книги / Электрические аппараты. Общий курс
.pdfВоспользовавшись (8-8) и (8-12), можно найти зависимость се чения щели 5Щот хода поршня:
с _ |
jSjrç |
_ |
^6уФ |
(8-13) |
5щ — |
|
vn — |
^буфр^м »П0 |
|
|
|
|
hбуф |
По мере перемещения поршня сечение 5Щуменьшается. Подробный расчет буфера приведен в [Л. 8-2, 8-3].
Рис. 8-3. Силы, действующие в механизме выключателя ВМП-35 при оключении, и скорость движения контактов.
Поскольку известны зависимости vn=f(h) и ип=/(*), то с по мощью плана скоростей определяем скорость контакта
V= f(h) и v = f(t).
В механизмах, где количество энергии, накопленной к концу хо да, относительно невелико, применяют эластичный (резиновый) бу фер (рис. 8-2,а).
Энергия в таком буфере тратится на деформацию колец 2, пре одоление сил трения между кольцами 2 ц цилиндром 1 и преодоле ние сил внутреннего трения в резине.
Объем резиновых колец определяется формулой Q = Л/а,
где А—энергия, которая должна быть поглощена устройством, Дж; а — энергия, которая может быть поглощена 1 м3 объема рези
ны [(0,145-^-1,76) • 10е Дж/м3 при сжатии соответственно на 20 п 50%].
Ход буфера h определяется уравнением h = A/Sa,
где 5 — площадь сечения, равная я (D\—d\)iA.
Подробные данные по расчету резиновых буферов приведены в [Л. 2-9].
На рис. 8-3 представлены силы, приведенные к контакту, дейст вующие при отключении выключателя (рис. 8-1). Там же показана кривая скорости, полученная путем расчета. На этом рисунке обоз
начены силы: FOTJip — отключающей пружины, F'np6 — пружины буфера, /чр.к — трения в контактах, ^тр>мех —трения в механизме, *м.б — масляного буфера отключения, Fco — результирующая си ла, препятствующая движению, F^B —результирующая движущая
сила. Положения /грз.к и /гм.б соответству ют размыканию контактов и началу дей ствия масляного буфера отключения.
Для того чтобы рассчитать время от ключения, используем графическое интег рирование уравнения v—dh/dt, где V- скорость контакта; h — его путь.
Отсюда
dh
- г
Задаваясь различным значением К с помощью кривой V(h) (рис. 8-4) строим за
висимость — «=/(/i). V
Рис. 8-4. Графическое построение для опре деления зависимостей t(h) и v(h).
Время, необходимое для прохождения пути h, определяется площадью S. Искомое время равно:
t = mhmUvS,
где tnh и m^/v — соответствующие масштабы; 5 — площадь фигуры,
ограниченной кривой l/v и осью h.
При расчетах в начале и в конце процесса отключения встреча ются трудности, связанные с тем, что при А, близких к нулю и Яп, функция \/v принимает бесконечно большие значения.
Расчеты значительно упрощаются, если принять, что функция 1/ti= f(/г) аппроксимируется равнобокой гиперболой при Л^0,05ЯЦ
и при /г^=0,95Яп [Л. 8-1]. Тогда полное время отключения равно:
// |
|
Я2 |
|
|
- r - L |
dh = — H1+ |
Г — dh + — (Нп — Н2), |
(8-14) |
|
J V |
Х)-± |
I V |
V2 |
|
|
|
Нх |
|
|
где #1 = 0,05 Яп; |
#2=0,95 # п; 14— скорость |
при h= H x\ |
v2— ско |
рость при h= H2.
Задаваясь различными значениями /г, находим t(h)—рис. 8-4. Зная зависимости t(h) и v(h), находим v(t).
До сих пор расчет проводился так, что все параметры механизма известны и необходимо найти механические характеристики.
Очень часто бывает необходимо определить пара метры отключающей пружины механизма. В этом слу чае обычно задаются скоростью в момент расхождения контактов. Скорость в этот момент определяется усло виями гашения дуги. В выключателях высокого напря жения она колеблется от 1,5 до 10 м/с. В контакторах она значительно меньше: 0,3—0,5 м/с.
