введение в гидравлику
.pdf2.45.Чтобы теоретически определить коэффициент местного сопротивления при внезапном расширении трубы необходимо использовать 1)- уравнение Буссинеска 2)- уравнение Кориолиса
3)- уравнение количества движения
4) - уравнение импульса сил
2.46.На движущийся объем идеальной жидкости не действуют
1)- поверхностные силы
2)- массовые силы
3)- силы давления
4)- силы трения
5)- силы инерции
2.47. Выражения: − dux ,− duy ,− duz представляют проекции на оси координат
dt dt dt
1)- единичных поверхностных сил
2)- единичных массовых сил
3)- единичных сил давления
4)- единичных сил трения
5)- единичных сил инерции
2.48. В уравнении Эйлера X, Y, Z - это 1)- оси координат
2)- проекции на оси координат единичных поверхностных сил
3)- проекции на оси координат единичных массовых сил
4)- проекции на оси координат единичных сил давления
5)- проекции на оси координат единичных сил трения
6)- проекции на оси координат единичных сил инерции
■2.49. Произведение pdydz является 1)- поверхностной силой 2)- массовой силой 3)- силой давления
4)- силой трения
5)- силой инерции
■2.50. ∂∂px dx является
1)- изменением давления вдоль оси x
2)- изменением поверхностной силы вдоль оси x
3)- изменением массовой силы вдоль оси x
4)- изменением силы трения вдоль оси x
5)- изменением силы инерции вдоль оси x
6)- изменением плотности вдоль оси x
2.51. Уравнение - |
∂p |
dxdydz + Xρdxdydz − |
dvx |
ρdxdydz = 0 является |
|
|
|
||||
∂x |
dt |
||||
|
|
|
1)- уравнением Бернулли для движущегося объема жидкости
2)- уравнением неразрывности для движущегося объема жидкости
3)- уравнением Эйлера для движущегося объема жидкости
4)- уравнением равновесия движущегося объема жидкости
5)- уравнением количества движения для объема жидкости
2.52. Уравнение X - ρ1 ∂∂px = dudtx является
1)- уравнением Бернулли
2)- уравнением неразрывности
3)- уравнением Эйлера
4)- уравнением равновесия
5)- уравнением количества движения
■2.53. Уравнение (Xdx + Ydy + Zdz) - ρ1 dp - 12 du2 = 0 является
1)- уравнением Бернулли
2)- уравнением неразрывности
3)- уравнением Эйлера
4)- уравнением равновесия
5)- уравнением количества движения
6)- дифференциальным уравнением движения невязкой жидкости
2.54. Уравнение gz + ρp + u22 = const является
1)- уравнением Бернулли для струйки невязкой жидкости
2)- уравнением неразрывности для струйки невязкой жидкости
3)- уравнением Эйлера для струйки невязкой жидкости
4)- уравнением равновесия для струйки невязкой жидкости
5)- уравнением количества движения для струйки невязкой жидкости
6)- дифференциальным уравнением движения невязкой жидкости
2.55. Для того, чтобы из системы уравнений Эйлера получить уравнение Бернулли для струйки невязкой жидкости необходимо 1)- получить полный дифференциал для установившегося движения частицы жидкости и
его проинтегрировать для условия, что из всех массовых сил действует только сила тяжести 2)- получить полный дифференциал для установившегося движения частицы жидкости и
его проинтегрировать для условия, что из всех массовых сил действует только сила инерции 3)- проинтегрировать систему уравнений Эйлера для условия, что из всех массовых сил
действует только сила тяжести 4) - получить полный дифференциал для установившегося движения частицы жидкости
и его проинтегрировать для условия, что из всех массовых сил действуют только сила тяжести и сила давления
■2.56. Уравнение gz + |
p |
+ |
u2 |
= gz |
|
+ |
p |
2 |
+ |
u2 |
|
1 |
1 |
|
|
2 |
доказывает, что |
||||||
ρ |
|
ρ |
|||||||||
1 |
|
2 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1)- сумма удельных энергий массовых сил струйки в сечении 1-1 равна сумме удельных энергий массовых сил в сечении 2-2 2)- сумма удельных энергий сил тяжести, давления и инерции струйки в сечении 1-1
равна сумме удельных энергий сил тяжести, давления и инерции в сечении 2-2 3)- сумма удельных энергий сил тяжести, давления и трения струйки в сечении 1-1 равна сумме удельных энергий сил тяжести, давления и трения в сечении 2-2
