9905
.pdf70
никах. Площади (рис. 52) 1-2-2'-1', 3-4-4'-3' и 5-6-6'-5' изображают количество теплоты, отнимаемые от воздуха при политропном его сжатии в отдельных ци-
линдрах компрессора и передаваемые воде, охлаждающей стенки цилиндра.
Площади 2-2'-3'-3 и 4-4'-5'-5 изображают количества теплоты, отнимае-
мые от газа при его изобарном охлаждении в первом и втором холодильниках.
Задача
Для идеального цикла поршневого двигателя внутреннего сгорания с подводом теплоты при v = const определить параметры в характерных точках,
полученную работу, термический к.п.д., количество подведенной и отведенной теплоты, если дано: р1 = 0,1 МПа; t1 = 20 °С; ε = 3,6; λ = 3,33; k = 1,4.
Рабочее тело – воздух. Теплоемкость принять постоянной.
Решение
Расчет ведем для 1 кг воздуха.
Точка 1.
р1 = 0,1 МПа, t1 = 20° С.
Удельный объем определяем из уравнения состояния:
v1 RT1 287 293 0,84 м3 / кг. p1 0,1 106
Точка 2.
Так как степень сжатия
εv1 3,6, v2
то
v2 vε1 0,843,6 0, 233 м3 / кг.
Температура в конце адиабатного сжатия определится из соотношения
|
|
v |
k 1 |
293 3,60,4 489 |
|
|
T2 |
T1 |
|
1 |
|
К; t2 216 C. |
|
|
||||||
|
|
v2 |
|
|
|
71
Давление в конце адиабатного сжатия
p |
RT2 |
|
287 489 |
0,6 МПа. |
|
|
|||
2 |
v |
|
0, 233 106 |
|
|
|
|
||
|
2 |
|
|
|
Точка 3.
Удельный объем v3 = v2 = 0,233 м3/кг.
Из соотношения параметров в изохорном процессе (линия 2-3) получаем
p3 T3 λ 3,33. p2 T2
Следовательно,
p3 p2λ 0,6 3,33 2 МПа;
T3 T2λ 489 3,33 1628 К; t3 1355 C;
Точка 4.
Удельный объем v4 = v1 = 0,84 м3/кг.
Температура в конце адиабатного расширения
|
|
v |
k 1 |
|
v |
k 1 |
|
1 |
|
|||
T4 |
T3 |
|
3 |
|
T3 |
|
2 |
|
1628 |
|
|
976 К. |
|
|
3,6 |
0,4 |
|||||||||
|
|
v4 |
|
|
v1 |
|
|
|
|
Давление в конце адиабатного расширения определяем из соотношения параметров в изохорном процессе (линия 4-1):
p4 p1 T4 0,1 976 0,33 МПа. T1 293
Количество подведенной теплоты
q1 cv (T3 T2 ) 28,9620,93 (1628 489) 825 кДж/ кг;
Термический к.п.д. цикла находим по формуле (148)
|
η |
825 495 |
0, 4 40 % |
||||
|
|
||||||
|
t |
825 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
или по формуле (153) |
|
|
|
|
|
|
|
η 1 |
1 |
1 |
|
1 |
0, 4 40 %, |
||
|
|
|
|||||
t |
|
εk 1 |
|
3,60,4 |
|
||
|
|
|
|
Работа цикла
l0 qi q2 330 кДж/ кг.
72
9.ВОДЯНОЙ ПАР
9.1Общие положения
На рис. 38 дана диаграмма p-v для водяного пара. Кривой I соответствует вода при 0 °С, кривой II – вода при температуре кипения (или температуре насыщения) и кривой III – сухой насыщенный пар.
Рис. 38
Кривую II называют нижней пограничной кривой, кривую III – верхней пограничной кривой, а точку К, разделяющую обе пограничные кривые, назы-
вают критической.
Кривые I, II и III делят всю диаграмму на три части: область между кри-
вым» I и II – жидкость, область между кривыми II - III – смесь кипящей жидко-
сти и пара, т.е. влажный насыщенный пар, и область правее кривой III –
перегретый пар.
Критическая точка К характеризует критическое состояние, при котором исчезает различие в свойствах пара и жидкости. Критическая температура явля-
ется наивысшей температурой жидкости и ее насыщенного пара. При темпера-
турах выше критической возможно существование только перегретого пара.
Критические параметры водяного пара следующие: tкp=374,15 °С;
ркр = 22,129 МПа; vкр = 0,00326 м3/кг.