Для расчета параметров отключающей пружины, приведенной к контактам, воспользуемся уравнением
энергетического баланса (8-1) |
|
|
|
|
|
т прив.к V' |
|
|
^торм.к)» |
|
(8-15) |
С^движ.к |
|
||||
2'П |
|
|
|
|
|
где т привж— значение |
суммарной приведенной |
массы |
|||
механизма |
в |
момент |
размыкания |
||
контактов; |
|
|
|
|
|
vK— скорость |
в |
|
момент |
размыкания |
|
контактов; |
|
|
|
|
|
Лдвиж.к — работа, |
совершенная движущими |
сила |
|||
ми к моменту размыкания контактов; |
|||||
Лторм#к — работа, |
совершенная тормозными |
сила |
ми к моменту размыкания контактов. Разгон подвижных частей в случае системы, изобра женной на рис. 8-1, производится как за счет отключаю
щей пружины |
10, так и за счет буферной пружины 12. |
В этом случае |
отключающая пружина должна совер |
шать меньшую работу, что уменьшает максимальную скорость контакта, облегчает механизм выключателя и демпфер отключения.
Параметры пружинного буфера должны быть изве стны. Если они не даны, то можно положить, что поло
вина работы, необходимой для разгона подвижных частей до момента расхождения контактов, производит ся пружинным буфером:
-^движ.к = Оотк.пруж.к |
^буф) ^1* |
|
(8-16) |
|||
Воспользовавшись уравнениями (8-15) и (8-16), |
||||||
получим: |
|
|
|
|
|
|
- 5 = |
^ |
+ ф Л |
д а . . - ^ » . |
(8-17) |
||
Работа пружины на ходе в контактах равна: |
|
|||||
'к |
|
|
|
|
|
|
Лотк.пруж.к = j Сг (/о ~ l ) d l = |
С1 /к (/о - |
lf ) |
, (8-18) |
|||
о |
|
|
|
|
|
|
где /0 — полная деформация пружины |
во |
включенном |
||||
положении, м; |
/к — ход пружины, |
соответству |
||||
ющей ходу контакта, м; |
|
|
|
|
||
Сх— жесткость пружины, Н/м. |
|
обычно |
берется |
|||
Полная деформация |
/о |
пружины |
равной или несколько большей деформации пружины, соответствующей полному ходу подвижного контакта аппарата. Воспользовавшись (8-17) и (8-18), получим:
отприв.кVK |
^торм-к |
|
2ц |
' Лбуф |
|
(8-19) |
||
Сх = |
,к(/о~ г )
Определив жесткость пружины и зная максимальную ее деформацию, находим параметры пружины: диаметры проволоки и самой пружины, число витков [Л. 8-4].
В аппаратах с относительно простым механизмом (контакторы, реле) время движения контакта при отключении можно ориентировочно рассчитывать по упрощенной формуле'
Если принять, что сила, развиваемая пружиной, по стоянна и равна среднему значению, то ускорение равно:
а — = ^прср dt т
Поскольку движение равномерно ускоренное, to путь, пройденный контактом с момента размыкания до остановки, определится уравнением
|
|
|
h r= v at + |
~ |
, |
|
|
|
(8-20) |
|
где |
v0 — скорость |
в |
момент |
размыкания контактов; |
||||||
|
t — время движения с |
момента |
размыкания кон |
|||||||
|
тактов до их остановки; |
|
|
|
|
|
||||
|
а — ускорение, |
сообщаемое |
подвижным |
частям |
||||||
|
пружиной, равное Fuр. срМ. |
|
действия как |
|||||||
|
Скорость ü0 рассчитывается |
с учетом |
||||||||
возвратной |
(отключающей), так |
|
и контактной |
пружин. |
||||||
Принимая |
движение |
равноускоренным, |
получаем: |
|||||||
|
|
|
|
|
приь Ак |
|
|
|
||
|
|
|
|
^7Ср.К“Ь^7Ср.В |
|
|
|
|||
|
V0 = atK= |
^cp-K+Z7.ср.в |
У |
|
2/^прИВ*^К |
|
||||
|
|
|
|
т прнв |
|
|
^ср.к+ FСРВ |
|
||
|
|
|
|
(FСр.к ~Ь ^ср.в) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
^прив |
|
|
|
|
||
где |
tK— время хода в контактах; |
|
|
|
||||||
|
Нк — ход в контактах; |
|
|
|
|
|
||||
|
^ср.к— средняя |
сила контактной |
пружины на хо |
|||||||
|
|
де в контактах; |
|
|
|
|
|
|
||
|
^ср.в — средняя сила возвратной |
пружины на ходе |
вконтактах.
