книги / Теплотехника (курс общей теплотехники)
..pdfВ области перегретого пара изобары приобретают кривизнуи посте пенно переходят в логарифмические кривые. Переход из прямых линий в кривые на верхней пограничной кривой происходит без излома.
Изотермы в области перегретого пара на диаграмме 5 — I расходят
3“
Рис. 10-6. Рабочая область диаграммы 5 —ь
ся с изобарами и постепенно сворачивают вправо. В области низких дав лений и высоких температур, где перегретый пар по свойствам прибли
жается к идеальному газу, изотермы приближенно подчиняются уравне нию, справедливому для идеального газа:
это означает, что здесь изотермы характеризуются приближенно посто янством энтальпии и поэтому отображаются на диаграмме 5 — I линия ми, почти параллельными оси 5.
Диаграмма 5 — I позволяет решать ряд практических задач. При ее помощи можно по двум заданным параметрам пара определить его энт ропию и энтальпию. Так, если пар характеризуется давлением р4и тем пературой (рис. 10-6), то его энтальпия- и энтропия будут опреде ляться координатами точки а пересечения данных изобары р4 и изотер мы /ш.
Пользуясь той же диаграммой, можно определить, как будет изме няться энтальпия и энтропия пара при любом процессе изменения его состояния. Например, при изобарном процессе, начинающемся от состо яния, отображаемого на диаграмме точкой с, до состояния, характеризу-
•емого тем, что температура пара становится равной *п, энтальпию и эн тропию пара в новом состоянии находят по точке Ь, в которой изобарар4
111
пересекается с изотермой Iй. Поступая аналогичным образом, можно на
ходить параметры нового состояния по диаграмме 5—ь для изохорного и изотермического процессов (см., например, точку с, получаемую при изотермическом сжатии от давления р\ до давления р2).
Если требуется определить, как изменится состояние пара при его адиабатном расширении от состояния, отображаемого точкой а, до со стояния, при котором давление его будет равно /?6>то, поскольку в адиа батном процессе энтропия остается неизменной и адиабата изображает ся вертикальной прямой, новое состояние пара определяют по точке А, лежащей на пересечении вертикали а— й с изобарой /?6.
Рассматриваемое состояние пара характеризуется степенью сухости (сухостью) ха, величина которой может быть определена интерполиро ванием между значениями х11 и х1. Отрезок а—й представляет собой разность энтальпии пара в состояниях, Отображаемых в диаграмме 5 — Vточками а и й, т. е. 1а — и.
Паровые процессы
Изобарный и изотермический обратимые паровые процессы были рассмотрены при анализе процесса парообразования, и поэтому здесь го ворится лишь о работе и количестве тепла, подведенного или отведенно го в этих процессах.
Работа изменения объема пара в изобарном процессе 1—2 на диаг рамме V— р выражается площадью, расположенной под линией этого процесса; величина ее определяется уравнением
/ = р(у2 — р]) дж!кг.
Количество тепла, подведенного или отведенного в процессе, на диа грамме 5 — Т определяется площадью, расположенной под линией про цесса. По диаграмме 5 — I количество подведенного или отведенного тепла легко определить по разности энтальпий в конечном и начальном состояниях пара:
<7= /2 — 1г дж/кг.
В изотермическом процессе количество подведенного к пару или от веденного от* него тепла определяется уравнением
д = Т(52 — 5Х) дж/кг.
Работу в изотермическом процессе в связи с тем, что для пара ЛиФ0 определяют по формуле:
1 = щ— ди = <7— [г,—г,—(р2о2—д»,)]
Обратимый адиабатный процессдля водяного пара отображается на диаграмме V— р (рис. 10-7) гиперболической кривой 1—2, лишь прибли женно описываемой уравнением /7оЛ=сопз1, в котором значение показа теля к для области перегретого пара в среднем составляет приблизи тельно 1,3, а для области насыщенного пара 1,135; на диаграммах 5 — Т и 5—I (рис. 10-8 и 10-9) этот процесс, как уже указывалось, отобража ется вертикальной прямой 1—2.
