- •54 Отчетная научно-техническая
- •Получение и диэлектрические свойства твердого раствора 0,2BiLi0,5Sb0,5o3 – 0,8Na1/2Bi1/2TiO3
- •Расплавные методы получения y-втсп
- •Малые значения магнитосопротивления композитов Nix(NbmOn)100-X
- •Преподавание гражданских дисциплин в военном вузе
- •1 Вунц ввс «Военно-воздушная академия»
- •2 Фгбоу впо «Воронежский государственный технический университет»
- •Корреляция магнитосопротивления и магнитных свойств композитов Fex(NbmOn)100-X
- •Магниторезистивные свойства {[(Co41Fe39b20)33,9(SiO2)66,1]/[SiO2]}93
- •Расчет масс исходных компонентов в шихте с использованием программного комплекса «тРиМ»
- •Магниторезистивные свойства многослойной наноструктуры {[(Co41Fe39b20)33.9 (SiO2)66.1]/[In35.5y4.2o60.3]}93
- •Магнитосопротивление тонкопленочных нанокомпозитов на основе ферромагнетика и пьезоэлектрика
- •Механизмы электропроводности в аморфных тонкопленочных наногранулированных композитах (X)Ni − (1-X)pzt
- •Определение порога перколяции в аморфных тонкопленочных нанокомпозитах (X)Ni − (1-X)pzt
- •Разработка математической модели процесса захолаживания длинных криогенных трубопроводов
- •Магнитный момент в BiFeO3, легированном Ca и Nb
- •Доменный механизм диэлектрических потерь в германате свинца
- •Технология получения углеродной однонаправленной ленты аналога уол-300-2-3к
- •Технология получения препрегов на основе аналога углеродной однонаправленной ленты уол-300-2-3к и связующего эдт‑69н
- •Исследование влияния температуры на прочностные характеристики полимерных композиционных материалов на основе препрегов марок кмку и лу/п при сжатии
- •Структура и электрические свойства тонких пленок Sb0,9Bi1,1Te2,9Se - с
- •Термо-эдс композитных тонкопленочных структур Fe-Al2o3
- •Статические и динамические магнитные свойства аморфного сплава на основе железа
- •Об автоматизации объектов криогенной техники
- •Гидрохимический синтез плёночных структур на основе сульфида свинца
- •Влияние исходного состава на свойства y-втсп
- •Влияние термообработки на магнитосопротивление нанокомпозитов (CoNbTa)X(SiO2)100-X ю.С. Полубавкина, студент гр. Пф-121, о.В. Стогней
- •Структура и порог перколяции тонких плёнок Ni-Nb2o5
- •Криохимический метод синтеза y-втсп
- •Разработка установки сублимационной сушки для получения высокогомогенного прекурсора y– втсп
- •Высокочастотные магнитные свойства многослойных гетерогенных систем на основе нанокомпозитов (Co41Fe39b20)X(SiO2)100-X и (Co45Fe45Zr10)X(Al2o3)100-X
- •Разработка упрочняющих биоактивных покрытий медицинского назначения
- •1 Вунц ввс «Военно-воздушная академия»
- •2 Фгбоу впо «Воронежский государственный технический университет»
- •Влияние термообработки на структуру и электрические свойства тонких пленок на основе сульфида самария
- •Термоэлектрические свойства композита [Cu2Se]X[Cu2o]100-X
- •Синтез селенида меди
- •Механосинтез селенида меди (Cu2Se)
- •Динамика магнитного потока при проникновении в y-втсп
- •Зависимость микротвердости тонких пленок Ni – ZrO2 от режимов ионно-лучевого напыления
- •Электромеханические свойства кристалла kdp
- •54 Отчетная научно-техническая
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Структура и электрические свойства тонких пленок Sb0,9Bi1,1Te2,9Se - с
М. Х. Аль Зубайди, студент гр. ПФм-131, В.А. Макагонов
Кафедра физики твердого тела
|
Зависимости термоэдс и удельного электрического сопротивления тонких пленок Sb0,9Bi1,1Te2,9Se – С от номера образца (с увеличением номера образца доля углерода уменьшается) |
На рисунке приведены зависимости удельного электрического сопротивления и термоэдс полученной системы от номера образца. Из них видно, что данная система является перколяционной, а углерод, вероятно алмазоподобный, выступает в роли диэлектрика.
