книги / Основы теории подобия и моделирования физических процессов
..pdfТогда с учетом (1.5) из (1.4) получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
q lαq mβq t γq |
, |
lα mβ tγ , ρ |
0 |
lαρ mβρ tγρ |
,… w |
lαw mβw tγw . |
(1.6) |
||||||||||||||||||||
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя соотношения (1.5) и (1.6) в формулу (1.3), находим |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f 1, 1, 1, |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
, ..., |
|
|
|
|
|
. |
(1.7) |
|
|
l |
α |
β |
γ |
|
l |
α |
β |
|
γ |
|
l |
α |
β |
γ |
|
l |
α |
β |
γ |
|
||||||
|
|
q m |
q t |
q |
|
|
m |
t |
|
|
ρ m |
ρ t |
ρ |
|
|
w m |
w t |
w |
|
Входящие в это выражение комплексы являются безразмерными. Обозначим указанные комплексы:
|
|
|
|
|
q |
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
||||||
|
|
q |
|
|
l |
q m q t q |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
υ |
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
m t |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.8) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
l |
|
m |
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
||||
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
w |
|
w |
|
|
w |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
l |
m |
t |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом соотношений (1.8) выражение (1.7) можно представить следующим образом:
πq f 1,1,1, π , πρ , ..., πw
или в более компактном виде
φ πq , π , πρ , ..., πw 0 .
Обобщение полученного результата на произвольное число величин, входящих в зависимость (1.2), приводит к π-теореме:
«Функциональная зависимость между n размерными величинами, из которых k величин имеют независимые размерности, может быть представлена в виде связи между n k безразмерными комплексами, каждый из которых является комбинацией из k 1 размерной величины».
11
Эта теорема является основной в теории размерностей. Следует заметить, что π-теорема входит в число трех теорем теории подобия (вторая теорема подобия). Она устанавливает число безразмерных комплексов, которые представляют собой критерии подобия и отвечает на вопрос, как обрабатывать результаты опытов, прово-
димых на моделях: их надо представлять в виде функциональных зависимостей между критериями подобия, т.е. в виде критериаль-
ного уравнения. И тогда результаты экспериментов могут быть обобщены на весь класс подобных систем.
1.6. Составление критериального уравнения
Порядок составления критериального уравнения рассмотрим на примере механической колебательной системы с одной степенью свободы, изображенной на рис. 1.1.
P(t) P0 p(t)
|
|
m |
|
P(t) |
|
|
|
||||
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
b |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
НУ : x(0) 0, x(0) 0
Рис. 1.1
Здесь приняты следующие обозначения:
m – масса колеблющегося объекта, m 1 кг; k – жесткость упругого элемента, k 1 Н/м;
b – коэффициент сопротивления демпфера, b 1 Н с/м;
12
x – перемещение объекта, x 1 м;
P t – внешнее воздействие в виде прямоугольного импульса,
P(t) 1 Н;
P0 – пиковое значение силового воздействия, P0 1 Н; τ – длительность импульса внешней силы, τ 1 с;
t – время, t 1 с.
Составим список параметров системы: m, b, k, x, P0 , t, τ . Бу-
дем полагать, что этот список, в рамках решаемой задачи, обладает свойством полноты. В качестве основных примем величины
m, k, x . Величины b, P0 , t, τ будут производными. Кратко список основных и производных величин представим в видеm, k, x , b, P0 , t, τ . В первой круглой скобке – основные величины, а во второй – производные.
Возможен другой выбор основных величин. При этом необходимо, чтобы они имели независимые между собой размерности в системе величин механики LMT (см. приложение 3).
Размерности рассматриваемых величин:
dim m M ; dim P0 LMT 2 ; dim x L; dim k MT 2 ; dimt T; dim τ T; dimb MT 1.
Количество безразмерных комплексов (критериев подобия) определяет π-теорема: из общего числа размерных величин, характеризующих процесс, необходимо вычесть число основных величин, имеющих независимые размерности. В нашем случае число критериев подобия равно четырем.
Для определения критериев нужно каждую из величин b, P0 , t, τ , принятых в качестве производных, поочередно разделить на произведение основных величин, возведенных в некоторые сте-
пени α, β, γ :
13
π1 |
|
|
|
b |
, |
(1.9) |
|||
|
|
|
|
||||||
|
mα k |
β xγ |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||
π2 |
|
|
P0 |
, |
(1.10) |
||||
mα kβ xγ |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
||||
π3 |
|
|
t |
|
, |
(1.11) |
|||
|
|
|
|||||||
mα k |
β xγ |
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||
π4 |
|
|
τ |
|
|
(1.12) |
|||
|
|
|
|
|
|||||
|
mα kβ xγ |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Далее для каждого соотношения (1.9)–(1.12) составляется уравнение размерностей и определяются показатели степеней α, β, γ, которые затем подставляются в исходное выражение (1.9),
(1.10), (1.11) или (1.12). Таким образом, получаются безразмерные комплексы – критерии подобия.