Из рассмотрения адиабатного процесса в системе 5 — Т (рис. 113-8), например адиабат А—В и В— В, можно сделать заключение, что при расширении, когда линия процесса направлена вниз, вода частично пре вращается в пар, а влажный пар при высоких значениях х частично кон денсируется. В результате адиабатного сжатия паро-водяная смесь не большой степени сухости (точка В) может быть превращена в жидкость, а паро-водяная смесь сравнительно большой степени сухости (точка Е) сначала в сухой насыщенный пар (точка пересечения прямой В — Ь ' с линией х=\), а затем в перегретый пар.
№
Работа изменения объема в адиабатном процессе может быть опре делена из уравнения (5—48"):
1 = и1 —и2 = (к—РЛ) — (Ь — №) = к — к ~ (/№ — /№) дж/кг.
Изохорный процесс отображается на диаграммах V—р (рис. 10-10), 5—Т (рис. 10-11) и 5—I (рис. 10-12) линиями 1—2. На диаграмме о—/? это вертикальная прямая; на диаграмме 5—Т — кривая, обращенная выпуклостью йверх в области влажного пара и выпуклостью вниз в об ласти перегретого пара (перегиб на пересечении с верхней пограничной кривой х=1); на диаграмме 5—I—кривая, обращенная выпуклостью
Рис. 10-7. Изображение ади |
Рис. 10-8. Изображение |
Рис. 10-9. Изображение |
||
абатного парового процесса |
адиабатного |
парового |
адиабатного |
парового |
на диаграмме V—р |
процесса на |
диаграмме |
процесса на |
диаграмме |
|
5 —Т |
5 —I |
||
Рис. 10-10. Изображение |
Рис. 10-11. Изображение |
Рис. 10-12. Изображение |
иэохорного парового про- |
изохорного парового про- |
изохорного парового про |
цесса на диаграмме |
цесса на диаграмме 5 —Г |
цесса на диаграмме 5 —I |
вниз близкая к наклонной прямой в области влажного пара. При нагре ве пара от одного и того же состояния изохора на диаграмме 5—I (рис. 10-12) проходит над изобарой, начинающейся из той же точки. При охлаждении изохора располагается под изобарой. Как видно из ди аграмм, при нагреве в изохорном процессе влажный пар может быть приведен в состояние сухого насыщенного и затем перегретого до любой температуры. В то же время путем охлаждения перегретый пар можно перевести в состояние влажного пара, но нельзя довести его до состоя ния жидкости (кривые охлаждения не пересекаются с нижней погра
ничной кривой, за которую с известным приближением на диаграмме V—р можно принять ось ординат).
Количество подведенного к пару или отведенного от него тепла оп ределяется выражением
ц= На — их = (1'а —рап)—(к—Р^) —к —к —0 (Ра —Р1) дж/кг. (10-21)
113
Параметры состояния пара, так же как и величины <7и !, во всех этих процессах можно определять либо с помощью вышеприведенных формул, либо по таблицам воды и водяного пара, либо по диаграмме 5—I.
По диаграмме 5—I при заданных начальных параметрах рабочего
тела это делается следующим образом. Если задан один из,конечных параметров, то, определив начальную точку процесса на диаграмме 5—*,
находят линию процесса и на ней по заданному конечному параметру находят конечную точку. Если задана величина </ или /, то по соответст вующей формуле находят один из конечных параметров, а в остальном поступают так же, как указано выше.
Истечение водяного пара
Все положения, справедливые для истечения газов, могут быть рас пространены на истечение водяного пара.
Однако для расчета истечения пара удобнее пользоваться диаграм мой 5—1и формулами (8-6'), (8-15)—(8-18'), так как другими формула ми, приведенными ранее для газов, пользоваться сложно, поскольку при
|
|
адиабатном истечении |
пара показатель |
|
|
адиабаты к изменяется |
и может прини |
|
|
мать значения от 1,135 для насыщенного |
|
|
|
пара до 1,3 для перегретого пара. Соот |
|
|
|
ветственно величина рК принимает зна |
|
|
|
чения от 0,577 для насыщенного пара до |
|
|
|
0,546 для перегретого пара. |
|
|
|
На рис. 10-13 представлен процесс |
|
|
|
истечения пара на диаграмме 5—1для |
|
|
|
случая, когда Рг/р1<Ркр и когда не учи |
|
|
|
тывается трение струек пара друг о друга |
|
|
|
и о стенки сопла. Обратимому адиабатно |
|
|
|
му истечению пара через расширяющееся |
|
|
|
сопло соответствует линия 1—2 и распо |
|
|
|
лагаемое теплопадение к^=и—е2; при су |
|
Рис. 10-13. Применение диа |
живающемся сопле пар расширяется в |
||
его пределах только до давления рКр, че |
|||
граммы |
5 —I для расчета |
му соответствует отрезок 1 — а и распола |
|
сопла |
при рг/Р1<Рнр |
гаемое теплопадение ккр=1\ — 1кр. В дей |
|
ствительности ввиду наличия трения про цесс истечения пара протекает необратимо и сопровождается увеличе нием энтропии; поэтому на диаграмме 5—I для расширяющегося сопла он условно отображается линией 1—2' а для суживающегося сопла—ли нией 1 — а'. В связи с этим полезное теплопадение уменьшается и для расширяющегося сопла составляет Ниол, а для суживающегося Н'кр (см.