73
9.2 Сухой насыщенный пар
Состояние сухого насыщенного пара определяется его давлением или температурой. Зависимости p=f (tн), v''=f (p) и ρ''=f (p). Для водяного пара при-
ведены на рис. 39 и 40. Табличные значения различных параметров сухого насыщенного пара приведены в справочной литературе.
Рис. 39 |
Рис. 40 |
9.3 Влажный насыщенный пар
Состояние влажного насыщенного пара определяется его давлением или температурой и степенью сухости х. Очевидно, значение х = 0 соответствует воде в состоянии кипения, а х = 1 – сухому насыщенному пару.
Температура влажного пара есть функция только давления и определяет-
ся так же, как и температура сухого пара, по справочной литературе. Удельный объем влажного пара зависит от давления и от степени сухости и определяется из уравнения
vx x v (1 x)v .
Из этой формулы получаем значение
x vx v . v v
(178)
(179)
Для давлений до 3 МПа и х ≥ 0,8 можно пренебречь последним членом равенства (178).
74
Тогда удельный объем влажного насыщенного пара
|
|
|
|
|
|
|
(180) |
||||
|
|
|
vx v x. |
||||||||
Для больших давлений и малых следует пользоваться формулой (178). |
|||||||||||
Плотность влажного пара |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρx |
1 |
|
|
|
|
1 |
(181) |
||||
vx |
v x |
(1 x)v |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||
или приближенно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρx |
|
1 |
|
|
ρ |
. |
(182) |
||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
v x |
|
x |
|
9.4 Перегретый пар
Перегретый пар имеет более высокую температуру t по сравнению с тем-
пературой t н сухого насыщенного пара того же давления. Следовательно, в от-
личие от насыщенного пара перегретый пар определенного давления может иметь различные температуры. Для характеристики состояния перегретого пара необходимо знать два его параметра, например давление и температуру. Раз-
ность температур перегретого и насыщенного пара того же давления t – tн назы-
вают перегревом пара.
Весьма важным в теплотехнических расчетах является определение коли-
чества теплоты, затрачиваемой на отдельные стадии процесса парообразования и изменения внутренней энергии.
Количество теплоты, затраченной для подогрева жидкости от 0 °С до температуры кипения при постоянном давлении, называют теплотой жидко-
сти. Ее можно определить как разность энтальпий жидкости в состоянии кипе-
ния и жидкости при том же давлении и 0 °С, т. е. qp i2 i1 i i0 ,
а так как i'0 при невысоких давлениях с достаточной для технических расчетов точностью можно считать равным нулю, то
qp i .
75
Значения внутренней энергии жидкости можно вычислить из общей зави-
симости
i u pv.
Тогда
u i pv ,
а так как величина pv' мала, то при невысоких давлениях можно принимать u i ,
т. е. внутренняя энергиям жидкости равна энтальпии жидкости. Значения i', а
следовательно, и и' приводятся в таблицах насыщенного пара.
Количество теплоты, необходимое для перевода 1 кг кипящей жидкости в сухой насыщенный пар при постоянном давлении, называют теплотой паро-
образования и обозначают буквой r. Это количество теплоты расходуется на изменение внутренней энергии, связанное с преодолением сил сцепления d
между молекулами жидкости, и на работу расширения ψ.
Величину d называют внутренней теплотой парообразования, а величи-
ну ψ – внешней теплотой парообразования. Очевидно, |
|
|
|
|
(183) |
ψ p(v |
v ) |
|
и |
|
|
r d ψ. |
(184) |
|
Значения r приводятся в таблицах насыщенного пара. |
|
|
Энтальпия i" сухого насыщенного пара определяется по формуле |
|
|
i i r, |
(185) |
а изменение внутренней энергии при получении сухого насыщенного пара из
1 кг жидкости при 0 °С – из выражения |
|
|
|||
u |
|
i |
|
|
(186) |
|
|
pv . |
|||
Для влажного насыщенного пара имеем следующие соотношения: |
|
||||
ix |
i rx |
(187) |
|||
и |
|
|
|
|
|
ux ix pvx , |
(188) |
76
где ix – энтальпия влажного насыщенного пара; их – внутренняя энергия влаж-
ного насыщенного пара.
Количество теплоты, необходимое для перевода 1 кг сухого насыщенного пара в перегретый при постоянном давлении, называется теплотой перегрева.
Очевидно,
t |
|
qn cpdt, |
(189) |
tн
где ср – истинная массовая теплоемкость перегретого пара при постоянном дав-
лении.