1. Определение критерия подобия π1 . Для формулы (1.9) со-
ставим уравнение размерностей. Так как, с одной стороны,
dim π1 |
|
dimb |
|
|
MT 1 |
|
|
, |
dim mα dim k |
β dimt γ |
M α MT 2 |
β |
|
||||
|
|
|
Lγ |
а с другой dim π1 L0M 0T 0 (величина безразмерная), то можно записать уравнение размерностей:
L0M 0T 0 L γ M1 α T 2β 1 .
Приравнивая показатели степеней при одинаковых величинах в левой и правой частях, получаем систему уравнений для их определения:
γ 0, 1 α β 0,
2β 1 0.
14
Отсюда: 12 , 12 , 0 . Подставляя эти значения в фор-
мулу (1.9), находим:
π1 |
|
|
b |
|
|
|
b |
|
. |
(1.13) |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
||||
|
mk |
||||||||||
|
m2 |
k 2 |
x0 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Величина mk имеет размерность коэффициента сопротивления b .
2. Определение критерия подобия π2 . Уравнение размерно-
стей, записанное для формулы (1.10), имеет вид
L0M 0T 0 L1 γ M1 α-βT 2 2β .
Отсюда находим систему уравнений для определения показателей степеней
1 0,
1 0,2 2 0.
Решая эти уравнения, получаем 0, 1, 1. Подставляя
найденные значения показателей степеней в соотношение (1.10), находим
|
|
|
|
|
P0 |
. |
(1.14) |
|
|
2 |
|
||||
|
|
|
|
k x |
|
||
|
|
|
|
|
|
||
Величина |
P0 |
имеет размерность перемещения x . |
|
||||
k |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
3. Определение критерия подобия π3 . Для |
соотношения |
(1.11) запишем уравнение размерностей
L0M 0T 0 L γ M α βT1 2β .
15
Система уравнений для определения показателей степеней
0,0, 1 2 0.
Решение уравнений дает: 12 , 12 , 0 . Подставляя полученные значения в (1.11), находим
|
|
|
|
π3 |
|
|
|
t |
|
|
|
|
t |
|
|
. |
(1.15) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
m2 k |
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Величина |
m |
|
имеет размерность времени. |
|
||||||||||||||
k |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4. Критерий подобия π4 находится по формуле (1.12) аналогично критерию π3 :
π4 |
τ |
|
. |
(1.16) |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|||
|
m |
||||
|
|
|
|
|
k
Критериальное уравнение выражает в общем виде зависимость между безразмерными комплексами π1, π2 , π3 , π4 :
φ π1, π2 , π3 , π4 0
или
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
|
|
P0 |
|
t |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
0 . |
||||||||||
|
|
|
, kx , |
|
|
|
, |
|
|
|
|||||||
|
mk |
|
|
m |
|
m |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
Исходя из цели экспериментального исследования, критериальное уравнение можно представить в виде зависимости одного критерия подобия от других, например:
16
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P0 |
|
b |
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|||
f |
|
|
, |
|
|
, |
|
|
. |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
kx |
|
mk |
|
|
|
m |
|
m |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
k |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следует заметить, что над критериями подобия можно выполнять операции умножения, деления, возведения в степень, извлечение корня, умножение на отвлеченное число, так как после указанных операций полученные критерии остаются безразмерными комплексами. Это обстоятельство можно использовать, чтобы придать критериям более понятный физический смысл.
Обратимся к найденным критериям.