рис. 10-13).
Влияние трения при истечении пара из сопла учитывают, пользуясь
коэффициентом потери энергии |
равным от 0,02 до 0,097. |
Пользуясь этим коэффициентом, величину НПоп определяют по выра |
|
жению |
(10-22) |
^ПОЛ~ К А/&ПОТ» |
|
где Д&пот — потеря располагаемого адиабатного теплопадения, |
|
Дй„от = №о. |
(10-22') |
Для определения на диаграмме 8 — 1 точки 2' [см. рис. 10-13] про водят по заданным величинам линию 1—2 (адиабату в интервале дав лений Р1-Т-Р2), откладывают на ней от точки / отрезок, равный Лол, и
114
от нижнего конца его проводят горизонтальную линию до ее пересечения с изобарой р2 в искомой точке 2'. Таким образом, по диаграмме 5—I представляется возможным определить данные, необходимые для рас чета расширяющегося сопла Лаваля, а именно Нкр, пкр и ^
При расчете сопла начальной скоростью пара ш\ обычно пренебрега ют, поскольку ома значительно меньше скорости выхода пара из сопла; чтобы учесть потери на трение, в формулу (8—б') вместо Н0 вводят ве личину ЛполПри этих условиях расчетная формула приобретает вид
™= УЩюл- |
(10-23) |
Пользуясь этой же формулой, определяют шкр, подставляя в нее вместо И.ПОЛвеличину Нкр и т? . После этого по заданному расходу М
ипо формуле 8-15 определяют /т1Ша по формуле (8-16) —величину
т.е. сечение сопла Лаваля на выходе из него пара. Формулы (8-17)—
(8-19) служат для определения других размеров сопла. *
Дросселирование водяного пара
За изменением состояния водяного пара при дросселировании удоб но проследить, пользуясь диаграммой 5 — 2 (рис. 10-14).
Поскольку энтальпия пара после дросселирования имеет то же зна чение, что и до него, проведем на этой диаграмме одну горизонтальную линию 1—3 (рис. 10-14) в области перегретого пара, а другую а— е— в области влажного пара. Начальное состояние пара, отображаемое точ кой /, характеризуется давлением 10 Мн/м2 и температурой 500°С. Из рисунка видно, что по мере уменьшения давления при дросселировании температура пара падает, в то время как степень перегрева его растет, что видно из следующих цифр:
Ыг = 1Х— /а = 500 —310,96= 189,04 град; Д/2 = 22 — *н2 = = 454—212,37 = 241,63 град; М3 = 23 —(„8 = 445 — —151,84= 293,10 град,
т. е. Д*1<СД*2<Д*з (величины Д2 определены по диаграмме 5 — 2 и по таблицам пара). Однако при дросселировании пара высокого давления и небольшого перегрева (например. р= 15 Мн/м2 и 2=350°С) перегрев
его, как следует из рис. (10-14), может уменьшиться и пар может даже
сделаться влажным.
Из рассмотрения линии а— д следует, что после дросселирования влажного пара высокого начального давления до давлений, определяе мых изобарами, лежащими слева от точки 6, пар увлажняется (в точ ке а влажность пара 1—х—\—0,96=0,04, в точке Ь она равна 1—0,94= = 0,06 и в точке с она равна 1—0,96=0,04). Начиная от точки с после дросселирования пар подсушивается; в точке й достигается состояние сухого насыщенного пара; в результате дросселирования от состояния, отображаемого точкой й, пар перегревается (точка е лежит в области перегретого пара). Таким образом, в результате дросселирования в дан ном случае изменяются параметры пара и, следовательно, его состояние.