Взаключение необходимо отметить, что при отклю
чении токов короткого замыкания электродинамиче ские силы, действующие на подвижную часть токоведу щей системы аппарата, также разгоняют контакты. Работу электродинамических сил можно рассчитать по формуле
А — F |
h |
^Э.Д -- 1 |
9*Д*СР пК* |
Электродинамические силы определяются по форму лам гл. 1. Расчет механизмов сложных аппаратов дан в [Л .7-2].
8-3. Включение механизма аппарата
Процесс включения аппарата является более слож ным, чем процесс отключения. Это обусловлено тем, что процесс отключения идет под действием отключающих пружин, сила которых линейно зависит от деформации пружины. Включение аппарата происходит под дей ствием привода аппарата. Наиболее часто применяются электромагнитные, пневматические, пружинные и гид равлические приводы. Все приводы, за исключением пружинных, имеют тяговую характеристику, которая нелинейно зависит от положения привода, и, кроме того, зависит от скорости.
Расчет динамики включения механизма с пружин ным приводом производится так же, как и при отключеНИИ (§ 8-2).
В аппаратах низкого напряжения преимущественное распространение получил электромагнитный привод, который удовлетворяет всем предъявляемым требова ниям.
Рассмотрим процесс включения простейшего магнит ного механизма (рис. 5-13).
После трогания якоря (§ 5-7) процессы в механизме описываются уравнениями
(8-21)
(8-22)
где F — электромагнитная сила якоря; х — путь, прой денный якорем; т — масса подвижных частей, приведен ная к зазору: v — скорость, приведенная к зазору; Fn — противодействующая сила, приведенная к зазору.
Первое уравнение выражает баланс напряжений: напряжение источника уравновешивается активным падением напряжения и противо-э. д. с.
Второе—энергетический баланс: работа, произведен ная электромагнитом, идет на увеличение кинетической энергии подвижных частей и на работу преодоления про тиводействующих сил. Оба эти уравнения нелинейны и могут быть решены совместно приближенно [Л .5-7].
Напишем уравнения (8-21) и (8-22) в конечных
разностях: |
|
|
|
u = iR |
+ |
T t ; |
(8‘23) |
FaAx = A |
^ |
+ F0 Ax. |
(8-24) |
При движении якоря, с одной стороны, уменьшается зазор Ô и возрастает магнитная проводимость G6, с дру
гой — из-за появления противо-э. д. с. idL /dt (§ 5-7) рост тока в обмотке сначала замедляется, а затем ток начи нает уменьшаться (рис. 5-18). На рис. 8-5 изображено изменение потокосцепления от тока в процессе движения.
До начала движения ток в обметке нарастает по экспоненте до тока трогания tTp (рис. 8-4), потокосцепление возрастает от 0 до lF0 по кривой Оа.
По мере перемещения якоря рабочий зазор уменьша ется (ôo>ôi>Ô 2>Ô 3>Ô 4), а ток меняется от точки а до точки b согласно кривой рис. 8-5. Потокосцепление во время движения принимает значения 4яг, ЧС; 4V, ЧСКри вая aedeb является зависимостью Чr (i) в динамике.
Рассмотрим процесс перемещения якоря из положе ния ô = ôo в положение ô= ôi.
Воспользовавшись уравнениями (5-50) и (8-24),
можно получить: |
|
|
|
™ ,'% 5 о .. = |
А и г + Л ,(5» - 6,)- |
|
<8'25> |
Поскольку начальная скорость v0 — 0, то можно найти |
|||
скорость V\ в момент ô = |
ôi: |
|
|
„ = , / 2 1 mt mv s o a c ~ FA 6Q-ôi)1 |
^ |
(8-26) |
|
У |
т |
|
|
|
|
||
Средняя скорость на участке ôo — ôi равна: |
|
||
”ср1 = |
Of) + V! _ VI |
|
(8-27) |
|
|
Время перемещения Д/* из положения ôo в положение Ô, равно:
Д^ = б°~ б1 = 2 |
(8-28) |
ÜCpl |
V1 |
Используя уравнение (8-23), получаем:
U = iKplR +
Средний ток г’ср1= (/Тр + п )/2 равен:
г,
‘"1» ------- |
Т Г ~ - ‘ ‘2£Т ± - |
При 0 = ^ ток i'l = 2/ср1 — /тр.
