозначной связи между характеристиками
поля первичного и вторичного излучений.
Однозначность упомянутой связи
обеспечивается определенными условиями
измерения, например электронным
равновесием (§ 15). Обозначим Ф٦>
плотность потока косвенно ионизирующего
излучения, — плотность потока сопряженных
с ним заряженных частиц. Связь
335§ 108. Общие замечания
Рис.
91. Прохождение электронов через толстый
поглотитель
между
этими характеристиками
устанав-
равнове-
поля
излучения легко
ливается при наличии
сия
<۶٢
£
^ == <?е
Ц
где
Ь
—
усредненное по спектру заряженных
частиц
(108.1)
значение
ЛПЭ;
р/г — усредненное по спектру первичного
косвенно ионизи-
рующего излучения
значение коэффициента передачи
энергии;
Ё—
средняя энергия частиц первичного
излучения. От плотности
потока частиц
можно перейти к другим характеристикам.
Таким
образом, формула (108.1) дает
фундаментальное соотношение
между
первичным и вторичным излучением.
Поток
заряженных частиц может возникнуть,
однако, не
только в результате
взаимодействия косвенно
ионизирующего
излучения с веществом.
Есть большое число радионуклидов,
которые
в результате (3-распада испускают
электроны ((3-части-
цы). Энергетический
спектр (3-излучения радионуклидов
всегда
непрерывен; максимальная
энергия р-частиц не превосходит
не-
скольких мегаэлектрон-вольт.
Другой вид заряженных частиц,
испускаемых
радионуклидами, — это а-частицы, которые
бывают
моноэнергетичны. Энергия
а-частиц, испускаемых радионукли-
дами,
также не превосходит нескольких
мегаэлектрон-вольт.
Вопросы
дозиметрии корпускулярного излучения
радионукли-
дов особенно сложны, когда
нуклиды распределены внутри облу-
чаемого
объекта. Эти вопросы рассматриваются
в гл. 14.
Поток
заряженных частиц, испускаемых
радиоактивным источ-
ником, определяется
активностью входящих в его состав
радио-
нуклидов. Если активность
радионуклида равна А, то, принимая
его
за точечный источник, для плотности
потока частиц на рас-
стоянии 7? при
отсутствии поглощения можно написать:
фл=сА/4л/?2,
(108.2)
где
с
—
коэффициент, равный числу возникающих
заряженных
частиц на один акт распада,
определяемый схемой распада дан-
ного
радионуклида.
Выражая
активность в Бк, расстояние — в см,
плотность по-
тока получим в 1/(см2٠с).
Напомним,
что при активности в 1 Бк происходит
один распад в секунду.
Единица
активности беккерель связана с
внесистемной единицей активности
кюри
следующим соотношением:
Ки=3,7٠1010
Бк.
3,7
٠1010
— округленное число а-распадов,
происходящих в 1 с в 1 г чистого
226Ца.
Если
среднее значение ЛПЭ заряженных частиц
выразить
в массовых единицах, то
мощность поглощенной дозы Р
в точке,
где
плотность потока частиц равна <р,
дается следующей фор-
мулой:
336