Стоит отметить, что абсолютные значения как термоэдс, так и удельного электросопротивления выше, чем полученные в [1], что может быть объяснено особенностями электропереноса, реализуемыми в данной системе. Для установления этих особенностей были проведены исследования температурных зависимостей удельного электрического сопротивления и термоэдс в области температур 77 – 300 К. Было установлено, что в широком диапазоне температур 77 – 240 К температурные зависимости удельного электрического сопротивления могут быть описаны в рамках модели прыжкового переноса с переменной длинной прыжка по локализованным состояниям вблизи уровня ферми, а при температурах 240-300 К – зависимостью аррениусовского типа. Были рассчитаны параметры выше указанных моделей.
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (грант 13-08-97533 р_центр_а)
Литература
1. L.M. Goncalvesa, P. Alpuimb, GaoMinc, D.M. Rowec, C. Coutoa, J.H. Correia Optimization of Bi2Te3 and Sb2Te3 thin films deposited by co-evaporation on polyimide for thermoelectric applications // Vacuum82 (2008) 1499–1502
УДК 537.9
Термо-эдс композитных тонкопленочных структур Fe-Al2o3
А.Дж. Аль-Малики, аспирант, О.В. Стогней
Кафедра физики твердого тела
Проведено исследование термоЭДС тонкопленочных композитов Fe-Al2O3. Образцы получены в виде тонких пленок (4-6 мкм) методом ионно-лучевого распыления составных мишеней. Приготовлено и исследовано две группы композитных образцов на ситалловых подложках размером 60х3 мм: гомогенные образцы (состав образцов постоянный по всей длине) и градиентные образцы (состав образцов плавно менялся вдоль длинной оси образца с суммарным градиентом 9 ат. %) [1].
Проведено два типа измерений. Во-первых, исследована величина термоЭДС (S) композитов в режиме создания постоянного температурного градиента величиной 65 0С (один край образца находился при 23 0С, противоположный – нагревался до 90 0С с помощью специального нагревателя, формирующего фронт теплового потока вдоль образца). Измерения термоЭДС каждого образца проводились два раза при различном направлении температурного градиента, в качестве материала зондов использовалась хромель. На рис. 1 приведены значения термоЭДС, измеренные в градиентных образцах по первой схеме. Установлено, что значения термоЭДС гомогенных и градиентных образцов по величине примерно одинаковы (14-18 mkV/К) и слабо уменьшаются при увеличении концентрации железа. Разница наблюдается в том, что в гомогенных образцах направление градиента не влияет на величину термоЭДС, в то время как в градиентных образцах значение S зависит от направления градиента (рис. 1). Обнаруженный гистерезис S наблюдается в тех градиентных образцах, которые содержат порог перколяции.
|
|
Рис. 1. Зависимость термоЭДС градиентных композитов Fe-Al2O3 от номера образца (значение номера пропорционально концентрации железа в композите). Символы ●и○ – соответствуют разному направлению температурного градиента |
Рис. 2. Температурная зависимость термоЭДС градиентных композитов Fe-Al2O3. На вставке показана зависимость разницы в величине S при изменении направления теплового потока |
Второй метод измерения заключался в том, что образцы охлаждались до температуры -196 С, после чего в них создавался градиент температуры (~ 40 – 50 градусов) и образцы отогревались до комнатной температуры. Полученные зависимости представлены на рис. 2. Зависимости немонотонные – максимум S наблюдается во всех композитах, как гомогенных, так и градиентных, при одинаковой температуре - 40 0С (средняя температура образца). Основное отличие в поведении S для градиентных и гомогенных образцов Fe-Al2O3 сводится к тому, что в первом случае величина S зависит от направления градиента: в том случае когда поток тепла ориентирован от высокоомной части образца к низкоомной значение S оказывается выше. В гомогенных образцах величина S не зависит от направления температурного градиента.
Литература
1. Стогней О.В., Ситников А.В., Аль-Малики А.Д. Вестник ВГТУ, 2014.-Т.10.-№1. С. 7-11.
УДК 538.955