- •Программа по общему курсу Физики Раздел "Электромагнетизм". Постоянное магнитное поле
- •Электромагнетизм.
- •1. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •2. Взаимодействие магнитного поля с электрическим током
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Закон био-савара-лапласа. Теорема о циркуляции магнитного поля.
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Электромагнитная индукция. Энергия магнитного поля
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Расчётно-графическое задание 4.
3. Закон био-савара-лапласа. Теорема о циркуляции магнитного поля.
Закон Био-Савара-Лапласа
,
где m0= 4p×10-7 Гн/м – магнитная постоянная,m- магнитная проницаемость среды,I– сила тока в проводнике,- элемент тока, протекающего в участке,- радиус-вектор, направленный от элемента тока к точке, в которой определяется магнитная индукция.
В скалярной форме:
dB=mm0I×dl×sina/(4pr2),
где a- угол между векторамии.
Магнитная индукция в центре кругового тока:
B=mm0I/(2R),
где R– радиус кругового тока силойI.
Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком провода с током, являющегося частью бесконечного прямолинейного проводника:
B=mm0I(cosa1-cosa2)/(4ph),
где -a1иa2– углы, под которыми виден отрезок с током из точки наблюдения А,h– расстояние от отрезка с током (или его продолжение) до точки наблюдения А.
Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции:
,
где SIохв– алгебраическая сумма токов, охватываемых контуромL.
Магнитная индукция поля, создаваемого точечным движущимся зарядом (2-я формула закона Био-Савара-Лапласа):
,
где - скорость зарядаq,- радиус-вектор, направленный от заряда к точке наблюдения.
В скалярной форме:
В= mm0qu×sina/(4pr2),
a- угол между вектором скорости и радиус-вектором.
Принцип суперпозиции магнитных полей:
,
где - индукция магнитного поля в некоторой точке,- индукция магнитного поляi-го участка проводника в этой точке.
Примеры решения задач
Задача 1.Вычислить магнитную индукцию в точке 0 для бесконечного проводника с током, изображенного на рисунке. ПринятьR = 0,1 м,I = 10 А,j = 300.
Решение.
По принципу суперпозиции для магнитных полей магнитная индукция в точке 0:
, где - магнитные индукции в точке 0 от 1-го, 2-го и 3-го участков проводника соответственно.
Для 1-го участка используем формулу индукции магнитного поля отрезка проводника:
B1 = m0I(cosa1 - cosa2)/(4ph), где h = R, a1 = 00, a2 = 900. Следовательно,B1=m0I/(4pR).
Магнитная индукция кольцевого тока в центре кольца Bк=m0I/(2R). Участок 2 составляет 2/3 окружности радиусаR, тогдаB2=m0I/(3R).
Для участка 3 рассмотрим магнитную индукцию в точке 0, создаваемую элементомучастка по закону Био-Савара=Лапласа. Посколькуçç, то, т.е.и В3= 0. Учитывая, что в точке 0 по правилу буравчика векторнаправлен "к нам", а вектор"от нас", получим:
В = В2-В1=m0I/(3R)-m0I/(4pR) =m0I(1/3-1/4p)/R.
В = 4×3,14×10(0,333-0,08)/0,1=3,2×10-5Тл.
Ответ: В = 3,2×10-5Тл.
Задача 2.Два бесконечных проводника с токамиI1 = 30F,I2 = 40 А представляют собой взаимноперпендикулярные скрещивающиеся прямые, расстояние между которыми равноh= 0,2 м. Найти индукцию магнитного поля в точке, расположенной посередине между проводниками.
Решение.
Проведем через проводники с токами две параллельные плоскости. ОтрезокMNперпендикулярен обеим плоскостям. Его концы лежат на проводниках. Отрезок представляет собой минимальное расстояниеhмежду проводниками. Точка А расположена посередине отрезкаMN. По принципу суперпозиции магнитных полей . Векторы построены по правилу буравчика для 1-го и 2-го проводника соответственно, причем. По теореме Пифагора. По формуле индукции магнитного поля бесконечного прямолинейного проводника с током:B1=m0I1/(2p0,5×h),B2=m0I2/(2p×0,5×h). Тогда
.