Проводя из точек а, Ь и с изобары до их пересечения с верхней по граничной кривой соответственно в точках аи Ьхи сь можно убедиться что чем больше понижается давление пара в результате его дросселиро вания, тем больше падает его конечная температура (точка а\ лежит в интервале температур 400—300°С, точка Ь\ —в интервале температур 300—200°С и точка С1—в интервале температур 200—100°С).
\ |
115 |
Наконец, заметим, что дросселирование пара приводит к потере его работоспособности. Последняя оценивается той работой, которая может быть получена от пара при его расширении в тепловом двигателе до не которого конечного давления. Применительно к идеальному процессу
Рис. 10*14. Процесс дросселирования пара на диаграмме $ —1
эта работа эквивалентна разности энтальпий пара в начале и в конце адиабатного расширения. На рис. 10-14 работоспособность пара, состоя ние которого отображается точкой /,.при его.расширении до 0,005 Мн/м2 определяется величиной адиабатного теплопадения, равной разности эн тальпий в точках 1 и 1', выражаемой в масштабе отрезком Н\. Если'пар до его расширения в тепловом двигателе подвергнуть дросселированию один раз до давления 2 Мн/м2, а другой раз до давления 0,5 Мн/м2, то его начальные состояния перед тепловым двигателем будут отображать ся соответственно точками 2 и 3, лежащими на одной горизонтали 1—3.
При адиабатном расширении пара от этих новых состояний до того же давления 0,005 Мн/м2 работа, которую способен совершить расширя ющийся пар, будет определяться при расширении от состояния, отобра жаемого точкой 2, до состояния, отображаемого точкой 2', лежащей на изобаре 0,05 Мн/м2, отрезком Н2, а при расширении от состояния, отобр!а-
116
жаемого точкой 3, до состояния, отображаемого точкой 3\ лежащей на той же изобаре 0,005 Мн/м2,—отрезком /г3.
Таким образом, диаграмма 5 —I дает возможность убедиться в том,- что/г1>Л2>Аз, т. е. что при дросселирова н и и пара его ра ботоспособность уменьшается.
Выше указывалось, что при дросселировании паров (и других ре альных газов) температуры их до и после дросселирования не одинако вы. Применительно к газам, следующим закону Ван-дер-Ваальса, для процесса дросселирования можно в результате сложных преобразова ний дифференциальных уравнений, связывающих величины I, 5, р и Г,
получить зависимость |
|
о т-*!!& > -*ар, |
|
СР |
|
где а и Ь —константы в уравнении Ван-дер-Ваальса. |
знак йТ за |
Поскольку при дросселировании всегда 4рС0, а |
висит от знака 2а1(ЦТ)—Ь. Сообразнос этим возможны трислучая, когда 2а//?Г>6, тогда с?Г<0; 2а1#Т<сЬутогда й?7'>0; 2а1ЯТ—Ъ, тогда йТ=*0
Отсюда следует, что температура газа после дросселирования обу словливается его природой и начальной температурой. Начальную тем пературу Т, при которой она равна 2а/(ЬЯ), называют температу
рой инверсии и обозначают через Тииз. Следовательно, при Т>Т1ЮВ температура газа после дросселирования несколько повышается, а в противном случае несколько понижается.
Явление изменения температуры газа при дросселировании, уста новленное Джоулем и Томсоном, названо эффектом Джоуля — Томсона или дроссель-эффектом. Как будет показано даль ше, им пользуются в холодильных установках.
Основной цикл паросиловой установки—цикл Ренкина
На рис. 10-15 изображена ранее описанная принципиальная схема простейшей паросиловой установки работающей с конденсацией пара. Этот рисунок отличается от рис. 2-3 лишь тем, чтонанем против каждого элемента схемы указаны параметры состояния рабочего тела.
Воснове работы такой паросиловой установки лежит идеальный цикл Ренкина.
Вэтом цикле нет потерь на трение, нет потерь тепла в котле, турби не и трубопроводах, все процессы протекают обратимо, в частности про
цесс расширения пара в турбине происходит без теплообмена с внешнейсредой (т. е. адиабатно). На диаграмме V—р этот цикл представлен на
рис. 10-16.