4) - полная удельная энергия струйки в сечении 1-1 равна полной удельной энергии струйки в сечении 2-2
2.57.Удельная энергия - это энергия 1)- единицы массы жидкости 2)- единицы объема жидкости
3)- выделенного объема жидкости
4) - частицы жидкости
2.58.Энергия струйки жидкости в начале больше энергии струйки в конце, т.к. 1)- часть энергии теряется на преодолении сил тяжести 2)- часть энергии теряется на преодолении сил давления 3)- часть энергии теряется на преодолении сил инерции 4) - часть энергии теряется на преодолении сил вязкости
5) - часть энергии теряется на преодолении сил вязкости, инерции, давления и тяжести
2.59.Отличие уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости от уравнения Бернулли для потока реальной жидкости заключается в том, что 1)- в потоке реальной жидкости скорости и давления в пределах живых сечений различны
2)- в потоке реальной жидкости скорости, плотность и давления в пределах живых сечений различны 3)- в потоке реальной жидкости скорости и давления в пределах живых сечений постоянны
4) - в потоке реальной жидкости скорости, плотность и давления в пределах живых сечений постоянны
2.60.В уравнение Бернулли вводится коэффициент Кориолиса для того, чтобы
1)- учесть силу трения
2)- учесть неравномерность распределения скоростей в сечении 3)- учесть неравномерность распределения скоростей и давлений в сечении
4) - учесть неравномерность распределения скоростей, плотности и давлений в сечении
2.61. Если скорости всех элементарных струек будут равны средней скорости, то коэффициент Кориолиса
1)- α = 0
2)- α = 1,0
3)- α = 0,5
4) - α = 2,0
■2.62. Согласно уравнению Бернулли 1)- при увеличении кинетической энергии потока от одного сечения к другому потенциальная энергия уменьшается
2)- коэффициент α тем больше, чем больше скорости отдельных струек отличаются от величины средней скорости 3)- при увеличении кинетической энергии потока от одного сечения к другому
потенциальная энергия также увеличивается
4)- с увеличением потенциальной энергии от одного сечения к другому, кинетическая энергия уменьшается
5)- коэффициент α тем меньше, чем больше скорости отдельных струек отличаются от величины средней скорости
2.63. Уравнение Бернулли по сути является 1)- уравнением сохранения массы
2)- уравнением сохранения количества движения
3)- уравнением сохранения импульса
4) - уравнением сохранения энергии
■2.64. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости может быть представлено в форме 1)- удельной энергии
2)- давлений
3)- напоров
4)- скоростей
5)- расходов
6)- сил
2.65.Уравнение Бернулли составляется для двух сечений потока, в которых 1)- движение жидкости ламинарное 2)- движение жидкости турбулентное 3)- движение жидкости установившееся 4) - движение жидкости равномерное
2.66.В уравнении Бернулли gz1 и gz2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)ь- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.67. В уравнении Бернулли pρ1 и pρ2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
|
α v2 |
и |
α |
2 |
v2 |
- это |
2.68. В уравнении Бернулли |
1 1 ср |
|
2 ср |
|||
2g |
|
2g |
||||
|
|
|
|
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
|
α v2 |
и |
α |
2 |
v |
2 |
- это |
2.69. В уравнении Бернулли |
1 1 ср |
|
2 ср |
||||
2 |
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.70. В уравнении Бернулли Egпот = hw - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.71. В уравнении Бернулли z1 и z2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.72. В уравнении Бернулли ρpg1 = pγ1 и ρpg2 = pγ2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
|
α v2 |
|
α |
2 |
v2 |
|
2.73. В уравнении Бернулли |
1 1 ср |
и |
|
2 ср |
- это |
|
|
2g |
|
|
2g |