Средняя сила электромагнита на участке равна:
р_ mi «чг S0ac
1СР |
R |
* |
(8-29)
(8-30)
<о 1 о «О
(8-31)
Рис. 8-5. |
Изменение |
потоко- |
Рис. 8-6. К расчету времени^ |
сиепления |
в процессе |
движе |
движения якоря по статиче |
|
ния якоря. |
|
ской тяговой характеристи |
|
|
|
ке. |
Аналогичные расчеты проводятся на остальных уча стках хода якоря. Таким образом, если известна кривая W (i) в динамике, то можно получить все характеристики механизма в этом режиме:
ô = f (()■ « = f(t); i = /(0; F = f (t) и F = /(ô).
Полное время движения равно:
t = Ыг + Д/2 + А/з + Д*4.
После точки b якорь неподвижен и потокосцепление нарастает до значения Ч'к, соответствующего установив шемуся току / у.
Построение кривых 4я (i) для фиксированных зазоров производится по методике, описанной в § 5-2. Сначала определяется распределение потока по обмотке, а затем определяется потокосцепление 4я. Методика расчета кри вой 4я (i) в динамике приведена в [Л.5-1, 5-7].
Для ориентировочного определения времени движения можно воспользоваться статической характеристикой. На рис. 8-6 изображены статическая тяговая характери стика электромагнита FDMи характеристика противодей
ствующей силы ^прот. Разность |
сил F3.m — ^прот |
идет на |
|
сообщение ускорения подвижным частям: |
|
||
^э.м — ^прот = m |
= |
■£ ’ |
<8' 32) |
где т — масса подвижных частей, приведенная к рабо чему зазору;
х— перемещение якоря;
ü— скорость движения якоря.
После интегрирования (8-32) получим: |
|
х |
|
\( F a. H - F nP0T) d x = -f-2. |
(8-33) |
*0 |
|
Интеграл удобно рассчитывается графоаналитически. Скорость в точке хода ôi равна:
|
i / |
tnп т* S |
, |
|
|
0 = 1f / 2 |
■ т |
аШ , |
(8-34) |
где |
mF — масштаб по оси силы; |
|
т б — масштаб по оси перемещения;
Sabcd — площадь, пропорциональная работе движу щей силы.
Зная скорость в любой точке хода, можно рассчитать время движения на всех участках и суммированием опре делить полное время движения.
Иногда во время движения ток мало меняется и состав ляет некоторую долю а от установившегося значения / у.
В таких случаях рекомендуется строить статическую характеристику при / = а / у [Л .5-8].
Решение задачи включения высоковольтного выклю чателя с электромагнитным приводом производится аналогичным путем и связано с трудностями из-за слож ности механизма [Л.8-2, 8-3].
Следует отметить, что в конце хода включения отключающие
ибуферные пружины деформируются не только силой привода, но
иза счет кинетической энергии подвижных частей. После остановки
подвижных частей в крайнем положении за счет избытка энергии, поглощенной пружинами, начнется движение в сторону отключения. В определенном положении включающие силы станут больше отклю чающих и начнется вновь движение в сторону включения. Такие ко лебания при включении очень опасны для аппарата, поскольку они могут приводить к многократному замыканию и размыканию кон тактов. Для устранения этого явления механизм выключателя запи рается защелкой во включенном положении несколько раньше, чем направление скорости изменит знак.
При включении выключателя привод должен совершить опреде ленную статическую и динамическую работу. Статическая работа тратится на деформации отключающих и буферных пружин, на пре одоление сил трения в механизме и контактах (розетках), на прео доление сил тяготения.
Для того чтобы выключатель включить в заданное время, прео долеть действие электродинамических сил, необходимо подвижным частям механизма сообщить определенную скорость. Энергия, необ ходимая для разгона механизма, является динамической работой включения. Работа, которая может быть произведена приводом, должна быть больше суммы статической и динамической работы.
Расчет времени включения и других динамических характери стик выключателя при электромагнитном приводе производится с по мощью уравнений (8-23) и (8-24) [Л. 5-16].
В настоящее время в аппартах высокого и низкого напряжения начинают применяться пневматические приводы. Расчет пневматиче ского привода рассмотрен в [Л. 7-2].