В результате тщательных исследований установлено, что теплоемкости ср
перегретых паров зависят от температуры и давления, а также найдена анали-
тическая зависимость
cp f ( p,t). |
(190) |
Однако пользоваться этой зависимостью вследствие ее сложности и гро-
моздкости неудобно. Расчеты существенно упрощаются тем, что в справочных таблицах водяного пара приводятся значения энтальпии перегретого пара i. По-
этому теплота перегрева может быть найдена из выражения
qn i i . |
(191) |
9.5 Энтропия пара
Энтропия водяного пара отсчитывается от условного нуля, в качестве ко-
торого принимают энтропию воды при 0,01 °С и при давлении насыщения, со-
ответствующем этой температуре, т.е. при давлении 0,0006108 МПа.
Энтропия жидкости s' определяется из выражения
s c ln |
Tн |
, |
(192) |
|
273 |
||||
|
|
|
где с – теплоемкость воды, а Тн – температура насыщения в К.
Значение теплоемкости для воды с достаточной точностью можно при-
нять равным 4,19 кДж/(кг∙К). Следовательно,
|
|
77 |
|
|
s 4,19ln |
Tн |
|
,кДж/ (кг К). |
(193) |
|
|
|||
|
273 |
|
Если жидкость подогревается не до температуры кипения, а до произ-
вольной температуры Т, то под Тн в формуле (193) следует понимать эту произ-
вольную температуру.
Энтропия сухого насыщенного пара s" определяется из уравнения
s s |
r |
, |
(194) |
|
|||
|
Tн |
|
где r – теплота парообразования.
Энтропия влажного насыщенного пара
sx s |
r |
x |
(195) |
||
|
|
||||
|
Tн |
|
|
||
или на основании формулы (160) |
|
|
|
|
|
|
(s |
|
|
|
(196) |
sx s |
|
s )x, |
где x – степень сухости пара.
Энтропия s' и s" приведены в таблицах насыщенного пара, а
получить из этих же таблиц как разность s" – s'.
Энтропия перегретого, пара может быть найдена из уравнения
s s T cp dT .
Tн T
r можно
Tн
Значения s приводятся в справочных таблицах перегретого пара.
При определении состояния пара заданных параметров необходимо исхо-
дить из следующего:
для перегретого и сухого насыщенного пара одинакового давления v v и t tн ;
при одной и той же температуре перегретого и сухого насыщенного пара v v и p pн.
При помощи таблиц водяного пара и этих соотношений легко найти со-
стояние пара.
78
Задача
В паровом котле объемом V = 12 м3 находятся 1800 кг воды и пара при давлении 11 МПа и температуре насыщения.
Определить массы воды и сухого насыщенного пара, находящиеся в котле.
Решение
Обозначим массы воды и пара соответственно через Мв и Мп (в кг).
Удельный объем кипящей воды равен v' м3/кг, а удельный объем сухого насы-
щенного пара – v" кг/м3. Следовательно, объем, занимаемый водой,
M вv , м3 ,
а объем, занимаемый паром,
M пv , м3 ,
суммарный объем
V Mвv Mпv .
Но так как
Mп Mв M ,
то
V (M M п )v M пv Mv M п (v v ).
Из этого выражения
MV Mv .
пv v
По справочным данным получаем
v 0,001489 м3 / кг.
Следовательно, масса пара
12 1800 0,001489
Mп 643, 2 кг , 0,01598 0,001489
а масса воды
M в 1800 643,2 1156,8 кг.
79
Задача может быть решена и другим путем. Если в паровом котле при рассматриваемых условиях находилась бы только вода, то ее масса
M |
|
V V |
1 |
12 |
1 |
8059 кг. |
|
|
|
|
|||||
|
в |
в |
в v |
|
0,001489 |
|
В действительности масса воды меньше на
8059 1800 6259 кг ,
так как плотность воды при давлении 11 МПа больше плотности пара при том же давлении на
671,58 62,58 609 кг/ м3 .
(ρ 671,58 кг/ м3; ρ 62,58 кг/ м3 ).
Следовательно, объем пара в котле
Vп 6259609 10, 277 м3 ,
а его масса
Mп 62,58 10,277 643,1 кг .
Вода занимает объем
12 10, 277 1,723 м3,
следовательно, ее масса
671,58 1,723 1157,1 кг.
9.6 Энтропийные диаграммы для водяного пара
9.6.1 Диаграмма T-s
Наряду с таблицами насыщенного и перегретого пара исключительно важное значение в теплотехнических расчетах имеют диаграммы T-s и i-s. На рис. 41 изображена диаграмма T-s для водяного пара. Кривая О1К – нижняя по-
граничная кривая (х = 0), кривая КВ1 – верхняя пограничная кривая (x = 1).