Критерий π1 (1.13) содержит величину mk . В теории колебаний используется понятие критического коэффициента сопротив-
|
|
|
|
|
|
|
||
ления |
bкр 2 mk . |
Критерий π1 можно заменить на критерий |
||||||
π |
b |
. Его физический смысл – относительный коэффициент со- |
||||||
|
||||||||
1 |
bкр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
противления демпфера. |
||||||||
|
Критерий π |
|
(1.14) содержит величину |
P0 |
, которую можно |
|||
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
k |
||
|
|
|
|
|
|
|
рассматривать как статическую деформацию упругого элемента под
действием постоянной силы, |
равной пиковому значению P0 . |
Обо- |
||||||||||||
значим эту величину через |
x0 . Критерий π2 |
заменим критерием |
||||||||||||
π |
|
1 |
|
x |
. Физический смысл этого критерия – относительное |
|||||||||
|
|
|||||||||||||
2 |
|
π2 |
|
x0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
перемещение объекта. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
Критерий π3 (1.15) содержит величину |
|
m |
|
. Известна фор- |
||||||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||||||||
мула для определения периода собственных колебаний T 2π |
|
m |
. |
|||||||||||
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
k |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
17 |
Поэтому можно ввести критерий π |
|
t |
, характеризующий относи- |
||||
|
|||||||
|
|
3 |
|
T0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
тельное время. |
|
|
|
|
|
|
|
Критерий |
π4 |
(1.16) аналогичен критерию 3 (1.15). В силу |
|||||
этого принимаем |
π |
|
τ |
. Он определяет относительную длитель- |
|||
|
|||||||
|
4 |
|
T0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ность импульса внешней силы.
Критериальное уравнение в новых критериях будет иметь вид
x |
|
b |
|
|
t |
|
τ |
|
|
f |
|
, |
|
|
, |
|
. |
x |
|
T |
T |
|||||
b |
|
|
|
|||||
0 |
|
кр |
|
0 |
|
0 |
|
Результаты эксперимента можно представить в виде графика зависимости относительного перемещения объекта от относительного времени при постоянных значениях относительного коэффициента сопротивления демпфера и относительной длительности импульса силы (рис. 1.2).
x/x0
b / bкр const, / Tкр const
0
t / T0
Рис. 1.2
Такое представление результатов эксперимента позволяет обобщить их на весь класс подобных механических систем с одной степенью свободы, находящихся под действием прямоугольного импульса внешней силы при нулевых начальных условиях.
18
2.ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПОДОБИЯ
2.1.Общие сведения о подобии и моделировании
Обратимся к подобию треугольников. У подобных треугольников сходственные стороны пропорциональны, а углы одинаковы. Если треугольники подобны, то размеры одного из них могут быть найдены путем умножения размеров другого на коэффициент пропорциональности, который называется масштабным коэффициентом.
Принцип, лежащий в основе геометрического подобия, может быть распространен на другие виды подобия (например, физическое подобие). Два объекта подобны, если по заданным параметрам одного можно получить параметры другого простым умножением на соот-
ветствующие масштабные коэффициенты. Первый объект принято называть моделью, а второй – моделируемым объектом (оригиналом).
Процесс определения параметров объекта с помощью его модели называется моделированием. Моделирование, в общем случае, предполагает: построение модели; изучение модели; перенос полученных сведений на моделируемый объект.
Моделирование используется тогда, когда непосредственное изучение объекта, т.е. эксперимент, является дорогим, сложным или невозможным. Во многих случаях моделирование – это единственный способ получения информации об объекте, например, на этапе проектирования.
2.2. Виды подобия и моделей
Уточним понятия подобия и модели.
Подобие – это взаимно однозначное соответствие между двумя объектами, при котором возможен переход от параметров одного объекта к параметрам другого.
Модель – объект, находящийся в отношении подобия к моделируемому объекту.
Под объектом понимают явление, процесс, систему, знаковое образование (формулу, уравнение).
19
Различают следующие виды подобия:
физическое – подобие между объектом и моделью, имеющими физическую природу;
структурное – подобие между структурой моделируемого объекта и структурой модели;
функциональное – подобие между моделируемым объектом и моделью, рассматриваемыми с точки зрения выполнения ими сходственных функций при соответствующих воздействиях;
математическое – подобие между величинами, входящими в математические выражения;
динамическое – подобие между последовательно изменяющимися состояниями моделируемого объекта и модели;
вероятностное – подобие между процессами вероятностного характера в моделируемом объекте и модели;
геометрическое – подобие между пространственными характеристиками моделируемого объекта и модели.
Рассмотренные виды подобия могут быть точными, приближенными, полными и неполными:
точное – подобие, при котором полностью выполняется взаимно однозначное соответствие между всеми элементами объекта и модели;
приближенное – подобие, допускающее нарушения взаимно однозначного соответствия между моделируемым объектом и моделью;
полное – подобие между всеми элементами объекта и модели; неполное – подобие между частью элементов объекта и модели. Вид модели определяется видом подобия между моделируе-
мым объектом и моделью:
физическая модель находится в отношении физического подобия к моделируемому объекту;
структурная модель находится в отношении структурного подобия к моделируемому объекту;
функциональная модель находится в отношении функционального подобия к моделируемому объекту;
20