На этой диаграмме точка 1 отображает состояние конденсата, соот ветствующее его выходу из конденсатора. Поскольку температура кон-: денсата в этом состоянии равна его температуре кипения при давлении р2, точка 1 должна находиться на нижней пограничной кривой. Давление. р2 очень мало, поэтому эта точка расположена вблизи оси абсцисс.
В силу несжимаемости жидкости процесс в насосе отобразится на. диаграмме V— р изохорой 1—2, верхняя точка 2 которой будет опреде ляться величиной давления в котле. Дильнейшие процессы, а именно нагрев конденсата от температуры *к до температуры (линия 2—3), и парообразование (линия 3—4), происходящие в котле, а также пере? грев пара от температуры Iк до температуры и (линия 4—5), происхо-.
117
дящий в пароперегревателе, протекают при постоянном давлении р\. Пе регретый пар в состоянии, отображаемом точкой 5, поступает в паровую турбину и, расширяясь в ней адиабатно до давления р2 (процесс 5—6), превращается во влажный пар (точка 6 лежит ниже верхней погранич-
Рис. 10*16. Изображение цикла Рев кина на диаграмме о —р
ной кривой *=1). Пар в состоянии, отображаемом точкой б, поступает в конденсатор и в нем под действием охлаждающей воды конденсирует
ся при неизменном давлении, пока полностью не превратится в конден сат (линия 6—1).
Положительная техническая работа расширения пара выражается площадью 8—5—6—7; отрицательная техническая работа насоса выра жается площадью 7—1—2—8. По лезная работа цикла, определяемая их алгебраической суммой, выра жается площадью 2—5—6—1.
Рис. 10-17. Изображение цикла Ренкина |
Рис. 10-18. Изображение процесса |
на диаграмме 5 —7’ |
адиабатного расширения пара в тур |
|
бине на диаграмме 5 —* |
Определим теперь термический к. п.д. этого цикла, пользуясь диа граммой з — Т (рис. 10-17). Пусть точке 1 на диаграмме $ — Т соответ ствует то же состояние рабочего тела, что и точке 1 на диаграмме V— р.
118
Эта точка лежит иа нижней пограничной кривой и ввиду низкого давле ния конденсата соответствующая ей температура не намного превыша ет 0°С.
Процесс сжатия конденсата в насосе происходит адиабатно при очень малом изменении температуры. Этим изменением можно прене бречь, и тогда конечная точка 2 процесса на диаграмме 5 — Т совместит ся с точкой 1.
Процесс превращения воды в перегретый пар отображается ломаной линией 2—5, отрезки которой 2—3, 3—4 и 4—5 соответственно отобра жают процессы нагрева конденсата, парообразования и перегрева пара. Площади 1—3—2'— 3—4—4'—2" и 4—5—6'—4' выражают количества
тепла, подведенного соответственно в процессах нагрева конденсата от температуры 1Кдо температуры 1п>парообразования (площадь 3—4— 4'—2' соответствует теплоте парообразования г) и перегрева сухого на сыщенного пара от температуры /„ до температуры 1\. Очевидно, сумма перечисленных выше площадей выражает полное количество тепла <71, подведенного к 1кг конденсата с.температурой для превращения его при неизменном давлении р\ в пар, перегретый др температуры 1\ут. е. иначе, согласно изложенному на стр. 109, эта сумма равна разности эн тальпий 15 —
Адиабатный процесс расширения пара в турбине отображается на диаграмме 5 — Т вертикальной прямой 5—б, нижняя точка которой оп ределяется температурой конденсации при давлении в конденсаторе, равном р2.
Изобарно-изотермический процесс конденсации пара, поступившего из турбины в конденсатор, отображается горизонтальной прямой 6—/;
количество тепла <72, поглощаемого в этом процессе от пара охлаждаю щей водой, выражается площадью 6—2—1'—б', равной разности энталь
пий |
— 1*6• |
|
|
|
|
Отсюда следует, что термический коэффициент полезного действия |
|||||
цикла |
Ренкина |
равен |
|
|
|
^ = —Яг |
_ (*5 —ч)—(*о — |
_ н —*о_ |
К |
(10-24) |
|
|
<71 |
*5-Н |
*5—*1 |
*5-Н |
|
где Н0 — располагаемое теплопадение.
