3. Зависимость плотности тока термоэлектронной эмиссии от температуры с учетом влияния электрического поля (эффекта Шоттки) при максимальной температуре катода т2.
Эффект Шоттки – понижение потенциального барьера на границе тело-вакуум при приложении вытягивающего электроны электрического поля напряжённостью ɛ. Снижение работы выхода электронов определяется следующей формулой , где ɛ напряженность поля измеряется в В/см.
В формуле Ричардсона-Дэшмана учет эффекта Шоттки приводит лишь к умножению плотности тока насыщения на . Выражение для плотности тока ТЭЭ принимает вид:
Расчет:
При максимальной температуре катода в 2500 К UA = В, следовательно = 81666,6 В/м
Аналогично рассчитываем плотность тока в интервале температур 100-2500 K.
Данные, полученные при расчете:
Т, К |
J, A/м2 |
100 |
4,6479E-192 |
200 |
9,44664E-91 |
300 |
7,87253E-57 |
400 |
8,51764E-40 |
500 |
1,5658E-29 |
600 |
1,16635E-22 |
700 |
9,91391E-18 |
800 |
5,11529E-14 |
900 |
4,06035E-11 |
1000 |
8,66939E-09 |
1100 |
7,10872E-07 |
1200 |
2,83933E-05 |
1300 |
0,000651392 |
1400 |
0,009657641 |
1500 |
0,100902495 |
1600 |
0,792822047 |
1700 |
4,924006587 |
1800 |
25,12897113 |
1900 |
108,6577392 |
2000 |
407,9856081 |
2100 |
1356,986886 |
2200 |
4063,862233 |
2300 |
11106,99498 |
2400 |
28018,18947 |
2500 |
65854,30158 |
Рис.3 Зависимость плотности тока термоэлектронной эмиссии от температуры с учетом влияния электрического поля (эффекта Шоттки).
Вывод: Эффект Шоттки приводит к появлению зависимости плотности тока термоэлектронной эмиссии от приложенной внешней разности потенциалов анод-катод. На выход электронов существенно сказывается действие внешнего электрического поля, которое уменьшает потенциальный барьер на границе металла и увеличивает ток эмиссии.