Тл.
Ответ: ВА = 10-4 Тл.
Задача 3.Протон движется в вакууме по прямой с постоянной скоростью 106м/с по направлению к некоторой точке С. Точка А расположена на расстоянииh= 6 м от точки С так, что отрезок АС перпендикулярен траектории протона. Найти индукцию магнитного поля, создаваемого протоном в точке А в тот момент, когда расстояние от протона до точки С равноl= 8 м.
Решение.
По закону Био-Савара-Лапласа магнитная индукция, создаваемая протоном в точке А,
,
– радиус-вектор проведенный от протона в точку А,q= 1,6×10-19Кл – заряд протона.
В скалярном виде B=m0qu×sina/(4pr2),
где a- угол между вектором скорости и радиус-вектором.
По правилу буравчика вектор магнитной индукции направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы скорости и радиус-вектор, "от нас".
По теореме Пифагора r2 = l2 + h2, по определению синуса прямоугольного треугольникаsina = h/r.
Тогда B = m0qu×h/(4p(l2 + h2)3/2).
В = 4×3,14×10-7×1,6×10-19×106×6/(4×3,14(82+ 62)3/2) = 9,6×10-23Тл.
Ответ: В = 9,6×10-23Тл.
Задача 4.По бесконечному прямолинейному цилиндрическому проводнику радиусаR= 0,1 м протекает постоянный электрический ток плотностьюj= 800 А/м2по сечению проводника. Найти напряженность магнитного поля в точках, расположенных на расстоянияхr1 = 0,05 м,r2 = 0,2 м.
Решение.
Проведем круговой контурL1радиусаr1с центром на оси проводника. По теореме о циркуляции вектора напряженности магнитного поля
,
где SIохв1– алгебраическая сумма токов, охватываемых контуромL1.
В любой точке контура ||и=const;
SIохв1 = J×S1 = J×p×r21, гдеS1– площадь круга радиусаr1.
Получим Нl= Н =constдля точек контураL1, тогда, или Н1×2pr1=jpr12. Следовательно, Н1=jr1/2 = 800×0,05/2 = 20 А/м.
Выберем контур L2радиусаr2с центром на оси проводника. По теореме о циркуляции вектора напряженности магнитного поля
, гдеåIохв2=jS=jpR2, гдеS– площадь поперечного сечения проводника, Н2=constдля всех точек контураL2.
Получим: Н2×2pr2=jpR2, отсюда Н2 = jR/(2r2),
Н2 = 800×0,12/(2×0,4) = 10 А/м.
Ответ: Н1= 20 А/м, Н2 = 10 А/м.
Задача 5.По плоскости протекает электрический ток с линейной плотностьюj= 80 А/м (ток, приходящийся на единицу длины в направлении перпендикулярном току). Найти индукцию магнитного поля тока плоскости.
Решение.
Выберем контур Lв виде прямоугольника с основанием а и высотойb, плоскость которого перпендикулярна плоскости с током и который делится плоскостью тока пополам параллельно основаниям прямоугольника.
Мысленно разделим плоскость с током на узкие параллельные полосы вдоль направления тока. Линии магнитной индукции для тока, протекающего по каждой полосе, представляют собой окружности с центрами на полосах и с направлением по ходу часовой стрелки. Если по принципу суперпозиции сложить векторы магнитной индукции от каждой полосы, то над плоскостью получим вектор, направленный горизонтально влево, а под плоскостью-вектор, направленный горизонтально вправо. По теореме о циркуляции вектора магнитной индукции, гдеåIохв– суммарный ток, охватываемый контуромL. Для верхнего и нижнего оснований прямоугольника, а для боковых сторони ВL= 0.åIохв=j×а. Тогда 2Ва =m0/jа. Следовательно, В =m0×j/2.
В = 4×3,14×10-7×80/2 = 5×10-5Тл.
Ответ: В = 5×10-5Тл.