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока 2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока 3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.74. В уравнении Бернулли ρgz1 и ρgz2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)- гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
11)- скоростной напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.75. В уравнении Бернулли p1 и p2 - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)-гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
|
α v2 |
и ρ |
α |
v |
2 |
- это |
2.76. В уравнении Бернулли ρ |
1 1 ср |
2 |
2 ср |
|||
2 |
|
|
||||
|
|
|
2 |
|
|
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии в 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)- гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2.77. В уравнении Бернулли ρghw - это
1)- удельная энергия положения в сечениях 1-1 и 2-2 потока
2)- удельная энергия давления в сечениях 1-1 и 2-2 потока
3)- удельная кинетическая энергия в сечениях 1-1 и 2-2 потока
4)- потери удельной энергии между сечениями 1-1 и 2-2 потока
5)- высота положения или геометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
6)- пьезометрическая высота или пьезометрический напор в сечениях 1-1 и 2-2 потока
7)- гравитационное давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
8)- статическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
9)- динамическое давление в сечениях 1-1 и 2-2 потока
10)- потери давления между сечениями 1-1 и 2-2 потока
2.78.Высоту положения (геометрический напор) в сечении 1-1 или 2-2 потока можно измерить при помощи 1) - линейки
2) - пьезометрической трубки
3) - трубки Пито
4) - разности показаний трубки Пито и пьезометрической трубки
5) - разности показаний двух трубок Пито
2.79.Пьезометрический напор в сечении 1-1 или 2-2 потока можно измерить при помощи 1) - линейки
2) - пьезометрической трубки
3) - трубки Пито
4) - разности показаний трубки Пито и пьезометрической трубки
5) - разности показаний двух трубок Пито
2.80.Скоростной напор в сечении 1-1 или 2-2 потока можно измерить при помощи
1)- линейки
2)- пьезометрической трубки
3)- трубки Пито
4)- разности показаний трубки Пито и пьезометрической трубки
5)- разности показаний двух трубок Пито
2. 81. Потери напора между сечениями 1-1 и 2-2 потока можно измерить при помощи
1)- линейки
2)- пьезометрической трубки
3)- трубки Пито
4)- разности показаний трубки Пито и пьезометрической трубки
5)- разности показаний двух трубок Пито
■2.82 На рисунке представлены: |
||
|
1) |
- слева - трубка Пито |
|
2) |
- слева - пьезометрическая трубка |
I |
3) |
- справа - трубка Пито |
|
||
|
4) |
- справа - пьезометрическая трубка |
2 |
5) |
- слева - трубка Прандтля |
|
6) |
- справа - трубка Прандтля |
I |
2 |
|
|
d |
|
2 |
|
|
2.83 Линию полного напора можно построить по показаниям
1)- трубок Пито
2)- пьезометрических трубок
3)- манометров
4)- пьезометров
■2.84. Пьезометрическую линию можно построить по показаниям
1)- трубок Пито
2)- пьезометрических трубок
3)- манометров
4)- пьезометров
■2.85. Линия полного напора будет параллельна пьезометрической линии, если
1)- движение жидкости будет установившимся
2)- движение жидкости будет равномерным
3)- труба будет переменного сечения
4)- труба будет постоянного сечения
2.86. Полным напором является сумма
1) - |
gz |
+ |
p |
|
+ |
α1v12 |
ср |
|
||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
ρ |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2) - |
p |
|
+ |
α1v12 |
ср |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ρ |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
3) - |
z |
+ |
|
|
p |
+ |
α1v12 |
ср |
|
|||||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
1 |
|
|
|
ρg |
|
|
|
|
|
|
2g |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
4) - |
ρgz1 + p1 |
|
+ |
ρ |
α v2 |
ср |
||||||||||||||||
|
|
|
|
1 1 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|