Термический к. п.д. цикла Ренкина удобно определять, пользуясь диаграммой 5 — I (рис. 10-18). На пересечении изобары р\ й изотермы 1\ находят точку /, соответствующую состоянию пара перед входом в тур бину. Энтальпию II пара, состояние которого отображается этой точкой, определяют по шкале на оси ординат. Затем из точки 1 про водят вертикальную прямую —адиабату до ее пересечения в точке 2 с изобарой р2 и находят энтальпию 12пара, состояние которого отобра жается точкой 2. Энтальпию конденсата (к определяют по таблице или по диаграмме 5—ц учитывая, однако, что в ней I выражается в кдж(кг% а не в ккал/кг.
Учитывая, что в идеальном случае 1кг пара совершает работу, рав ную м —12 кдж, получим, что теоретический удельный расход пара к на
выработку 1 кдою составит |
|
с1= 1/(1*!—12) кг]кдж. |
(Ю-25) |
Следует помнить, что выражения (10-24) и (10-25) справедливы для идеального цикла. В действительных же двигателях, как уже указыва лось, пар вследствие потерь расширяется необратимо и вследствие этого процесс на диаграмме з — Т отображается линией 1—2', отк лоняющейся вправо от адиабаты 1—2. Точку 2' находят, зада ваясь коэффициентом |, определяя полезное теплопадение Ниол
119
Д|.Мя/м* |
и. °с |
3,5
450
20
3,5
600
20.
Данные для |
определения значений |
Т|/ н |
Таблица ЮЛ |
|||||
б. |
|
|||||||
'• |
1 |
1 |
|
|
1,-1, | (.-'к |
Ч* |
<*»Кг/К ж |
|
|
|
кдж/кг |
||||||
|
кдж/кг |
|
|
|
|
|||
3342 |
2113 |
|
120 |
0,818 |
1229 |
3242 |
0,379 |
814.10-е |
3075 |
1787 |
|
120 |
0,683 |
1288 |
2955 |
0,436 |
805-10-в |
3675 |
2240 |
|
120 |
0,82 |
1435 |
3555 |
0,405 |
708-10-» |
3550 |
1965 |
|
120 |
. 0,758 |
1585 |
3430 |
0,462 |
631 -10-« |
[см. формулу (10*22)]. Поэтому действительное теплопадение оказы вается меньше величины Но=н—И, и это является одной из причин, по которым к. п.д., с которым работают действительные установки, меньше термического к. п.д. цикла Ренкина.
Влияние начальных давления и температуры пара на величину термического к. п. д. цикла Ренкина
Экономичность цикла Ренкина повышается с увеличением давления
итемпературы перегрева пара.
Вэтом можно убедиться, воспользовавшись диаграммой 5 — и Оп
ределим по ней величины, входящие в выражения, служащие для опре деления т]1 [формула (10-24)] и й [формула (10-25)] для случая двух различных начальных давлений и двух различных начальных темпера тур пара: Р1= 3,5 Мн/м2 и ^1=20 Мн/м2\ ^=450° С и ^=600°С.
Предположим, что в обоих случаях пар в паровой турбине расширя ется до давления 4 кн/м2, которому соответствует энтальпия кипящего
конденсата г'«120 кдж(кг. Значения *2, 1*1—12»И—*к, х, Л* и опре делённые по диаграмме 5 — /, для заданных начальных параметров пара
и пределов его расширения указаны в табл. 10-1.
На основе данных этой таблицы можно сделать следующие выводы; 1. С ростом начального давления пара при неизменной температуре его энтальпия уменьшается, причем это уменьшение энтальпии при бо лее высокой начальной температуре пара оказывается меньшим, чем
при более низкой начальной температуре.
2.С ростом начальной температуры пара при неизменном давлении его энтальпия возрастает, причем это возрастание при более высоком на чальном давлении происходит в большей мере, чем при более низком начальном давлении.
3.С ростом начального давления пара при неизменном конечном давлении его энтальпия в конце процесса расширения уменьшается, при чем тем меньше, чем выше начальная температура.
4.С ростом начальной температуры пара его энтальпия в конце про цесса расширения возрастает, причем тем больше, чем меньше его на
чальное давление; конечная величина энтальпии пара бывает тем мень ше, чем выше начальное давление и чем ниже температура пара.
5. С ростом начального давления степень сухости Пара при расшире нии его уменьшается.
' 6. С ростом начальной температуры степень сухости пара в конце
120