10468
.pdfПонятие вакуума
Величину hвак называют вакуумметрической высотой или высотой вакуума. Как видно, hвак характеризует разность двух давлений: атмосферного и абсолютного давления в точке М. Можно сказать, что вакуум в данной точке жидкости есть недостаток давления в этой точке до атмосферного.
Вакуум может выражаться тремя способами: 1) в единицах давления - Па;
2)высотой столба жидкости, имеющей определенную плотность – м; 3) в долях атмосферы (в обычных условиях вакуум не может быть больше одной атмосферы).
Если в данной точке вакуум равен, например, 4 м вод. ст., то это значит, что абсолютное давление в этой точке равно 6 м вод.ст.
Потенциальная энергия жидкости. Потенциальный напор
hизб – избыточная пьезометрическая высота или просто пьезометрическая высота (или избыточный напор давления); z
– отметка (или напор геометрический); hА – абсолютный потенциальный напор; Н – избыточный потенциальный напор или просто потенциальный напор; 0 – 0 – плоскость сравнения
Выделим у точки N некоторый объем жидкости весом G. Под действием избыточного давления р в точке N объем жидкости весом G поднимется в трубке П1 на высоту hизб. Из этого можно отметить, что рассматриваемый объем жидкости, сосредоточенный в точке N, может произвести работу:
Потенциальная энергия жидкости. Потенциальный напор
Выделим у точки N некоторый объем жидкости весом G. Под действием избыточного давления р в точке N объем жидкости весом G поднимется в трубке П1 на высоту hизб. Из этого можно отметить, что рассматриваемый объем жидкости, сосредоточенный в точке N, может произвести работу:
(УЭП)= (ЭП) = Z +hизб = Н
G
Как видно, внутри удельной потенциальной энергии (полной) в общем случае следует различать два вида удельной потенциальной энергии: а) удельную потенциальную энергию положения (УЭП)Z, равную z;
б) удельную потенциальную энергию давления (УЭП)р, равную:
ризб = ρр
g
Потенциальный напор
Напор – удельная энергия жидкости, то есть мера энергии, принадлежащая единице веса жидкости. Потенциальный напор представляет собой величину Н, при этом величина z называется геометрическим напором. hизб – (пьезометрическая высота) – напором давления.
Можно отметить, что потенциальный напор (удельная потенциальная энергия) слагается из двух напоров: геометрического напора (удельной энергии положения) и напора давления (удельной энергии давления).
Н = z + h изб |
Н = z + |
p |
|
ρg |
|||
|
|
Потенциальный напор
Величина Н характеризуется следующей особенностью: для всех точек покоящейся жидкости величина Н одинакова:
Н = const (по всему объему)
Для доказательства этого положения запишем:
Н = z + |
p |
= z + |
pA − pa |
= z + |
p0 + ρg h − pa |
= z + h + |
p0 |
− |
pa |
= T + |
p0 |
− |
pa |
= const |
ρg |
ρg |
ρg |
ρg |
ρg |
ρg |
ρg |
Т – превышение уровня жидкости в сосуде над плоскостью 0 – 0 (Т = const). Возьмем закрытый сосуд. Наметим в жидкости ряд точек. К каждой точке подключим пьезометр. Основываясь на (Н = z + hизб), можно утверждать, что уровень жидкости во всех открытых пьезометрах должен устанавливаться на одной и той же высоте
Сила гидростатического давления, действующая на плоскую фигуру любой формы
Наша цель найти:
величину силы РА абсолютного гидростатического давления; положение линии действия силы РА.
Сила гидростатического давления, действующая на плоскую фигуру любой формы
h = у·sin α
У точки m выделим элементарную площадку dS.
dPA = pA dS,
где dPA - сила абсолютного гидростатического давления.
dPA = (ра + ρ g h) dS = ра dS + ρ g·y·sin α· dS
РА = ра ∫ dS + ρ g sin α∫ ydS
S S
∫ dS = S; |
∫ y dS = (St)OX = ycS |
S |
S |
где (St)OX – статический момент плоской фигуры относительно оси ох; yc – координата центра тяжести плоской фигуры S
Сила гидростатического давления, действующая на плоскую фигуру любой формы
РА = ра S + ρ g S yc sin α
yc sin α = hc
РА = (ра + ρ g hc )S |
PA = Pa + P, |
здесь Pa – сила давления, обусловленная атмосферным давлением;
P – сила избыточного (весового) давления. Сила гидростатического давления (абсолютного или избыточного), действующая на плоскую фигуру любой формы, равна площади этой фигуры, умноженной на соответствующее давление в центре тяжести этой фигуры.
Положение центра давления
Теорема Вариньона: сумма моментов составляющих элементарных сил
dp=p·dS относительно оси ох равна моменту равнодействующей силы Р относительно той же оси ох.
Положение центра, давления
∫ (рdS)y = (ρ g hCS)y D = Рy D
S
или
∫ (ρ g sin α y dS)y = (ρ g sin α yC S)y D
S
|
= |
∫ y2dS |
= |
IOX |
|
|
yD |
S |
|
||||
S × yC |
(St)OX |
|||||
|
|
|
||||
IOX = ∫ y2 ×dS; где |
(StOX = S × yC ) |
|||||
S |
|
|
|
|
|